Erdbeben

@article{doi101038199947a0,
    author = "Vine, F. J. und Matthews, D. H.",
    title = "Magnetische Anomalien über ozeanischen Rücken",
    year = "1963",
    journal = "Nature",
    url = "https://doi.org/10.1038/199947a0",
    doi = "10.1038/199947a0",
    openalex = "W1978185779",
    references = "doi1010160146631353900069, doi101017s0016756800065730, doi101029jz067i002p00805, doi101029jz067i010p03997, doi101029jz068i003p00955, doi101038190854a0, doi101038197888a0, doi1010381981049a0, doi101111j1365246x1958tb05341x, doi101130001676061961721259msotwc20co2"
}

@article{doi101038201591a0,
    author = "Backus, George E.",
    title = "Magnetische Anomalien über ozeanischen Rücken",
    year = "1964",
    journal = "Nature",
    url = "https://doi.org/10.1038/201591a0",
    doi = "10.1038/201591a0",
    openalex = "W2089264656"
}

Der San Andreas Fault und ein großer Fault off British Columbia werden als Beispiele für kürzlich vorgeschlagene "Transform Faults" interpretiert. Sie werden durch eine kurze, isolierte Strecke eines ozeanischen Ridges verbunden, der N20 Grad E streicht, mit einem zugehörigen "Fenster" junger Kruste. Die Verschiebung entlang dieser Faults wird auf 400 Kilometer geschätzt.

@article{doi101126science1503695482,
    author = "Wilson, J. Tuzo",
    title = "Transform Faults, Oceanic Ridges, and Magnetic Anomalies Southwest of Vancouver Island",
    year = "1965",
    journal = "Science",
    abstract = {The San Andreas Fault and a large fault off British Columbia are interpreted as examples of the recently proposed "transform faults." They are joined by a short, isolated length of oceanic ridge striking N20 degrees E, with an associated "window" of young crust. The displacement along these faults is estimated at 400 kilometers.},
    url = "https://doi.org/10.1126/science.150.3695.482",
    doi = "10.1126/science.150.3695.482",
    openalex = "W2120909089"
}

Stick-Slip begleitet häufig reibungsbedingtes Gleiten in Laborversuchen mit geologischen Materialien. Erdbeben mit geringer Tiefe können Stick-Slip während des Gleitens entlang alter oder neu gebildeter Störungen in der Erde darstellen. In einer solchen Situation stellen beobachtete Spannungsabfälle die Freisetzung eines kleinen Bruchteils der Spannung dar, die vom Gestein um den Erdbebenherd herum getragen wird.

@article{doi101126science1533739990,
    author = "Brace, W. F. und Byerlee, J. D.",
    title = "Stick-Slip als Mechanismus für Erdbeben",
    year = "1966",
    journal = "Science",
    abstract = "Stick-Slip begleitet häufig reibungsbedingtes Gleiten in Laborversuchen mit geologischen Materialien. Erdbeben mit geringer Tiefe können Stick-Slip während des Gleitens entlang alter oder neu gebildeter Störungen in der Erde darstellen. In einer solchen Situation stellen beobachtete Spannungsabfälle die Freisetzung eines kleinen Bruchteils der Spannung dar, die vom Gestein um den Erdbebenherd herum getragen wird.",
    url = "https://doi.org/10.1126/science.153.3739.990",
    doi = "10.1126/science.153.3739.990",
    openalex = "W1970664646"
}

Die Mechanismen von 17 Erdbeben an den Mittelozeanischen Rücken und ihren kontinentalen Ausläufern wurden unter Verwendung von Daten aus dem World-Wide Standardized Seismograph Network der U. S. Coast and Geodetic Survey sowie aus anderen Langperioden-Seismographen untersucht. Mechanismuslösungen hoher Präzision können nun für eine große Anzahl von Erdbeben mit Magnituden von bis zu 6 in vielen Gebieten der Welt ermittelt werden. Weniger als 1% der in dieser Studie verwendeten Daten sind mit einer Quadrantverteilung der ersten Bewegungen der Phasen P und PKP unvereinbar; in vielen früheren Untersuchungen waren 15 bis 20% der Daten oft mit den veröffentlichten Lösungen unvereinbar. Zehn der untersuchten Erdbeben ereigneten sich an Bruchzonen, die den Kamm des Mittelozeanischen Risses schneiden. Der Mechanismus jedes der Schocks, die sich an einer Bruchzone befinden, zeichnet sich durch eine Vorherrschaft von Streichverschiebungsbewegung auf einer steil einfallenden Ebene aus; der Streich einer der Knotenebenen für P-Wellen ist nahezu mit dem Streich der Bruchzone übereinstimmend. Die Richtung der Streichverschiebungsbewegung in jeder der zehn Lösungen stimmt mit der für Transformstörungen vorhergesagten überein; sie ist derjenigen entgegengesetzt, die für eine einfache Verschiebung des Risskamms entlang der verschiedenen Bruchzonen erwartet wird. Die räumliche Verteilung der Erdbeben entlang der Bruchzonen scheint auch die Hypothese einer einfachen Verschiebung auszuschließen. Zwei gut dokumentierte Lösungen für Erdbeben, die sich am Mittelozeanischen Rücken befinden, aber nicht an Bruchzonen zu liegen scheinen, zeichnen sich durch eine Vorherrschaft von Normalverschiebung aus. Die Mechanismen von vier Erdbeben an Ausläufern des Mittelozeanischen Riss-Systems – eines in der Nähe von nördlichem Sibirien und drei in Ostafrika – zeichnen sich ebenfalls durch eine Vorherrschaft von Normalverschiebung aus. Die abgeleiteten Achsen maximaler Zugspannung für diese sechs Ereignisse sind ungefähr senkrecht zum Streich des Mittelozeanischen Riss-Systems. Die Ergebnisse stimmen mit Hypothesen zur Meeresbodenbildung am Kamm des Mittelozeanischen Riss-Systems überein.

@article{doi101029jz072i008p02131,
    author = "Sykes, Lynn R.",
    title = "Mechanism of earthquakes and nature of faulting on the mid-oceanic ridges",
    year = "1967",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Die Mechanismen von 17 Erdbeben an den Mittelozeanischen Rücken und ihren kontinentalen Ausläufern wurden unter Verwendung von Daten aus dem World-Wide Standardized Seismograph Network der U. S. Coast and Geodetic Survey sowie aus anderen Langperioden-Seismographen untersucht. Mechanismuslösungen hoher Präzision können nun für eine große Anzahl von Erdbeben mit Magnituden von bis zu 6 in vielen Gebieten der Welt ermittelt werden. Weniger als 1% der in dieser Studie verwendeten Daten sind mit einer Quadrantverteilung der ersten Bewegungen der Phasen P und PKP unvereinbar; in vielen früheren Untersuchungen waren 15 bis 20% der Daten oft mit den veröffentlichten Lösungen unvereinbar. Zehn der untersuchten Erdbeben ereigneten sich an Bruchzonen, die den Kamm des Mittelozeanischen Risses schneiden. Der Mechanismus jedes der Schocks, die sich an einer Bruchzone befinden, zeichnet sich durch eine Vorherrschaft von Streichverschiebungsbewegung auf einer steil einfallenden Ebene aus; der Streich einer der Knotenebenen für P-Wellen ist nahezu mit dem Streich der Bruchzone übereinstimmend. Die Richtung der Streichverschiebungsbewegung in jeder der zehn Lösungen stimmt mit der für Transformstörungen vorhergesagten überein; sie ist derjenigen entgegengesetzt, die für eine einfache Verschiebung des Risskamms entlang der verschiedenen Bruchzonen erwartet wird. Die räumliche Verteilung der Erdbeben entlang der Bruchzonen scheint auch die Hypothese einer einfachen Verschiebung auszuschließen. Zwei gut dokumentierte Lösungen für Erdbeben, die sich am Mittelozeanischen Rücken befinden, aber nicht an Bruchzonen zu liegen scheinen, zeichnen sich durch eine Vorherrschaft von Normalverschiebung aus. Die Mechanismen von vier Erdbeben an Ausläufern des Mittelozeanischen Riss-Systems – eines in der Nähe von nördlichem Sibirien und drei in Ostafrika – zeichnen sich ebenfalls durch eine Vorherrschaft von Normalverschiebung aus. Die abgeleiteten Achsen maximaler Zugspannung für diese sechs Ereignisse sind ungefähr senkrecht zum Streich des Mittelozeanischen Riss-Systems. Die Ergebnisse stimmen mit Hypothesen zur Meeresbodenbildung am Kamm des Mittelozeanischen Riss-Systems überein.",
    url = "https://doi.org/10.1029/jz072i008p02131",
    doi = "10.1029/jz072i008p02131",
    openalex = "W1974493245",
    references = "doi1010160025322764900489, doi1010160040195164900101, doi101038190854a0, doi101038199947a0, doi101038207343a0, doi101126science15437531164, doi101126science15437551405, doi101130petrologic1962599, doi101130spe65p1, doi105408002213687121"
}

@article{sykes1967mechanism,
    author = "Sykes, Lynn R.",
    title = "Mechanism of earthquakes and nature of faulting on the mid-oceanic ridges",
    year = "1967",
    journal = "Journal of Geophysical Research",
    url = "https://doi.org/10.1029/jz072i008p02131",
    doi = "10.1029/jz072i008p02131",
    number = "8",
    openalex = "W1974493245",
    pages = "2131-2153",
    volume = "72",
    references = "doi1010160025322764900489, doi1010160040195164900101, doi101038190854a0, doi101038199947a0, doi101038207343a0, doi101126science15437531164, doi101126science15437551405, doi101130petrologic1962599, doi101130spe65p1, doi101785bssa0350040175, doi105408002213687121"
}

@article{sykes1967mechanism1,
    author = "Sykes, L. R",
    title = "Mechanism of earthquakes and nature of faulting on the mid- oceanic ridges",
    year = "1967",
    journal = "Journal of Geophysical Research, v. 72, p. 2131-2153",
    note = "talkorigins\_source = {true}; raw\_reference = {Sykes, L. R., 1967, Mechanism of earthquakes and nature of faulting on the mid- oceanic ridges: Journal of Geophysical Research, v. 72, p. 2131-2153.}"
}

Feld- und experimentelle Beweise werden kombiniert, um den Mechanismus der Rutschung an flachen kontinentalen Transpressionsverwerfungen abzuleiten, wie z. B. die San-Andreas-Verwerfung in Kalifornien. Mehrere Beweislinien stellen den zentralen Abschnitt der San-Andreas-Verwerfung als eine sehr glatte und ebene Oberfläche dar, mit einer sehr geringen Reibungsstärke im Vergleich zur Bruchfestigkeit von intaktem Gestein. Das Parkfield-Erdbeben vom 27. Juni 1966 und seine Nachbeben sowie Kriechsequenzen werden als detailliertes Beispiel für Verwerfungsrutschungen untersucht, die beide Typen, seismische und aseismische, umfassen. Es wird aus einer beträchtlichen Anzahl von Felddaten gezeigt, dass während des Hauptbebens ein Bereich von etwa 4 bis 10 km Tiefe etwa 30 cm rutschte. Als Reaktion auf diese Rutschung wurden Kriechen und Nachbeben erzeugt. Das Kriechen und die Nachbeben sind nicht direkt miteinander verknüpft, sondern es handelt sich um mikroskopisch identische Prozesse zeitabhängiger spröder Reibung, die parallel in verschiedenen Regionen ablaufen. Das Kriechen erfolgte durch zeitabhängiges stabiles reibungsbedingtes Gleiten in der 4 km dicken Oberflächenschicht; die Nachbeben durch zeitabhängiges Haft-Gleiten an den Enden der anfänglich rutschenden Zone. Dieses Modell stimmt gut mit Laborergebnissen überein, die zeigen, dass Rutschungen im oberen 4 km durch stabiles (aseismisches) Reibungsgleiten, von etwa 4 bis 12 km durch Haft-Gleiten begleitet von Erdbeben und unter 12 km durch stabiles Gleiten oder plastische Reibung an der Verwerfung auftreten sollten. Eine im Labor nicht beobachtete Eigenschaft ist die episodische Natur des Kriechens. Diese Episoden können mit einer Genauigkeit von etwa einer Woche vorhergesagt werden.

@article{doi101029jb074i008p02049,
    author = "Scholz, Christian und Wyss, Max und Smith, Stewart W.",
    title = "Seismische und aseismische Rutschungen an der San-Andreas-Verwerfung",
    year = "1969",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Feld- und experimentelle Beweise werden kombiniert, um den Mechanismus der Rutschung an flachen kontinentalen Transpressionsverwerfungen abzuleiten, wie z. B. die San-Andreas-Verwerfung in Kalifornien. Mehrere Beweislinien stellen den zentralen Abschnitt der San-Andreas-Verwerfung als eine sehr glatte und ebene Oberfläche dar, mit einer sehr geringen Reibungsstärke im Vergleich zur Bruchfestigkeit von intaktem Gestein. Das Parkfield-Erdbeben vom 27. Juni 1966 und seine Nachbeben sowie Kriechsequenzen werden als detailliertes Beispiel für Verwerfungsrutschungen untersucht, die beide Typen, seismische und aseismische, umfassen. Es wird aus einer beträchtlichen Anzahl von Felddaten gezeigt, dass während des Hauptbebens ein Bereich von etwa 4 bis 10 km Tiefe etwa 30 cm rutschte. Als Reaktion auf diese Rutschung wurden Kriechen und Nachbeben erzeugt. Das Kriechen und die Nachbeben sind nicht direkt miteinander verknüpft, sondern es handelt sich um mikroskopisch identische Prozesse zeitabhängiger spröder Reibung, die parallel in verschiedenen Regionen ablaufen. Das Kriechen erfolgte durch zeitabhängiges stabiles reibungsbedingtes Gleiten in der 4 km dicken Oberflächenschicht; die Nachbeben durch zeitabhängiges Haft-Gleiten an den Enden der anfänglich rutschenden Zone. Dieses Modell stimmt gut mit Laborergebnissen überein, die zeigen, dass Rutschungen im oberen 4 km durch stabiles (aseismisches) Reibungsgleiten, von etwa 4 bis 12 km durch Haft-Gleiten begleitet von Erdbeben und unter 12 km durch stabiles Gleiten oder plastische Reibung an der Verwerfung auftreten sollten. Eine im Labor nicht beobachtete Eigenschaft ist die episodische Natur des Kriechens. Diese Episoden können mit einer Genauigkeit von etwa einer Woche vorhergesagt werden.",
    url = "https://doi.org/10.1029/jb074i008p02049",
    doi = "10.1029/jb074i008p02049",
    openalex = "W1994518237"
}

Seismische Daten stützen stark jüngere Theorien der Tektonik, wonach große Lithosphärenplatten kohärent zueinander als nahezu starre Körper bewegen, sich an Ozeanrücken voneinander entfernen, an Transformstörungen aneinander vorbeigleiten und an Inselbögen untergeschoben werden. Grenzen zwischen benachbarten Lithosphärenplatten werden durch Gürtel hoher seismischer Aktivität definiert. Eine Neuermittlung von mehr als 600 Hypozentren in der Mittelamerika-Region und frühere Studien in den Galapagos- und Karibik-Regionen definieren die Grenzen von zwei relativ kleinen, nahezu seismisch inaktiven Platten im Bereich des Interesses. Die erste, die Cocos-Platte, wird vom Ostpazifischen Rücken, der Galapagos-Riftzone, der nordwärts streichenden Panama-Bruchzone in der Nähe von 82° W. und dem Mittelamerika-Bogen begrenzt; die zweite, die Karibik-Platte, liegt unter dem Karibischen Meer und wird durch den Mittelamerika-Bogen, den Cayman-Trog, den Westindien-Bogen und die seismische Zone durch Nord-Südamerika begrenzt. Fokalmomente von 70 Erdbeben in diesen Regionen wurden bestimmt, um die relative Bewegung dieser beiden Platten zueinander und zu den umgebenden Regionen oder Platten zu ermitteln. Die Ergebnisse zeigen eine Unterthrustung der Cocos-Platte unter Mexiko und Guatemala in nordöstlicher Richtung und unter den Rest Mittelamerikas in einer mehr nord-nordöstlichen Richtung. Die Cocos-Platte entfernt sich vom Rest des Pazifischen Meeresbodens am Ostpazifischen Rücken und an der Galapagos-Riftzone. Die Bewegung ist eine rechtsseitige Streichverschiebung entlang der Panama-Bruchzone, einer Transformstörung, die die Galapagos-Riftzone und den Mittelamerika-Bogen verbindet. Gleichzeitig bewegt sich die Karibik-Platte östlich relativ zur Amerika-Platte, die hier sowohl Nord- als auch Südamerika und den westlichen Atlantik umfasst. Linksseitige Streichverschiebungsbewegung entlang steil einfallender Bruchebenen wird am Cayman-Trog beobachtet. Die Amerika-Platte unterthrustet die Karibik in westlicher Richtung an den Kleinen Antillen und in der Nähe von Puerto Rico. Im Gegensatz zu den Kleinen Antillen ist die Bewegung gegenwärtig jedoch nicht senkrecht zum Puerto-Rico-Graben, sondern fast parallel zum Graben entlang nahezu horizontaler Bruchebenen. Berechnungen der Bewegungsraten zeigen, dass die Unterthrustung in Südost-Mexiko und Guatemala eine höhere Rate aufweist als in West-Mexiko und dass sich die Karibik relativ zu Nordamerika mit einer niedrigeren Rate bewegt als die Cocos-Platte.

@article{doi101130001676061969801639totcam20co2,
    author = "Molnár, Péter und Sykes, Lynn R.",
    title = "Tektonik der Karibik- und Mittelamerika-Regionen aus Fokalmomenten und Seismizität",
    year = "1969",
    journal = "Bulletin der Geological Society of America",
    abstract = "Seismische Daten stützen stark jüngere Theorien der Tektonik, wonach große Lithosphärenplatten kohärent zueinander als nahezu starre Körper bewegen, sich an Ozeanrücken voneinander entfernen, an Transformstörungen aneinander vorbeigleiten und an Inselbögen untergeschoben werden. Grenzen zwischen benachbarten Lithosphärenplatten werden durch Gürtel hoher seismischer Aktivität definiert. Eine Neuermittlung von mehr als 600 Hypozentren in der Mittelamerika-Region und frühere Studien in den Galapagos- und Karibik-Regionen definieren die Grenzen von zwei relativ kleinen, nahezu seismisch inaktiven Platten im Bereich des Interesses. Die erste, die Cocos-Platte, wird vom Ostpazifischen Rücken, der Galapagos-Riftzone, der nordwärts streichenden Panama-Bruchzone in der Nähe von 82° W. und dem Mittelamerika-Bogen begrenzt; die zweite, die Karibik-Platte, liegt unter dem Karibischen Meer und wird durch den Mittelamerika-Bogen, den Cayman-Trog, den Westindien-Bogen und die seismische Zone durch Nord-Südamerika begrenzt. Fokalmomente von 70 Erdbeben in diesen Regionen wurden bestimmt, um die relative Bewegung dieser beiden Platten zueinander und zu den umgebenden Regionen oder Platten zu ermitteln. Die Ergebnisse zeigen eine Unterthrustung der Cocos-Platte unter Mexiko und Guatemala in nordöstlicher Richtung und unter den Rest Mittelamerikas in einer mehr nord-nordöstlichen Richtung. Die Cocos-Platte entfernt sich vom Rest des Pazifischen Meeresbodens am Ostpazifischen Rücken und an der Galapagos-Riftzone. Die Bewegung ist eine rechtsseitige Streichverschiebung entlang der Panama-Bruchzone, einer Transformstörung, die die Galapagos-Riftzone und den Mittelamerika-Bogen verbindet. Gleichzeitig bewegt sich die Karibik-Platte östlich relativ zur Amerika-Platte, die hier sowohl Nord- als auch Südamerika und den westlichen Atlantik umfasst. Linksseitige Streichverschiebungsbewegung entlang steil einfallender Bruchebenen wird am Cayman-Trog beobachtet. Die Amerika-Platte unterthrustet die Karibik in westlicher Richtung an den Kleinen Antillen und in der Nähe von Puerto Rico. Im Gegensatz zu den Kleinen Antillen ist die Bewegung gegenwärtig jedoch nicht senkrecht zum Puerto-Rico-Graben, sondern fast parallel zum Graben entlang nahezu horizontaler Bruchebenen. Berechnungen der Bewegungsraten zeigen, dass die Unterthrustung in Südost-Mexiko und Guatemala eine höhere Rate aufweist als in West-Mexiko und dass sich die Karibik relativ zu Nordamerika mit einer niedrigeren Rate bewegt als die Cocos-Platte.",
    url = "https://doi.org/10.1130/0016-7606(1969)80[1639:totcam]2.0.co;2",
    doi = "10.1130/0016-7606(1969)80[1639:totcam]2.0.co;2",
    openalex = "W1991156767"
}

Eine regionweise Analyse von 204 zuverlässigen Fokalmechanismus-Lösungen für tiefe und mitteltiefe Beben unterstützt stark die Idee, dass Teile der Lithosphäre, die in den Mantel absinken, schlaffähnliche Spannungsleitungen sind, die die erdbebenerzeugenden Spannungen parallel zu den geneigten seismischen Zonen ausrichten. Bei mittleren Tiefen sind dehnende Spannungen parallel zum Dip der Zone vorherrschend in Zonen, die entweder durch Lücken in der Seismizität als Funktion der Tiefe oder durch ein Fehlen tiefer Beben gekennzeichnet sind. Komprimierende Spannungen parallel zum Dip der Zone sind überall dort vorherrschend, wo die Zone unterhalb von etwa 300 km existiert. Diese Ergebnisse deuten darauf hin, dass die Lithosphäre unter ihrem eigenen Gewicht in den Asthenosphäre einsinkt, aber auf Widerstand gegen ihre Abwärtsbewegung unterhalb von etwa 300 km stößt. Zusätzliche Ergebnisse zeigen Verkrümmungen und Störungen der absinkenden Platten; jedoch scheinen Spannungen, die auf einfaches Biegen der Platten zurückzuführen sind, bei der Entstehung subkrustaler Beben nicht von Bedeutung zu sein. Diese Zusammenfassung, die als umfassend intendiert ist, enthält nahezu alle aus dem World-Wide Standardized Seismograph Network (WWSSN) für den Zeitraum 1962 bis teilweise 1968 erhältlichen Lösungen sowie eine Auswahl zuverlässiger Lösungen von Ereignissen vor 1962 und enthält Daten aus nahezu jeder Region der Welt, in der Beben im Mantel auftreten. Das Doppel-Kopplungs- oder Scherungsverschiebungsmodell des Quellmechanismus ist für alle Daten ausreichend.

@article{doi101029rg009i001p00103,
    author = "Isacks, Bryan L. und Molnár, Péter",
    title = "Verteilung von Spannungen in der absinkenden Lithosphäre basierend auf einer globalen Untersuchung von Fokalmechanismus-Lösungen für Mantelbeben",
    year = "1971",
    journal = "Reviews of Geophysics",
    abstract = "Eine regionweise Analyse von 204 zuverlässigen Fokalmechanismus-Lösungen für tiefe und mitteltiefe Beben unterstützt stark die Idee, dass Teile der Lithosphäre, die in den Mantel absinken, schlaffähnliche Spannungsleitungen sind, die erdbebenerzeugende Spannungen parallel zu den geneigten seismischen Zonen ausrichten. Bei mittleren Tiefen sind dehnende Spannungen parallel zum Dip der Zone vorherrschend in Zonen, die entweder durch Lücken in der Seismizität als Funktion der Tiefe oder durch ein Fehlen tiefer Beben gekennzeichnet sind. Komprimierende Spannungen parallel zum Dip der Zone sind überall dort vorherrschend, wo die Zone unterhalb von etwa 300 km existiert. Diese Ergebnisse deuten darauf hin, dass die Lithosphäre unter ihrem eigenen Gewicht in den Asthenosphäre einsinkt, aber auf Widerstand gegen ihre Abwärtsbewegung unterhalb von etwa 300 km stößt. Zusätzliche Ergebnisse zeigen Verkrümmungen und Störungen der absinkenden Platten; jedoch scheinen Spannungen, die auf einfaches Biegen der Platten zurückzuführen sind, bei der Entstehung subkrustaler Beben nicht von Bedeutung zu sein. Diese Zusammenfassung, die als umfassend intendiert ist, enthält nahezu alle aus dem World-Wide Standardized Seismograph Network (WWSSN) für den Zeitraum 1962 bis teilweise 1968 erhältlichen Lösungen sowie eine Auswahl zuverlässiger Lösungen von Ereignissen vor 1962 und enthält Daten aus nahezu jeder Region der Welt, in der Beben im Mantel auftreten. Das Doppel-Kopplungs- oder Scherungsverschiebungsmodell des Quellmechanismus ist für alle Daten ausreichend.",
    url = "https://doi.org/10.1029/rg009i001p00103",
    doi = "10.1029/rg009i001p00103",
    openalex = "W2127454332",
    references = "doi101029jb073i006p01959, doi101029jb073i012p03661, doi101029jb073i018p05855, doi101029jb073i022p07089, doi101029jz070i016p03965, doi1010382161276a0, doi101038224125a0, doi101038226239a0, doi101111j1365246x1969tb00259x, doi101130001676061969801639totcam20co2, doi101785bssa0590010369, doi1023071790758, doi102307211302, openalexw623436458"
}

Dieses Kapitel enthält die Abschnitte: Einführung Vorherige Mechanismen Lösungen für Erdbeben auf den Mittelozeanischen Rücken Datenanalyse Darstellung der Daten für die Mittelozeanischen Rücken Erweiterungen der Mittelozeanischen Rücken Ostpazifischer Rücken Vergleich der abgeleiteten Mechanismen mit denen, die von anderen Forschern abgeleitet wurden Schlussfolgerungen und Diskussion Referenzen

@misc{doi1010029781118782149ch1,
    author = "Sykes, Lynn R.",
    title = "Mechanism of Earthquakes and Nature of Faulting on the Mid‐Oceanic Ridges",
    year = "1972",
    booktitle = "Collected reprint series",
    abstract = "Dieses Kapitel enthält die Abschnitte: Einführung Vorherige Mechanismen Lösungen für Erdbeben auf den Mittelozeanischen Rücken Datenanalyse Darstellung der Daten für die Mittelozeanischen Rücken Erweiterungen der Mittelozeanischen Rücken Ostpazifischer Rücken Vergleich der abgeleiteten Mechanismen mit denen, die von anderen Forschern abgeleitet wurden Schlussfolgerungen und Diskussion Referenzen",
    url = "https://doi.org/10.1002/9781118782149.ch1",
    doi = "10.1002/9781118782149.ch1",
    openalex = "W4249400877",
    references = "doi1010160025322764900489, doi1010160040195164900101, doi101038190854a0, doi101038199947a0, doi101038207343a0, doi101126science15437531164, doi101126science15437551405, doi101130spe65p1, doi101785bssa0350040175, doi105408002213687121"
}

@misc{sykes1972mechanism,
    author = "Sykes, Lynn R.",
    title = "Mechanism of Earthquakes and Nature of Faulting on the Mid‐Oceanic Ridges",
    year = "1972",
    booktitle = "Collected Reprint Series",
    url = "https://doi.org/10.1002/9781118782149.ch1",
    doi = "10.1002/9781118782149.ch1",
    openalex = "W4249400877",
    pages = "2131-2153",
    references = "doi1010160025322764900489, doi1010160040195164900101, doi101038190854a0, doi101038199947a0, doi101038207343a0, doi101126science15437531164, doi101126science15437551405, doi101130spe65p1, doi101785bssa0350040175, doi105408002213687121"
}

Physikalische Faktoren, die wahrscheinlich die Entstehung der verschiedenen Störungsgesteine beeinflussen – Reibungseigenschaften, Temperatur, effektiver Spannung normal zur Störung und Differenzspannung – werden im Hinblick auf das Energiebudget von Störungszonen, die Hauptgeschwindigkeitsmodi der Störung und den Störungstyp, ob Druckstoß, Wende- oder Normalstoß, untersucht. In einem konzeptionellen Modell einer großen Störung, die kristalline quartzo-feldspatische Kruste durchschneidet, überlagert eine Zone elastisch-reibungsbedingten (EF) Verhaltens, das zufällige Gefüge-Störungsgesteine (Gangschlamm–Breccie–Kataklasit-Serie–Pseudotachylyt) erzeugt, einen Bereich, in dem quasi-plastische (QP) Prozesse der Gesteinsverformung in duktilen Scherzonen ablaufen und Mylonit-Serie-Gesteine mit starkem Tektonit-Gefüge produzieren. In einigen Fällen können Störungsgesteine, die durch transiente seismische Störung entstanden sind, von denen unterschieden werden, die durch langsames aseismisches Scherung erzeugt wurden. Zufällige Gefüge-Störungsgesteine können gelegentlich als Ergebnis seismischer Störung innerhalb der duktilen Scherzonen entstehen, neigen aber dazu, durch fortgesetztes Scherung ausgelöscht zu werden. Der Widerstand gegen Scherung innerhalb der Störungszone erreicht einen Spitzenwert (höchste für Druckstöße und niedrigste für Normalstörungen) in der Nähe des EF/QP-Übergangs, der bei normalen geothermischen Gradienten und einer ausreichenden Wasserversorgung in Tiefen von 10–15 km auftritt.

@article{doi101144gsjgs13330191,
    author = "Sibson, Richard H.",
    title = "Fault rocks and fault mechanisms",
    year = "1977",
    journal = "Journal of the Geological Society",
    abstract = "Physical factors likely to affect the genesis of the various fault rocks—frictional properties, temperature, effective stress normal to the fault and differential stress—are examined in relation to the energy budget of fault zones, the main velocity modes of faulting and the type of faulting, whether thrust, wrench, or normal. In a conceptual model of a major fault zone cutting crystalline quartzo-feldspathic crust, a zone of elastico-frictional (EF) behaviour generating random-fabric fault rocks (gouge—breccia—cataclasite series—pseudotachylyte) overlies a region where quasi-plastic (QP) processes of rock deformation operate in ductile shear zones with the production of mylonite series rocks possessing strong tectonite fabrics. In some cases, fault rocks developed by transient seismic faulting can be distinguished from those generated by slow aseismic shear. Random-fabric fault rocks may form as a result of seismic faulting within the ductile shear zones from time to time, but tend to be obliterated by continued shearing. Resistance to shear within the fault zone reaches a peak value (greatest for thrusts and least for normal faults) around the EF/QP transition level, which for normal geothermal gradients and an adequate supply of water, occurs at depths of 10–15 km.",
    url = "https://doi.org/10.1144/gsjgs.133.3.0191",
    doi = "10.1144/gsjgs.133.3.0191",
    openalex = "W2155128667",
    references = "doi1010160040195164900101, doi101098rsta19760079, doi101111j1365246x1967tb06218x, doi101144transed83387, doi105408002213687121"
}

Fokalmuster von Intraplatten-Erdbeben bieten derzeit den einzigen Weg, um das langwellige tektonische Spannungsfeld in der ozeanischen Lithosphäre zu charakterisieren. Die aus Fokalmustern abgeleiteten Spannungsorientierungen spiegeln möglicherweise nicht genau den Spannungszustand im Epizentralbereich wider, oder die gemessenen Spannungen werden von lokalen statt regionalen Quellen dominiert. Um einen Datensatz zu erstellen, mit dem diese Möglichkeiten untersucht werden können, wurde ein umfassender Katalog von 159 ozeanischen Intraplatten-Erdbeben für Ereignisse seit 1963 mit mb 4,7 oder größer zusammengestellt. Fokalmuster sind für etwa ein Viertel der Ereignisse verfügbar, und hier werden mehrere neue Mechanismen vorgestellt. Für einen repräsentativen Teil dieses Katalogs (83 Ereignisse) wurden die Bathymetrie und die tektonische Geschichte der Epizentralbereiche zusammengestellt, und die Erdbeben wurden nach ihrer Assoziation mit (1) einer vorbestehenden Störungszone bewertet, die die P-Achse des Fokalmusters von der wahren Orientierung der maximalen Kompressionsspannung entkoppeln könnte, und (2) großer bathymetrischer Relief, das eine Quelle großer lokaler Spannungen sein könnte. Ozeanische Intraplatten-Erdbeben werden häufig in Verbindung mit Zonen vorheriger Schwäche (meistens Bruchzonen) gefunden, zeigen aber keine besondere Assoziation mit großen bathymetrischen Merkmalen. Im zentralen Indischen Ozean stehen genügend Fokalmuster zur Verfügung, um eine wohldefinierte NW-SE-Orientierung für P-Achsen und presumably für die Richtung der größten Kompressionsspannung festzustellen. Die Konsistenz der P-Achsen dieser stark variierenden Mechanismen in Anwesenheit des Ninetyeast Ridge, einer Stelle großer Intraplatten-Deformation und großen bathymetrischen Reliefs, ist bemerkenswert. Eine mögliche Erklärung ist, dass bei Vorhandensein einer großen Anzahl von vorbestehenden Störungen mit einem breiten Spektrum an Orientierungen Rutschungen auf jenen Störungen auftreten, die große aufgelöste Schubspannungen aus dem regionalen Spannungsfeld aufweisen. In einem solchen Fall wird die P-Achse von Fokalmustern tendenziell eine konsistente Ausrichtung mit der wahren Richtung der maximalen Spannung zeigen.

@article{doi101029jb085ib10p05389,
    author = "Bergman, Eric und Solomon, Sean C.",
    title = "Oceanic intraplate earthquakes: Implications for local and regional intraplate stress",
    year = "1980",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Fokalmuster von Intraplatten-Erdbeben bieten derzeit den einzigen Weg, um das langwellige tektonische Spannungsfeld in der ozeanischen Lithosphäre zu charakterisieren. Die aus Fokalmustern abgeleiteten Spannungsorientierungen spiegeln möglicherweise nicht genau den Spannungszustand im Epizentralbereich wider, oder die gemessenen Spannungen werden von lokalen statt regionalen Quellen dominiert. Um einen Datensatz zu erstellen, mit dem diese Möglichkeiten untersucht werden können, wurde ein umfassender Katalog von 159 ozeanischen Intraplatten-Erdbeben für Ereignisse seit 1963 mit mb 4,7 oder größer zusammengestellt. Fokalmuster sind für etwa ein Viertel der Ereignisse verfügbar, und hier werden mehrere neue Mechanismen vorgestellt. Für einen repräsentativen Teil dieses Katalogs (83 Ereignisse) wurden die Bathymetrie und die tektonische Geschichte der Epizentralbereiche zusammengestellt, und die Erdbeben wurden nach ihrer Assoziation mit (1) einer vorbestehenden Störungszone bewertet, die die P-Achse des Fokalmusters von der wahren Orientierung der maximalen Kompressionsspannung entkoppeln könnte, und (2) großer bathymetrischer Relief, das eine Quelle großer lokaler Spannungen sein könnte. Ozeanische Intraplatten-Erdbeben werden häufig in Verbindung mit Zonen vorheriger Schwäche (meistens Bruchzonen) gefunden, zeigen aber keine besondere Assoziation mit großen bathymetrischen Merkmalen. Im zentralen Indischen Ozean stehen genügend Fokalmuster zur Verfügung, um eine wohldefinierte NW-SE-Orientierung für P-Achsen und presumably für die Richtung der größten Kompressionsspannung festzustellen. Die Konsistenz der P-Achsen dieser stark variierenden Mechanismen in Anwesenheit des Ninetyeast Ridge, einer Stelle großer Intraplatten-Deformation und großen bathymetrischen Reliefs, ist bemerkenswert. Eine mögliche Erklärung ist, dass bei Vorhandensein einer großen Anzahl von vorbestehenden Störungen mit einem breiten Spektrum an Orientierungen Rutschungen auf jenen Störungen auftreten, die große aufgelöste Schubspannungen aus dem regionalen Spannungsfeld aufweisen. In einem solchen Fall wird die P-Achse von Fokalmustern tendenziell eine konsistente Ausrichtung mit der wahren Richtung der maximalen Spannung zeigen.",
    url = "https://doi.org/10.1029/jb085ib10p05389",
    doi = "10.1029/jb085ib10p05389",
    openalex = "W1999221527"
}

Zusammenfassung. Die Wellenlänge und Amplitude von äußeren Aufwölbungen landwärts von Subduktionszonen und Bögen, die Inseln und Seamounts umgeben, werden verwendet, um Verbiegungsprofile in Bezug auf das Moment und die Krümmung am ersten Nullpunkt zu parametrisieren. Die Daten zeigen eine klare Altersabhängigkeit der mechanischen Dicke der Lithosphäre bis zu 60–100 Myr. Die Sättigung des Moments bei großer Krümmung wird unter Verwendung von Beziehungen, die aus Laborversuchen zur Verformung von Gestein übernommen wurden, als von der Tiefe abhängige Fließgrenze der Lithosphäre interpretiert. Ein Vergleich theoretischer Kurven mit beobachteten Momenten zeigt, dass alte ozeanische Lithosphäre keine langfristige Festigkeit unterhalb von etwa 40 km Tiefe aufweist, wobei kein Unterschied zwischen 100 und 165 Myr altem Krustenmaterial besteht. Mäßige axiale Belastungskräfte (±200 MPa) können die meisten Variationen in den Moment/Krümmungs-Beobachtungen erklären, außer im Fall des Kurilen-Graben, der angesichts des Alters der Kruste als anomal erscheint. Regionale Zugspannungen führen zu einer größeren Variabilität des Moments im Vergleich zu regionalen Druckspannungen aufgrund des steileren Anstiegs der spröden Versagenshülle unter Zug. Die Beobachtungen deuten auf eine Lithosphäre hin, die schwächer ist als die Vorhersage aus experimentellen Verformungen von Gesteinen. Von den möglichen Schwächungsmechanismen sagt der erhöhte Porenflüssigkeitsdruck an Störungen die korrekte Altersabhängigkeit nicht voraus und ist mit Erdbeben-Herdmustern unvereinbar. Unsere bevorzugte Erklärung ist, dass die Aktivierungsenergie Q, die für duktile Strömung bei geologischen Deformationsraten angemessen ist, niedriger ist als die Werte, die aus Labor-Extrapolationen von trockenen Olivin-Daten bei hohen Temperaturen abgeleitet wurden. Wenn die jüngsten ozeanischen Geothermen zuverlässig sind, muss Q in der unteren Lithosphäre niedriger als 100 kcal mol−1 sein. Die hier verwendete Methode ist am besten für Grabenprofile mit Krümmungen größer als 10−7 m−1 geeignet. Bei niedrigeren Krümmungen, wie sie entlang von Seamount-Profilen vorkommen, führen kleine Fehler in der Krümmungsschätzung zu großen Änderungen der rheologischen Parameter.

@article{doi101111j1365246x1982tb05994x,
    author = "McNutt, Marcia und Menard, H. W.",
    title = "Constraints on yield strength in the oceanic lithosphere derived from observations of flexure",
    year = "1982",
    journal = "Geophysical Journal International",
    abstract = "Zusammenfassung. Die Wellenlänge und Amplitude von äußeren Aufwölbungen landwärts von Subduktionszonen und Bögen, die Inseln und Seamounts umgeben, werden verwendet, um Verbiegungsprofile in Bezug auf das Moment und die Krümmung am ersten Nullpunkt zu parametrisieren. Die Daten zeigen eine klare Altersabhängigkeit der mechanischen Dicke der Lithosphäre bis zu 60–100 Myr. Die Sättigung des Moments bei großer Krümmung wird unter Verwendung von Beziehungen, die aus Laborversuchen zur Verformung von Gestein übernommen wurden, als von der Tiefe abhängige Fließgrenze der Lithosphäre interpretiert. Ein Vergleich theoretischer Kurven mit beobachteten Momenten zeigt, dass alte ozeanische Lithosphäre keine langfristige Festigkeit unterhalb von etwa 40 km Tiefe aufweist, wobei kein Unterschied zwischen 100 und 165 Myr altem Krustenmaterial besteht. Mäßige axiale Belastungskräfte (±200 MPa) können die meisten Variationen in den Moment/Krümmungs-Beobachtungen erklären, außer im Fall des Kurilen-Graben, der angesichts des Alters der Kruste als anomal erscheint. Regionale Zugspannungen führen zu einer größeren Variabilität des Moments im Vergleich zu regionalen Druckspannungen aufgrund des steileren Anstiegs der spröden Versagenshülle unter Zug. Die Beobachtungen deuten auf eine Lithosphäre hin, die schwächer ist als die Vorhersage aus experimentellen Verformungen von Gesteinen. Von den möglichen Schwächungsmechanismen sagt der erhöhte Porenflüssigkeitsdruck an Störungen die korrekte Altersabhängigkeit nicht voraus und ist mit Erdbeben-Herdmustern unvereinbar. Unsere bevorzugte Erklärung ist, dass die Aktivierungsenergie Q, die für duktile Strömung bei geologischen Deformationsraten angemessen ist, niedriger ist als die Werte, die aus Labor-Extrapolationen von trockenen Olivin-Daten bei hohen Temperaturen abgeleitet wurden. Wenn die jüngsten ozeanischen Geothermen zuverlässig sind, muss Q in der unteren Lithosphäre niedriger als 100 kcal mol−1 sein. Die hier verwendete Methode ist am besten für Grabenprofile mit Krümmungen größer als 10−7 m−1 geeignet. Bei niedrigeren Krümmungen, wie sie entlang von Seamount-Profilen vorkommen, führen kleine Fehler in der Krümmungsschätzung zu großen Änderungen der rheologischen Parameter.",
    url = "https://doi.org/10.1111/j.1365-246x.1982.tb05994.x",
    doi = "10.1111/j.1365-246x.1982.tb05994.x",
    openalex = "W1974405388"
}

Zusammenfassung Modelle von Störungszonen in der kontinentalen Kruste, basierend auf der Analyse von Gesteinsverformungstexturen, deuten darauf hin, dass die Tiefe seismischer Aktivität durch den Übergang von einem druckempfindlichen, überwiegend reibungsdominierten Regime zu einer stark temperaturabhängigen, quasi-plastischen Mylonitisierung bei Grünsteingebirge und höheren Metamorphosegraden kontrolliert wird. Es existiert nun genügend Wissen über die reibungs- und rheologischen Eigenschaften von Quarz führenden Gesteinen, um grobe Festigkeits-Tiefe-Kurven für verschiedene Geothermen zu konstruieren. In solchen Modellen erreicht die Scherfestigkeit einen scharfen Peak an der inferred seismisch-aseismischen Übergangszone. Die maximale Tiefe mikroseismischer Aktivität in verschiedenen Wärmeflussprovinzen der conterminous United States korreliert im Allgemeinen gut mit dem für die verschiedenen Geothermen modellierten Übergang von reibungsdominiert zu quasi-plastisch. Größere Erdbeben (M L > 5.5) neigen ebenfalls dazu, nahe der Basis der seismogenen Zone zu nucleieren. Diese Region wird postuliert, die höchste Konzentration an verformungsbedingter Spannungsenergie für Spannungspegel am Versagen aufzuweisen, und kann als die primäre Asperität in krustalen Störungszonen betrachtet werden.

@article{doi101785bssa0720010151,
    author = "Sibson, Richard H.",
    title = "Fault zone models, heat flow, and the depth distribution of earthquakes in the continental crust of the United States",
    year = "1982",
    journal = "Bulletin of the Seismological Society of America",
    abstract = "Zusammenfassung Modelle von Störungszonen in der kontinentalen Kruste, basierend auf der Analyse von Gesteinsverformungstexturen, deuten darauf hin, dass die Tiefe seismischer Aktivität durch den Übergang von einem druckempfindlichen, überwiegend reibungsdominierten Regime zu einer stark temperaturabhängigen, quasi-plastischen Mylonitisierung bei Grünsteingebirge und höheren Metamorphosegraden kontrolliert wird. Es existiert nun genügend Wissen über die reibungs- und rheologischen Eigenschaften von Quarz führenden Gesteinen, um grobe Festigkeits-Tiefe-Kurven für verschiedene Geothermen zu konstruieren. In solchen Modellen erreicht die Scherfestigkeit einen scharfen Peak an der inferred seismisch-aseismischen Übergangszone. Die maximale Tiefe mikroseismischer Aktivität in verschiedenen Wärmeflussprovinzen der conterminous United States korreliert im Allgemeinen gut mit dem für die verschiedenen Geothermen modellierten Übergang von reibungsdominiert zu quasi-plastisch. Größere Erdbeben (M L > 5.5) neigen ebenfalls dazu, nahe der Basis der seismogenen Zone zu nucleieren. Diese Region wird postuliert, die höchste Konzentration an verformungsbedingter Spannungsenergie für Spannungspegel am Versagen aufzuweisen, und kann als die primäre Asperität in krustalen Störungszonen betrachtet werden.",
    url = "https://doi.org/10.1785/bssa0720010151",
    doi = "10.1785/bssa0720010151",
    openalex = "W2309907070"
}

Paleoseismologische Daten für die Wasatch- und San Andreas-Störungszonen haben zur Formulierung des charakteristischen Erdbebenmodells geführt, das postuliert, dass einzelne Störungen und Störungssegmente im Wesentlichen gleich große oder charakteristische Erdbeben mit einem relativ engen Magnitudenbereich nahe dem Maximum erzeugen. Die Analyse von Kolluvium, das aus Steilhängen abgeleitet wurde, in Grabenausschnitten über die Wasatch-Störung liefert Schätzungen für den Zeitpunkt und die Verschiebung, die mit einzelnen oberflächennahen Erdbeben verbunden sind. An allen untersuchten Standorten war die pro Ereignis gemessene Verschiebung konsistent groß; die gemessenen Werte reichen von 1,6 bis 2,6 m, und der Durchschnitt beträgt etwa 2 m. Basierend auf der Variabilität des Zeitpunkts einzelner Ereignisse sowie Änderungen der Steilmorphologie und der Störungsgeometrie werden sechs Hauptsegmente entlang der Wasatch-Störung erkannt. Basierend auf der wahrscheinlichsten Anzahl von oberflächennahen Erdbebenereignissen (18), die in den letzten 8000 Jahren auf Segmenten der Wasatch-Störungszone aufgetreten sind, wird für den gesamten Bereich ein durchschnittliches Wiederkehrintervall von 400–666 Jahren mit einem bevorzugten Durchschnitt von 444 Jahren berechnet. Geologische Daten zur Verteilung der Verschiebung, die mit prähistorischen Erdbeben verbunden ist, sowie zu den Verschiebungsraten entlang des südzentralen Segments der San Andreas-Störung deuten darauf hin, dass das M 8 Erdbeben von 1857 ein charakteristisches Erdbeben für dieses Segment ist. Vergleiche der Erdbeben-Wiederkehrrichtungen sowohl an der Wasatch- als auch an der San Andreas-Störung, basierend auf historischen Seismizitätsdaten und geologischen Daten, zeigen, dass eine lineare (konstanter b-Wert) Extrapolation der kumulativen Wiederkehrkurve von den kleineren Magnituden zu groben Unterschätzungen der Häufigkeit des Auftretens der großen oder charakteristischen Erdbeben führt. Nur durch die Annahme eines niedrigen b-Werts im moderaten Magnitudenbereich können die Seismizitätsdaten für kleine Erdbeben mit den geologischen Daten für große Erdbeben in Einklang gebracht werden. Das charakteristische Erdbeben scheint ein grundlegendes Aspekt des Verhaltens der Wasatch- und San Andreas-Störungen zu sein und kann sich möglicherweise auf viele andere Störungen auswirken.

@article{doi101029jb089ib07p05681,
    author = "Schwartz, David P. and Coppersmith, Kevin J.",
    title = "Fault behavior and characteristic earthquakes: Examples from the Wasatch and San Andreas Fault Zones",
    year = "1984",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Paleoseismological data for the Wasatch and San Andreas fault zones have led to the formulation of the characteristic earthquake model, which postulates that individual faults and fault segments tend to generate essentially same size or characteristic earthquakes having a relatively narrow range of magnitudes near the maximum. Analysis of scarp‐derived colluvium in trench exposures across the Wasatch fault provides estimates of the timing and displacement associated with individual surface faulting earthquakes. At all of the sites studied, the displacement per event has been consistently large; measured values range from 1.6 to 2.6 m, and the average is about 2 m. On the basis of variability in the timing of individual events as well as changes in scarp morphology and fault geometry, six major segments are recognized along the Wasatch fault. On the basis of the most likely number of surface faulting events (18) that have occurred on segments of the Wasatch fault zone during the past 8000 years, an average recurrence interval of 400–666 years with a preferred average of 444 years is calculated for the entire zone. Geologic data on the distribution of slip associated with prehistoric earthquakes and slip rates along the south‐central segment of the San Andreas fault suggest that the M 8 1857 earthquake is a characteristic earthquake for this segment. Comparisons of earthquake recurrence relationships on both the Wasatch and San Andreas faults based on historical seismicity data and geologic data show that a linear (constant b value) extrapolation of the cumulative recurrence curve from the smaller magnitudes leads to gross underestimates of the frequency of occurrence of the large or characteristic earthquakes. Only by assuming a low b value in the moderate magnitude range can the seismicity data on small earthquakes be reconciled with geologic data on large earthquakes. The characteristic earthquake appears to be a fundamental aspect of the behavior of the Wasatch and San Andreas faults and may apply to many other faults as well.",
    url = "https://doi.org/10.1029/jb089ib07p05681",
    doi = "10.1029/jb089ib07p05681",
    openalex = "W2079238116"
}

Wir haben die Quellmechanismen (Doppelpol-Orientierung, Moment, Zentroid-Tiefe, Quellzeitfunktion) von 14 Erdbeben am nördlichen Mittelatlantischen Rücken (0°–72°N) aus einer Inversion von Langperioden-P- und SH-Wellenformen bestimmt. Die Erdbeben zeichnen sich alle durch nahezu reines Normalversagen auf Versagensflächen aus, die mit etwa 45° einfallen und parallel zum lokalen Trend der Rückenachse streichen. Die Momente reichen von 3 bis 15×10 24 dyn cm, und die Quellzeitfunktionen sind alle einfach geformt. Die P- und S-Wellenformen für alle Erdbeben können gut mit konventionellen Werten für t * (1 bzw. 4 s) übereingestimmt werden. Diese Erdbeben sind alle sehr oberflächlich; die Zentroid-Tiefen liegen zwischen 1,2 und 3,1 km unter dem Meeresboden. Die P-Wellen dieser Erdbeben zeigen starke Wasser-Säulen-Reverberationen, was darauf hindeutet, dass die Versagensrissung bis zum Meeresboden reichte. Die vorherrschende Periode dieser Reverberationen begrenzt die Wassertiefe in der Epizentralregion. Basierend auf der geschätzten Wassertiefe und der Epizentralposition kann gezeigt werden, dass alle diese Erdbeben unter dem inneren Boden des Median-Tals aufgetreten sind. Die Zentroid-Tiefen zeigen keine Korrelation mit der Ausbreitungsgeschwindigkeit oder dem seismischen Moment. Unter der Annahme, dass die Zentroid-Tiefe die mittlere Tiefe des Versagensgleitens markiert, erstreckte sich das Erdbebenversagen für diese Ereignisse auf Tiefen von 2–6 km.

@article{doi101029jb091ib01p00579,
    author = "Huang, Paul Y. und Solomon, Sean C. und Bergman, Eric und Nábělek, J.",
    title = "Focal depths and mechanism of Mid‐Atlantic Ridge earthquakes from body waveform inversion",
    year = "1986",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Wir haben die Quellmechanismen (Doppelpol-Orientierung, Moment, Zentroid-Tiefe, Quellzeitfunktion) von 14 Erdbeben am nördlichen Mittelatlantischen Rücken (0°–72°N) aus einer Inversion von Langperioden-P- und SH-Wellenformen bestimmt. Die Erdbeben zeichnen sich alle durch nahezu reines Normalversagen auf Versagensflächen aus, die mit etwa 45° einfallen und parallel zum lokalen Trend der Rückenachse streichen. Die Momente reichen von 3 bis 15×10 24 dyn cm, und die Quellzeitfunktionen sind alle einfach geformt. Die P- und S-Wellenformen für alle Erdbeben können gut mit konventionellen Werten für t * (1 bzw. 4 s) übereingestimmt werden. Diese Erdbeben sind alle sehr oberflächlich; die Zentroid-Tiefen liegen zwischen 1,2 und 3,1 km unter dem Meeresboden. Die P-Wellen dieser Erdbeben zeigen starke Wasser-Säulen-Reverberationen, was darauf hindeutet, dass die Versagensrissung bis zum Meeresboden reichte. Die vorherrschende Periode dieser Reverberationen begrenzt die Wassertiefe in der Epizentralregion. Basierend auf der geschätzten Wassertiefe und der Epizentralposition kann gezeigt werden, dass alle diese Erdbeben unter dem inneren Boden des Median-Tals aufgetreten sind. Die Zentroid-Tiefen zeigen keine Korrelation mit der Ausbreitungsgeschwindigkeit oder dem seismischen Moment. Unter der Annahme, dass die Zentroid-Tiefe die mittlere Tiefe des Versagensgleitens markiert, erstreckte sich das Erdbebenversagen für diese Ereignisse auf Tiefen von 2–6 km.",
    url = "https://doi.org/10.1029/jb091ib01p00579",
    doi = "10.1029/jb091ib01p00579",
    openalex = "W2070406202",
    references = "doi1010160040195181901311, doi101029jb073i018p05855, doi101029jb083ib11p05331, doi101029jb084ib11p06140, doi101029jb091ib14p13993, doi101029jz067i013p05279, doi101029me004p0001, doi101111j1365246x1958tb00033x, doi10150830000033586, doi101785bssa0650051073, openalexw1579868249, sykes1967mechanism"
}

Im Rahmen einer globalen Studie der Quellcharakteristika und tektonischen Implikationen großer Erdbeben an Mittelozeanischen Rücken berichten wir über die Fokaltiefen und Mechanismen der sechs größten Erdbeben, die in den letzten 20 Jahren am arktischen Mittelozeanischen Rücken-System aufgetreten sind. Für jedes Erdbeben invertieren wir die Langperioden-P- und SH-Wellenformen, um die Parameter der besten Anpassung eines Punktschätzers zu schätzen, einschließlich des seismischen Moments, der Zentroidtiefe, der Doppel-Kopplungs-Quellorientierung und der Quellzeitfunktion. Drei der Erdbeben ereigneten sich am ozeanischen Spreizungszentrum im Eurasischen Becken, entlang von Rückenabschnitten, die mit halben Raten von 4–6 mm/Jahr spreizen. Diese Ereignisse weisen Mechanismen auf, die denen der Rückenkrone-Erdbeben am Mittelozeanischen Rücken sehr ähnlich sind: fast reines Normalversagen auf Ebenen, die mit einem Winkel von etwa 45° einfallen und parallel zur Riftachse streichen, Momente von 4–5 × 10 24 dyn cm, Zentroidtiefen von 1–2 km unter dem Meeresboden und Wassertiefen (abgeleitet aus der vorherrschenden Periode der Wasser-Säulen-Reverberationen), die für epizentrische Standorte innerhalb des Median-Tals angemessen sind. Die verbleibenden drei Erdbeben, ebenfalls durch Normalversagen gekennzeichnet, sind mit der Fortsetzung der divergenten Plattengrenze (2–3 mm/Jahr halbe Rate) auf das Kontinentalschelf des Laptev-Meeres verbunden, wo die Kruste einen Übergangscharakter annimmt. Eines der größten bekannten Spreizungszentrums-Erdbeben (25. August 1964, M 0 = 1 × 10 26 dyn cm) ereignete sich dort, wo der ozeanische Rücken den äußeren Rand des Kontinentalhangs schneidet. Die Wellenform-Inversion für dieses Ereignis kann einseitige Ruptur von Nord nach Süd (landwärts) entlang eines mindestens 30 km langen Versagens aufklären. Die bevorzugte Zentroidtiefe beträgt 5 km unter dem Meeresboden in Krustenmaterial mit ungewöhnlich niedriger Scherwellengeschwindigkeit, aber eine Zentroidtiefe von bis zu 15 km kann nicht ausgeschlossen werden. Zwei Erdbeben unter dem Kontinentalschelf weisen signifikant größere Zentroidtiefen (10–20 km) auf als Mittelozeanische Rücken-Erdbeben, was auf ein dickeres sprödes Regime und eine kühlere thermische Struktur hindeutet als typisch für ozeanische Spreizungszentren. Das tektonische Umfeld dieser Ereignisse ist repräsentativer für gerissene kontinentale Lithosphäre als für einen Mittelozeanischen Rücken.

@article{doi101029jb091ib14p13993,
    author = "Jemsek, John P. und Bergman, Eric und Nábělek, J. und Solomon, Sean C.",
    title = "Fokaltiefen und Mechanismen großer Erdbeben am Arktischen Mittelozeanischen Rücken-System",
    year = "1986",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Im Rahmen einer globalen Studie der Quellcharakteristika und tektonischen Implikationen großer Erdbeben an Mittelozeanischen Rücken berichten wir über die Fokaltiefen und Mechanismen der sechs größten Erdbeben, die in den letzten 20 Jahren am arktischen Mittelozeanischen Rücken-System aufgetreten sind. Für jedes Erdbeben invertieren wir die Langperioden-P- und SH-Wellenformen, um die Parameter der besten Anpassung eines Punktschätzers zu schätzen, einschließlich des seismischen Moments, der Zentroidtiefe, der Doppel-Kopplungs-Quellorientierung und der Quellzeitfunktion. Drei der Erdbeben ereigneten sich am ozeanischen Spreizungszentrum im Eurasischen Becken, entlang von Rückenabschnitten, die mit halben Raten von 4–6 mm/Jahr spreizen. Diese Ereignisse weisen Mechanismen auf, die denen der Rückenkrone-Erdbeben am Mittelozeanischen Rücken sehr ähnlich sind: fast reines Normalversagen auf Ebenen, die mit einem Winkel von etwa 45° einfallen und parallel zur Riftachse streichen, Momente von 4–5 × 10 24 dyn cm, Zentroidtiefen von 1–2 km unter dem Meeresboden und Wassertiefen (abgeleitet aus der vorherrschenden Periode der Wasser-Säulen-Reverberationen), die für epizentrische Standorte innerhalb des Median-Tals angemessen sind. Die verbleibenden drei Erdbeben, ebenfalls durch Normalversagen gekennzeichnet, sind mit der Fortsetzung der divergenten Plattengrenze (2–3 mm/Jahr halbe Rate) auf das Kontinentalschelf des Laptev-Meeres verbunden, wo die Kruste einen Übergangscharakter annimmt. Eines der größten bekannten Spreizungszentrums-Erdbeben (25. August 1964, M 0 = 1 × 10 26 dyn cm) ereignete sich dort, wo der ozeanische Rücken den äußeren Rand des Kontinentalhangs schneidet. Die Wellenform-Inversion für dieses Ereignis kann einseitige Ruptur von Nord nach Süd (landwärts) entlang eines mindestens 30 km langen Versagens aufklären. Die bevorzugte Zentroidtiefe beträgt 5 km unter dem Meeresboden in Krustenmaterial mit ungewöhnlich niedriger Scherwellengeschwindigkeit, aber eine Zentroidtiefe von bis zu 15 km kann nicht ausgeschlossen werden. Zwei Erdbeben unter dem Kontinentalschelf weisen signifikant größere Zentroidtiefen (10–20 km) auf als Mittelozeanische Rücken-Erdbeben, was auf ein dickeres sprödes Regime und eine kühlere thermische Struktur hindeutet als typisch für ozeanische Spreizungszentren. Das tektonische Umfeld dieser Ereignisse ist repräsentativer für gerissene kontinentale Lithosphäre als für einen Mittelozeanischen Rücken.",
    url = "https://doi.org/10.1029/jb091ib14p13993",
    doi = "10.1029/jb091ib14p13993",
    openalex = "W1975000436",
    references = "doi101007bf00300398, doi1010160012821x78900717, doi101029jb073i018p05855, doi101029jb083ib11p05331, doi101029jb084ib03p01071, doi101029jb088ib05p04183, doi101029jb090ib08p06709, doi10113000167606197283619ssitna20co2, openalexw1579868249, sykes1967mechanism"
}

Wir haben die Schwerpunkttiefen und Quellmechanismen von 12 großen Erdbeben an Transformstörungen des nördlichen Mittelatlantischen Rückens aus einer Inversion von Langperioden-Körperschwingungsformen bestimmt. Die Erdbeben ereigneten sich an den Gibbs-, Oceanographer-, Hayes-, Kane-, 15°20′- und Vema-Transformstörungen. Wir haben zudem die Tiefenausdehnung der Verwerfung während jedes Erdbebens aus der Schwerpunkttiefe und der Verwerfungsbreite geschätzt. Bei fünf der Transformstörungen liegen die Schwerpunkttiefen der Erdbeben im Bereich von 7–10 km unter dem Meeresboden, und die maximale Tiefe der seismischen Verwerfung beträgt 14–20 km. Auf der Grundlage eines Vergleichs mit einem einfachen thermischen Modell für Transformstörungen entspricht diese maximale Tiefe des seismischen Verhaltens einer Nominalltemperatur von 900° ± 100°C. Im Gegensatz dazu beträgt die Nominalltemperatur, die die maximale Tiefe der Verwerfung während ozeanischer Intraplatten-Erdbeben mit Streichverschiebungsmechanismen begrenzt, 700° ± 100°C. Der Unterschied in diesen begrenzenden Temperaturen kann auf die unterschiedlichen Deformationsraten zurückgeführt werden, die Intraplatten- und Transformstörungs-Umgebungen charakterisieren. Drei große Erdbeben an der 15°20′-Transformstörung haben geringere Schwerpunkttiefen von 4–5 km und eine maximale Tiefe der seismischen Verwerfung von 10 km, was einer begrenzenden Temperatur von 600°C entspricht. Die geringere Ausdehnung des seismischen Verhaltens entlang der 15°20′-Transformstörung könnte mit einem jüngsten Episode der Dehnung über die Transformstörung im Zusammenhang mit der nördlichen Wanderung des Dreifachpunkts zwischen den nordamerikanischen, südamerikanischen und afrikanischen Platten zu seiner gegenwärtigen Position in der Nähe der Transformstörung zusammenhängen. Die Quellmechanismen für alle Ereignisse in dieser Studie zeigen die Streichverschiebung, die für Erdbeben an Transformstörungen erwartet wird; die Streichrichtungen der Verschiebungsvektoren stimmen innerhalb von 2°–3° mit dem lokalen Streich der Zone der aktiven Verwerfung überein. Die einzigen Anomalien im Mechanismus traten bei zwei Erdbeben nahe dem westlichen Ende der Vema-Transformstörung auf, die an deutlich nichtvertikalen Verwerfungsebenen stattfanden. Sekundäre Verwerfung, die entweder vor oder nahe dem Ende des Hauptepisodes der Streichverschiebungs-Ruptur auftrat, wurde bei fünf der 12 Erdbeben beobachtet. Bei drei Ereignissen wurde die sekundäre Verwerfung durch Rückwärtsbewegung an Verwerfungsebenen gekennzeichnet, die schräg zum Trend der Transformstörung streichen. In allen drei Fällen befindet sich der Ort der sekundären Rückwärtsverwerfung nahe einem kompressiven Jog in der aktuellen Spur der aktiven Transformstörungszone. Wir finden keine Beweise, die die Schlussfolgerungen von Engeln, Wiens und Stein unterstützen, dass ozeanische Transformstörungen im Allgemeinen entweder heißer als erwartet aus einfachen thermischen Modellen sind oder schwächer als normale ozeanische Lithosphäre.

@article{doi101029jb093ib08p09027,
    author = "Bergman, Eric und Solomon, Sean C.",
    title = "Transform-Störung-Erdbeben im Nordatlantik: Quellmechanismen und Tiefe der Verwerfung",
    year = "1988",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Wir haben die Schwerpunkttiefen und Quellmechanismen von 12 großen Erdbeben an Transformstörungen des nördlichen Mittelatlantischen Rückens aus einer Inversion von Langperioden-Körpersignalen bestimmt. Die Erdbeben ereigneten sich an den Gibbs-, Oceanographer-, Hayes-, Kane-, 15°20′- und Vema-Transformstörungen. Wir haben auch die Tiefenausdehnung der Verwerfung während jedes Erdbebens aus der Schwerpunkttiefe und der Verwerfungsbreite geschätzt. Für fünf der Transformstörungen liegen die Erdbeben-Schwerpunkttiefen im Bereich von 7–10 km unter dem Meeresboden, und die maximale Tiefe der seismischen Verwerfung beträgt 14–20 km. Auf der Grundlage eines Vergleichs mit einem einfachen thermischen Modell für Transformstörungen entspricht diese maximale Tiefe des seismischen Verhaltens einer Nominat-Temperatur von 900° ± 100°C. Im Gegensatz dazu beträgt die Nominat-Temperatur, die die maximale Tiefe der Verwerfung während ozeanischer Intraplatten-Erdbeben mit Streichverschiebungsmechanismen begrenzt, 700° ± 100°C. Der Unterschied in diesen begrenzenden Temperaturen kann auf die unterschiedlichen Deformationsraten zurückgeführt werden, die Intraplatten- und Transformstörungs-Umgebungen charakterisieren. Drei große Erdbeben an der 15°20′-Transformstörung haben geringere Schwerpunkttiefen von 4–5 km und eine maximale Tiefe der seismischen Verwerfung von 10 km, was einer begrenzenden Temperatur von 600°C entspricht. Die geringere Ausdehnung des seismischen Verhaltens entlang der 15°20′-Transformstörung kann mit einem jüngsten Episode der Dehnung über die Transformstörung in Verbindung gebracht werden, die mit der nördlichen Wanderung des Dreifachpunkts zwischen den nordamerikanischen, südamerikanischen und afrikanischen Platten zu seiner gegenwärtigen Position in der Nähe der Transformstörung zusammenhängt. Die Quellmechanismen für alle Ereignisse in dieser Studie zeigen die Streichverschiebungsbewegung, die für Transformstörung-Erdbeben erwartet wird; die Streichrichtungen der Verschiebungsvektoren stimmen innerhalb von 2°–3° mit dem lokalen Streich der Zone der aktiven Verwerfung überein. Die einzigen Anomalien im Mechanismus waren für zwei Erdbeben nahe dem westlichen Ende der Vema-Transformstörung, die auf signifikant nicht vertikalen Verwerfungsebenen auftraten. Sekundäre Verwerfung, die entweder vor oder nahe dem Ende der Hauptepisode der Streichverschiebungs-Ruptur auftrat, wurde für fünf der 12 Erdbeben beobachtet. Für drei Ereignisse wurde die sekundäre Verwerfung durch Rückwärtsbewegung auf Verwerfungsebenen charakterisiert, die schräg zum Trend der Transformstörung streichen. In allen drei Fällen befindet sich der Ort der sekundären Rückwärtsverwerfung nahe einem kompressiven Jog in der aktuellen Spur der aktiven Transformstörungszone. Wir finden keine Beweise, die die Schlussfolgerungen von Engeln, Wiens und Stein unterstützen, dass ozeanische Transformstörungen im Allgemeinen entweder heißer als erwartet aus einfachen thermischen Modellen sind oder schwächer als normale ozeanische Lithosphäre.",
    url = "https://doi.org/10.1029/jb093ib08p09027",
    doi = "10.1029/jb093ib08p09027",
    openalex = "W2163562760",
    references = "doi1010160031920181900467, doi101029jb082i005p00803, doi101029jb083ib11p05331, doi101029jb085ib11p06248, doi101029jb088ib05p04183, doi101029jb091ib01p00579, doi101029jb091ib14p13993, doi101111j1365246x1979tb02567x, doi101130dnaggnam351, doi101785bssa0650051073, doi101785bssa0720010151, openalexw1579868249"
}

Wir untersuchen die Schließung des aktuellen Plattengrenzkreises zwischen der afrikanischen, der nordamerikanischen und der eurasischen Platte, um zu testen, ob diese Platten starr sind und ob die Gloria-Störung eine aktive Transformstörung ist. Wir untersuchen auch die mögliche Existenz von Mikroplatten, die zuvor entlang dieser Plattengrenzen vorgeschlagen wurden, und vergleichen die vorhergesagte Bewegungsrichtung entlang der afrikanisch-eurasischen Plattengrenze im Mittelmeer mit der Verschiebungsrichtung, die in Erdbeben beobachtet wurde. Aus marinen geophysikalischen Daten erhalten wir 13 Transformstörungsazimute und 40 3-Millionen-Jahre-durchschnittliche Spreizungsraten, wovon 34 durch den Vergleich synthetischer magnetischer Anomalieprofile mit ∼140 beobachteten Profilen bestimmt werden. Verschiebungsvektoren aus 32 Erdbeben-Herdmustern beschreiben die Plattentbewegung weiter. Detaillierte magnetische Untersuchungen nördlich von Island liefern 11 Raten in einem Gebiet, in dem frühere Plattentbewegungsmodelle wenig Daten hatten. Magnetprofile nördlich des Azoren-Dreipunkts zeichnen eine Rate von 24 mm/Jahr auf, 4 mm/Jahr langsamer als von früheren Modellen verwendet. Gloria- und Sea-Beam-Erhebungen messen präzise die Azimute von sieben Transformstörungen; unser Plattentbewegungsmodell passt sechs der sieben innerhalb von 2° an. Zwei durch Gloria-Seitenstrahlsonar untersuchte Transformstörungen liegen nahe den FAMOUS-Gebiet-Transformstörungen A und B und geben Azimute 13° im Uhrzeigersinn von ihnen an. Da jüngere Studien zeigen, dass kurze Transformstörungen, wie die Störungen A und B, an vielen Stellen schräg zur Plattentbewegungsrichtung sind, schließen wir Azimute von Störungen mit weniger als 35 km Versatz aus. Die besten passenden und schließungserzwungenen Vektoren passen die Daten gut an, außer für eine kleine systematische Fehlanpassung an die Verschiebungsvektoren: Bei rechtsverschiebenden Transformstörungen neigen Verschiebungsvektoren dazu, einige Grad im Uhrzeigersinn zur Plattentbewegung und kartierten Störungsazimuten zu liegen, wohingegen bei linksverschiebenden Transformstörungen Verschiebungsvektoren einige Grad gegen den Uhrzeigersinn zur Plattentbewegung und kartierten Störungsazimuten neigen. Wir suchen nach der langen eurasisch-nordamerikanischen Grenze nach Hinweisen auf eine zusätzliche Platte, finden aber keine systematischen Fehlanpassungen an die Daten. Insbesondere, wenn eine Spitzbergen-Platte existiert und sich relativ zur Eurasischen Platte bewegt, ist ihre Bewegung weniger als 3 mm/Jahr. Ein durch Hinzufügen der eurasisch-nordamerikanischen und der afrikanisch-nordamerikanischen Euler-Vektoren bestimmter afrikanisch-eurasischer Euler-Vektor ist mit der Gloria-Störungstendenz und mit Verschiebungsvektoren aus Herdmustern des östlichen Azoren-Gibraltar-Rückens konsistent. Ein kleiner Kreis, dessen Mittelpunkt der schließungserzwungene Pol der afrikanisch-eurasischen Schließung ist, passt dem Verlauf der Gloria-Störung an. Das Modell, in dem die Schließung erzwungen wurde, sagt ∼4 mm/Jahr Verschiebung über den Azoren-Gibraltar-Rücken voraus und west-nordwestliche Konvergenz in der Nähe von Gibraltar, ∼45° schräger als von einem jüngeren Modell basierend auf kompressiven Achsen von Herdmustern vorgeschlagen. Darüber hinaus sagt unser Modell Bewegungsrichtungen der Platten voraus, die gut mit nordwestlich streichenden Verschiebungsvektoren aus Stoßbeben zwischen Gibraltar und Sizilien übereinstimmen. Da schließungserzwungene Vektoren die Daten fast so gut wie die besten passenden Vektoren anpassen, schließen wir, dass die Daten mit einem starren Plattenmodell und damit, dass die Gloria-Störung eine Transformstörung ist, konsistent sind.

@article{doi101029jb094ib05p05585,
    author = "Argus, Donald F. and Gordon, Richard G. and DeMets, Charles and Stein, Seth",
    title = "Schließung des Bewegungskreises der Afrika‐Eurasia‐Nordamerika-Platte und Tektonik des Gloria-Fault",
    year = "1989",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Wir untersuchen die Schließung des aktuellen Plattenbewegungskreises zwischen der afrikanischen, nordamerikanischen und eurasischen Platte, um zu testen, ob diese Platten starr sind und ob der Gloria-Fault ein aktiver Transform-Fault ist. Wir untersuchen auch die mögliche Existenz von Mikroplatten, die zuvor entlang dieser Plattengrenzen vorgeschlagen wurden, und vergleichen die vorhergesagte Bewegungsrichtung entlang der afrikanisch-eurasischen Plattengrenze im Mittelmeer mit der Verschiebungsrichtung, die in Erdbeben beobachtet wurde. Aus marinen geophysikalischen Daten erhalten wir 13 Transform-Fault-Azimute und 40 3-Millionen-Jahre-durchschnittliche Ausbreitungsraten, wovon 34 aus dem Vergleich synthetischer magnetischer Anomalieprofile mit ∼140 beobachteten Profilen bestimmt werden. Verschiebungsvektoren aus 32 Erdbeben-Herdmustern beschreiben die Plattenbewegung weiter. Detaillierte magnetische Untersuchungen nördlich von Island liefern 11 Raten in einem Gebiet, in dem frühere Plattenbewegungsmodelle wenig Daten hatten. Magnetprofile nördlich des Azoren-Dreipunkts zeichnen eine Rate von 24 mm/Jahr auf, 4 mm/Jahr langsamer als von früheren Modellen verwendet. Gloria- und Sea Beam-Erhebungen messen präzise die Azimute von sieben Transform-Faults; unser Plattenbewegungsmodell passt sechs der sieben innerhalb von 2°. Zwei durch Gloria-Seitenstrahlsonar untersuchte Transform-Faults liegen nahe den FAMOUS-Gebiet-Transform-Faults A und B und geben Azimute 13° im Uhrzeigersinn von ihnen. Da jüngere Studien zeigen, dass kurze-Offset-Transforms, wie die Transforms A und B, an vielen Orten schräg zur Bewegungsrichtung der Platte sind, schließen wir Azimute von Transforms mit weniger als 35-km-Offset aus. Die besten passenden und schließungserzwungenen Vektoren passen die Daten gut an, außer für eine kleine systematische Fehlanpassung an die Verschiebungsvektoren: Bei rechtsseitig gleitenden Transforms neigen Verschiebungsvektoren dazu, einige Grad im Uhrzeigersinn von der Plattenbewegung und kartierten Fault-Azimuten zu liegen, während bei linksseitig gleitenden Transforms Verschiebungsvektoren tendenziell einige Grad gegen den Uhrzeigersinn von der Plattenbewegung und kartierten Fault-Azimuten liegen. Wir suchen nach der langen Eurasia-Nordamerika-Grenze nach Hinweisen auf eine zusätzliche Platte, finden aber keine systematischen Fehlanpassungen an die Daten. Insbesondere, wenn eine Spitzbergen-Platte existiert und sich relativ zur Eurasia bewegt, ist ihre Bewegung weniger als 3 mm/Jahr. Ein Afrika-Eurasia-Euler-Vektor, der durch Hinzufügen der Eurasia-Nordamerika- und Afrika-Nordamerika-Euler-Vektoren bestimmt wird, ist konsistent mit dem Gloria-Fault-Trend und mit Verschiebungsvektoren aus östlichen Azoren-Gibraltar-Ridge-Herdmustern. Ein kleiner Kreis, dessen Mittelpunkt der schließungserzwungene Pol der Afrika-Eurasia-Schließung ist, passt den Verlauf des Gloria-Faults an. Das Modell, in dem die Schließung erzwungen wurde, sagt ∼4 mm/Jahr Verschiebung über den Azoren-Gibraltar-Ridge und west-nordwestliche Konvergenz in der Nähe von Gibraltar voraus, ∼45° schräger als von einem jüngeren Modell basierend auf kompressiven Achsen von Herdmustern vorgeschlagen. Darüber hinaus sagt unser Modell Bewegungsrichtungen der Platten voraus, die gut mit nordwestlich gerichteten Verschiebungsvektoren aus Stoßbeben zwischen Gibraltar und Sizilien übereinstimmen. Da schließungserzwungene Vektoren die Daten fast so gut wie die besten passenden Vektoren anpassen, schließen wir, dass die Daten mit einem starren Plattenmodell und mit dem Gloria-Fault als Transform-Fault konsistent sind.",
    url = "https://doi.org/10.1029/jb094ib05p05585",
    doi = "10.1029/jb094ib05p05585",
    openalex = "W2025021642",
    references = "doi1010160040195181901311, doi101029jb084ib03p01071, doi101029jb093ib08p09027"
}

Die dritte Auflage dieses klassischen Werkes bietet eine Fülle neuer Themen und neuer Beobachtungen. Dazu gehören langsame Erdbebenphänomene; Reibung von Phyllosilikaten bei hohen Gleitgeschwindigkeiten; Bruchstrukturen; die relativen Rollen von starken und seismogenen versus schwachen und kriechenden Brüchen; dynamische Auslösung von Erdbeben; ozeanische Erdbeben; Megathrust-Erdbeben in Subduktionszonen; tiefe Erdbeben; und neue Beobachtungen von Vorläuferphänomenen von Erdbeben.

@article{doi105860choice281579,
    author = "Scholz, C. H., (Christopher H.)",
    title = "The mechanics of earthquakes and faulting",
    year = "1990",
    journal = "Choice Reviews Online",
    abstract = "Die dritte Auflage dieses klassischen Werkes bietet eine Fülle neuer Themen und neuer Beobachtungen. Dazu gehören langsame Erdbebenphänomene; Reibung von Phyllosilikaten bei hohen Gleitgeschwindigkeiten; Bruchstrukturen; die relativen Rollen von starken und seismogenen versus schwachen und kriechenden Brüchen; dynamische Auslösung von Erdbeben; ozeanische Erdbeben; Megathrust-Erdbeben in Subduktionszonen; tiefe Erdbeben; und neue Beobachtungen von Vorläuferphänomenen von Erdbeben.",
    url = "https://doi.org/10.5860/choice.28-1579",
    doi = "10.5860/choice.28-1579",
    openalex = "W2110448165",
    references = "doi101007bf00876528, doi1010160022509660900132, doi1010160040195183901488, doi1010160191814184900014, doi1010160191814188900570, doi101016s0065215608701212, doi10102992jb00132, doi101029jb073i018p05855, doi101029jb075i014p02625, doi101029jb075i026p04997, doi101029jb076i026p06414, doi101029jb082i020p02981, doi101029jb083ib11p05331, doi101029jb085ib11p06248, doi101029jb088ib02p01153, doi101029jb088ib05p04183, doi101029jb089ib06p04344, doi101029jb091ib12p12587, doi101029jb092ib06p04798, doi101029jb093ib08p09027, doi101029jz070i016p03965, doi101029jz072i008p02131, doi101029me001, doi101029rg009i001p00103, doi101029rg016i004p00621, doi101029rg018i001p00269, doi101029tc007i003p00663, doi101038207343a0, doi101038284135a0, doi101038334058a0, doi10106311721448, doi101098rspa19570133, doi101098rspa19660242, doi101098rsta19210006, doi101103physreva38364, doi101103physrevlett59381, doi101111j1365246x1975tb00631x, doi101111j1365246x1990tb06579x, doi10111513601206, doi101126science19142331230, doi101130001676061977881667dawtmo20co2, doi101144transed83387, doi101785bssa0350040175, sykes1967mechanism"
}

Die abwärts gerichtete Breite der seismogenen Zone wird für 19 Subduktionszonen definiert. Diese Breite wird vom Grund des Akkretionsprismas bis zur maximalen Tiefe der Nukleation von Schubereignissen entlang der Plattengrenze gemessen. Diese beiden Punkte werden verwendet, um die oberen und unteren Tiefenübergänge von stabiler zu instabiler reibungsbedingter Gleitung zu definieren. Der untere Tiefenübergang liegt zwischen 35 und 70 km. Der Einfallswinkel der Schubzone wird ebenfalls neu bewertet. Wir finden einen linearen Anstieg des Einfallswinkels als Funktion der Tiefe, dessen Steigung zwischen 0,2° und 0,6° km−1 variiert. Die erhaltene abwärts gerichtete Breite, die im Allgemeinen schmaler ist als von den meisten anderen Autoren zuvor bestimmt, variiert von etwa 50 bis 150 km. Wir bestimmen auch das Verhältnis der Gleitrate, die bei Erdbeben auftritt, zur Rate der relativen Plattenschiebung. Dieses Verhältnis wird als seismischer Kopplungskoeffizient (a) definiert. Wir erhalten zwei verschiedene Schätzungen des seismischen Kopplungskoeffizienten: einen Durchschnittswert aus 90 Jahren Seismizität und einen Wert, der unter Verwendung des slip‐predictable recurrence-Modells für große Erdbeben erhalten wurde. Wir finden eine große Variation der berechneten Werte von a entlang und zwischen Subduktionszonen. Für die meisten Subduktionszonen ist a viel kleiner als 1,0; für einige ist er weniger als ein paar Prozent. Weltweit finden wir keine signifikante Korrelation zwischen entweder dem seismischen Kopplungskoeffizienten oder der Breite der seismogenen Zone und Subduktionsparametern wie dem Alter der ozeanischen Lithosphäre, die subduziert wird, Plattenkollisionsraten oder der absoluten Geschwindigkeit der oberen Platte im Hotspot-Referenzrahmen. Eine solche Korrelation existiert nur für einige einzelne Subduktionszonen, bei denen andere Parameter nicht so stark variieren. Die beobachteten Variationen der seismischen Kopplung könnten als Unterschiede im Reibungsverhalten von Materialien an der Plattengrenze erklärt werden. Einige dieser Unterschiede können auf die Subduktion großer bathymetrischer Merkmale, die Rauheit der Topographie, das Vorhandensein instabiler Dreifachpunkte und aktiver Ausbreitungsrücken sowie die Sedimentzusammensetzung zurückgeführt werden.

@article{doi10102993jb00349,
    author = "Pacheco, Javier F. und Sykes, Lynn R. und Scholz, Christopher H.",
    title = "Natur der seismischen Kopplung entlang einfacher Plattengrenzen vom Subduktionstyp",
    year = "1993",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Die abwärts gerichtete Breite der seismogenen Zone wird für 19 Subduktionszonen definiert. Diese Breite wird vom Grund des Akkretionsprismas bis zur maximalen Tiefe der Nukleation von Schubereignissen entlang der Plattengrenze gemessen. Diese beiden Punkte werden verwendet, um die oberen und unteren Tiefenübergänge von stabiler zu instabiler reibungsbedingter Gleitung zu definieren. Der untere Tiefenübergang liegt zwischen 35 und 70 km. Der Einfallswinkel der Schubzone wird ebenfalls neu bewertet. Wir finden einen linearen Anstieg des Einfallswinkels als Funktion der Tiefe, dessen Steigung zwischen 0,2° und 0,6° km−1 variiert. Die erhaltene abwärts gerichtete Breite, die im Allgemeinen schmaler ist als von den meisten anderen Autoren zuvor bestimmt, variiert von etwa 50 bis 150 km. Wir bestimmen auch das Verhältnis der Gleitrate, die bei Erdbeben auftritt, zur Rate der relativen Plattenschiebung. Dieses Verhältnis wird als seismischer Kopplungskoeffizient (a) definiert. Wir erhalten zwei verschiedene Schätzungen des seismischen Kopplungskoeffizienten: einen Durchschnittswert aus 90 Jahren Seismizität und einen Wert, der unter Verwendung des slip‐predictable recurrence-Modells für große Erdbeben erhalten wurde. Wir finden eine große Variation der berechneten Werte von a entlang und zwischen Subduktionszonen. Für die meisten Subduktionszonen ist a viel kleiner als 1,0; für einige ist er weniger als ein paar Prozent. Weltweit finden wir keine signifikante Korrelation zwischen entweder dem seismischen Kopplungskoeffizienten oder der Breite der seismogenen Zone und Subduktionsparametern wie dem Alter der ozeanischen Lithosphäre, die subduziert wird, Plattenkollisionsraten oder der absoluten Geschwindigkeit der oberen Platte im Hotspot-Referenzrahmen. Eine solche Korrelation existiert nur für einige einzelne Subduktionszonen, bei denen andere Parameter nicht so stark variieren. Die beobachteten Variationen der seismischen Kopplung könnten als Unterschiede im Reibungsverhalten von Materialien an der Plattengrenze erklärt werden. Einige dieser Unterschiede können auf die Subduktion großer bathymetrischer Merkmale, die Rauheit der Topographie, das Vorhandensein instabiler Dreifachpunkte und aktiver Ausbreitungsrücken sowie die Sedimentzusammensetzung zurückgeführt werden.",
    url = "https://doi.org/10.1029/93jb00349",
    doi = "10.1029/93jb00349",
    openalex = "W2151513949",
    references = "doi101029jb094ib06p07293"
}

Wir postulieren, dass Schwankungen der magmatischen Aktivität an mittelozeanischen Rücken den horizontalen Hauptspannungsvektor über die die Riftzone begrenzenden Normalverwerfungen stören, was zu abwechselnden Phasen magmatischen Akkretions führt, die die Talbreite vergrößern, und tektonischer Dehnung, die zum Wachstum der inneren Riftwand-Topographie führt. Fein aufgelöste bathymetrische Vermessungen und Lösungen von Erdbeben-Verwerfungsebenen zeigen, dass aktive Normalverwerfungen an langsamen spreitenden Rücken in der seismogenen ozeanischen Lithosphäre mäßig geneigte (ungefähr 45°) ebene Merkmale sind. Ein einfaches quantitatives Modell, das die Biegedehnung einer 10 km dicken elastischen Platte durch Rutschung an 45° geneigten Normalverwerfungen einschließt, kann die bathymetrischen Profile über mehrere Segmente langsamer spreitender Rücken nachbilden. Der Vergleich der Dip-Verteilungen von Normalverwerfungs-Erdbecken an mittelozeanischen Rücken, in der Region des Grabens und der äußeren Anhebung sowie auf Kontinenten deutet darauf hin, dass die meisten Ereignisse aus diesen drei tektonischen Umgebungen bei Dips nahe 45° initiiert wurden, was unbeantwortete Fragen über die mechanischen Bedingungen aufwirft, unter denen die Verwerfungen entstanden sind.

@article{doi10102994jb02593,
    author = "Thatcher, Wayne und Hill, David P.",
    title = "Ein einfaches Modell für die durch Verwerfungen erzeugte Morphologie langsamer spreitender mittelozeanischer Rücken",
    year = "1995",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Wir postulieren, dass Schwankungen der magmatischen Aktivität an mittelozeanischen Rücken den horizontalen Hauptspannungsvektor über die die Riftzone begrenzenden Normalverwerfungen stören, was zu abwechselnden Phasen magmatischen Akkretions führt, die die Talbreite vergrößern, und tektonischer Dehnung, die zum Wachstum der inneren Riftwand-Topographie führt. Fein aufgelöste bathymetrische Vermessungen und Lösungen von Erdbeben-Verwerfungsebenen zeigen, dass aktive Normalverwerfungen an langsamen spreitenden Rücken in der seismogenen ozeanischen Lithosphäre mäßig geneigte (ungefähr 45°) ebene Merkmale sind. Ein einfaches quantitatives Modell, das die Biegedehnung einer 10 km dicken elastischen Platte durch Rutschung an 45° geneigten Normalverwerfungen einschließt, kann die bathymetrischen Profile über mehrere Segmente langsamer spreitender Rücken nachbilden. Der Vergleich der Dip-Verteilungen von Normalverwerfungs-Erdbecken an mittelozeanischen Rücken, in der Region des Grabens und der äußeren Anhebung sowie auf Kontinenten deutet darauf hin, dass die meisten Ereignisse aus diesen drei tektonischen Umgebungen bei Dips nahe 45° initiiert wurden, was unbeantwortete Fragen über die mechanischen Bedingungen aufwirft, unter denen die Verwerfungen entstanden sind.",
    url = "https://doi.org/10.1029/94jb02593",
    doi = "10.1029/94jb02593",
    openalex = "W2100163176",
    references = "doi101007bf00369150, doi101007bf01204232, doi1010160148906289919852, doi1010160191814189900333, doi101017cbo9780511735349, doi10102993jb01565, doi101029jb091ib14p13993, doi101029jb093ib11p13421, doi101029tc007i005p00959, doi101111j1365246x1989tb02020x, doi101111j1365246x1991tb03906x"
}

Ziel dieser Dissertation war es, die strukturelle Entwicklung von langsam ausbreitenden Rückenabschnitten zu interpretieren, indem: 1) die Natur, das Ausmaß und die relative Bedeutung der primären tektonischen und vulkanischen Prozesse, die die Krustenmorphologie kontrollieren, abgegrenzt wurden, 2) die räumliche und zeitliche Variabilität dieser Prozesse untersucht wurde und 3) analysiert wurde, wie rheologische Variationen in der Lithosphäre ihre strukturelle Konfiguration steuern. Zu diesem Zweck liefert diese Dissertation eine detaillierte Dokumentation von Verwerfungen und Vulkanen (Seamounts) am Mittelatlantischen Rücken von 25°25'N bis 27°10'N und erstreckt sich vom null-jährigen Krustenalter an der Rückenachse bis zum -29 Ma alten Krustenalter am Rückenflank. Diese Informationen wurden verwendet, um die Evolution der ozeanischen Kruste von der anfänglichen Bildung im Grabenbruch bis zur Degradierung durch Alterungsprozesse am Rückenflank zu analysieren. Die Ansammlung von Sedimenten beeinflusst die morphologische Expression der ozeanischen Krustenstruktur am Meeresboden, und Sedimentdicken wurden ebenfalls kartiert, um die Erforschung des morphologischen Aufschlusses der Krustenakkretion und Tektonik zu erleichtern. Zusätzlich wurden Deformationsbedingungen in der Lithosphäre durch die Untersuchung der Mikrostruktur und Geothermometrie von abyssalen Peridotit-Myloniten, die aus Verwerfungszonen an langsam ausbreitenden Rücken rekonstruiert wurden, analysiert.

@book{doi10157519125693,
    author = "Jaroslow, Gary E.",
    title = "Der geologische Aufschluss der ozeanischen Krustenakkretion und Tektonik an langsam ausbreitenden Rücken",
    year = "1996",
    abstract = "Ziel dieser Dissertation war es, die strukturelle Entwicklung von langsam ausbreitenden Rückenabschnitten zu interpretieren, indem: 1) die Natur, das Ausmaß und die relative Bedeutung der primären tektonischen und vulkanischen Prozesse, die die Krustenmorphologie kontrollieren, abgegrenzt wurden, 2) die räumliche und zeitliche Variabilität dieser Prozesse untersucht wurde und 3) analysiert wurde, wie rheologische Variationen in der Lithosphäre ihre strukturelle Konfiguration steuern. Zu diesem Zweck liefert diese Dissertation eine detaillierte Dokumentation von Verwerfungen und Vulkanen (Seamounts) am Mittelatlantischen Rücken von 25°25'N bis 27°10'N und erstreckt sich vom null-jährigen Krustenalter an der Rückenachse bis zum -29 Ma alten Krustenalter am Rückenflank. Diese Informationen wurden verwendet, um die Evolution der ozeanischen Kruste von der anfänglichen Bildung im Grabenbruch bis zur Degradierung durch Alterungsprozesse am Rückenflank zu analysieren. Die Ansammlung von Sedimenten beeinflusst die morphologische Expression der ozeanischen Krustenstruktur am Meeresboden, und Sedimentdicken wurden ebenfalls kartiert, um die Erforschung des morphologischen Aufschlusses der Krustenakkretion und Tektonik zu erleichtern. Zusätzlich wurden Deformationsbedingungen in der Lithosphäre durch die Untersuchung der Mikrostruktur und Geothermometrie von abyssalen Peridotit-Myloniten, die aus Verwerfungszonen an langsam ausbreitenden Rücken rekonstruiert wurden, analysiert.",
    url = "https://doi.org/10.1575/1912/5693",
    doi = "10.1575/1912/5693",
    openalex = "W1482970135",
    references = "doi1010029781118782149ch1, doi1010160040195187903489, doi101016019181419290053y, doi101029jb082i005p00803, doi101029jb085ib11p06248, doi101029jb088ib05p04183, doi101038326035a0, doi101086627339, doi101126science2605109771, doi101130001676061970812181htfoda20co2, doi101144gslsp19890420106, sykes1972mechanism"
}

Eine Abfolge großer interplattener Erdbeben von 1952 bis 1965 entlang des Aleutischen Bogens und des Kuril-Kamtschatka-Graben entlastete angesammelte Spannungen entlang fast des gesamten nördlichen Abschnitts der Pazifischen Plattenrand. Die postseismische Spannungsentwicklung über den nördlichen Pazifik und die arktischen Becken, berechnet aus einem viskoelastischen Kopplungsmodell mit einer asthenosphärischen Viskosität von 5 x 10(17) Pascal-Sekunden, ist konsistent mit der Auslösung von ozeanischen intraplaten Erdbeben, zeitlichen Mustern der Seismizität an entfernten Plattenrändern und raumgestützten geodätischen Messungen anomaler Geschwindigkeiten über einem Gebiet von 7000 mal 7000 Quadratkilometern während des 30-jährigen Zeitraums nach der Abfolge.

@article{doi101126science28053671245,
    author = "Pollitz, Fred F. und Bürgmann, Roland und Romanowicz, Barbara",
    title = "Viskosität der ozeanischen Asthenosphäre, abgeleitet aus der Fernauslösung von Erdbeben",
    year = "1998",
    journal = "Science",
    abstract = "Eine Abfolge großer interplattener Erdbeben von 1952 bis 1965 entlang des Aleutischen Bogens und des Kuril-Kamtschatka-Graben entlastete angesammelte Spannungen entlang fast des gesamten nördlichen Abschnitts der Pazifischen Plattenrand. Die postseismische Spannungsentwicklung über den nördlichen Pazifik und die arktischen Becken, berechnet aus einem viskoelastischen Kopplungsmodell mit einer asthenosphärischen Viskosität von 5 x 10(17) Pascal-Sekunden, ist konsistent mit der Auslösung von ozeanischen intraplaten Erdbeben, zeitlichen Mustern der Seismizität an entfernten Plattenrändern und raumgestützten geodätischen Messungen anomaler Geschwindigkeiten über einem Gebiet von 7000 mal 7000 Quadratkilometern während des 30-jährigen Zeitraums nach der Abfolge.",
    url = "https://doi.org/10.1126/science.280.5367.1245",
    doi = "10.1126/science.280.5367.1245",
    openalex = "W1979854288",
    references = "doi101007bf00875969, doi10102994gl02118, doi10102994jb01405, doi10102997jb00514, doi10102997jb01277, doi101029jb084ib05p02348, doi101029jb085ib10p05389, doi101029jb091ib14p13993, doi101038359123a0, doi101111j1365246x1982tb05994x, doi101785bssa0840030935"
}

Die abgestrahlten Energien, ES, und die seismischen Momente, M0, von 942 weltweit verteilten Erdbeben, die zwischen 1987 und 1998 auftraten, werden untersucht, um die Erdbeben mit den höchsten scheinbaren Spannungen (τa=μES/M0, wobei μ der Schubmodul ist) zu finden. Der weltweit gemittelte τa für oberflächennahe Erdbeben in allen tektonischen Umgebungen und seismischen Regionen beträgt 0,3 MPa. Allerdings wird die Teilmenge von 49 Erdbeben mit den höchsten scheinbaren Spannungen (τa größer als etwa 5,0 MPa) fast ausschließlich von Streichverschiebungs-Erdbeben dominiert, die in ozeanischen Umgebungen auftreten. Diese Erdbeben befinden sich alle im Tiefenbereich von 7–29 km im oberen Mantel der jungen ozeanischen Lithosphäre. Viele dieser Ereignisse treten nahe Plattengrenzen-Dreipunktknoten auf, wo hohe Raten an intraplaten Deformationen vorzuliegen scheinen. Tatsächlich ist die kleine, schnell deformierende Gorda-Platte für 10 der 49 hoch-τa-Ereignisse verantwortlich. Die Tiefenverteilung von τa, die Spitzenwerte von etwas mehr als 25 MPa im Tiefenbereich von 20–25 km zeigt, deutet darauf hin, dass die oberen Grenzen für diesen Parameter ein Ergebnis der Stärke der ozeanischen Lithosphäre sind. Ein kürzlich vorgeschlagener Hüllkurvenverlauf für die scheinbare Spannung, abgeleitet durch die Berechnung von 6 Prozent der aus Laborversuchen für junge (weniger als 30 Ma) deformierende ozeanische Lithosphäre abgeleiteten Stärke, stimmt gut mit der oberen Grenzhülle der scheinbaren Spannungen im Tiefenbereich von 5–30 km überein. Die entsprechende tiefenabhängige Schubfestigkeit für junge ozeanische Lithosphäre erreicht einen Spitzenwert von etwa 575 MPa bei einer Tiefe von 21 km und nimmt dann schnell ab, wenn die Tiefe zunimmt. Neben ihren hohen scheinbaren Spannungen, die darauf hindeuten, dass die Stärke der jungen ozeanischen Lithosphäre im Tiefenbereich von 10–30 km am höchsten ist, zeigen unsere Menge an hoch-τa-Erdbeben weitere Merkmale, die die Natur der Kräfte einschränken, die die interplate Bewegung verursachen. Erstens ist unsere Menge an Ereignissen grob gleichmäßig zwischen intraplaten und Transform-Faulting aufgeteilt, wobei die beiden Typen ähnliche Tiefenverteilungen von τa aufweisen. Zweitens haben viele der intraplaten Ereignisse Fokalmuster mit T-Achsen, die senkrecht zum nächsten Rückenkamm oder Subduktionszone stehen, und P-Achsen, die senkrecht zur nahen Transform-Fault stehen. Diese Beobachtungen deuten darauf hin, dass Kräfte, die mit der Reorganisation von Plattengrenzen verbunden sind, eine wichtige Rolle bei der Verursachung von hoch-τa-Erdbeben innerhalb ozeanischer Platten spielen. Bestehende Transform-Grenzen können mit der aktuellen Plattentektonik nicht ausgerichtet sein. Um die aktuelle Plattentektonik zu accommodieren, müssten die bestehenden Plattengrenzen großen horizontalen Transform-Schubkräften ausgesetzt werden. Ein bemerkenswertes Beispiel dafür ist der Dreipunktknoten, in dessen Nähe der zweite große Nachbeben des April 1992 Cape Mendocino, Kalifornien, Sequenz auftrat. Alternativ kann der Widerstand der Subduktionszone durch die Kollision einer auftriebsfähigen Lithosphäre verstärkt werden, ein Prozess, der auch den horizontalen Spannungszustand deutlich erhöht. Ein bemerkenswertes Beispiel dafür ist der Aleutischen Graben, in dessen Nähe große Ereignisse im Golf von Alaska Ende 1987 und das März 1998 Balleny Sea M= 8.2 Erdbeben innerhalb der antarktischen Platte auftraten.

@article{doi101046j1365246x200201720x,
    author = "Choy, George L. and McGarr, A.",
    title = "Strike-slip earthquakes in the oceanic lithosphere: observations of exceptionally high apparent stress",
    year = "2002",
    journal = "Geophysical Journal International",
    abstract = "Die abgestrahlten Energien, ES, und die seismischen Momente, M0, für 942 weltweit verteilte Erdbeben, die zwischen 1987 und 1998 auftraten, werden untersucht, um die Erdbeben mit den höchsten scheinbaren Spannungen (τa=μES/M0, wobei μ der Schubmodul ist) zu finden. Der global gemittelte τa für oberflächennahe Erdbeben in allen tektonischen Umgebungen und seismischen Regionen beträgt 0,3 MPa. Allerdings wird die Teilmenge von 49 Erdbeben mit den höchsten scheinbaren Spannungen (τa größer als etwa 5,0 MPa) fast ausschließlich von Streichverschiebungs-Erdbeben dominiert, die in ozeanischen Umgebungen auftreten. Diese Erdbeben liegen alle im Tiefenbereich von 7–29 km im oberen Mantel der jungen ozeanischen Lithosphäre. Viele dieser Ereignisse treten nahe Plattengrenzen-Dreipunktsverbindungen auf, wo hohe Raten der intraplaten Deformation zu beobachten scheinen. Tatsächlich ist die kleine, schnell deformierende Gorda-Platte für 10 der 49 Hoch-τa-Ereignisse verantwortlich. Die Tiefenverteilung von τa, die Spitzenwerte von etwas mehr als 25 MPa im Tiefenbereich von 20–25 km zeigt, deutet darauf hin, dass die oberen Grenzen für diesen Parameter ein Ergebnis der Stärke der ozeanischen Lithosphäre sind. Ein kürzlich vorgeschlagener Hüllbereich für die scheinbare Spannung, der abgeleitet wurde, indem 6 Prozent der aus Laborversuchen für junge (weniger als 30 Ma) deformierende ozeanische Lithosphäre abgeleiteten Stärke genommen wurden, stimmt gut mit dem oberen Grenzwert-Hüllbereich der scheinbaren Spannungen im Tiefenbereich von 5–30 km überein. Die entsprechende tiefenabhängige Schubfestigkeit für junge ozeanische Lithosphäre erreicht einen Spitzenwert von etwa 575 MPa bei einer Tiefe von 21 km und nimmt dann schnell ab, wenn die Tiefe zunimmt. Neben ihren hohen scheinbaren Spannungen, die darauf hindeuten, dass die Stärke der jungen ozeanischen Lithosphäre im Tiefenbereich von 10–30 km am höchsten ist, zeigen unsere Hoch-τa-Erdbeben weitere Merkmale, die die Natur der Kräfte einschränken, die die interplaten Bewegung verursachen. Erstens ist unsere Menge an Ereignissen ungefähr gleichmäßig zwischen intraplaten und Transform-Faulting aufgeteilt, wobei die beiden Typen ähnliche Tiefenverteilungen von τa aufweisen. Zweitens haben viele der intraplaten Ereignisse Fokalmuster mit T-Achsen, die senkrecht zum nächsten Rücken oder Subduktionszone stehen, und P-Achsen, die senkrecht zur benachbarten Transform-Fault stehen. Diese Beobachtungen deuten darauf hin, dass Kräfte, die mit der Reorganisation von Plattengrenzen verbunden sind, eine wichtige Rolle bei der Verursachung von Hoch-τa-Erdbeben innerhalb ozeanischer Platten spielen. Bestehende Transform-Grenzen können mit der aktuellen Plattentektonik nicht ausgerichtet sein. Um die aktuelle Plattentektonik zu accommodieren, müssten die bestehenden Plattengrenzen großen horizontalen Transform-Schubkräften ausgesetzt werden. Ein bemerkenswertes Beispiel dafür ist die Dreipunktsverbindung, in der Nähe derer das zweite große Nachbeben der April-1992 Cape Mendocino, Kalifornien, Sequenz auftrat. Alternativ kann der Widerstand der Subduktionszone durch die Kollision einer auftriebsfähigen Lithosphäre verstärkt werden, ein Prozess, der auch den horizontalen Spannungsgrad erheblich erhöht. Ein bemerkenswertes Beispiel dafür ist der Aleutische Graben, in der Nähe dessen große Ereignisse im Golf von Alaska Ende 1987 und das März-1998 Balleny Sea M= 8,2 Erdbeben innerhalb der antarktischen Platte auftraten.",
    url = "https://doi.org/10.1046/j.1365-246x.2002.01720.x",
    doi = "10.1046/j.1365-246x.2002.01720.x",
    openalex = "W2132379360",
    references = "doi101007bf00876528, doi10102995jb01460, doi101029jb076i011p02542, doi101029jb077i023p04432, doi101029jb085ib11p06248, doi101029jb086ib04p02825, doi101111j1365246x1975tb00631x, doi101111j1365246x1979tb02567x, doi101111j1365246x1990tb06579x, doi101111j1365246x1991tb06724x"
}

Wir untersuchen die langperiodischen Quellenspektren von ozeanischen Transform-Erdbeben und stellen fest, dass zuvor vorgeschlagene Komponenten langsamer Risse als Artefakte erklärt werden können, die durch das Modellierungsverfahren erzeugt wurden. Wir verwenden niederfrequente (≤20 mHz) Rayleigh- und Love-Wellen, um die Amplitudenspektren von fünf Erdbeben an den Romanche- und Chain-Transformstörungen im äquatorialen Mittelatlantik zu berechnen. Wir finden, dass Fehler und Approximationen in der Zentraltiefe, dem Herdmechanismus und der Erdstruktur an der Quelle signifikante Auswirkungen auf die Form der Quellenspektren haben. Wenn globale Katalogwerte und ein durchschnittliches Krustenmodell angenommen werden, zeigen die Spektren eine scheinbar anomale Energie bei langen Perioden, die zuvor als Ergebnis langsamer Risse interpretiert wurde. Wir berechnen die Quellenspektren neu unter Verwendung präziser, unabhängig bestimmter Tiefen und Momententensoren sowie einer realistischeren ozeanischen Krustenstruktur in der Quellregion. Die resultierenden Quellenspektren sind bei langen Perioden flach und zeigen keine Anzeichen für anomale langperiodische Energie. Unsere Ergebnisse implizieren, dass ozeanische Transform-Erdbeben nicht häufig nachweisbare Komponenten langsamer Risse aufweisen.

@article{doi1010292001jb000814,
    author = "Abercrombie, Rachel E. und Ekström, Göran",
    title = "Eine Neubewertung der Risscharakteristika von ozeanischen Transform-Erdbeben",
    year = "2003",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Wir untersuchen die langperiodischen Quellenspektren von ozeanischen Transform-Erdbeben und stellen fest, dass zuvor vorgeschlagene Komponenten langsamer Risse als Artefakte erklärt werden können, die durch das Modellierungsverfahren erzeugt wurden. Wir verwenden niederfrequente (≤20 mHz) Rayleigh- und Love-Wellen, um die Amplitudenspektren von fünf Erdbeben an den Romanche- und Chain-Transformstörungen im äquatorialen Mittelatlantik zu berechnen. Wir finden, dass Fehler und Approximationen in der Zentraltiefe, dem Herdmechanismus und der Erdstruktur an der Quelle signifikante Auswirkungen auf die Form der Quellenspektren haben. Wenn globale Katalogwerte und ein durchschnittliches Krustenmodell angenommen werden, zeigen die Spektren eine scheinbar anomale Energie bei langen Perioden, die zuvor als Ergebnis langsamer Risse interpretiert wurde. Wir berechnen die Quellenspektren neu unter Verwendung präziser, unabhängig bestimmter Tiefen und Momententensoren sowie einer realistischeren ozeanischen Krustenstruktur in der Quellregion. Die resultierenden Quellenspektren sind bei langen Perioden flach und zeigen keine Anzeichen für anomale langperiodische Energie. Unsere Ergebnisse implizieren, dass ozeanische Transform-Erdbeben nicht häufig nachweisbare Komponenten langsamer Risse aufweisen.",
    url = "https://doi.org/10.1029/2001jb000814",
    doi = "10.1029/2001jb000814",
    openalex = "W2060276802",
    references = "doi101046j1365246x200201720x"
}

Die Analyse von Breitband-Seismogrammen des großen Erdbebens am 15. Juli 2003 (M 7.6) im zentralen Indischen Ozean zeigt einen ungewöhnlichen Quellprozess. Die Quelldauer von länger als einer Minute ist mehr als doppelt so lang wie von Erdbeben-Skalierungsbeziehungen erwartet, dennoch trat ∼80% der Momentenfreisetzung in zwei energiereichen Asperitäten nahe dem Ende des Risses auf. Diese beiden Asperitäten befanden sich in Lithosphäre mit einem Alter von 7 Ma oder mehr. Eine vorherige Studie hat vorgeschlagen, dass Streichverschiebungserdbeben in ozeanischer Lithosphäre mit viel längeren als erwarteten Quelldauern auch einen langsamen, dissipativen Rissprozess aufweisen, der durch niedrige abgestrahlte seismische Energie (und daher niedrigen scheinbaren Spannungsgrad) gekennzeichnet ist. Wir finden keine Hinweise auf einen langsamen Rissprozess beim Erdbeben von 2003. Stattdessen scheint die lange Dauer nur auf eine Nukleation in der Nähe des aktiv spreizenden Carlsberg-Rückens zurückzuführen sein, in Lithosphäre jünger als 7 Ma. Jüngere ozeanische Lithosphäre kann möglicherweise kleine bis moderate Erdbeben erzeugen, aber aufgrund der stetigen Freisetzung von Spannungen in aseismischen Kriechereignisse nicht in einem großen Ereignis Risse aufrechterhalten. Große Streichverschiebungserdbeben innerhalb ozeanischer Lithosphäre können möglicherweise nur in den zentralen Bereichen langer Transformstörungen oder in intraplate Regionen auftreten, wobei energiereiche Asperitäten wie diejenigen, die beim Erdbeben im mittleren Indischen Ozean versagten, gerissen werden und zur Beobachtung führen, dass ozeanische Streichverschiebungserdbeben unter der globalen Population von oberflächennahen Erdbeben den größten scheinbaren Spannungsgrad aufweisen.

@article{doi1010292005jb003785,
    author = "Antolik, Michael und Abercrombie, Rachel E. und Pan, Jianfeng und Ekström, Göran",
    title = "Rissmerkmale des Erdbebens vom 2003 M w 7.6 im mittleren Indischen Ozean: Implikationen für die seismischen Eigenschaften junger ozeanischer Lithosphäre",
    year = "2006",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Die Analyse von Breitband-Seismogrammen des großen Erdbebens am 15. Juli 2003 (M 7.6) im zentralen Indischen Ozean zeigt einen ungewöhnlichen Quellprozess. Die Quelldauer von länger als einer Minute ist mehr als doppelt so lang wie von Erdbeben-Skalierungsbeziehungen erwartet, dennoch trat ∼80% der Momentenfreisetzung in zwei energiereichen Asperitäten nahe dem Ende des Risses auf. Diese beiden Asperitäten befanden sich in Lithosphäre mit einem Alter von 7 Ma oder mehr. Eine vorherige Studie hat vorgeschlagen, dass Streichverschiebungserdbeben in ozeanischer Lithosphäre mit viel längeren als erwarteten Quelldauern auch einen langsamen, dissipativen Rissprozess aufweisen, der durch niedrige abgestrahlte seismische Energie (und daher niedrigen scheinbaren Spannungsgrad) gekennzeichnet ist. Wir finden keine Hinweise auf einen langsamen Rissprozess beim Erdbeben von 2003. Stattdessen scheint die lange Dauer nur auf eine Nukleation in der Nähe des aktiv spreizenden Carlsberg-Rückens zurückzuführen sein, in Lithosphäre jünger als 7 Ma. Jüngere ozeanische Lithosphäre kann möglicherweise kleine bis moderate Erdbeben erzeugen, aber aufgrund der stetigen Freisetzung von Spannungen in aseismischen Kriechereignisse nicht in einem großen Ereignis Risse aufrechterhalten. Große Streichverschiebungserdbeben innerhalb ozeanischer Lithosphäre können möglicherweise nur in den zentralen Bereichen langer Transformstörungen oder in intraplate Regionen auftreten, wobei energiereiche Asperitäten wie diejenigen, die beim Erdbeben im mittleren Indischen Ozean versagten, gerissen werden und zur Beobachtung führen, dass ozeanische Streichverschiebungserdbeben unter der globalen Population von oberflächennahen Erdbeben den größten scheinbaren Spannungsgrad aufweisen.",
    url = "https://doi.org/10.1029/2005jb003785",
    doi = "10.1029/2005jb003785",
    openalex = "W2060977265",
    references = "doi101046j1365246x200201720x"
}

Die Blanco-Transform-Störungszone (BTFZ) bildet die ∼350 km lange Plattengrenze zwischen dem Pazifik und Juan-de-Fuca-Platte zwischen den Gorda- und Juan-de-Fuca-Rücken. In der Nähe befindliche breitbandige seismische Netzwerke bieten ein einzigartiges Rahmenwerk für eine detaillierte, langfristige seismotektonische Studie eines gesamten ozeanischen Transform-Störungssystems (OTF). Wir verwenden regionale Wellenformen, um 129 Erdbeben-Quellparameter zu bestimmen; in Kombination mit 28 Harvard-Momententensoren stellen sie den größten aus Wellenformen abgeleiteten OTF-Quellparameterdatensatz dar. Die gemeinsame Bestimmung des Epizentrums entfernt den noröstlichen Routinenstandortbias. Durch Projektion der Seismizität auf die BTFZ bestimmen wir die Variationen der entlang der Störung auftretenden seismischen Gleitrate. Erdbeben-Quellparameter und Morphologie deuten auf mehrere Transform-Segmente hin, die durch extensionale Stufenüberschreitungen getrennt sind. Das östliche Segment vom Gorda-Rücken bis zur Gorda-Depression ist ein Pull-apart-Becken. Das längste Transform-Segment (∼150 km), das dem Blanco-Rücken folgt und von der Gorda- bis zur Cascadia-Depression reicht, ist seismisch sehr aktiv, seismisch vollständig gekoppelt, hat eine breitere seismische Zone (∼9 km) als andere BTFZ-Transform-Segmente und beherbergt die größten (M w 6,4–6,5) BTFZ-Erdbeben. Die Interpretation der Cascadia-Depression als Ausbreitungsrücken wird durch plattbewegungsparallele normale Verschiebung T-Achsen gestützt. Die Ausbreitung ist derzeit tektonisch; 9 km tiefe Erdbeben deuten auf eine tiefe Quelle für intermittierende Intrusiva und schnelle Abkühlung nach der Platzierung hin. Ein kurzes Transform-Segment verbindet sich mit der Pull-apart Surveyor-Depression. Weit verbreitete Seismizität entlang des westlichen BTFZ spiegelt eine komplexe Morphologie wider, die eine laufende Plattengrenzen-Reorganisation entlang kurzer, schmaler, subparalleler Störungen anzeigt. Die seismische Kopplung ist in extensionalen Bereichen (≤15%) niedrig im Vergleich zu Transform-Bereichen (35–100%), was auf unterschiedliche mechanische Eigenschaften hindeutet. Variationen der Zentroid-Tiefe sind mit einem seismischen Gleitungsabschneiden in der Nähe von 600°C konsistent.

@article{doi1010292007jb005213,
    author = "Braunmiller, Jochen und Nábělek, J.",
    title = "Segmentierung der Blanco-Transform-Störungszone aus der Erdbebenanalyse: Komplexe Tektonik einer ozeanischen Transform-Störung",
    year = "2008",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Die Blanco-Transform-Störungszone (BTFZ) bildet die ∼350 km lange Plattengrenze zwischen dem Pazifik und Juan-de-Fuca-Platte zwischen den Gorda- und Juan-de-Fuca-Rücken. In der Nähe befindliche breitbandige seismische Netzwerke bieten ein einzigartiges Rahmenwerk für eine detaillierte, langfristige seismotektonische Studie eines gesamten ozeanischen Transform-Störungssystems (OTF). Wir verwenden regionale Wellenformen, um 129 Erdbeben-Quellparameter zu bestimmen; in Kombination mit 28 Harvard-Momententensoren stellen sie den größten aus Wellenformen abgeleiteten OTF-Quellparameterdatensatz dar. Die gemeinsame Bestimmung des Epizentrums entfernt den noröstlichen Routinenstandortbias. Durch Projektion der Seismizität auf die BTFZ bestimmen wir die Variationen der entlang der Störung auftretenden seismischen Gleitrate. Erdbeben-Quellparameter und Morphologie deuten auf mehrere Transform-Segmente hin, die durch extensionale Stufenüberschreitungen getrennt sind. Das östliche Segment vom Gorda-Rücken bis zur Gorda-Depression ist ein Pull-apart-Becken. Das längste Transform-Segment (∼150 km), das dem Blanco-Rücken folgt und von der Gorda- bis zur Cascadia-Depression reicht, ist seismisch sehr aktiv, seismisch vollständig gekoppelt, hat eine breitere seismische Zone (∼9 km) als andere BTFZ-Transform-Segmente und beherbergt die größten (M w 6,4–6,5) BTFZ-Erdbeben. Die Interpretation der Cascadia-Depression als Ausbreitungsrücken wird durch plattbewegungsparallele normale Verschiebung T-Achsen gestützt. Die Ausbreitung ist derzeit tektonisch; 9 km tiefe Erdbeben deuten auf eine tiefe Quelle für intermittierende Intrusiva und schnelle Abkühlung nach der Platzierung hin. Ein kurzes Transform-Segment verbindet sich mit der Pull-apart Surveyor-Depression. Weit verbreitete Seismizität entlang des westlichen BTFZ spiegelt eine komplexe Morphologie wider, die eine laufende Plattengrenzen-Reorganisation entlang kurzer, schmaler, subparalleler Störungen anzeigt. Die seismische Kopplung ist in extensionalen Bereichen (≤15%) niedrig im Vergleich zu Transform-Bereichen (35–100%), was auf unterschiedliche mechanische Eigenschaften hindeutet. Variationen der Zentroid-Tiefe sind mit einem seismischen Gleitungsabschneiden in der Nähe von 600°C konsistent.",
    url = "https://doi.org/10.1029/2007jb005213",
    doi = "10.1029/2007jb005213",
    openalex = "W2170344966",
    references = "doi1010160012825281900441, doi101017cbo9780511807442, doi101017cbo9780511818516, doi10102995eo00198, doi101029jb073i002p00777, doi101029jb084ib05p02348, doi101029jb091ib14p13993, doi101111j1365246x1969tb00259x, doi105860choice281579, openalexw1579868249, openalexw3041301201"
}

@article{doi101038nature07333,
    author = "Escartı́n, J. und Smith, Deborah K. und Cann, J. und Schouten, Hans und Langmuir, C. H. und Escrig, Stéphane",
    title = "Zentrale Rolle von Detachmentsprüngen bei der Akkretion der langsamer breiten ozeanischen Lithosphäre",
    year = "2008",
    journal = "Nature",
    url = "https://doi.org/10.1038/nature07333",
    doi = "10.1038/nature07333",
    openalex = "W1986522418",
    references = "doi1010291999gc000026, doi10102996jb01781, doi10102998jb00167, doi101038321033a0, doi10103835084000, doi101038385329a0, doi101038nature03358, doi101130g224861, doi101130g23718a1, doi101130g24639a1"
}

Dieses Kapitel enthält Abschnitte mit den Titeln: Einführung Rheologie der ozeanischen Lithosphäre Die thermische Struktur der ozeanischen Lithosphäre Verbiegung und die elastischen Eigenschaften der Lithosphäre Die Dicke der seismogenen Zone Der mittlere Graben und das axiale Hoch Morphologie und Krustenarchitektur von Rückenabschnitten Lithologische Struktur der Mittelozeanischen Rücken Verwerfungsbildung an Mittelozeanischen Rücken Zusammenfassung der Beobachtungen: Rheologische Struktur langsamer und schneller spreizender Rücken Schlussfolgerungen

@incollection{doi101029148gm03,
    author = "Searle, R. C. und Escartı́n, J.",
    title = "The Rheology and Morphology of Oceanic Lithosphere and Mid-Ocean Ridges",
    year = "2011",
    booktitle = "Geophysical monograph",
    abstract = "Dieses Kapitel enthält Abschnitte mit den Titeln: Einführung Rheologie der ozeanischen Lithosphäre Die thermische Struktur der ozeanischen Lithosphäre Verbiegung und die elastischen Eigenschaften der Lithosphäre Die Dicke der seismogenen Zone Der mittlere Graben und das axiale Hoch Morphologie und Krustenarchitektur von Rückenabschnitten Lithologische Struktur der Mittelozeanischen Rücken Verwerfungsbildung an Mittelozeanischen Rücken Zusammenfassung der Beobachtungen: Rheologische Struktur langsamer und schneller spreizender Rücken Schlussfolgerungen",
    url = "https://doi.org/10.1029/148gm03",
    doi = "10.1029/148gm03",
    openalex = "W1554533974",
    references = "doi10157519125693"
}

@article{doi101038nature09838,
    author = "Toro, Giulio Di und Han, Raehee und Hirose, Takehiro und Paola, N. De und Nielsen, S. B. und Mizoguchi, Kazuo und Ferri, F. und Cocco, M. und Shimamoto, Toshihiko",
    title = "Reibung an Störungen während Erdbeben",
    year = "2011",
    journal = "Nature",
    url = "https://doi.org/10.1038/nature09838",
    doi = "10.1038/nature09838",
    openalex = "W2076670652",
    references = "doi105860choice281579"
}

Breitbanddaten von Körper- und Mantelwellen werden verwendet, um das Erdbeben am 23. Dezember 2004 im Tasmanischen Meer zu untersuchen. Wie bei anderen Streichverschiebungserdbeben, die auf dieselbe Weise untersucht wurden, deuten die Mantelwellendaten darauf hin, dass es zwei reinen Doppelkoppel-Lösungsmodelle gibt, zusammen mit einer Reihe von Mechanismen dazwischen, die die Daten fast gleich gut passen. Für diese Studie neu lokalisierte Nachbeben zeigen, dass die Rissbildung auf einer Bruchzone stattfand, die sich in der Epizentralregion scharf krümmt. Horizontal polarisierte S-Körperwellen und P-Körperwellen werden verwendet, um die Rissparameter zu bestimmen. Ein Modell mit zwei Verwerfungen passt am besten zu den Daten. Die nördliche Verwerfungsebene mit Streich 160, Fallwinkel 86 und Gleitwinkel 5 ist mit der ersten Bewegungs-Lösung, die in dieser Studie gefunden wurde, kompatibel und hat einen Streich, der mit der Bruchzone nördlich der Krümmung übereinstimmt. Die südliche Verwerfungsebene mit Streich 178, Fallwinkel 54 und Gleitwinkel 65 hat einen Streich, der mit dem Teil der Bruchzone südlich der Krümmung übereinstimmt, und hat einen Fallwinkel, der durch den Deformationsstil erklärt werden kann, den die Region durchläuft. Die Lösung des Zentroid-Moment-Tensors des Breitbandmodells wurde berechnet und als konsistent mit dem Bereich des geringen Fehlers im Mantelwellen-Lösungsraum gefunden. Die Breitbandlösung hat ein Moment von 1.53 10 21 N m (M w 8.1), wiederum konsistent mit den Mantelwellendaten. Die Rissausbreitung verlief bilateral mit einer ungefähren Rissgeschwindigkeit von 3 km s -1, was 80 Prozent der lokalen Scherwellengeschwindigkeit entspricht. Die Rissfront ist südlich des Epizentrums weniger gut aufgelöst als nördlich davon. Der Großteil (75 Prozent) des Moments stammt von der Verschiebung auf der nördlichen Verwerfung. Die Breitbanddaten erfordern eine signifikante Verschiebung unterhalb der ozeanischen Moho, wobei bis zu 70 Prozent des Moments auf die Verschiebung im spröden obersten Mantel im bevorzugten Modell zurückzuführen sind.

@article{doi101111j1365246x201105092x,
    author = "Robinson, David P.",
    title = "Ein seltener großer Erdbeben auf einer ozeanischen Fossilbruchzone",
    year = "2011",
    journal = "Geophysical Journal International",
    abstract = "Breitbanddaten von Körper- und Mantelwellen werden verwendet, um das Erdbeben am 23. Dezember 2004 im Tasmanischen Meer zu untersuchen. Wie bei anderen Streichverschiebungserdbeben, die auf dieselbe Weise untersucht wurden, deuten die Mantelwellendaten darauf hin, dass es zwei reinen Doppelkoppel-Lösungsmodelle gibt, zusammen mit einer Reihe von Mechanismen dazwischen, die die Daten fast gleich gut passen. Für diese Studie neu lokalisierte Nachbeben zeigen, dass die Rissbildung auf einer Bruchzone stattfand, die sich in der Epizentralregion scharf krümmt. Horizontal polarisierte S-Körperwellen und P-Körperwellen werden verwendet, um die Rissparameter zu bestimmen. Ein Modell mit zwei Verwerfungen passt am besten zu den Daten. Die nördliche Verwerfungsebene mit Streich 160, Fallwinkel 86 und Gleitwinkel 5 ist mit der ersten Bewegungs-Lösung, die in dieser Studie gefunden wurde, kompatibel und hat einen Streich, der mit der Bruchzone nördlich der Krümmung übereinstimmt. Die südliche Verwerfungsebene mit Streich 178, Fallwinkel 54 und Gleitwinkel 65 hat einen Streich, der mit dem Teil der Bruchzone südlich der Krümmung übereinstimmt, und hat einen Fallwinkel, der durch den Deformationsstil erklärt werden kann, den die Region durchläuft. Die Lösung des Zentroid-Moment-Tensors des Breitbandmodells wurde berechnet und als konsistent mit dem Bereich des geringen Fehlers im Mantelwellen-Lösungsraum gefunden. Die Breitbandlösung hat ein Moment von 1.53 10 21 N m (M w 8.1), wiederum konsistent mit den Mantelwellendaten. Die Rissausbreitung verlief bilateral mit einer ungefähren Rissgeschwindigkeit von 3 km s -1, was 80 Prozent der lokalen Scherwellengeschwindigkeit entspricht. Die Rissfront ist südlich des Epizentrums weniger gut aufgelöst als nördlich davon. Der Großteil (75 Prozent) des Moments stammt von der Verschiebung auf der nördlichen Verwerfung. Die Breitbanddaten erfordern eine signifikante Verschiebung unterhalb der ozeanischen Moho, wobei bis zu 70 Prozent des Moments auf die Verschiebung im spröden obersten Mantel im bevorzugten Modell zurückzuführen sind.",
    url = "https://doi.org/10.1111/j.1365-246x.2011.05092.x",
    doi = "10.1111/j.1365-246x.2011.05092.x",
    openalex = "W2168633688",
    references = "doi101046j1365246x200201720x"
}

Die Bildung von Kernkomplexen, die durch lithosphärische Dehnung angetrieben wird, ist ein Prozess erster Ordnung für Wärme- und Massentransport in der Erde. Kernkomplexstrukturen wurden auf den Kontinenten, an langsamen und ultraslow spreizenden Mittelozeanischen Rücken sowie an kontinentalen Riff-Rändern identifiziert; in jedem dieser Settings hat die Dehnung die Exhumation der tiefen Kruste und/oder des oberen Mantels angetrieben. Der Stil der Dehnung und das Ausmaß der Exhumation von Kernkomplexen werden grundlegend durch die Rheologie bestimmt: (1) Die Kopplung zwischen spröden und duktilen Schichten reguliert die Bruchmuster in der spröden Schicht; und (2) die Viskosität der fließenden Schicht wird überwiegend durch den synextensionären Geotherm und das Vorhandensein oder Fehlen von Schmelze kontrolliert. Die Druck-Temperatur-Zeit-Fluid-Verformungsgeschichte von Kernkomplexen, untersucht durch Feld- und modellbasierte Studien, offenbart das Ausmaß, die Rate und die Mechanismen der Advektion von Wärme und Material von tiefen zu flachen Ebenen sowie die Konsequenzen für die chemische und physikalische Evolution der Lithosphäre, einschließlich der Rolle der Kernkomplex-Entwicklung in der Krusten-Differenzierung, globalen Elementzyklen und Erzbildung. In diesem Überblick bieten wir eine Übersicht über ∼40 Jahre Kernkomplex-Literatur, diskutieren Prozesse und Fragen, die relevant für die Bildung und Evolution von Kernkomplexen in kontinentalen und ozeanischen Settings sind, heben die Bedeutung von Kernkomplexen für die Lithosphärendynamik hervor und schlagen einige mögliche Richtungen für zukünftige Forschung vor.

@article{doi101130b307541,
    author = "Whitney, Donna L. und Teyssier, Christian und Rey, Patrice und Buck, W. Roger",
    title = "Kontinentale und ozeanische Kernkomplexe",
    year = "2012",
    journal = "Geological Society of America Bulletin",
    abstract = "Die Bildung von Kernkomplexen, die durch lithosphärische Dehnung angetrieben wird, ist ein Prozess erster Ordnung für Wärme- und Massentransport in der Erde. Kernkomplexstrukturen wurden auf den Kontinenten, an langsamen und ultraslow spreizenden Mittelozeanischen Rücken sowie an kontinentalen Riff-Rändern identifiziert; in jedem dieser Settings hat die Dehnung die Exhumation der tiefen Kruste und/oder des oberen Mantels angetrieben. Der Stil der Dehnung und das Ausmaß der Exhumation von Kernkomplexen werden grundlegend durch die Rheologie bestimmt: (1) Die Kopplung zwischen spröden und duktilen Schichten reguliert die Bruchmuster in der spröden Schicht; und (2) die Viskosität der fließenden Schicht wird überwiegend durch den synextensionären Geotherm und das Vorhandensein oder Fehlen von Schmelze kontrolliert. Die Druck-Temperatur-Zeit-Fluid-Verformungsgeschichte von Kernkomplexen, untersucht durch Feld- und modellbasierte Studien, offenbart das Ausmaß, die Rate und die Mechanismen der Advektion von Wärme und Material von tiefen zu flachen Ebenen sowie die Konsequenzen für die chemische und physikalische Evolution der Lithosphäre, einschließlich der Rolle der Kernkomplex-Entwicklung in der Krusten-Differenzierung, globalen Elementzyklen und Erzbildung. In diesem Überblick bieten wir eine Übersicht über ∼40 Jahre Kernkomplex-Literatur, diskutieren Prozesse und Fragen, die relevant für die Bildung und Evolution von Kernkomplexen in kontinentalen und ozeanischen Settings sind, heben die Bedeutung von Kernkomplexen für die Lithosphärendynamik hervor und schlagen einige mögliche Richtungen für zukünftige Forschung vor.",
    url = "https://doi.org/10.1130/b30754.1",
    doi = "10.1130/b30754.1",
    openalex = "W2071527329",
    references = "doi101007bf00300398, doi10102992jb02221, doi101038nature03358, doi101038nature07333, doi101130spe233p1"
}

Zusammenfassung Eine Reihe großer Streichverschiebungserdbeben ereignete sich westlich des Sunda-Graben unter dem Wharton Basin. Erste Berichte deuten darauf hin, dass das Hauptbeben extrem komplex war und drei bis vier Subereignisse (M w > 8) mit einem Labyrinth von Nachbeben umfasste. Wir untersuchen Rutschungsmodelle der beiden größten Erdbeben durch gemeinsame Inversion von regionalen und teleseismischen Wellenformdaten. Unter Verwendung des M w 7.2 Vorbebens entwickelten wir hybride Greensche Funktionen für die regionalen Stationen, um das Gemisch aus ozeanischen und kontinentalen Pfaden zu approximieren. Die Geometrie des Hauptbeben-Faults wird basierend auf den Ergebnissen der Rückprojektion, Punktquellenmechanismen, der Verteilung der Nachbeben und der Feinabstimmung von Gittersuchen definiert. Das Fault-System enthält drei Verwerfungen, die F1 (89°/289° für Tauchwinkel/Streik), F2 (74°/20°) und F3 (60°/310°) beschriftet sind. Die Inversion zeigt, dass der Hauptbruch aus einer Kaskade von Hochspannungsabfall-Asperitäten (bis zu 30 MPa) bestand, die bis in eine Tiefe von 50 km reichten. Der Bruch propagierte glatt von einer Verwerfung zur nächsten (F1, F2 und F3 in Folge) mit Bruchgeschwindigkeiten von 2,0–2,5 km/s. Der gesamte Prozess dauerte etwa 200 s, und die Hauptmomentfreisetzung (>70%) erfolgte auf der N-S orientierten F2. Das M w 8.2 Nachbeben ereignete sich etwa 2 Stunden später auf einer N-S orientierten Verwerfung mit einer relativ kurzen Dauer (~60 s) und brach ebenfalls bis in eine Tiefe von 50 km. Die Rutschungsverteilungen deuten darauf hin, dass die Erdbebenserie Teil einer breiten linksverschiebenden Scherzone zwischen der australischen und der indischen Platte war und die gesamte Lithosphäre durchbrach. Diese Erdbeben aktivierten offensichtlich bestehende Bruchzonen und wurden wahrscheinlich durch das Entklemmen des großen sumatranischen Erdbebens von 2004 ausgelöst.

@article{doi101002jgrb50267,
    author = "Wei, Shengji und Helmberger, D. V. und Avouac, Jean‐Philippe",
    title = "Modellierung der Erdbeben im Wharton Basin vor Sumatra 2012: Vollständiger Versagen der Lithosphäre",
    year = "2013",
    journal = "Journal of Geophysical Research Solid Earth",
    abstract = "Zusammenfassung Eine Reihe großer Streichverschiebungserdbeben ereignete sich westlich des Sunda-Graben unter dem Wharton Basin. Erste Berichte deuten darauf hin, dass das Hauptbeben extrem komplex war und drei bis vier Subereignisse (M w > 8) mit einem Labyrinth von Nachbeben umfasste. Wir untersuchen Rutschungsmodelle der beiden größten Erdbeben durch gemeinsame Inversion von regionalen und teleseismischen Wellenformdaten. Unter Verwendung des M w 7.2 Vorbebens entwickelten wir hybride Greensche Funktionen für die regionalen Stationen, um das Gemisch aus ozeanischen und kontinentalen Pfaden zu approximieren. Die Geometrie des Hauptbeben-Faults wird basierend auf den Ergebnissen der Rückprojektion, Punktquellenmechanismen, der Verteilung der Nachbeben und der Feinabstimmung von Gittersuchen definiert. Das Fault-System enthält drei Verwerfungen, die F1 (89°/289° für Tauchwinkel/Streik), F2 (74°/20°) und F3 (60°/310°) beschriftet sind. Die Inversion zeigt, dass der Hauptbruch aus einer Kaskade von Hochspannungsabfall-Asperitäten (bis zu 30 MPa) bestand, die bis in eine Tiefe von 50 km reichten. Der Bruch propagierte glatt von einer Verwerfung zur nächsten (F1, F2 und F3 in Folge) mit Bruchgeschwindigkeiten von 2,0–2,5 km/s. Der gesamte Prozess dauerte etwa 200 s, und die Hauptmomentfreisetzung (>70\%) erfolgte auf der N-S orientierten F2. Das M w 8.2 Nachbeben ereignete sich etwa 2 Stunden später auf einer N-S orientierten Verwerfung mit einer relativ kurzen Dauer (\textasciitilde 60 s) und brach ebenfalls bis in eine Tiefe von 50 km. Die Rutschungsverteilungen deuten darauf hin, dass die Erdbebenserie Teil einer breiten linksverschiebenden Scherzone zwischen der australischen und der indischen Platte war und die gesamte Lithosphäre durchbrach. Diese Erdbeben aktivierten offensichtlich bestehende Bruchzonen und wurden wahrscheinlich durch das Entklemmen des großen sumatranischen Erdbebens von 2004 ausgelöst.",
    url = "https://doi.org/10.1002/jgrb.50267",
    doi = "10.1002/jgrb.50267",
    openalex = "W2108095936",
    references = "doi101046j1365246x200201720x"
}

Dieses unverzichtbare Nachschlagewerk für Doktoranden und Forscher bietet eine einheitliche Behandlung von Erdbeben und Bruchverschiebungen als zwei Aspekte der spröden Tektonik auf unterschiedlichen Zeitskalen. Die enge Verbindung zwischen beiden zeigt sich in ihren Skalengesetzen und Populationen, die sich aus Risswachstum und Wechselwirkungen zwischen Rissen entwickeln. Die Verbindung zwischen Bruchzonen und der dadurch erzeugten Seismizität wird durch die von der Rate und dem Zustand abhängige Reibungsgesetze bestimmt – was zu charakteristischen seismischen Bruchstilen und einem Spektrum von Erdbebenphänomenen einschließlich Nachbeben, Nachrutschen, Erdbebenauslösung und langsamen Rutschereignissen führt. Die dritte Auflage dieses klassischen Werkes präsentiert eine Fülle neuer Themen und neuer Beobachtungen. Dazu gehören langsame Erdbebenphänomene; Reibung von Phyllosilikaten bei hohen Gleitgeschwindigkeiten; Bruchstrukturen; die relativen Rollen starker und seismogener versus schwacher und kriechender Bruchzonen; dynamische Auslösung von Erdbeben; ozeanische Erdbeben; Megathrust-Erdbeben in Subduktionszonen; tiefe Erdbeben; und neue Beobachtungen von vorläufigen Erdbebenphänomenen.

@book{doi1010179781316681473,
    author = "Scholz, Christopher H.",
    title = "The Mechanics of Earthquakes and Faulting",
    year = "2018",
    booktitle = "Cambridge University Press eBooks",
    abstract = "Dieses unverzichtbare Nachschlagewerk für Doktoranden und Forscher bietet eine einheitliche Behandlung von Erdbeben und Bruchverschiebungen als zwei Aspekte der spröden Tektonik auf unterschiedlichen Zeitskalen. Die enge Verbindung zwischen beiden zeigt sich in ihren Skalengesetzen und Populationen, die sich aus Risswachstum und Wechselwirkungen zwischen Rissen entwickeln. Die Verbindung zwischen Bruchzonen und der dadurch erzeugten Seismizität wird durch die von der Rate und dem Zustand abhängige Reibungsgesetze bestimmt – was zu charakteristischen seismischen Bruchstilen und einem Spektrum von Erdbebenphänomenen einschließlich Nachbeben, Nachrutschen, Erdbebenauslösung und langsamen Rutschereignissen führt. Die dritte Auflage dieses klassischen Werkes präsentiert eine Fülle neuer Themen und neuer Beobachtungen. Dazu gehören langsame Erdbebenphänomene; Reibung von Phyllosilikaten bei hohen Gleitgeschwindigkeiten; Bruchstrukturen; die relativen Rollen starker und seismogener versus schwacher und kriechender Bruchzonen; dynamische Auslösung von Erdbeben; ozeanische Erdbeben; Megathrust-Erdbeben in Subduktionszonen; tiefe Erdbeben; und neue Beobachtungen von vorläufigen Erdbebenphänomenen.",
    url = "https://doi.org/10.1017/9781316681473",
    doi = "10.1017/9781316681473",
    openalex = "W4211212742",
    references = "doi1010160040195183901488, doi1010160191814184900014, doi1010160191814188900570, doi101016s0012821x03004242, doi101016s019181410200161x, doi1010291998rg900002, doi1010292005jb004051, doi1010292007jb004930, doi1010292007jb005213, doi10102992jb00132, doi10102992jb00517, doi10102995jb00862, doi10102996jb01651, doi101029jb076i026p06414, doi101029jb082i020p02981, doi101029jb088ib02p01153, doi101029jb089ib06p04344, doi101029jb091ib12p12587, doi101029jb092ib06p04798, doi101029jb093ib08p09027, doi101029jz070i016p03965, doi101029me001, doi101029rg016i004p00621, doi101029tc007i003p00663, doi101038284135a0, doi101038334058a0, doi101038nature03358, doi101038nature07333, doi101046j1365246x200201720x, doi101126science19142331230, doi101130001676061977881667dawtmo20co2, doi101144transed83387, doi101785bssa0350040175, openalexw191472345"
}

@incollection{aydan2022faults,
    author = "Aydan, Ömer",
    title = "Fehler und Versagensmechanismus von Erdbeben",
    year = "2022",
    booktitle = "Erdbebenwissenschaft und -ingenieurwesen",
    url = "https://doi.org/10.1201/9781003164371-4",
    doi = "10.1201/9781003164371-4",
    openalex = "W4281400367",
    pages = "55-81"
}

Detachments mit großem Versatz werden häufig an langsamen Mittelozeanischen Rücken (MORs) beobachtet, typischerweise in Gebieten mit einem moderaten bis niedrigen Magmazufuhr (z. B. 13º20'N auf dem Mittelozeanischen Rücken). Detachments finden sich auch an nahezu magmarmangelnden Abschnitten ultraschneller MORs (z. B. 64ºE auf dem Südwestindischen Rücken), wo die seismogene Lithosphäre ungewöhnlich dick ist (> 15 km). Dort bilden sich Detachments entgegengesetzter Polarität nacheinander und schneiden sich gegenseitig in einem „Flip-Flop"-Regime. Vorherige Studien haben gezeigt, dass ausgeprägte Kontraste der Festigkeit, die aus reduzierter Kohäsion und/oder Reibung in Störungszonen resultieren, stabile Detachments fördern. Hier präsentieren wir 2-D thermo-mechanische Modelle, die auf geologischen Beobachtungen basieren, um zu untersuchen, wie Festigkeitskontraste zwischen Störungszonen und der angrenzenden Lithosphäre die Art der Verwerfungsbildung an einem ultraschnellen und nahezu magmarmangelnden Rückenachse beeinflussen. Wir modellieren die spröde Lithosphäre als ein Mohr-Coulomb-elastoplastisches Material, bei dem Kohäsion und Reibung mit zunehmender plastischer Verformung abnehmen. Wir untersuchen einen breiten Bereich von Kohäsions- und Reibungskontrasten zwischen verformtem und intaktem Material. Wir berücksichtigen auch den Einfluss einer starken, viskosen unteren Lithosphäre auf die spröde Verformung der oberen Lithosphäre, indem wir Simulationen vergleichen, die ein trockenes Olivin-Fließgesetz verwenden, mit Modellen, bei denen die spröde Lithosphäre scharf in eine niedrig-viskose Asthenosphäre übergeht. Auch die Fluidzirkulation in der oberflächennahen axialen Lithosphäre wird berücksichtigt, wobei sowohl die Abkühlung als auch der mechanische Effekt der hydrothermalen Zirkulation parametrisiert werden. Unsere Simulationen produzieren drei distincte Regime: (1) sequenzielle Entwicklung von Horsten, die von zwei aktiven antithetischen Störungen begrenzt sind, (2) Bildung sich kreuzender „flip-floppender" Detachments, (3) ausufernde Detachments. Letzterer Fall beschreibt Modelle, bei denen ein einzelnes Detachment aktiv bleibt. In der Natur wird dieser Endmember-Fall nicht beobachtet, wahrscheinlich weil er zu einer übermäßigen Migration des Detachments gegenüber seinem Hängeblock führt. Wir zeigen, dass diese 3 Regime über einen engen Bereich von Kohäsions- und Reibungskontrasten zwischen verformtem und intaktem Material wechseln (der Kontrast im Reibungskoeffizienten, über den unsere Simulationen von Regime 1 zu 3 wechseln, beträgt nur 0,1–0,2). Verteilte Fußblock-Schäden erzeugen antithetische Proto-Störungen, aber ihre Fähigkeit, als majorale Meeresboden-durchbrechende Störungen zu reifen, hängt vom Grad der rheologischen Schwächung ab. Eine stärkere untere Lithosphäre fördert solch verteilte Verwerfungsbildung und modifiziert den Beginn des persistenten Detachment-Regimes zu größeren Festigkeitskontrasten. Der Einfluss des hydrostatischen Fluidsdrucks auf tektonische Stile ist im Vergleich zur Schwächung der Störung relativ gering. Die Ergebnisse dieser Simulationen sind konsistent mit einem analytischen Kraftgleichgewichtsmodell, das den (lokalisierenden) Verlust der Störungsstärke in den Detachments mit der (delokalisierenden) Biegekraft vergleicht, die in der umgebenden Lithosphäre entsteht. Detachments bestehen, wenn die Größe des Störungsstärkeverlusts die maximale Biegekraft übersteigt. Wir finden, dass ausufernde Detachments einen Gesamtverlust der integrierten Stärke von mehr als 1,5e12 N.m erfordern, was in unseren Modellen einem Rückgang des Reibungskoeffizienten um \textasciitilde 0,25–0,3 in Störungszonen entspricht. Somit ermöglicht selbst eine moderate Reibungsschwächung, wie sie durch das Vorhandensein von Lizardit in der Störungszone erlaubt ist (Reibungsstärke von 0,45), Verwerfungsbildung mit großem Versatz (>15 km).

@misc{demont2025modes,
    author = "Demont, Antoine und Cannat, Mathilde und Olive, Jean-Arthur",
    title = "Modi der Detachmentspreizung an langsamen und ultraslowen mittelozeanischen Rücken",
    year = "2025",
    abstract = {Große Offset-Detachmentspreißungen werden häufig an langsamen mittelozeanischen Rücken (MORs) beobachtet, typischerweise in Gebieten mit einem moderaten bis niedrigen Magmazufuhr (z. B. 13°–20° N auf dem Mittelozeanischen Rücken). Detachments werden auch an nahezu magmatischen Abschnitten ultraslower MORs gefunden (z. B. 64° E auf dem Südwestindischen Rücken), wo die seismogene Lithosphäre ungewöhnlich dick ist (> 15 km). Dort bilden sich Detachments entgegengesetzter Polarität nacheinander und schneiden sich gegenseitig in einem „Flip-Flop"-Regime. Vorherige Studien haben gezeigt, dass ausgeprägte Festigkeitskontraste, die aus reduzierter Kohäsion und/oder Reibung in Störungszonen resultieren, stabile Detachments fördern. Hier präsentieren wir 2-D thermo-mechanische Modelle, die auf geologischen Beobachtungen basieren, um zu untersuchen, wie Festigkeitskontraste zwischen Störungszonen und der angrenzenden Lithosphäre die Modi der Störungsbildung an einem ultraslowen und nahezu magmatischen Rückenachse beeinflussen. Wir modellieren die spröde Lithosphäre als ein Mohr-Coulomb-elastoplastisches Material, bei dem Kohäsion und Reibung mit zunehmender plastischer Dehnung abnehmen. Wir untersuchen einen breiten Bereich von Kohäsions- und Reibungskontrasten zwischen verformtem und intaktem Material. Wir berücksichtigen auch den Einfluss einer starken, viskosen unteren Lithosphäre auf die spröde Verformung der oberen Lithosphäre, indem wir Simulationen vergleichen, die ein trockenes Olivin-Fließgesetz verwenden, mit Modellen, bei denen die spröde Lithosphäre scharf in eine niedrig-viskose Asthenosphäre übergeht. Auch die Fluidzirkulation in der oberflächennahen axialen Lithosphäre wird berücksichtigt, wobei sowohl die Abkühlung als auch der mechanische Effekt der hydrothermalen Zirkulation parametrisiert werden. Unsere Simulationen produzieren drei distincte Regime: (1) sequenzielle Entwicklung von Horsten, die durch zwei aktive antithetische Störungen begrenzt sind, (2) Bildung sich kreuzender „flip-floppender" Detachments, (3) ausufernde Detachments. Letzterer Fall beschreibt Modelle, in denen ein einzelnes Detachment aktiv bleibt. In der Natur wird dieser Endglied-Fall nicht beobachtet, wahrscheinlich weil er zu einer übermäßigen Migration des Detachments in Richtung seines Hängewalls führt. Wir zeigen, dass diese 3 Regime über einen engen Bereich von Kohäsions- und Reibungskontrasten zwischen verformtem und intaktem Material wechseln (der Kontrast im Reibungskoeffizienten, über den unsere Simulationen von Regime 1 zu 3 wechseln, beträgt nur 0,1–0,2). Verteilte Fußwandschäden erzeugen antithetische Proto-Störungen, aber ihre Fähigkeit, als majorer Meeresboden-durchbrechende Störungen zu reifen, hängt vom Grad der rheologischen Schwächung ab. Eine stärkere untere Lithosphäre fördert solches verteiltes Störungsbildung und modifiziert den Beginn des persistenten Detachment-Regimes zu größeren Festigkeitskontrasten. Der Einfluss des hydrostatischen Fluiddrucks auf tektonische Stile ist relativ gering im Vergleich zur Störungsschwächung. Die Ergebnisse dieser Simulationen sind konsistent mit einem analytischen Kraftbilanzmodell, das den (lokalisierenden) Verlust der Störungsstärke in den Detachments mit der (delokalisierenden) Biegekräften vergleicht, die in der umgebenden Lithosphäre entstehen. Detachments bestehen fort, wenn die Größe des Störungsstärkeverlusts die maximale Biegekraft übersteigt. Wir finden, dass ausufernde Detachments einen Gesamtverlust der integrierten Stärke von mehr als 1,5e12 N.m erfordern, was in unseren Modellen einem Rückgang des Reibungskoeffizienten um ~0,25–0,3 in Störungszonen entspricht. Somit ermöglicht selbst eine moderate Reibungsschwächung, wie sie durch das Vorhandensein von Lizardit in der Störungszone erlaubt ist (Reibungsstärke von 0,45), großoffsetige (>15 km) Störungsbildung.},
    url = "https://doi.org/10.5194/egusphere-egu24-15593",
    doi = "10.5194/egusphere-egu24-15593",
    openalex = "W4392624399"
}