Lahare

ZUSAMMENFASSUNG Ignimbrit-Fluss-Einheiten zeigen häufig eine umgekehrte Sortierung großer Pumitz-Klumpen und eine normale Sortierung großer lithischer Klumpen. Ignimbrite zeigen eine grobkörnige Schwanz-Sortierung, bei der Partikel unter einem kritischen Durchmesser, der von 64 bis 2 mm reicht, unsortiert sind. Oberhalb dieser Größe ist die Sortierung je größer der Klumpendurchmesser desto ausgeprägter. Die Sortierung stimmt mit den theoretischen Absetzgeschwindigkeiten von Partikeln in einer Dispersion mit hoher Partikelkonzentration überein. Ignimbrit-Fluss-Einheiten zeigen eine umgekehrt sortierte, feinkörnige Basisschicht, die auf die Wirkung von Randkräften während des Flusses zurückzuführen ist. Ignimbrite sind häufig mit kreuzgeschichteten pyroklastischen Surge-Ablagerungen und feinem Aschenfall-Ablagerungen verbunden, die in derselben Eruption gebildet wurden. Die feine Aschenfall-Ablagerung ist an Kristallen verarmt und gilt als Ablagerung der feinen turbulenten Wolke, die die oberen Teile der nuées ardentes bildet. Pyroklastische Ströme werden als dichte, schlecht expandierte teilweise fluidisierte Trümmerströme postuliert. Nur ihre feinkörnigen Komponenten können durch Gas fluidisiert werden. Pyroklastische Ströme werden als Dispersion größerer Klumpen in einem Medium aus fluidisierten Feinkörnigen betrachtet, das als Schmiermittel ähnlich wie Wasser in Schlammströmen wirkt. Die schlechte Sortierung in Ignimbriten wird auf hohe Partikelkonzentrationen und nicht auf Turbulenz zurückgeführt. Viele pyroklastische Ströme können in ihrer Bewegung laminar sein, mit scheinbaren Viskositäten, die aus der lateralen Sortierung großer lithischer Klumpen abgeleitet wurden, im Bereich 10 1 −10 3 Poise.

@article{doi101111j136530911976tb00045x,
    author = "Sparks, R. S. J.",
    title = "Grain size variations in ignimbrites and implications for the transport of pyroclastic flows",
    year = "1976",
    journal = "Sedimentology",
    abstract = "ZUSAMMENFASSUNG Ignimbrit-Fluss-Einheiten zeigen häufig eine umgekehrte Sortierung großer Pumitz-Klumpen und eine normale Sortierung großer lithischer Klumpen. Ignimbrite zeigen eine grobkörnige Schwanz-Sortierung, bei der Partikel unter einem kritischen Durchmesser, der von 64 bis 2 mm reicht, unsortiert sind. Oberhalb dieser Größe ist die Sortierung je größer der Klumpendurchmesser desto ausgeprägter. Die Sortierung stimmt mit den theoretischen Absetzgeschwindigkeiten von Partikeln in einer Dispersion mit hoher Partikelkonzentration überein. Ignimbrit-Fluss-Einheiten zeigen eine umgekehrt sortierte, feinkörnige Basisschicht, die auf die Wirkung von Randkräften während des Flusses zurückzuführen ist. Ignimbrite sind häufig mit kreuzgeschichteten pyroklastischen Surge-Ablagerungen und feinem Aschenfall-Ablagerungen verbunden, die in derselben Eruption gebildet wurden. Die feine Aschenfall-Ablagerung ist an Kristallen verarmt und gilt als Ablagerung der feinen turbulenten Wolke, die die oberen Teile der nuées ardentes bildet. Pyroklastische Ströme werden als dichte, schlecht expandierte teilweise fluidisierte Trümmerströme postuliert. Nur ihre feinkörnigen Komponenten können durch Gas fluidisiert werden. Pyroklastische Ströme werden als Dispersion größerer Klumpen in einem Medium aus fluidisierten Feinkörnigen betrachtet, das als Schmiermittel ähnlich wie Wasser in Schlammströmen wirkt. Die schlechte Sortierung in Ignimbriten wird auf hohe Partikelkonzentrationen und nicht auf Turbulenz zurückgeführt. Viele pyroklastische Ströme können in ihrer Bewegung laminar sein, mit scheinbaren Viskositäten, die aus der lateralen Sortierung großer lithischer Klumpen abgeleitet wurden, im Bereich 10 1 −10 3 Poise.",
    url = "https://doi.org/10.1111/j.1365-3091.1976.tb00045.x",
    doi = "10.1111/j.1365-3091.1976.tb00045.x",
    openalex = "W2122122894",
    references = "doi1010160040195171900382, doi10130674d723b52b2111d78648000102c1865d"
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@article{fritz1980stumps,
    author = "Fritz, William J.",
    title = "Stumps transported and deposited upright by Mount St. Helens mud flows",
    year = "1980",
    journal = "Geology",
    url = "https://doi.org/10.1130/0091-7613(1980)8<586:stadub>2.0.co;2",
    doi = "10.1130/0091-7613(1980)8<586:stadub>2.0.co;2",
    number = "12",
    pages = "586",
    volume = "8"
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@misc{fritz1980stumps1,
    author = "Fritz, W. J",
    title = "Stumps transported and deposited upright by Mount St. Helens mud flows",
    year = "1980",
    howpublished = "Geology, v. 8, p. 586-588",
    note = "talkorigins\_source = {true}; raw\_reference = {Fritz, W. J., 1980, Stumps transported and deposited upright by Mount St. Helens mud flows: Geology, v. 8, p. 586-588.}"
}

@article{fritz1981comment,
    author = "Fritz, William J.",
    title = "Kommentar und Antwort zu „Neuinterpretation der Ablagerungsumgebung der Yellowstone „Fossilwälder““ und „Stämme, die aufrecht von den Schlammströmen des Mount St. Helens transportiert und abgelagert wurden“",
    year = "1981",
    journal = "Geology",
    url = "https://doi.org/10.1130/0091-7613(1981)9<147:caroro>2.0.co;2",
    doi = "10.1130/0091-7613(1981)9<147:caroro>2.0.co;2",
    number = "4",
    openalex = "W2053741117",
    pages = "147",
    volume = "9"
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@article{yuretich1981comment,
    author = "Yuretich, R. F.",
    title = "Kommentar und Antwort zu „Neuinterpretation der Ablagerungsumgebung der Yellowstone „Fossilwälder““ und „Stämme, die aufrecht von den Schlammströmen des Mount St. Helens transportiert und abgelagert wurden“",
    year = "1981",
    journal = "Geology",
    url = "https://doi.org/10.1130/0091-7613(1981)9<146:caroro>2.0.co;2",
    doi = "10.1130/0091-7613(1981)9<146:caroro>2.0.co;2",
    number = "4",
    openalex = "W2098032594",
    pages = "146",
    volume = "9"
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@article{doi101038299720a0,
    author = "Harrison, Sylvia und Fritz, William J.",
    title = "Ablagerungsmerkmale der Sedimentströme des Mount St. Helens im März 1982",
    year = "1982",
    journal = "Nature",
    url = "https://doi.org/10.1038/299720a0",
    doi = "10.1038/299720a0",
    openalex = "W2049818693"
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ZUSAMMENFASSUNG Vier Hauptmechanismen der Ablagerung sind bei der Bildung von Sediment-Schwerkraftstrom-Ablagerungen wirksam. Körner, die durch Traktions- und Suspensionssedimentation abgelagert werden, reagieren einzeln und sammeln sich direkt aus dem Bett- bzw. der suspendierten Fracht an. Diejenigen, die durch reibungsbedingtes und kohäsives Einfrieren abgelagert werden, interagieren entweder durch reibungsbedingten Kontakt oder kohäsive Kräfte und werden kollektiv abgelagert, meist durch Plug-Bildung. Die Sedimentablagerung aus einzelnen Sedimentströmen umfasst häufig mehr als einen dieser Mechanismen, die entweder nacheinander während der Entwicklung des Stroms oder gleichzeitig auf unterschiedliche Körnerpopulationen wirken. Die Ablagerung aus Turbiditätsströmen wird in Bezug auf drei dynamische Körnerpopulationen behandelt: 1) Ton- bis mittelkörnige sandgroße Partikel, die als einzelne Körner durch Strömungsturbulenzen vollständig suspendiert werden können, 2) grobkörniger Sand bis zu kleinen Kieselsteinen, die in großen Mengen hauptsächlich in stark konzentrierten turbulenten Suspensionen vollständig suspendiert werden können, bei denen die Sinkgeschwindigkeit der Körner durch behindertes Absinken erheblich reduziert wird, und 3) Kiesel- und Kieselstein-Clasts mit Konzentrationen von mehr als 10 bis 15 Prozent, die weitgehend durch dispersive Druckkräfte, die aus Clast-Kollisionen resultieren, und durch den Auftrieb, der von der Zwischenmischung aus Wasser und feinkörnigerem Sediment bereitgestellt wird, unterstützt werden. Die Effekte von behindertem Absinken, dispersivem Druck und Matrix-Auftrieb sind konzentrationsabhängig, und die Körnerpopulationen 2 und 3 werden wahrscheinlich nur in großen Mengen innerhalb von Strömungen mit hohen Partikelkonzentrationen transportiert, wahrscheinlich mehr als 20 Prozent Feststoff pro Volumen. Niedrigdichte Turbiditätsströme, die hauptsächlich aus Körnern der Population 1 bestehen, zeigen typischerweise eine anfängliche Phase der Traktionsedimentation, die Bouma (Tb) und Tc)-Abschnitte bildet, gefolgt von einer Phase gemischter Traktions- und Suspensionssedimentation (Td) und einer terminalen Phase der feinkörnigen Suspensionssedimentation (Te). Die Sedimentfrachten von hochdichten Turbiditätsströmen umfassen häufig Körner, die den Populationen 1, 2 und 3 angehören. Folglich erfolgt die Ablagerung oft als eine Reihe diskreter Sedimentationswellen, während die Strömungen verlangsamen und einzelne Körnerpopulationen nicht mehr im Transport aufrechterhalten werden können. Jede Sedimentationswelle zeigt tendenziell zunehmende Unstetigkeit und beschleunigtes Sedimentationsrate, während sie sich entwickelt, von einer anfänglichen Phase der Traktionsedimentation über eine Phase gemischten reibungsbedingten Einfrierens und Suspensionssedimentation innerhalb von Traktions-Teppichen zu einer finalen Phase der direkten Suspensionssedimentation. Sequenzen von Sedimentstruktur-Abschnitten, die diese Nachfolge von Ablagerungsphasen darstellen, werden hier als ecoR1-3)-Sequenz bezeichnet, die Population 3-Körner repräsentiert, und als S1-3)-Sequenz, die Population 2 repräsentiert. Die Ablagerung der hochdichten suspendierten Fracht hinterlässt einen verbleibenden niedrigdichten Turbiditätsstrom, der hauptsächlich aus Population 1-Körnern besteht. An ihren distalen Enden lagern hochdichte Turbiditätsströme hauptsächlich durch Suspensionssedimentation ab, wodurch dünne (S3)-Abschnitte entstehen. Diese (S3)-Abschnitte sind identisch mit Bouma (Ta) und werden, wenn sie anschließend von (Tb-e) durch die verbleibenden niedrigdichten Strömungen abgelagert werden, zu den basalsten Abschnitten normaler Turbiditäten. Verflüssigte Strömungen lagern durch direkte hochdichte Suspensionssedimentation ab. Sandkörnerströme zeichnen sich durch reibungsbedingtes Einfrieren aus, und ihre Ablagerungen sind hauptsächlich auf Winkel-des-Ruhe-Rutschflächen-Einheiten beschränkt. Dichte-modifizierte Körnerströme, bei denen größere Clasts teilweise durch Matrix-Auftrieb unterstützt werden, und Traktions-Teppiche, bei denen eine dichte reibungsbedingte Körnerdispersion von einem darüberliegenden turbulenten Strom angetrieben wird, sind wichtig für den Aufbau natürlicher Ablagerungen auf submarinen Hängen. Kohäsive Schuttströme lagern Sediment hauptsächlich durch kohäsives Einfrieren ab, das häufig durch Suspensionssedimentation der größten Clasts modifiziert wird.

@article{doi101306212f7f312b2411d78648000102c1865d,
    author = "Lowe, Donald R.",
    title = "Sediment Gravity Flows: II Depositional Models with Special Reference to the Deposits of High-Density Turbidity Currents",
    year = "1982",
    journal = "Journal of Sedimentary Research",
    abstract = "ABSTRACT Vier Hauptmechanismen der Ablagerung sind bei der Bildung von Sediment-Gravitationsstrom-Ablagerungen wirksam. Körner, die durch Traktionsablagerung und Suspensionablagerung abgelagert werden, reagieren einzeln und sammeln sich direkt aus dem Bett- bzw. der suspendierten Fracht an. Diejenigen, die durch reibungsbedingtes Einfrieren und kohäsives Einfrieren abgelagert werden, interagieren entweder durch reibungsbedingten Kontakt oder kohäsive Kräfte und werden kollektiv abgelagert, meist durch Plug-Bildung. Die Sedimentablagerung aus einzelnen Sedimentströmen umfasst häufig mehr als einen dieser Mechanismen, die entweder nacheinander während der Entwicklung des Flusses oder gleichzeitig auf verschiedene Körnerpopulationen wirken. Die Ablagerung aus Turbiditätsströmen wird in Bezug auf drei dynamische Körnerpopulationen behandelt: 1) Ton- bis mittelkörnige sandgroße Partikel, die als einzelne Körner durch Strömungsturbulenz vollständig suspendiert werden können, 2) grobkörniger Sand bis zu kleinen Kieselsteinen, die in großen Mengen hauptsächlich in stark konzentrierten turbulenten Suspensionen vollständig suspendiert werden können, bei denen die Fallgeschwindigkeit der Körner durch behindertes Absinken erheblich reduziert wird, und 3) Kiesel- und Kieselstein-Clasts mit Konzentrationen von mehr als 10 bis 15 Prozent, die weitgehend durch dispersive Druckkräfte, die aus Clast-Kollisionen resultieren, und durch Auftriebskraft, die vom Zwischenmischungs aus Wasser und feinkörnigem Sediment bereitgestellt wird, unterstützt werden. Die Effekte von behindertem Absinken, dispersivem Druck und Matrix-Auftriebskraft sind konzentrationsabhängig, und die Körnerpopulationen 2 und 3 werden wahrscheinlich nur in großen Mengen innerhalb von Strömungen mit hohen Partikelkonzentrationen transportiert, wahrscheinlich mehr als 20 Prozent Feststoff pro Volumen. Niedrigdichte Turbiditätsströme, die hauptsächlich aus Körnern der Population 1 bestehen, zeigen typischerweise eine anfängliche Phase der Traktionsablagerung, die Bouma (Tb) und Tc)-Teile bildet, gefolgt von einer Phase gemischter Traktions- und Suspensionablagerung (Td) und einer terminalen Phase der feinkörnigen Suspensionablagerung (Te). Die Sedimentfrachten von hochdichten Turbiditätsströmen umfassen häufig Körner, die den Populationen 1, 2 und 3 angehören. Folglich erfolgt die Ablagerung oft als eine Reihe diskreter Ablagerungswellen, während die Strömungen verlangsamen und einzelne Körnerpopulationen nicht mehr im Transport aufrechterhalten werden können. Jede Ablagerungswelle zeigt tendenziell zunehmende Unstetigkeit und beschleunigtes Ablagerungstempo während ihrer Entwicklung, wobei sie von einer anfänglichen Phase der Traktionsablagerung über eine Phase gemischten reibungsbedingten Einfrierens und Suspensionablagerung innerhalb von Traktions-Teppichen zu einer finalen Phase der direkten Suspensionablagerung übergeht. Sequenzen von Sedimentstrukturteilen, die diese Nachfolge von Ablagerungsphasen repräsentieren, werden hier als ecoR1-3)-Sequenz bezeichnet, die Körner der Population 3 repräsentiert, und als S1-3)-Sequenz, die die Population 2 repräsentiert. Die Ablagerung der hochdichten suspendierten Fracht hinterlässt einen verbleibenden niedrigdichten Turbiditätsstrom, der hauptsächlich aus Körnern der Population 1 besteht. An ihren distalen Enden lagern hochdichte Turbiditätsströme hauptsächlich durch Suspensionablagerung ab, wodurch dünne (S3)-Teile entstehen. Diese (S3)-Teile sind identisch mit Bouma (Ta) und werden, wenn sie anschließend von (Tb-e) abgelagertem Material, das von den verbleibenden niedrigdichten Strömungen stammt, abgedeckt wird, zu den basalsten Teilen normaler Turbiditäten. Verflüssigte Strömungen lagern durch direkte hochdichte Suspensionablagerung ab. Sandkörnerströme zeichnen sich durch reibungsbedingtes Einfrieren aus, und ihre Ablagerungen sind hauptsächlich auf Winkel-des-Ruhe-Rutschflächen-Einheiten beschränkt. Dichtemodifizierte Körnerströme, bei denen größere Clasts teilweise durch Matrix-Auftrieb unterstützt werden, und Traktions-Teppiche, bei denen eine dichte reibungsbedingte Körnerdispersion von einem darüberliegenden turbulenten Strom angetrieben wird, sind wichtig für den Aufbau natürlicher Ablagerungen auf submarinen Hängen. Kohäsive Schuttströme lagern Sediment hauptsächlich durch kohäsives Einfrieren ab, das häufig durch Suspensionablagerung der größten Clasts modifiziert wird.",
    url = "https://doi.org/10.1306/212f7f31-2b24-11d7-8648000102c1865d",
    doi = "10.1306/212f7f31-2b24-11d7-8648000102c1865d",
    openalex = "W2087125749"
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Charakteristische Muster von Wachstumsringen in Zuwachsbohrkernen aus Beständen von altem Douglasien (Pseudotsuga menziesii) identifizieren das Jahr 1800 n. Chr. als ein genaueres Datum für den Ausbruch der Ascheschicht T durch den Mount St. Helens, Washington. Die Schicht T wurde zuvor auf etwa 1802 n. Chr. datiert. Wachstumsmuster bestimmen auch das Jahr 1480 n. Chr. als Ausbruchsjahr der früheren Schicht Wn, die zuvor auf etwa 1500 n. Chr. geschätzt wurde. Der Zeitpunkt des radialen Baumwachses schränkt die saisonale Auflösung dieser neuen Baumringdaten geringfügig ein.

@article{doi1010160033589483900807,
    author = "Yamaguchi, David K.",
    title = "New Tree-Ring Dates for Recent Eruptions of Mount St. Helens",
    year = "1983",
    journal = "Quaternary Research",
    abstract = "Distinctive patterns of growth rings in increment cores from old-growth Douglas-fir (Pseudotsuga menziesii) stands identify A.D. 1800 as a more precise date for the eruption of tephra layer T by Mount St. Helens, Washington. Layer T was previously inferred to date to about A.D. 1802. Growth patterns also establish A.D. 1480 as the date of eruption of the earlier layer Wn, previously estimated as dating to about A.D. 1500. The timing of radial tree growth places a small limitation on the seasonal resolution of these new tree-ring dates.",
    url = "https://doi.org/10.1016/0033-5894(83)90080-7",
    doi = "10.1016/0033-5894(83)90080-7",
    openalex = "W2082536873"
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Die explosive Eruption des Mount St. Helens am 19. März 1982 hatte erhebliche Auswirkungen über den Krater hinaus, da heiße Eruptionsprodukte mit einem dicken Schneedecke interagierten. Eine Explosion aus heißem Pumstein, Kuppelgestein und Gas löste Schneemassen an der Kraterwand aus, die durch den Krater lawinenartig abrollten und den nördlichen Hang hinabströmten. Der Schnee im Krater schmolz rasch und bildete einen vorübergehenden See, aus dem eine zerstörerische Flut und ein Lahar den nördlichen Hang und den North Fork Toutle River hinabströmten.

@article{doi101126science22146181394,
    author = "Waitt, Richard B. und Pierson, Thomas C. und MacLeod, N. S. und Janda, Richard J. und Voight, B. und Holcomb, Robin T.",
    title = "Eruption-Triggered Avalanche, Flood, and Lahar at Mount St. Helens—Effects of Winter Snowpack",
    year = "1983",
    journal = "Science",
    abstract = "An explosive eruption of Mount St. Helens on 19 March 1982 had substantial impact beyond the vent because hot eruption products interacted with a thick snowpack. A blast of hot pumice, dome rocks, and gas dislodged crater-wall snow that avalanched through the crater and down the north flank. Snow in the crater swiftly melted to form a transient lake, from which a destructive flood and lahar swept down the north flank and the North Fork Toutle River.",
    url = "https://doi.org/10.1126/science.221.4618.1394",
    doi = "10.1126/science.221.4618.1394",
    openalex = "W1974964313"
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Nach etwa zwei Monaten intensiver Auswärtsbewegung und Schwächung der Festigkeit, die mit magmatischen Intrusionen, seismischer Aktivität und gravitationsbedingtem Kriechen einhergingen, markierte ein Erdbeben am 18. Mai 1980 den Kollaps des heißen, flüssigkeitsreichen Nordsektors des Mount St Helens. Die Druckentlastung, die mit den Rutschbewegungen verbunden war, führte zu hydrothermalen und magmatischen Explosionen. Diese Explosionen erzeugten eine seitliche Explosion, die teilweise den ersten Rutschimpuls überflutete und eine Landschaft von über 550 km² verwüstete. Die Störung der rutschenden Massen führte zur Bildung einer enormen Trümmerlawine, die etwa 10 Minuten lang reiste und bis zu 23 km weit kam. Die Durchschnittsgeschwindigkeit betrug etwa 35 m/s, die Höchstgeschwindigkeit etwa 70 m/s. Ein Gebiet von 60 km² wurde mit 2,8 km³ welliger, schlecht sortierter Trümmermasse bis zu einer durchschnittlichen Tiefe von 45 m begraben, und Dämme bis zu 30 m Höhe wurden an den Talwänden aufgetragen und Zuflüsse aufgestaut. Ein Lawinenlappen betrat einen See und verursachte eine Wellenauflaufhöhe von 260 m. Begrenzende Gleichgewichtsanalysen und Laborversuche mit Rutschtrümmern deuten darauf hin, dass der anfängliche Versagen in einem Material mit c < 6 bar und φ ≈ 40° auftrat, mit signifikanten Porenflüssigkeitsdrücken und transienten Scherspannungen durch ein auslösendes Erdbeben. Die frühe Bewegung kann durch Blockrutschen mit einem scheinbaren Grundreibungskoeffizienten von etwa 0,1 charakterisiert werden. Die Zersetzung der Rutschblöcke führte dann zu einer voll entwickelten Lawinenströmung, wobei als erste Näherung ein Bingham-Material mit einer Festigkeit von etwa 0,1–1 bar und einer Viskosität von 10⁵–10⁶ P angenommen wird. Die hohe Mobilität der Mount St Helens-Lawine, die für vulkanische Lawinen typisch ist, wurde durch heiße Fluide des entlasteten magmatisch-hydrothermalen Systems induziert.

@article{doi101680geot1983333243,
    author = "Voight, B. and Janda, Richard J. and Glicken, Harry and Douglass, P. M.",
    title = "Nature and mechanics of the Mount St Helens rockslide-avalanche of 18 May 1980",
    year = "1983",
    journal = "Géotechnique",
    abstract = "Following about two months of intense outward movement and strength deterioration associated with magmatic intrusion, seismicity and gravitational creep, an earthquake on 18 May 1980 marked the collapse of the hot, fluid-rich, north sector of Mount St Helens. Pressure release associated with slide movements resulted in hydrothermal and magmaiic explosions. These explosions produced a lateral blast that partly overran the first slide pulse and devastated a landscape of over 550 km 2. Disruption of the sliding masses resulted in the formation of an enormous avalanche of debris that travelled for about 10 min, as far as 23 km. Average velocity was about 35 m/s, and peak velocity about 70 m/s. An area of 60 km 2 was buried with 2·8 km 3 of hummocky, poorly sorted debris to an average depth of 45 m, and levees to 30 m high were plastered against valley walls and impounded tributaries. One avalanche lobe entered a lake and caused wave run-up to 260 m. Limiting equilibrium analyses and laboratory testing of slide debris suggest that initial failure occurred in a material with c <6 bar, \&hi\&i;40°, with significant pore fluid pressures and transient shear stresses from a trigger earthquake. Early motion can be characterized by block sliding with an apparent basal friction coefficient of about 0·1. Disintegration of the slide blocks then led to fully developed avalanche flow, to a first approximation involving a Bingham material with strength of about 0·1–1 bar and viscosity 10 5 –10 6 P. The high mobility of the Mount St Helens avalanche, typical for volcanic avalanches, was induced by hot fluids of the depressurized magmatic-hydrothermal system. À la suite d'environ deux mois de poussée intense vers l'extérieur et d'une réduction de résistance due à des intrusions magmatiques accompagnant des événements séismiques et au fluage par gravité, l'affaissement du secteur nord du Mont St Helens, chaud et riche en fluides, fut marqué par un tremblement de terre qui eut lieu le 18 mai 1980. Une chute de pression associée à des mouvements glissants causa des explosions hydrothermales et magmatiques. Ces explosions créèrent un souffle latéral qui dépassa en partie la première pulsation de glissement et dévasta un paysage de plus de 550km 2. La rupture des masses glissantes créa une coulée énorme de débris qui se déplaça pendant environ 10 min jusqu'à une distance de 23 km à une vitesse moyenne d'environ 35 m/s, la vitesse maximale étant d'environ 70 m/s. Un terrain couvrant 60 km 2 fur enseveli sur une profondeur moyenne de 45 m sous 2·8 km 3 de débris accidentés et mal assortis, et des levées jusqu'à une hauteur de 30m furent plaquées contre les côtés des vallées et bloquèrent les affluents. Une branche de l'avalanche pénétra dans un lac, causant des vagues jusqu'à une hauteur de 260 m. Des analyses de l'équilibre limite et des essais de laboratoire des débris de glissement donne l'impression que la rupture initiale a eu lieu dans une matière de c′<6 bar, ø\&i;40°, avec des pressions interstitielles considérables et des contraintes transitoires de cisaillement à partir d'un tremblement de terre causateur. Les premiers mouvements peuvent être qualifiés de glissements de blocs avec un coefficient de frottement évident à a la base d'environ 0-1. La désintégration des blocs glissants entraîna alors à une véritable coulée d'une matière du type Bingham ayant en première approximation une résistance de l'ordre de 0·1 — 1 bar et une viscosité de 10 5 —10 6 P. La grande mobilité du Mont St Helens typique des coulées volcaniques fut provoquée par des fluides chauds du système magmatique-hydrothermal décomprimé.",
    url = "https://doi.org/10.1680/geot.1983.33.3.243",
    doi = "10.1680/geot.1983.33.3.243",
    openalex = "W2073697741"
}

Zusammenfassung Konglomerate, die in Küstenumgebungen entstehen, stellen hauptsächlich Strandflächen, Küstenflächen, Fächer-Delta-Sequenzen oder Mündungsbarren sowie Gilbert-typische Delta-Sequenzen dar. Sie zeigen Strukturen, Texturen und andere Merkmale, die hauptsächlich durch den unterschiedlichen Einfluss von Wellen und fluvialer Abgabe in der flachen marinen Umgebung entstehen. Übergangs-, alluvial/marine Systeme zeigen ein breites Spektrum an Fazies-Eigenschaften und -Sequenzen, die im Detail diskutiert werden. Konglomerate, die in alluvialen Umgebungen entstehen, umfassen hauptsächlich gefächerte Fluss- und Massenfluss-Sequenzen. Letztere umfassen regelmäßige gefächerte Fluss- und Fächer (Verteilungs-) Kanalablagerungen und zeigen Texturen und Strukturen, die je nach Ursprung und klimatischer Umgebung stark variieren. Gefächerte Fluss-Sequenzen zeigen häufig ein nach oben hin verfeinerndes Motiv aufgrund sinkender Hochwasserstände oder des allmählichen Aufgebens von alluvialen Gebieten. Massenfluss-Konglomerate stammen aus einer Vielzahl von Trümmerströmen in subaerialen Umgebungen, aber fluide Kiesströme (wie viele 'Blattfluten' oder 'Flussfluten') können ebenfalls wichtig sein und werden oft subaquatisch prominent (hochdichte kiesige Turbidite). In beiden Fällen zeigen die Ablagerungen eine bemerkenswert vielfältige Textur, Struktur und Gefüge. Subaerale Ströme werden oft erheblich verändert, wenn sie in das Wasser übergehen. Eine Übersicht über diagnostische Merkmale und Fazies-Sequenzen wird präsentiert. Bei der Interpretation der Emplacementsmechanik von Massenfluss-Konglomeraten muss besonderes darauf geachtet werden, maximale Informationen aus den individuellen Bett-Eigenschaften zu extrahieren. Wir illustrieren mit Beispielen, dass selbst solche grundlegenden Daten wie Bettstärke und maximale Klumpengröße als wertvolle Quelle für einige genetische Schlussfolgerungen dienen können.

@article{openalexw1598633756,
    author = "Nemec, Wojciech und Steel, R. J.",
    title = "Alluvial and Coastal Conglomerates: Their Significant Features and Some Comments on Gravelly Mass-Flow Deposits",
    year = "1984",
    abstract = "Zusammenfassung Konglomerate, die in Küstenumgebungen entstehen, stellen hauptsächlich Strandflächen, Küstenflächen, Fächer-Delta-Sequenzen oder Mündungsbarren sowie Gilbert-typische Delta-Sequenzen dar. Sie zeigen Strukturen, Texturen und andere Merkmale, die hauptsächlich durch den unterschiedlichen Einfluss von Wellen und fluvialer Abgabe in der flachen marinen Umgebung entstehen. Übergangs-, alluvial/marine Systeme zeigen ein breites Spektrum an Fazies-Eigenschaften und -Sequenzen, die im Detail diskutiert werden. Konglomerate, die in alluvialen Umgebungen entstehen, umfassen hauptsächlich gefächerte Fluss- und Massenfluss-Sequenzen. Letztere umfassen regelmäßige gefächerte Fluss- und Fächer (Verteilungs-) Kanalablagerungen und zeigen Texturen und Strukturen, die je nach Ursprung und klimatischer Umgebung stark variieren. Gefächerte Fluss-Sequenzen zeigen häufig ein nach oben hin verfeinerndes Motiv aufgrund sinkender Hochwasserstände oder des allmählichen Aufgebens von alluvialen Gebieten. Massenfluss-Konglomerate stammen aus einer Vielzahl von Trümmerströmen in subaerialen Umgebungen, aber fluide Kiesströme (wie viele 'Blattfluten' oder 'Flussfluten') können ebenfalls wichtig sein und werden oft subaquatisch prominent (hochdichte kiesige Turbidite). In beiden Fällen zeigen die Ablagerungen eine bemerkenswert vielfältige Textur, Struktur und Gefüge. Subaerale Ströme werden oft erheblich verändert, wenn sie in das Wasser übergehen. Eine Übersicht über diagnostische Merkmale und Fazies-Sequenzen wird präsentiert. Bei der Interpretation der Emplacementsmechanik von Massenfluss-Konglomeraten muss besonderes darauf geachtet werden, maximale Informationen aus den individuellen Bett-Eigenschaften zu extrahieren. Wir illustrieren mit Beispielen, dass selbst solche grundlegenden Daten wie Bettstärke und maximale Klumpengröße als wertvolle Quelle für einige genetische Schlussfolgerungen dienen können.",
    openalex = "W1598633756"
}

Der Mount St. Helens, 18. Mai Pumiz ist ein Dazit, der 60 % Glas nach Gewicht und Phenokristalle von Plagioklas, Orthopyroxen, Amphibol, titanhaltigem Magnetit und Ilmenit enthält. Das Glas ist in seiner Zusammensetzung einheitlich, ein Rhyodazit mit 73 Gew.-% SiO2; die Phenokristalle sind ebenfalls in ihrer Zusammensetzung einheitlich, mit Ausnahme des Plagioklases, der Kerne mit einem Durchschnitt von An 57 und Ränder mit einem Durchschnitt von An 49 aufweist. Analysen von sieben Paaren koexistierender Fe-Ti-Oxide in einem repräsentativen Beispiel des leichten Pumizes wurden unter Verwendung verschiedener Mineralien-Berechnungsverfahren neu berechnet; sie ergaben Temperaturen im Bereich von 920° bis 940°C und ein -log f O2 von 10,3–10,1. Elektronenmikroskopische Analysen von 57 Glaseinschlüssen, die in Plagioklas-Phenokristallen im leichten Pumiz gefangen waren, zeigten bei besonderer Sorgfalt, um den Natriumverlust während der Analyse zu berücksichtigen, nur geringe Abweichungen von einer durchschnittlichen rhyodazitischen Zusammensetzung (69,90±0,87 Gew.-% SiO2). Der Unterschied zwischen dem durchschnittlichen Gesamtwert dieser Glaseinschlussanalysen und 100 % beträgt 4,6±1 Gew.-%, was als in dem Glas gelöste Fluktive interpretiert wird. Auf einer wasserfreien Basis ist die durchschnittliche Glaseinschlusszusammensetzung identisch mit dem Matrixglas, was darauf hindeutet, dass keines von beiden nach dem Einfangen der Schmelze durch den Plagioklas einer signifikanten Fraktionierung unterlag. Experimentell bestimmte Phasenbeziehungen für das repräsentative Dazit-Beispiel setzen Grenzen für die Bedingungen in der Mount St. Helens-Magma-Kammer am 18. Mai, unter der Annahme, dass die gelösten Fluktive 4,6±1 Gew.-% und die Temperatur 920°–940°C betrug. Hydrothermale Experimente über einen Bereich von P, T und f O2 zeigen, dass bei keinem Druck das beobachtete Phasenverband und die verbleibende Schmelzechemie produziert werden, wenn P H2O = P Total. Experimente mit CO2-H2O-Flüssigkeiten, um P H2's weniger als P Fluid zu erreichen, reproduzierten die beobachtete verbleibende Schmelzechemie und einen An 50 Plagioklas bei einem spezifischen Satz von Bedingungen, d. h. bei f O2's zwischen den NNO- und MNO-Puffern, bei einem P Fluid von 220 MPa (2,2 kb) und bei einem P H2 = 110 MPa (alle bei 920°–940°C). Amphibol war unter diesen Bedingungen nicht stabil, könnte aber möglicherweise stabil sein, wenn das P H2 / P Fluid-Verhältnis auf 0,7 erhöht oder Fluor in das experimentelle System hinzugefügt würde. Es wird geschlossen, dass kurz vor dem Ausbruch der obere Teil der Mount St. Helens-Magma-Kammer bei einem Druck von 220±30 MPa war, was einer Tiefe von 7,2±1 km entspricht, P H2 war 0,5 bis 0,7 P Total, und die Temperatur war 930°±10°C.

@article{doi101029jb090ib04p02929,
    author = "Rutherford, M. J. und Sigurdsson, Haraldur und Carey, Steven und Davis, Andrew",
    title = "Der Ausbruch des Mount St. Helens am 18. Mai 1980: 1. Zusammensetzung des Schmelzes und experimentelle Phasengleichgewichte",
    year = "1985",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Der Mount St. Helens, 18. Mai Pumiz ist ein Dazit, der 60\% Glas nach Gewicht und Phenokristalle von Plagioklas, Orthopyroxen, Amphibol, titanhaltigem Magnetit und Ilmenit enthält. Das Glas ist in seiner Zusammensetzung einheitlich, ein Rhyodazit mit 73 wt \% SiO 2; die Phenokristalle sind ebenfalls in ihrer Zusammensetzung einheitlich, mit Ausnahme des Plagioklases, der Kerne mit einem Durchschnitt von An 57 und Ränder mit einem Durchschnitt von An 49 aufweist. Analysen von sieben Paaren koexistierender Fe-Ti-Oxide in einem repräsentativen Beispiel des leichten Pumizes wurden unter Verwendung verschiedener Mineralien-Berechnungsverfahren neu berechnet; sie ergaben Temperaturen im Bereich von 920° bis 940°C und ein -log f O2 von 10,3–10,1. Elektronenmikroskopische Analysen von 57 Glaseinschlüssen, die in Plagioklas-Phenokristallen im leichten Pumiz gefangen waren, zeigten bei besonderer Sorgfalt, um den Natriumverlust während der Analyse zu berücksichtigen, nur geringe Abweichungen von einer durchschnittlichen rhyodazitischen Zusammensetzung (69,90±0,87 wt \% SiO 2). Der Unterschied zwischen dem durchschnittlichen Gesamtwert dieser Glaseinschlussanalysen und 100\% beträgt 4,6±1 wt \%, was als in dem Glas gelöste Fluktive interpretiert wird. Auf einer wasserfreien Basis ist die durchschnittliche Glaseinschlusszusammensetzung identisch mit dem Matrixglas, was darauf hindeutet, dass keines von beiden nach dem Einfangen der Schmelze durch den Plagioklas einer signifikanten Fraktionierung unterlag. Experimentell bestimmte Phasenbeziehungen für das repräsentative Dazit-Beispiel setzen Grenzen für die Bedingungen in der Mount St. Helens-Magma-Kammer am 18. Mai, unter der Annahme, dass die gelösten Fluktive 4,6±1 wt \% und die Temperatur 920°–940°C betrug. Hydrothermale Experimente über einen Bereich von P, T und f O2 zeigen, dass bei keinem Druck das beobachtete Phasenverband und die verbleibende Schmelzechemie produziert werden, wenn P H 2 O = P Total. Experimente mit CO 2 -H 2 O-Flüssigkeiten, um P H 2 's weniger als P Fluid zu erreichen, reproduzierten die beobachtete verbleibende Schmelzechemie und einen An 50 Plagioklas bei einem spezifischen Satz von Bedingungen, d. h. bei f O 2 's zwischen den NNO- und MNO-Puffern, bei einem P Fluid von 220 MPa (2,2 kb) und bei einem P H 2 = 110 MPa (alle bei 920°–940°C). Amphibol war unter diesen Bedingungen nicht stabil, könnte aber möglicherweise stabil sein, wenn das P H 2 / P Fluid-Verhältnis auf 0,7 erhöht oder Fluor in das experimentelle System hinzugefügt würde. Es wird geschlossen, dass kurz vor dem Ausbruch der obere Teil der Mount St. Helens-Magma-Kammer bei einem Druck von 220±30 MPa war, was einer Tiefe von 7,2±1 km entspricht, P H 2 war 0,5 bis 0,7 P Total, und die Temperatur war 930°±10°C.",
    url = "https://doi.org/10.1029/jb090ib04p02929",
    doi = "10.1029/jb090ib04p02929",
    openalex = "W2097386223"
}

Das nahezu instantane Schmelzen von Schnee und Eis durch den Ausbruch des Mount St. Helens am 19. März 1982 löste eine 4 × 10 6 m 3 große Überschwemmung aus dem Krater aus, die durch Erosion und Einmischung von Sedimenten bis zum Erreichen des Vulkanfußes in einen Lahar (vulkanischen Schuttstrom) umgewandelt wurde. Über die nächsten 81 km, die sie den Toutle River hinab zurücklegte, wurde die Flutwelle durch mehrere Mechanismen zunehmend verdünnt. Eine Transformation vom Schuttstrom zum hyperkonzentrierten Wasserstrom begann etwa 27 km stromabwärts vom Krater, als die Gesamt-Sedimentkonzentration auf etwa 78 % nach Gewicht (57 % nach Volumen) gesunken war. Die hyperkonzentrierte Lahar-Runout-Flutwelle, die immense Mengen Sand in Suspension transportierte, erfahrend weiterhin eine progressive stromabwärts gerichtete Verdünnung. Obwohl die Turbulenz durch die extrem hohe suspendierte Last signifikant gedämpft wurde, wurden sehr große Stehwellen und Antidünenwellen beobachtet. Der hyperkonzentrierte Lahar-Runout-Strom legte einen ungewöhnlichen, schwach geschichteten, groben Sand ab, der lokal kleine, isolierte Kieslinsen enthielt. Sehr ähnliche Ablagerungen in der Quartär-Stratigraphie des Mount St. Helens und anderer Kaskaden-Vulkane deuten darauf hin, dass Lahare häufiger sein könnten als bisher anerkannt.

@article{doi101029wr021i010p01511,
    author = "Pierson, Thomas C. und Scott, Kevin M.",
    title = "Downstream Dilution of a Lahar: Transition From Debris Flow to Hyperconcentrated Streamflow",
    year = "1985",
    journal = "Water Resources Research",
    abstract = "Das nahezu instantane Schmelzen von Schnee und Eis durch den Ausbruch des Mount St. Helens am 19. März 1982 löste eine 4 × 10 6 m 3 große Überschwemmung aus dem Krater aus, die durch Erosion und Einmischung von Sedimenten bis zum Erreichen des Vulkanfußes in einen Lahar (vulkanischen Schuttstrom) umgewandelt wurde. Über die nächsten 81 km, die sie den Toutle River hinab zurücklegte, wurde die Flutwelle durch mehrere Mechanismen zunehmend verdünnt. Eine Transformation vom Schuttstrom zum hyperkonzentrierten Wasserstrom begann etwa 27 km stromabwärts vom Krater, als die Gesamt-Sedimentkonzentration auf etwa 78\% nach Gewicht (57\% nach Volumen) gesunken war. Die hyperkonzentrierte Lahar-Runout-Flutwelle, die immense Mengen Sand in Suspension transportierte, erfahrend weiterhin eine progressive stromabwärts gerichtete Verdünnung. Obwohl die Turbulenz durch die extrem hohe suspendierte Last signifikant gedämpft wurde, wurden sehr große Stehwellen und Antidünenwellen beobachtet. Der hyperkonzentrierte Lahar-Runout-Strom legte einen ungewöhnlichen, schwach geschichteten, groben Sand ab, der lokal kleine, isolierte Kieslinsen enthielt. Sehr ähnliche Ablagerungen in der Quartär-Stratigraphie des Mount St. Helens und anderer Kaskaden-Vulkane deuten darauf hin, dass Lahare häufiger sein könnten als bisher anerkannt.",
    url = "https://doi.org/10.1029/wr021i010p01511",
    doi = "10.1029/wr021i010p01511",
    openalex = "W1974792361",
    references = "doi1010160040195171900382"
}

@article{fritz1985transported,
    author = "Fritz, William J. und Harrison, Sylvia",
    title = "Transported trees from the 1982 Mount St. Helens sediment flows: Their use as paleocurrent indicators",
    year = "1985",
    journal = "Sedimentary Geology",
    url = "https://doi.org/10.1016/0037-0738(85)90073-9",
    doi = "10.1016/0037-0738(85)90073-9",
    number = "1-2",
    openalex = "W2044545104",
    pages = "49-64",
    volume = "42",
    references = "doi101038299720a0, doi101038scientificamerican0464106, doi101126science22146181394, doi1011300091761319819109oolitt20co2, doi10113000917613198311298efsisl20co2, doi10113000917613198412159yffnef20co2, doi101680geot1983333243, doi102113gseegeoscixx2125, fritz1980reinterpretation, openalexw1419417595, yuretich1981comment"
}

@article{doi101007bf01073510,
    author = "Mullineaux, Donald R.",
    title = "Summary of pre-1980 tephra-fall deposits erupted from Mount St. Helens, Washington State, USA",
    year = "1986",
    journal = "Bulletin of Volcanology",
    url = "https://doi.org/10.1007/bf01073510",
    doi = "10.1007/bf01073510",
    openalex = "W2079065156"
}

@misc{crandell1987deposits,
    author = "Crandell, D.R.",
    title = "Deposits of pre-1980 pyroclastic flows and lahars from Mount St. Helens Volcano, Washington",
    year = "1987",
    booktitle = "Professional Paper",
    url = "https://doi.org/10.3133/pp1444",
    doi = "10.3133/pp1444",
    openalex = "W1498707816",
    references = "doi101007bf01073511, doi10130674d723b52b2111d78648000102c1865d, doi1015159781400876525021, openalexw2167464155, openalexw2623958108"
}

Viele zeitlich gesteuerte Beobachtungen ermöglichen es, die 9-stündige Plinische Eruption des Mount St. Helens am 18. Mai 1980 in sechs Phasen zu unterteilen, die durch den Eruptionsstil definiert sind. Die Phasen korrelieren mit stratigraphischen Einheiten des Aschefalls (Tephra) und pyroklastischer Flussablagerungen. Die Reihe der pyroklastischen Ablagerungen deutet darauf hin, dass die Eruption im Laufe der Zeit pumizreicher und compositionell diverser wurde, möglicherweise aufgrund der gleichzeitigen Eruption weniger entwickelter, gasarmer Teile des Magmakörpers mit den stärker entwickelten, gasreichen Teilen. Die paroxysmale Phase I (0832–0900) bestand aus Lawinen, lithischen pyroklastischen Flüssen eines seitlichen Ausbruchs und anderer Explosionen sowie einer schwachen prä-Plinischen Säule. Die pyroklastischen Ablagerungen der Phase I umfassen lithische Asche-Flussablagerungen, die mit dem voluminösen Debris-Avalanche-Abbau und dem basal liegenden pumizreichen Lapilli-Tephra interkalieren und diesen überlagern, der eine pisolitische Ascheschicht unterlagert. Die frühe Plinische Phase II (0900–1215) bestand aus der vertikalen Ausstoßung von Tephra mit einem frühen Impuls kleiner pyroklastischer Flüsse an den oberen Flanken (1010–1035), einer kurzen Periode des lithischen Ascheausstoßes (1035–1100) und einem pumizreichen Impuls, der dem Wachstum der Höhe der Eruptionssäule (1100–1215) folgte. Die Ablagerungen umfassen geringfügige pyroklastische Flüsse am Kraterrand und eine umgekehrt sortierte Sequenz von proximaler Tephra, die die untere pumizreiche Lapilli-Schicht, die untere lithische Ascheschicht und die mittlere pumizreiche Lapilli-Schicht umfasst, die alle aus entwickeltem weißem dazitischen Pumiz (63–64% SiO2) bestehen. Während der frühen Asche-Fluss-Phase III (1215–1500) nahm die Höhe der Eruptionssäule ab, der vertikale Ausstoß von Tephra hörte auf, und pyroklastische Flüsse wurden von intermittierenden Fontänen gespeist. Die Ablagerungen der Phase III bestehen aus einer schlecht exponierten Sequenz (.≤12 m) von Asche-Fluss-Tuff, die aus vielen dünnen Fluss-Einheiten (jeweils ≤2 m) besteht, die pumizreichen weißen Dazit (63–64% SiO2) und dichteren, grauen silizischen Andesit (61–62% SiO2) enthalten, sowie feinkörnige Aschewolken-Ablagerungen, die mit einer nicht sortierten mittleren pumizreichen Ascheschicht abwechseln. Die klimaktische Phase IV (1500–1715) entwickelte sich in zwei Stufen: Fontänen gespeiste pyroklastische Flüsse, gefolgt von einem kurzen Impuls (1625–1715) kräftigen vertikalen Ausstoßes von Tephra. Diese Stufen waren jeweils mit dem Peak der seismischen Energieabgabe und der Peak-Höhe der Eruptionssäule verbunden. Die klimaktischen Ablagerungen bestehen aus einer dicken (≤35 m) Sequenz dicker, lapillireicher Asche-Fluss-Schichten (jeweils 4–12 m) mit weißem und grauem Pumiz sowie gestreiften Skoria-Bändern (60% SiO2) in Pumiz-Breccia-Clasten und der umgekehrt sortierten, oberen pumizreichen Lapilli-Schicht, die mit feinkörnigen Aschewolken-Ablagerungen abwechseln. Während der späten Asche-Fluss-Phase V (1715–1815) nahm die Eruptionsintensität ab, umfasste jedoch eine kurze Episode kleiner pyroklastischer Flüsse (1745–1815). Die Ablagerungen der Phase V bestehen aus kleinen distributären Lappen von Asche-Fluss-Tuff, die weißen und grauen Pumiz enthalten, sowie geringfügigen feinen Asche-Ablagerungen. Die Aktivität der Phase VI (1815 bis 19. Mai 1980) bestand aus einem niedrigeren Energie-Aschepilz mit transienten Intensitätssteigerungen, während die Seismizität in der Tiefe anhielt. Der anhaltende vertikale Ausstoß der Phase II ging einem entwickelten Dazit mit hohen S/Cl-Verhältnissen voraus. Die Asche-Fluss-Aktivität der Phase III wird auf Abnahmen des Gasgehalts zurückgeführt, was durch reduzierte S/Cl-Verhältnisse und erhöhte Clastendichte des weniger entwickelten, grauen Pumizes angezeigt wird. Klimaktische Ereignisse werden auf die Freigabe des Ventils und die Erschöpfung des entwickelten Dazits zurückgeführt.

@article{doi101029jb092ib10p10237,
    author = "Criswell, C. William",
    title = "Chronologie und pyroklastische Stratigraphie der Eruption des Mount St. Helens, Washington, am 18. Mai 1980",
    year = "1987",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Viele zeitgesteuerte Beobachtungen ermöglichen es, die 9-stündige Plinische Eruption des Mount St. Helens am 18. Mai 1980 in sechs Phasen einzuteilen, die durch den Eruptionsstil definiert sind. Die Phasen korrelieren mit stratigraphischen Subeinheiten von Aschefall-Tephra und pyroklastischen Flussablagerungen. Die Suite der pyroklastischen Ablagerungen deutet darauf hin, dass die Eruption im Laufe der Zeit pumizreicher und compositionell diverser wurde, möglicherweise aufgrund der gleichzeitigen Eruption weniger entwickelter, gasarmer Teile des Magmakörpers mit den stärker entwickelten, gasreichen Teilen. Die paroxysmale Phase I (0832–0900) bestand aus Lawinen, lithischen pyroklastischen Flüssen eines seitlichen Ausbruchs und anderer Explosionen sowie einer schwachen prä-Plinischen Säule. Die pyroklastischen Ablagerungen der Phase I umfassen lithische Ascheflussablagerungen, die mit dem voluminösen Debris-Avalanche-Abbau und dem basal liegenden pumizreichen Lapilli-Tephra interkaliert sind und diesen überlagern, der eine pisolitische Ascheschicht unterlagert. Die frühe Plinische Phase II (0900–1215) bestand aus der vertikalen Auswurf von Tephra mit einem frühen Impuls kleiner pyroklastischer Flüsse an den oberen Flanken (1010–1035), einer kurzen Periode des lithischen Aschenauswurfs (1035–1100) und einem pumizreichen Impuls, der dem Wachstum der Höhe der Eruptionssäule (1100–1215) folgte. Die Ablagerungen umfassen geringfügige pyroklastische Flüsse am Kraterrand und eine umgekehrt sortierte Sequenz von proximaler Tephra, die die untere pumizreiche Lapilli-Schicht, die untere lithische Ascheschicht und die mittlere pumizreiche Lapilli-Schicht umfasst, die alle aus entwickeltem weißem dazitischen Pumiz (63–64% SiO2) bestehen. Während der frühen Ascheflussphase III (1215–1500) nahm die Höhe der Eruptionssäule ab, der vertikale Auswurf von Tephra hörte auf, und pyroklastische Flüsse wurden von intermittierenden Fontänen gespeist. Die Ablagerungen der Phase III bestehen aus einer schlecht exponierten Sequenz (.≤12 m) von Aschefluss-Tuff, die aus vielen dünnen Flusseinheiten (≤2 m jeweils) mit pumizreichem weißem Dazit (63–64% SiO2) und dichteren, grauen silizischen Andesit (61–62% SiO2) sowie feinkörnigen Aschewolkenablagerungen, die mit einer nicht sortierten mittleren pumizreichen Ascheschicht interkaliert sind. Die klimaktische Phase IV (1500–1715) entwickelte sich in zwei Stufen: Fontänen gespeiste pyroklastische Flüsse, gefolgt von einem kurzen Impuls (1625–1715) kräftigen vertikalen Auswurfs von Tephra. Diese Stufen waren jeweils mit dem Peak der seismischen Energieabgabe und der Peak-Höhe der Eruptionssäule verbunden. Die klimaktischen Ablagerungen bestehen aus einer dicken (≤35 m) Sequenz dicker, lapillireicher Ascheflussblätter (4–12 m jeweils) mit weißem und grauem Pumiz sowie gestreiften Skoria-Bändern (60% SiO2) in Pumiz-Breccia-Clustern und der umgekehrt sortierten, oberen pumizreichen Lapilli-Schicht, die mit feinkörnigen Aschewolkenablagerungen interkaliert ist. Während der späten Ascheflussphase V (1715–1815) nahm die Eruptionsintensität ab, umfasste jedoch eine kurze Episode kleiner pyroklastischer Flüsse (1745–1815). Die Ablagerungen der Phase V bestehen aus kleinen distributären Lappen von Aschefluss-Tuff mit weißem und grauem Pumiz sowie geringfügigen feinen Aschablagerungen. Die Aktivität der Phase VI (1815 bis 19. Mai 1980) bestand aus einem niedrigeren Energie-Aschepilz mit transienten Intensitätssteigerungen, während die Seismizität in der Tiefe anhielt. Der anhaltende vertikale Auswurf der Phase II produzierte entwickelten Dazit mit hohen S/Cl-Verhältnissen. Die Ascheflussaktivität der Phase III wird auf Abnahmen des Gasgehalts zurückgeführt, was durch reduzierte S/Cl-Verhältnisse und erhöhte Clusterdichte des weniger entwickelten, grauen Pumiz angezeigt wird. Klimaktische Ereignisse werden auf die Freigabe des Ventils und die Erschöpfung des entwickelten Dazits zurückgeführt.",
    url = "https://doi.org/10.1029/jb092ib10p10237",
    doi = "10.1029/jb092ib10p10237",
    openalex = "W1988813554",
    references = "openalexw2623958108"
}

Die häufigsten und voluminösesten eruptiven Produkte am Mount St. Helens sind dazitisch zusammengesetzt, obwohl eine breite Vielfalt an Magmatypen (Basalt bis Rhyodazit) vertreten ist. Um die Petrogenese der Dazite zu untersuchen, präsentieren wir Analysen von Haupt- und Spurenelementen an Proben von Pumitz-Fragmenten und Kuppel- oder Flusslavas, die in den letzten ∼40.000 Jahren eruptiert sind. Die Dazite weisen ähnliche (in einigen Fällen sogar niedrigere) Gehalte an vielen inkompatiblen Elementen (z. B. Zr, Hf, REE, U, Be, Ta, Nb) auf im Vergleich zu den in den assoziierten Basalten und Andesiten, während Ba, Rb, K, Cs und Sr relativ angereichert sind. Die ungewöhnlich verarmte Natur der Dazite und die allgemein niedrigen Bulk-Verteilungskoeffizienten (geschätzt aus Glas/Gesamtgestein-Paaren) für zahlreiche Spurenelemente schließen einen Ursprung dieser Magmen hauptsächlich durch Kristallfraktionierung assoziierter mafischer Magmen aus. Ein plausibleres Modell für ihren Ursprung beinhaltet das Schmelzen von metabasaltischen Krusten-Gesteinen, die durch entweder die Interkalation von Sedimenten mit verarmtem Basalt oder selektive metasomatische Anreicherung der Quellregion in Ba, Rb, Cs und Sr angereichert wurden. Das Schmelzen auf Krusten-Niveau ist presumably mit der Intrusion von Mantel-abgeleiteten basaltischen Magmen verbunden. Die Zusammensetzungsdiversität unter den eruptierten Daziten kann auf räumliche oder zeitliche Heterogenität der Magmenquellen zurückgeführt werden oder, in einigen spezifischen Fällen, auf Prozesse wie Kristallfraktionierung, Assimilation und Magmenmischung.

@article{doi101029jb092ib10p10313,
    author = "Smith, Diane R. und Leeman, William P.",
    title = "Petrogenese des Mount St. Helens Dazit-Magmen",
    year = "1987",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Die häufigsten und voluminösesten eruptiven Produkte am Mount St. Helens sind dazitisch zusammengesetzt, obwohl eine breite Vielfalt an Magmatypen (Basalt bis Rhyodazit) vertreten ist. Um die Petrogenese der Dazite zu untersuchen, präsentieren wir Analysen von Haupt- und Spurenelementen an Proben von Pumitz-Fragmenten und Kuppel- oder Flusslavas, die in den letzten ∼40.000 Jahren eruptiert sind. Die Dazite weisen ähnliche (in einigen Fällen sogar niedrigere) Gehalte an vielen inkompatiblen Elementen (z. B. Zr, Hf, REE, U, Be, Ta, Nb) auf im Vergleich zu den in den assoziierten Basalten und Andesiten, während Ba, Rb, K, Cs und Sr relativ angereichert sind. Die ungewöhnlich verarmte Natur der Dazite und die allgemein niedrigen Bulk-Verteilungskoeffizienten (geschätzt aus Glas/Gesamtgestein-Paaren) für zahlreiche Spurenelemente schließen einen Ursprung dieser Magmen hauptsächlich durch Kristallfraktionierung assoziierter mafischer Magmen aus. Ein plausibleres Modell für ihren Ursprung beinhaltet das Schmelzen von metabasaltischen Krusten-Gesteinen, die durch entweder die Interkalation von Sedimenten mit verarmtem Basalt oder selektive metasomatische Anreicherung der Quellregion in Ba, Rb, Cs und Sr angereichert wurden. Das Schmelzen auf Krusten-Niveau ist presumably mit der Intrusion von Mantel-abgeleiteten basaltischen Magmen verbunden. Die Zusammensetzungsdiversität unter den eruptierten Daziten kann auf räumliche oder zeitliche Heterogenität der Magmenquellen zurückgeführt werden oder, in einigen spezifischen Fällen, auf Prozesse wie Kristallfraktionierung, Assimilation und Magmenmischung.",
    url = "https://doi.org/10.1029/jb092ib10p10313",
    doi = "10.1029/jb092ib10p10313",
    openalex = "W2085480633"
}

In den 6 Jahren nach dem Ausbruch des Mount St. Helens im Bundesstaat Washington im Jahr 1980 war die Invasion von Gefäßpflanzen in karge Substrate in subalpinen Habitaten begrenzt, trotz der Nähe von Samenquellen aus wieder austreibender Vegetation. Zwischen 1983 und 1985 zählten wir Jungpflanzen des ersten Jahres und schätzten den prozentualen Deckungsgrad der Erwachsenen in Rastern permanenter Parzellen, die über den Ökotön zwischen der verbleibenden Vegetation und dem 1980 geschaffenen kargen Substrat verteilt waren. Wir stellten fest, dass (1) die Rekrutierung von Jungpflanzen von 1983 bis 1985 abnahm, offensichtlich als Reaktion auf Dürre; (2) die meisten Jungpflanzen innerhalb von 3 m von einem Artgenossen erwachsenen Individuum vorkamen; und (3) Parzellen mit einem intermediären Vegetationsdeckungsgrad (5–72 %) einen signifikant höheren Anteil an Jungpflanzen enthielten als unbehandelte Parzellen. Daher ist die Ausbreitung bei vielen Arten begrenzt, und Begleitpflanzen könnten eine Schlüsselrolle beim Einfangen von Samen und der Förderung der Jungpflanzenetablierung spielen. Wir säten 16 000 lebensfähige Samen von 22 subalpinen Arten in 264 Parzellen in kargen Substraten an zwei Standorten auf dem Vulkan aus. Das Design war ein vollständiges Faktoriell, wobei Art, Standort und Dünger als Behandlungen dienten. Die Überlebensrate bis 1985 variierte von 0 bis 12 %, wobei Sitanion jubatum, Stipa occidentalis, Polygonum newberryi, Eriogonum pyrolifolium und Spraguea umbellata die höchsten Werte erreichten. Die Überlebensrate korrelierte mit der Samenmasse und war am Standort höher, an dem die vor dem Ausbruch exponierte Oberfläche lag. Dünger erhöhte die Größe der meisten Jungpflanzen, hatte aber nur einen marginalen Effekt auf die Überlebensrate. Arten mit hoher Umwelttoleranz verbreiteten sich im Allgemeinen nur kurze Distanzen, wohingegen Arten, die sich weiter verbreiteten, im Allgemeinen eine niedrige Toleranz aufwiesen und offensichtlich eine Standortverbesserung vor der Etablierung benötigen. Der Weg der frühen Sukzession hängt von der räumlichen Position und den Ausbreitungsfähigkeiten der Arten im Samenpool ab und spiegelt möglicherweise keine Umweltgradienten wider.

@article{doi1023071938349,
    author = "Wood, David M. and del Moral, Roger",
    title = "Mechanismen der frühen primären Sukzession in subalpinen Habitaten auf dem Mount St. Helens",
    year = "1987",
    journal = "Ecology",
    abstract = "In den 6 Jahren nach dem Ausbruch des Mount St. Helens im Bundesstaat Washington im Jahr 1980 war die Invasion von Gefäßpflanzen in karge Substrate in subalpinen Habitaten begrenzt, trotz der Nähe von Samenquellen aus wieder austreibender Vegetation. Zwischen 1983 und 1985 zählten wir Jungpflanzen des ersten Jahres und schätzten den prozentualen Deckungsgrad der Erwachsenen in Rastern permanenter Parzellen, die über den Ökotön zwischen der verbleibenden Vegetation und dem 1980 geschaffenen kargen Substrat verteilt waren. Wir stellten fest, dass (1) die Rekrutierung von Jungpflanzen von 1983 bis 1985 abnahm, offensichtlich als Reaktion auf Dürre; (2) die meisten Jungpflanzen innerhalb von 3 m von einem Artgenossen erwachsenen Individuum vorkamen; und (3) Parzellen mit einem intermediären Vegetationsdeckungsgrad (5–72 %) einen signifikant höheren Anteil an Jungpflanzen enthielten als unbehandelte Parzellen. Daher ist die Ausbreitung bei vielen Arten begrenzt, und Begleitpflanzen könnten eine Schlüsselrolle beim Einfangen von Samen und der Förderung der Jungpflanzenetablierung spielen. Wir säten 16 000 lebensfähige Samen von 22 subalpinen Arten in 264 Parzellen in kargen Substraten an zwei Standorten auf dem Vulkan aus. Das Design war ein vollständiges Faktoriell, wobei Art, Standort und Dünger als Behandlungen dienten. Die Überlebensrate bis 1985 variierte von 0 bis 12 %, wobei Sitanion jubatum, Stipa occidentalis, Polygonum newberryi, Eriogonum pyrolifolium und Spraguea umbellata die höchsten Werte erreichten. Die Überlebensrate korrelierte mit der Samenmasse und war am Standort höher, an dem die vor dem Ausbruch exponierte Oberfläche lag. Dünger erhöhte die Größe der meisten Jungpflanzen, hatte aber nur einen marginalen Effekt auf die Überlebensrate. Arten mit hoher Umwelttoleranz verbreiteten sich im Allgemeinen nur kurze Distanzen, wohingegen Arten, die sich weiter verbreiteten, im Allgemeinen eine niedrige Toleranz aufwiesen und offensichtlich eine Standortverbesserung vor der Etablierung benötigen. Der Weg der frühen Sukzession hängt von der räumlichen Position und den Ausbreitungsfähigkeiten der Arten im Samenpool ab und spiegelt möglicherweise keine Umweltgradienten wider.",
    url = "https://doi.org/10.2307/1938349",
    doi = "10.2307/1938349",
    openalex = "W2052118511"
}

Der frühe Teil der Kalama-Eruptionsperiode könnte analog zur dazitischen eruptiven Aktivität sein, die 1980 am Mount St. Helens mit einer explosiven Eruption begann, gefolgt von der Extrusion eines Doms. Wenn die aktuelle eruptive Sequenz die Ereignisse der Kalama-Zeit wiederholt, wird die zukünftige vulkanische Aktivität mehrere Eruptionen von Dazit in Form von Doms, Tephra und pyroklastischen Strömen sowie von Andesit in Form von Lavaströmen, Tephra und pyroklastischen Strömen umfassen und wird mindestens ein Jahrhundert lang intermittierend andauern.

@article{doi103133pp1444,
    author = "Crandell, Dwight Raymond",
    title = "Deposits of pre-1980 pyroclastic flows and lahars from Mount St. Helens Volcano, Washington",
    year = "1987",
    journal = "USGS professional paper",
    abstract = "The early part of the Kalama eruptive period may be analogous to the dacitic eruptive activity that began at Mount St. Helens in 1980 with an explosive eruption followed by dome extrusion. If the current eruptive sequence repeats the events of Kalama time, future volcanic activity will include multiple eruptions of dacite in the form of domes, tephra, and pyroclastic flows, and andesite in the form of lava flows, tephra, and pyroclastic flows, and will continue intermittently for at least a century.",
    url = "https://doi.org/10.3133/pp1444",
    doi = "10.3133/pp1444",
    openalex = "W1498707816",
    references = "doi101007bf01073511, doi10130674d723b52b2111d78648000102c1865d, doi1015159781400876525021, openalexw2167464155, openalexw2623958108"
}

Zusätzliche Experimente wurden mit dem Dazit des Mount St. Helens vom 18. Mai 1980 und einer mafischeren Probe aus Oktober 1980 durchgeführt, um Fragen zur Stabilität von Amphibol und gelösten Flüchtigen in der Magmakammer vor dem Ausbruch am 18. Mai zu klären. Die Experimente wurden bei 920°C, bei Fluid-Drucken von 220 oder 320 MPa und, im Gegensatz zu früheren Arbeiten, bei einem ƒ O 2 zwischen den NNO- und MnO‐Mn 3 O 4 -Sauerstoffpuffern durchgeführt. Fe‐Ti-Oxide sind unter diesen Bedingungen im Schmelze vorhanden, und Amphibol ist stabil, wenn X H 2 O im Fluid größer als 0,67 ist. Der An-Gehalt von Plagioklas, der im Gleichgewicht mit der Schmelze steht, nimmt mit abnehmendem X H 2 O im Fluid ab und erreicht in den amphibolhaltigen Experimenten bei einem X H 2 O von 0,67 die natürlichen Plagioklas-Randzusammensetzungen (An 49). Unter diesen H 2 O-untersättigten Bedingungen sind der experimentell erzeugte Amphibol, low‐Ca pyrpxene und Ca-reicher Pyroxen zusammensetzungsgleich mit Phenokristallen im weißen Pumiz vom 18. Mai. Die Schmelzen (Gläser) in amphibolhaltigen Experimenten reichen von der durchschnittlichen Plagioklas-Schmelzeinschlusszusammensetzung [Rutherford et al., 1985] bis zu etwas weniger entwickelten Zusammensetzungen, wenn X H 2 O 1,0 annähert. Schmelzeinschlüsse in natürlichen Amphibolen wurden analysiert, und die Zusammensetzungen wurden auf SiO 2 -Variationsdiagrammen zusammen mit experimentellen Glaseranalysen aufgetragen. Die Amphibol-Schmelzeinschlüsse definieren eine Flüssigkeitslinie der Abstammung für die Magina, die von relativ primitiven Zusammensetzungen (68 Gew.-% SiO 2, wasserfrei) bis zur entwickelteren durchschnittlichen Plagioklas-Schmelzeinschlusszusammensetzung (73 Gew.-% SiO 2) reicht. Der Gehalt an flüchtigen Stoffen in den Amphibol-Schmelzeinschlüssen (Differenzmethode) erreicht 5,0±0,5 Gew.-%, was sich günstig mit dem Gehalt an flüchtigen Stoffen in den amphibolhaltigen experimentellen Schmelzen vergleicht, die bei X H 2 O = 0,67 erzeugt wurden.

@article{doi101029jb093ib10p11949,
    author = "Rutherford, M. J. und Devine, Joseph D.",
    title = "Der Ausbruch des Mount St. Helens am 18. Mai 1980: 3. Stabilität und Chemie von Amphibol in der Magmakammer",
    year = "1988",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Zusätzliche Experimente wurden mit dem Dazit des Mount St. Helens vom 18. Mai 1980 und einer mafischeren Probe aus Oktober 1980 durchgeführt, um Fragen zur Stabilität von Amphibol und gelösten Flüchtigen in der Magmakammer vor dem Ausbruch am 18. Mai zu klären. Die Experimente wurden bei 920°C, bei Fluid-Drucken von 220 oder 320 MPa und, im Gegensatz zu früheren Arbeiten, bei einem ƒ O 2 zwischen den NNO- und MnO‐Mn 3 O 4 -Sauerstoffpuffern durchgeführt. Fe‐Ti-Oxide sind unter diesen Bedingungen im Schmelze vorhanden, und Amphibol ist stabil, wenn X H 2 O im Fluid größer als 0,67 ist. Der An-Gehalt von Plagioklas, der im Gleichgewicht mit der Schmelze steht, nimmt mit abnehmendem X H 2 O im Fluid ab und erreicht in den amphibolhaltigen Experimenten bei einem X H 2 O von 0,67 die natürlichen Plagioklas-Randzusammensetzungen (An 49). Unter diesen H 2 O-untersättigten Bedingungen sind der experimentell erzeugte Amphibol, low‐Ca pyrpxene und Ca-reicher Pyroxen zusammensetzungsgleich mit Phenokristallen im weißen Pumiz vom 18. Mai. Die Schmelzen (Gläser) in amphibolhaltigen Experimenten reichen von der durchschnittlichen Plagioklas-Schmelzeinschlusszusammensetzung [Rutherford et al., 1985] bis zu etwas weniger entwickelten Zusammensetzungen, wenn X H 2 O 1,0 annähert. Schmelzeinschlüsse in natürlichen Amphibolen wurden analysiert, und die Zusammensetzungen wurden auf SiO 2 -Variationsdiagrammen zusammen mit experimentellen Glaseranalysen aufgetragen. Die Amphibol-Schmelzeinschlüsse definieren eine Flüssigkeitslinie der Abstammung für die Magina, die von relativ primitiven Zusammensetzungen (68 Gew.-% SiO 2, wasserfrei) bis zur entwickelteren durchschnittlichen Plagioklas-Schmelzeinschlusszusammensetzung (73 Gew.-% SiO 2) reicht. Der Gehalt an flüchtigen Stoffen in den Amphibol-Schmelzeinschlüssen (Differenzmethode) erreicht 5,0±0,5 Gew.-%, was sich günstig mit dem Gehalt an flüchtigen Stoffen in den amphibolhaltigen experimentellen Schmelzen vergleicht, die bei X H 2 O = 0,67 erzeugt wurden.",
    url = "https://doi.org/10.1029/jb093ib10p11949",
    doi = "10.1029/jb093ib10p11949",
    openalex = "W2059811363"
}

Mindestens 1 großer Lahar erstreckte sich bis zum Cowlitz R.

@article{doi103133pp1447a,
    author = "Scott, Keith",
    title = "Ursprung, Verhalten und Sedimentologie von Laharen und Lahar-Auslaufströmen im Toutle-Cowlitz-Flusssystem",
    year = "1988",
    journal = "USGS professional paper",
    abstract = "Mindestens 1 großer Lahar erstreckte sich bis zum Cowlitz R.",
    url = "https://doi.org/10.3133/pp1447a",
    doi = "10.3133/pp1447a",
    openalex = "W1590567012",
    references = "openalexw2167464155, openalexw2623958108"
}

@article{doi101007bf00301553,
    author = "Waitt, Richard B.",
    title = "Swift snowmelt and floods (lahars) caused by great pyroclastic surge at Mount St Helens volcano, Washington, 18 May 1980",
    year = "1989",
    journal = "Bulletin of Volcanology",
    url = "https://doi.org/10.1007/bf00301553",
    doi = "10.1007/bf00301553",
    openalex = "W2037590821",
    references = "openalexw2623958108"
}

Zusammenfassung Die Entwicklung von Flussbetten als Reaktion auf die Eruption des Mount St. Helens am 18. Mai 1980 führte zu einigen der größten dokumentierten Sedimentmengen, die je auf der Erde verzeichnet wurden. Die Entwicklung neuer Kanäle auf dem 2,7 km³ großen Schuttlawinenablagerung im North Fork Toutle River verursachte eine Netto-Erosion von bis zu 1,3 x 105 t km−2 jährlich. Die Entwicklung dieser Kanäle folgte einer vierstufigen Sequenz der Kanalausbildung, der Kanalschnittung mit relativ konstantem Verhältnis von Breite zu Tiefe, der Kanalerweiterung begleitet von Aggradation und der Kanalerweiterung begleitet von Auswaschung und Auffüllung mit wenig Änderung der durchschnittlichen Kanalhöhe. Diese Kanäle bleiben sowohl in ihrer Breite als auch in ihrer Höhe instabil. Lahare beeinflussten die Kanalmorphologie und Talform an allen Flanken des Vulkans. Steile, aufwärts gerichtete Abschnitte wurden im ersten Jahr nach der Eruption allgemein eingegraben und erweitert und aggregierten sich in den folgenden drei Jahren. Sanft geneigte, abwärts gerichtete Abschnitte aggregierten sich und erweiterten sich im ersten Jahr und wurden in den folgenden drei Jahren eingegraben. Die schnellsten Anpassungen traten während der ersten beiden Winter nach der Eruption auf. Die Hauptwirkung der Explosion auf die Kanäle im gesamten 550 km² zerstörten Gebiet war die anschließende schnelle Lieferung von Sand- und Schluff-Sediment, das von Hangflächen erodiert wurde. Kanäle aggregierten sich während der frühen Stürme des Winters 1980–1981, wurden aber während späterer Stürme desselben Winters eingegraben. Die anschließende Kanalerweiterung wurde durch durch die Explosion in den Kanälen abgelagerte Baumstämme und durch oberflächennahe Schuttlawinen nach 1980 begrenzt. Seit 1984 waren Instabilität und Sedimentation in von Laharen und der Explosion betroffenen Kanälen innerhalb des Bereichs der vor 1980 liegenden Werte.

@article{doi10108002626668909491318,
    author = "Meyer, David F. und Martinson, Holly A.",
    title = "Rates and processes of channel development and recovery following the 1980 eruption of Mount St. Helens, Washington",
    year = "1989",
    journal = "Hydrological Sciences Journal",
    abstract = "Zusammenfassung Die Entwicklung von Flussbetten als Reaktion auf die Eruption des Mount St. Helens am 18. Mai 1980 führte zu einigen der größten dokumentierten Sedimentmengen, die je auf der Erde verzeichnet wurden. Die Entwicklung neuer Kanäle auf dem 2,7 km³ großen Schuttlawinenablagerung im North Fork Toutle River verursachte eine Netto-Erosion von bis zu 1,3 x 105 t km−2 jährlich. Die Entwicklung dieser Kanäle folgte einer vierstufigen Sequenz der Kanalausbildung, der Kanalschnittung mit relativ konstantem Verhältnis von Breite zu Tiefe, der Kanalerweiterung begleitet von Aggradation und der Kanalerweiterung begleitet von Auswaschung und Auffüllung mit wenig Änderung der durchschnittlichen Kanalhöhe. Diese Kanäle bleiben sowohl in ihrer Breite als auch in ihrer Höhe instabil. Lahare beeinflussten die Kanalmorphologie und Talform an allen Flanken des Vulkans. Steile, aufwärts gerichtete Abschnitte wurden im ersten Jahr nach der Eruption allgemein eingegraben und erweitert und aggregierten sich in den folgenden drei Jahren. Sanft geneigte, abwärts gerichtete Abschnitte aggregierten sich und erweiterten sich im ersten Jahr und wurden in den folgenden drei Jahren eingegraben. Die schnellsten Anpassungen traten während der ersten beiden Winter nach der Eruption auf. Die Hauptwirkung der Explosion auf die Kanäle im gesamten 550 km² zerstörten Gebiet war die anschließende schnelle Lieferung von Sand- und Schluff-Sediment, das von Hangflächen erodiert wurde. Kanäle aggregierten sich während der frühen Stürme des Winters 1980–1981, wurden aber während späterer Stürme desselben Winters eingegraben. Die anschließende Kanalerweiterung wurde durch durch die Explosion in den Kanälen abgelagerte Baumstämme und durch oberflächennahe Schuttlawinen nach 1980 begrenzt. Seit 1984 waren Instabilität und Sedimentation in von Laharen und der Explosion betroffenen Kanälen innerhalb des Bereichs der vor 1980 liegenden Werte.",
    url = "https://doi.org/10.1080/02626668909491318",
    doi = "10.1080/02626668909491318",
    openalex = "W2064677586"
}

Zusammenfassung Die Infiltrations- und Erosionscharakteristiken von zwei Tephra-Ablagerungen aus dem 1980er Ausbruch des Mount St. Helens, Washington, wurden mit einem Niederschlagsimulator und ausgewählten Prozessmodellen bewertet. Die Ablagerungen bestanden aus einem 20 cm dicken schluffig-sandigen Profil im Shultz Creek-Abflussgebiet und einem 35 cm dicken Profil, das eine 15–20 cm dicke Pumitz-Kieselschiefer-Schicht im Clearwater Creek-Abflussgebiet enthielt. Im Shultz Creek wurde die Infiltration durch Oberflächenkrustenbildung und Erosion beeinflusst. Die stationären Infiltrationsraten schwankten im September 1980 zwischen 0,21 und 0,51 cm h−1 und im August 1981 zwischen 0,41 und 0,71 cm h−1. Rillenerosion wirkte der Krustenbildung entgegen, indem sie das durchlässigere Tephra und die Vorabesetzungs-Oberfläche freilegte. Die Erosionsraten im Jahr 1980 nahmen mit aufeinanderfolgenden Niederschlagsimulationen schnell ab. Die Erosionsraten im Jahr 1981 waren um 65–80 % niedriger als im Jahr 1980 und stabiler. Im Clearwater Creek war die Oberflächenkrustenbildung weniger offensichtlich, und Blattherosion dominierte. Die stationäre Infiltrationsrate im Jahr 1981 betrug 2,92 cm h−1. Das Oberflächenabflussvolumen war gering, aber der Untergrundfluss durch den Pumitz-Kieselschiefer war beträchtlich.

@article{doi10108002626668909491338,
    author = "Leavesley, G. H. und Lusby, Gregg C. und Lichty, R.W.",
    title = "Infiltration und Erosionscharakteristiken ausgewählter Tephra-Ablagerungen aus dem 1980er Ausbruch des Mount St. Helens, Washington, USA",
    year = "1989",
    journal = "Hydrological Sciences Journal",
    abstract = "Zusammenfassung Die Infiltrations- und Erosionscharakteristiken von zwei Tephra-Ablagerungen aus dem 1980er Ausbruch des Mount St. Helens, Washington, wurden mit einem Niederschlagsimulator und ausgewählten Prozessmodellen bewertet. Die Ablagerungen bestanden aus einem 20 cm dicken schluffig-sandigen Profil im Shultz Creek-Abflussgebiet und einem 35 cm dicken Profil, das eine 15–20 cm dicke Pumitz-Kieselschiefer-Schicht im Clearwater Creek-Abflussgebiet enthielt. Im Shultz Creek wurde die Infiltration durch Oberflächenkrustenbildung und Erosion beeinflusst. Die stationären Infiltrationsraten schwankten im September 1980 zwischen 0,21 und 0,51 cm h−1 und im August 1981 zwischen 0,41 und 0,71 cm h−1. Rillenerosion wirkte der Krustenbildung entgegen, indem sie das durchlässigere Tephra und die Vorabesetzungs-Oberfläche freilegte. Die Erosionsraten im Jahr 1980 nahmen mit aufeinanderfolgenden Niederschlagsimulationen schnell ab. Die Erosionsraten im Jahr 1981 waren um 65–80 % niedriger als im Jahr 1980 und stabiler. Im Clearwater Creek war die Oberflächenkrustenbildung weniger offensichtlich, und Blattherosion dominierte. Die stationäre Infiltrationsrate im Jahr 1981 betrug 2,92 cm h−1. Das Oberflächenabflussvolumen war gering, aber der Untergrundfluss durch den Pumitz-Kieselschiefer war beträchtlich.",
    url = "https://doi.org/10.1080/02626668909491338",
    doi = "10.1080/02626668909491338",
    openalex = "W1979668137"
}

@article{mcewen1989dynamics,
    author = "McEwen, Alfred S. und Malin, Michael C.",
    title = "Dynamics of Mount St. Helens' 1980 pyroclastic flows, rockslide-avalanche, lahars, and blast",
    year = "1989",
    journal = "Journal of Volcanology and Geothermal Research",
    url = "https://doi.org/10.1016/0377-0273(89)90080-2",
    doi = "10.1016/0377-0273(89)90080-2",
    number = "3-4",
    openalex = "W2045898649",
    pages = "205-231",
    volume = "37",
    references = "doi1010029780470172766, doi1010079783642858291, doi1010079783709128343, doi101007bf01301796, doi1010160148906274922050, doi1010160377027384900027, doi101098rspa19540186, doi101098rsta19560020, doi10113000167606197586129cdssgb20co2, doi101306212f7f312b2411d78648000102c1865d"
}

Teil 1 Wärme- und Massentransport in magmatischen Systemen: ein Verdichtungsmodell für den Schmelztransport in der Erdasthenosphäre - Das Grundmodell, Anwendungen, A.C. Fowler Heißpunkte, Aufwölbungen und Mantelplumes, P. Olson Magmawellen und diapirische Dynamik, J.A. Whitehead Eine experimentelle Studie zur Schmelzmigration in einem Olivin-Schmelz-System, G.N. Riles, Jr. und D.L. Kohlstedt Erstarrung und Schmelzen entlang von Gängen durch den laminaren Fluss von Basaltmagmen, P.M. Bruce und H.E. Huppert zur Rolle des laminaren und turbulenten Flusses in Auftriebs-getriebenen Magmenbrüchen, D.L. Turcotte Computersimulationen explosiver vulkanischer Eruptionen, K.H. Wohletz und G.A. Valentine Die in-situ thermischen Transporteigenschaften und die thermische Struktur der eruptiven Einheiten des Mount Saint Helens. M.P. Ryan et al. Teil 2 Transportstruktur, Mechanik und Dynamik magmatischer Systeme: Schmelzextraktion aus Mantelperidotiten: Hydraulische Rissbildung und poröser Fluss, mit Konsequenzen für die Aktivität ozeanischer Rücken, A. Nicolas zur physikalischen Natur des isländischen Magmatransportsystems, M.P. Ryan Dynamik der Drafla Caldera Nordisland - 1975-1985, J.A. Ewart et al. Magmengenernung im oberen Mantel, wie aus seismischen Messungen in Peridotit bei hohem Druck und Temperatur abgeleitet, H. Sato und I.S. Sacks Unterschiede in der Magmenlagerung in verschiedenen vulkanischen Umgebungen, wie durch seismische Tomographie aufgezeigt - Silizische vulkanische Zentren und subduktionsbezogene Vulkane, H.M. Iyer Geophysikalische und beobachtungsbezogene Einschränkungen für die Aufstiegsgeschwindigkeiten von Dazitmagmen am Mount Saint Helens, E.T. Endo et al. Druckquellen und induzierte Bodenverformung im Zusammenhang mit explosiven Eruptionen an einem andesitischen Vulkan - Sakurajima Vulkan, Japan, K. Ishihara Hochgelegener Magmentransport am Mount Etna Vulkan, wie aus Bodenverformungsmessungen abgeleitet, J.B. Murray Veränderte Stile effusiver Eruptionen des Mount Etna seit 1600 n. Chr., J.W. Hughes et al.

@book{openalexw597459718,
    author = "Ryan, Michael P. und von der Quelle zum Ausbruchsort, Lagerung",
    title = "Magmatransport und -speicherung",
    year = "1990",
    booktitle = "Wiley eBooks",
    abstract = "Teil 1 Wärme- und Massentransport in magmatischen Systemen: ein Verdichtungsmodell für den Schmelztransport in der Erdasthenosphäre - Das Grundmodell, Anwendungen, A.C. Fowler Heißpunkte, Aufwölbungen und Mantelplumes, P. Olson Magmawellen und diapirische Dynamik, J.A. Whitehead Eine experimentelle Studie zur Schmelzmigration in einem Olivin-Schmelz-System, G.N. Riles, Jr. und D.L. Kohlstedt Erstarrung und Schmelzen entlang von Gängen durch den laminaren Fluss von Basaltmagmen, P.M. Bruce und H.E. Huppert zur Rolle des laminaren und turbulenten Flusses in Auftriebs-getriebenen Magmenbrüchen, D.L. Turcotte Computersimulationen explosiver vulkanischer Eruptionen, K.H. Wohletz und G.A. Valentine Die in-situ thermischen Transporteigenschaften und die thermische Struktur der eruptiven Einheiten des Mount Saint Helens. M.P. Ryan et al. Teil 2 Transportstruktur, Mechanik und Dynamik magmatischer Systeme: Schmelzextraktion aus Mantelperidotiten: Hydraulische Rissbildung und poröser Fluss, mit Konsequenzen für die Aktivität ozeanischer Rücken, A. Nicolas zur physikalischen Natur des isländischen Magmatransportsystems, M.P. Ryan Dynamik der Drafla Caldera Nordisland - 1975-1985, J.A. Ewart et al. Magmengenernung im oberen Mantel, wie aus seismischen Messungen in Peridotit bei hohem Druck und Temperatur abgeleitet, H. Sato und I.S. Sacks Unterschiede in der Magmenlagerung in verschiedenen vulkanischen Umgebungen, wie durch seismische Tomographie aufgezeigt - Silizische vulkanische Zentren und subduktionsbezogene Vulkane, H.M. Iyer Geophysikalische und beobachtungsbezogene Einschränkungen für die Aufstiegsgeschwindigkeiten von Dazitmagmen am Mount Saint Helens, E.T. Endo et al. Druckquellen und induzierte Bodenverformung im Zusammenhang mit explosiven Eruptionen an einem andesitischen Vulkan - Sakurajima Vulkan, Japan, K. Ishihara Hochgelegener Magmentransport am Mount Etna Vulkan, wie aus Bodenverformungsmessungen abgeleitet, J.B. Murray Veränderte Stile effusiver Eruptionen des Mount Etna seit 1600 n. Chr., J.W. Hughes et al.",
    openalex = "W597459718"
}

Der Ausbruch des Mount Pinatubo am 15. Juni 1991, einer der größten Ausbrüche dieses Jahrhunderts, legte 5–7 Kubikkilometer pumizhaltiger pyroklastischer Flussablagerungen und etwa 0,2 Kubikkilometer Tephra-Fall-Ablagerungen an den Hängen des Vulkans ab. Durch den Ausbruch und seine Ablagerungen verursachte Abnahmen der Infiltrationsfähigkeit und der Evapotranspiration haben die Rate und das Ausmaß der Oberflächenabflussproduktion erhöht, und die neuen Ablagerungen stellen eine riesige Versorgung mit hochzuverlässigem Sediment bereit.

@misc{doi103133wri924039,
    author = "Pierson, T. C. und Janda, R. J. und Umbal, J.V. und Daag, A.S.",
    title = "Unmittelbare und langfristige Gefahren durch Lahare und übermäßige Sedimentation in Flüssen, die den Mount Pinatubo, Philippinen, entwässern",
    year = "1992",
    abstract = "Der Ausbruch des Mount Pinatubo am 15. Juni 1991, einer der größten Ausbrüche dieses Jahrhunderts, legte 5–7 Kubikkilometer pumizhaltiger pyroklastischer Flussablagerungen und etwa 0,2 Kubikkilometer Tephra-Fall-Ablagerungen an den Hängen des Vulkans ab. Durch den Ausbruch und seine Ablagerungen verursachte Abnahmen der Infiltrationsfähigkeit und der Evapotranspiration haben die Rate und das Ausmaß der Oberflächenabflussproduktion erhöht, und die neuen Ablagerungen stellen eine riesige Versorgung mit hochzuverlässigem Sediment bereit.",
    url = "https://doi.org/10.3133/wri924039",
    doi = "10.3133/wri924039",
    openalex = "W2166087291",
    references = "doi10102990eo00386, doi101029gm027, doi101029gm027p0157, doi10108002626668909491318, doi10108002626668909491338, doi1011475sabo197337210, doi1023072050272, doi103133b1241i, doi103133b965a"
}

Neuere Dacite vom Mount St. Helens aus dem Zeitraum 1980–1986 enthalten das Phenokrist-Assemblat Plagioklas, Amphibol, niedrig-Ca-Pyroxen, Magnetit, Ilmenit und seltenen hoch-Ca-Pyroxen, was darauf hindeutet, dass sie alle aus einem 8 km tiefen Reservoir bei 900°±20°C mit X H2O = 0,67 im Fluid stammen, wie experimentelle Daten zeigen. Eisen-Titan-Oxid-Phenokrist-Zusammensetzungen deuten darauf hin, dass alle post-18. Mai Dacit-Magmen bei 900°±20°C eruptierten, mit Ausnahme der finalen Lavaextrusion im Oktober 1986; das Magmareervoir könnte bis Oktober 1986 auf 866°C abgekühlt sein. Amphibole in der post-18. Mai 1980 Magme enthalten eine oder mehrere Amphibol-Populationen, die durch Reaktionsränder unterschiedlicher Dicke gekennzeichnet sind. Die Entwicklung der Amphibol-Reaktionsränder in diesen Gesteinen ist eine Reaktion auf Wasserverlust aus der koexistierenden Schmelze während eines etwa adiabatischen Aufstiegs aus einem tiefen Reservoir. Konstante P- und T-Experimente sowie isotherme Dekompressionsversuche zeigen, dass bei einer 900°C konstanten Rate-Dekompression von 8 km bis zur Oberfläche kein Reaktionsrand auf Amphibol in 4 Tagen entsteht, ein 10-μm-Rand in 10 Tagen und ein 35-μm-Rand in 20 Tagen. Diese experimentellen Daten und Histogramme der Randbreiten in den 1980–1986 Mount St. Helens Daciten zeigen, dass post-18. Mai-Eruptionen zu einem großen Teil aus Magmen bestehen, die durch eine Population von dünn-randigen Amphibolen repräsentiert werden, Magmen, die vom tiefen (8 km) Reservoir in 6 bis 10 Tagen aufstiegen. Der Rest jeder Probe besteht aus Magmen, die Amphibole mit Reaktionsrändern enthalten, die von 14 bis 60 μm reichen, Magmen, die offensichtlich von 8 bis 25 Tagen entlang der Leitungsrändern verbrachten, bevor sie gründlich (Millimeter-Skala) in die eruptierende Magme gemischt wurden. Das Mischen in einer viskosen, langsam aufsteigenden Dacit kann durch den Fluss durch teilweise kristallisierte früher eingebaute Magmen und durch die Evolution und den Verlust einer großen Blasenpopulation verstärkt werden. Die experimentelle Kalibrierung der Amphibol-Reaktionsrandbreite gegenüber der Dekompressionszeit ergibt durchschnittliche Aufstiegsgeschwindigkeiten für post-18. Mai Dacite von etwa 15–30 m/h für Magmen, die durch dick-randige Amphibole repräsentiert werden, und von 35 bis 50 m/h für Magmen, die durch dünn-randige Kristalle repräsentiert werden. Für die Eruption vom 18. Mai 1980 wird eine Aufstiegsgeschwindigkeit von >66 m/h angedeutet, die Amphibole ohne Reaktionsränder enthält. Das Volumen des endogenen Kuppelwachstums, das der Extrusion von Magmen vorausging, die neu aus der tiefen Quellregion abgeleitet wurden, deutet darauf hin, dass das effektive Leitungsvolumen unter dem Mount St. Helens in 1981–1982 einem Zylinder von 8 km Länge und 8–9 m Radius entsprach.

@article{doi10102993jb01613,
    author = "Rutherford, M. J. and Hill, Peter M.",
    title = "Magma ascent rates from amphibole breakdown: An experimental study applied to the 1980–1986 Mount St. Helens eruptions",
    year = "1993",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Neuere Dacite vom Mount St. Helens aus dem Zeitraum 1980–1986 enthalten das Phenokrist-Assemblat Plagioklas, Amphibol, niedrig-Ca-Pyroxen, Magnetit, Ilmenit und seltenen hoch-Ca-Pyroxen, was darauf hindeutet, dass sie alle aus einem 8 km tiefen Reservoir bei 900°±20°C mit X H2O = 0,67 im Fluid stammen, wie experimentelle Daten zeigen. Eisen-Titan-Oxid-Phenokrist-Zusammensetzungen deuten darauf hin, dass alle post-18. Mai Dacit-Magmen bei 900°±20°C eruptierten, mit Ausnahme der finalen Lavaextrusion im Oktober 1986; das Magmareervoir könnte bis Oktober 1986 auf 866°C abgekühlt sein. Amphibole in der post-18. Mai 1980 Magme enthalten eine oder mehrere Amphibol-Populationen, die durch Reaktionsränder unterschiedlicher Dicke gekennzeichnet sind. Die Entwicklung der Amphibol-Reaktionsränder in diesen Gesteinen ist eine Reaktion auf Wasserverlust aus der koexistierenden Schmelze während eines etwa adiabatischen Aufstiegs aus einem tiefen Reservoir. Konstante P- und T-Experimente sowie isotherme Dekompressionsversuche zeigen, dass bei einer 900°C konstanten Rate-Dekompression von 8 km bis zur Oberfläche kein Reaktionsrand auf Amphibol in 4 Tagen entsteht, ein 10-μm-Rand in 10 Tagen und ein 35-μm-Rand in 20 Tagen. Diese experimentellen Daten und Histogramme der Randbreiten in den 1980–1986 Mount St. Helens Daciten zeigen, dass post-18. Mai-Eruptionen zu einem großen Teil aus Magmen bestehen, die durch eine Population von dünn-randigen Amphibolen repräsentiert werden, Magmen, die vom tiefen (8 km) Reservoir in 6 bis 10 Tagen aufstiegen. Der Rest jeder Probe besteht aus Magmen, die Amphibole mit Reaktionsrändern enthalten, die von 14 bis 60 μm reichen, Magmen, die offensichtlich von 8 bis 25 Tagen entlang der Leitungsrändern verbrachten, bevor sie gründlich (Millimeter-Skala) in die eruptierende Magme gemischt wurden. Das Mischen in einer viskosen, langsam aufsteigenden Dacit kann durch den Fluss durch teilweise kristallisierte früher eingebaute Magmen und durch die Evolution und den Verlust einer großen Blasenpopulation verstärkt werden. Die experimentelle Kalibrierung der Amphibol-Reaktionsrandbreite gegenüber der Dekompressionszeit ergibt durchschnittliche Aufstiegsgeschwindigkeiten für post-18. Mai Dacite von etwa 15–30 m/h für Magmen, die durch dick-randige Amphibole repräsentiert werden, und von 35 bis 50 m/h für Magmen, die durch dünn-randige Kristalle repräsentiert werden. Für die Eruption vom 18. Mai 1980 wird eine Aufstiegsgeschwindigkeit von >66 m/h angedeutet, die Amphibole ohne Reaktionsränder enthält. Das Volumen des endogenen Kuppelwachstums, das der Extrusion von Magmen vorausging, die neu aus der tiefen Quellregion abgeleitet wurden, deutet darauf hin, dass das effektive Leitungsvolumen unter dem Mount St. Helens in 1981–1982 einem Zylinder von 8 km Länge und 8–9 m Radius entsprach.",
    url = "https://doi.org/10.1029/93jb01613",
    doi = "10.1029/93jb01613",
    openalex = "W2002132035",
    references = "doi101007bf00278003"
}

Der Mount St. Helens, 50 km westlich des Mount Adams und der Hauptkette der Cascade-Vulkane, liegt nur 80 km über der subduzierenden ozeanischen Lithosphäre. Die erhöhten Temperaturen außerhalb der subduzierenden Platte, aufgrund der engen Nähe des Juan-de-Fuca-Rückens zum Graben, können ein Schmelzen der Platte in einer Tiefe von ∼80 km induzieren. Dacite vom Mount St. Helens haben geochemische Zusammensetzungen von Magmen, die durch direktes partielles Schmelzen von metamorphen Basalten unter hohem Druck entstehen, d. h. relativ hohe AI (Al2O3 > 15% bei 70% SiO2), niedriges Y und Yb (wegen der Stabilität von Granat und Amphibol in der Quelle), niedriges Sc und hohes Sr und Eu. Die Modellierung von Spurenelementen des partiellen Schmelzens von Mittelozeanischen-Rücken-Basalt (MORB) vom Juan-de-Fuca-Rücken, der einen Hornblende-Eklogit-Residuum ergibt, kann die Daten vom Mount St. Helens reproduzieren (die Ergebnisse des Modells sind deutlich von Daten abgeleitet aus den Vulkanrocks vom Mount Adams). Im Gegensatz dazu liegt der Mount Adams ∼135 km über der subduzierenden Platte und ist mit normalem Bogen-Magmatismus verbunden, der als vom Mantel über der subduzierenden Platte abgeleitet gilt. Die Cascade-Kette ist in ihrer gegenwärtigen Lage, aufgrund der schrägen Subduktion, seit den letzten 7 m.y. aktiv. Die großen Vulkane entlang des Bogens existieren seit mindestens 500 ka, aber der Mount St. Helens existiert seit <40 ka. Wir schlagen vor, dass die subduzierende Platte möglicherweise erhöhte Temperaturen erreicht hat, aufgrund des Annäherns von Nordamerika an den Juan-de-Fuca-Rücken, bei ∼40 ka, was das Schmelzen der Platte initiierte.

@article{doi1011300091761319930210547mshpeo23co2,
    author = "Defant, Marc J. und Drummond, Mark S.",
    title = "Mount St. Helens: Potenzielles Beispiel für das partielle Schmelzen der subduzierten Lithosphäre in einem Vulkanbogen",
    year = "1993",
    journal = "Geology",
    abstract = "Der Mount St. Helens, 50 km westlich des Mount Adams und der Hauptkette der Cascade-Vulkane, liegt nur 80 km über der subduzierenden ozeanischen Lithosphäre. Die erhöhten Temperaturen außerhalb der subduzierenden Platte, aufgrund der engen Nähe des Juan-de-Fuca-Rückens zum Graben, können ein Schmelzen der Platte in einer Tiefe von ∼80 km induzieren. Dacite vom Mount St. Helens haben geochemische Zusammensetzungen von Magmen, die durch direktes partielles Schmelzen von metamorphen Basalten unter hohem Druck entstehen, d. h. relativ hohe AI (Al2O3 > 15\% bei 70\% SiO2), niedriges Y und Yb (wegen der Stabilität von Granat und Amphibol in der Quelle), niedriges Sc und hohes Sr und Eu. Die Modellierung von Spurenelementen des partiellen Schmelzens von Mittelozeanischen-Rücken-Basalt (MORB) vom Juan-de-Fuca-Rücken, der einen Hornblende-Eklogit-Residuum ergibt, kann die Daten vom Mount St. Helens reproduzieren (die Ergebnisse des Modells sind deutlich von Daten abgeleitet aus den Vulkanrocks vom Mount Adams). Im Gegensatz dazu liegt der Mount Adams ∼135 km über der subduzierenden Platte und ist mit normalem Bogen-Magmatismus verbunden, der als vom Mantel über der subduzierenden Platte abgeleitet gilt. Die Cascade-Kette ist in ihrer gegenwärtigen Lage, aufgrund der schrägen Subduktion, seit den letzten 7 m.y. aktiv. Die großen Vulkane entlang des Bogens existieren seit mindestens 500 ka, aber der Mount St. Helens existiert seit <40 ka. Wir schlagen vor, dass die subduzierende Platte möglicherweise erhöhte Temperaturen erreicht hat, aufgrund des Annäherns von Nordamerika an den Juan-de-Fuca-Rücken, bei ∼40 ka, was das Schmelzen der Platte initiierte.",
    url = "https://doi.org/10.1130/0091-7613(1993)021<0547:mshpeo>2.3.co;2",
    doi = "10.1130/0091-7613(1993)021<0547:mshpeo>2.3.co;2",
    openalex = "W2044394940",
    references = "doi1010160016703778902223, doi1011300091761319920201011cateot23co2"
}

Der Mount Rainier ist aufgrund seiner großen Höhe, häufiger Erdbeben, eines aktiven hydrothermalen Systems und eines ausgedehnten Gletschermantels potenziell der gefährlichste Vulkan im Kaskadengebirge. Viele Schuttströme und ihre distalen Phasen haben während der postglazialen Zeit Gebiete weit entfernt vom Vulkan überflutet. Zwei Arten von Schuttströmen, kohäsive und nichtkohäsive, haben radikal unterschiedliche Ursprünge und Verhaltensweisen, die empirisch mit dem Tongehalt korrelieren. Die beiden Arten stellen die Hauptsubpopulationen der Schuttströme am Mount Rainier dar. Das Verhalten kohäsiver Ströme wird durch die Kohäsion und Adhäsion der Partikel beeinflusst; nichtkohäsive Ströme werden von Partikelkollisionen dominiert, bis zum Ausmaß, in dem Partikelkataklase während der Scherung nahe der Grenze häufig wird. Kohäsive Schuttströme enthalten mehr als 3 bis 5 Prozent tonförmigen Sediment. Die Zusammensetzung dieser Ströme änderte sich kaum, während sie mehr als 100 Kilometer vom Mount Rainier entfernt Teile des heute besiedelten Puget Sound-Tieflands überfluteten. Sie entstehen als tiefgreifende Verschiebungen von Sektoren des vulkanischen Gebäudes, und solche Verschiebungen sind häufig genug, um den wichtigsten zerstörenden Prozess der morphologischen Evolution des Mount Rainier zu sein. In mehreren Ablagerungen großer kohäsiver Ströme kontrastiert eine laterale, Mega-Klaste tragende Fazies (mit einer gewölbten oder welligen Oberfläche) mit einer tonreicheren Fazies in den Tälern und flussabwärts. Kohäsive Ströme am Mount Rainier korrelieren nicht stark mit vulkanischer Aktivität und können daher ohne Warnung wiederkehren, möglicherweise ausgelöst durch nicht-magmatische Erdbeben oder durch Änderungen im hydrothermalen System. Nichtkohäsive Schuttströme enthalten weniger als 3 bis 5 Prozent tonförmigen Sediment. Sie bilden sich am häufigsten durch Anreicherung von Sediment in Wasserschocks, einige entstehen jedoch direkt oder indirekt aus oberflächennahen Hangrutschungen, die den hydrothermal veränderten Kern des Vulkans nicht durchdringen. Im Gegensatz zu kohäsiven Strömen transformieren die meisten nichtkohäsiven Ströme sowohl von als auch zu anderen Strömungstypen und sind daher die mittleren Segmente von Strömungswellen, die als Überschwemmungsschocks beginnen und als solche enden. Proximal expandieren Strömungswellen durch die Anreicherung schlecht sortierter vulkanischer Trümmer an den Flanken des Vulkans schnell im Volumen, indem sie von Wasserschocks durch hyperkonzentrierte Stromströmung (20 bis 60 Prozent Sediment nach Volumen) zu Schuttströmen transformieren. Distal finden die Transformationen langsamer in umgekehrter Reihenfolge statt – von Schuttströmen, zu hyperkonzentrierter Strömung und schließlich zu normalem Stromfluss mit weniger als 20 Prozent Sediment nach Volumen. Während der Auslaufphase der größten nichtkohäsiven Ströme hat hyperkonzentrierte Strömung bis zu 40 bis 70 Kilometer weitergedauert. Lahare (vulkanische Schuttströme und ihre Ablagerungen) sind am Mount Rainier in den letzten paar tausend Jahren häufig aufgetreten und haben sich im Allgemeinen nicht innerhalb diskreter eruptiver Perioden gebündelt wie am Mount St. Helens. Eine Ausnahme ist eine Periode großer nichtkohäsiver Ströme während und nach dem Bau des modernen Gipfelkegels. Ablagerungen von Lahar-Auslaufströmen, den hyperkonzentrierten distalen Phasen von Laharen, dokumentieren die Häufigkeit und Ausdehnung nichtkohäsiver Lahare. Diese Ablagerungen dokumentieren auch folgende Transformationen von Schuttströmen: (1) die direkte, progressive Verdünnung von Schuttströmen zu hyperkonzentrierter Strömung, (2) Ablagerung successiv feiner körniger Lappen von Schutt, bis nur noch der hyperkonzentrierte Schwanz der Strömung verbleibt, um flussabwärts weiterzulaufen, und (3) Entwässerung von grobkörnigen Schuttströmen, um feinkörnige Schuttströme oder hyperkonzentrierte Strömung zu erzeugen. Drei Planungs- oder Entwurfsfallstudien repräsentieren unterschiedliche Längen der postglazialen Zeit. Fall I repräsentiert große, unregelmäßige (im Durchschnitt 500 bis 1.000 Jahre) kohäsive Schuttströme. Diese Ströme müssen bei langfristiger Planung in Tälern um den Vulkan herum berücksichtigt werden. Fall II verallgemeinert die nichtkohäsiven Schuttströme von mittlerer Größe und Häufigkeit (100 bis 500 Jahre). Dieser Fall ist für die Berücksichtigung in einigen strukturellen Entwürfen geeignet. Fall III Ströme sind

@article{doi103133pp1547,
    author = "Scott, Keith und Vallance, James W. und Pringle, Patrick T.",
    title = "Sedimentologie, Verhalten und Gefahren von Schuttströmen am Mount Rainier, Washington",
    year = "1995",
    journal = "USGS professional paper",
    abstract = "Der Mount Rainier ist aufgrund seiner großen Höhe, häufiger Erdbeben, eines aktiven hydrothermalen Systems und eines ausgedehnten Gletschermantels potenziell der gefährlichste Vulkan im Kaskadengebirge. Viele Schuttströme und ihre distalen Phasen haben während der postglazialen Zeit Gebiete weit entfernt vom Vulkan überflutet. Zwei Arten von Schuttströmen, kohäsiv und nichtkohäsiv, haben radikal unterschiedliche Ursprünge und Verhaltensweisen, die empirisch mit dem Tonanteil korrelieren. Die beiden Arten stellen die Hauptsubpopulationen der Schuttströme am Mount Rainier dar. Das Verhalten kohäsiver Ströme wird durch die Kohäsion und Adhäsion der Partikel beeinflusst; nichtkohäsive Ströme werden von Partikelkollisionen dominiert, bis zum Ausmaß, in dem Partikelkataklase während des Schers nahe der Grenze häufig wird. Kohäsive Schuttströme enthalten mehr als 3 bis 5 Prozent tonförmigen Sediments. Die Zusammensetzung dieser Ströme änderte sich kaum, während sie mehr als 100 Kilometer vom Mount Rainier entfernt Teile des heute besiedelten Puget Sound-Tieflands überfluteten. Sie entstehen als tiefgreifende Verschiebungen von Sektoren des vulkanischen Gebäudes, und solche Verschiebungen sind ausreichend häufig, um den Hauptzerstörungsprozess der morphologischen Evolution des Mount Rainier zu sein. In mehreren Ablagerungen großer kohäsiver Ströme kontrastiert eine laterale, Mega-Klaste tragende Fazies (mit einer gewölbten oder welligen Oberfläche) mit einer tonreicheren Fazies in den Tälern und flussabwärts. Kohäsive Ströme am Mount Rainier korrelieren nicht stark mit vulkanischer Aktivität und können daher ohne Warnung wiederkehren, möglicherweise ausgelöst durch nicht-magmatische Erdbeben oder durch Änderungen im hydrothermalen System. Nichtkohäsive Schuttströme enthalten weniger als 3 bis 5 Prozent tonförmigen Sediments. Sie bilden sich am häufigsten durch Anreicherung von Sedimenten in Wasserschocks, einige entstehen jedoch direkt oder indirekt aus oberflächennahen Hangrutschungen, die den hydrothermal veränderten Kern des Vulkans nicht durchdringen. Im Gegensatz zu kohäsiven Strömen transformieren die meisten nichtkohäsiven Ströme sowohl von als auch zu anderen Strömungstypen und sind daher die mittleren Segmente von Strömungswellen, die als Überschwemmungsschocks beginnen und als solche enden. Proximal expandieren Strömungswellen durch die Anreicherung schlecht sortierter vulkanischer Trümmer an den Flanken des Vulkans schnell im Volumen, indem sie von Wasserschocks durch hyperkonzentrierte Stromströmung (20 bis 60 Prozent Sediment nach Volumen) zu Schuttströmen transformieren. Distal finden die Transformationen langsamer in umgekehrter Reihenfolge statt - von Schuttströmen zu hyperkonzentrierter Strömung und schließlich zu normaler Stromströmung mit weniger als 20 Prozent Sediment nach Volumen. Während der Auslaufphase der größten nichtkohäsiven Ströme hat die hyperkonzentrierte Strömung bis zu 40 bis 70 Kilometer weitergedauert. Lahare (vulkanische Schuttströme und ihre Ablagerungen) sind am Mount Rainier in den letzten paar tausend Jahren häufig aufgetreten und haben sich im Allgemeinen nicht innerhalb diskreter eruptiver Perioden gruppiert wie am Mount St. Helens. Eine Ausnahme ist eine Periode großer nichtkohäsiver Ströme während und nach dem Bau des modernen Gipfelkegels. Ablagerungen von Lahar-Auslaufströmen, den hyperkonzentrierten distalen Phasen von Laharen, dokumentieren die Häufigkeit und Ausdehnung nichtkohäsiver Lahare. Diese Ablagerungen zeichnen auch folgende Transformationen von Schuttströmen auf: (1) die direkte, progressive Verdünnung von Schuttströmen zu hyperkonzentrierter Strömung, (2) die Ablagerung successiv feiner körniger Lappen von Schutt, bis nur noch der hyperkonzentrierte Schwanz der Strömung verbleibt, um flussabwärts weiterzugehen, und (3) die Entwässerung von grobkörnigen Schuttströmungsablagerungen, um feinkörnige Schuttströmungen oder hyperkonzentrierte Strömungen zu erzeugen. Drei Planungs- oder Entwurfsfallstudien repräsentieren unterschiedliche Längen der postglazialen Zeit. Fall I repräsentiert große, unregelmäßige (im Durchschnitt 500 bis 1.000 Jahre) kohäsive Schuttströme. Diese Ströme müssen bei langfristiger Planung in Tälern um den Vulkan herum berücksichtigt werden. Fall II verallgemeinert die nichtkohäsiven Schuttströme von mittlerer Größe und Häufigkeit (100 bis 500 Jahre). Dieser Fall ist für die Berücksichtigung in einigen strukturellen Entwürfen geeignet. Fall III Ströme sind",
    url = "https://doi.org/10.3133/pp1547",
    doi = "10.3133/pp1547",
    openalex = "W1484627669",
    references = "doi10100797836426975939, doi1010160040195171900382, doi1010160169555x91900278, doi1010160377027384900027, doi101029tr035i006p00951, doi101086627271, doi101130reg7p1, doi102110pec79270075, openalexw1555930968, openalexw1598633756"
}

iv entwickelt sich. Während einige Aufschlüsse besser sind als damals, als Harry die Ablagerung kartierte, existieren andere nicht mehr.

@article{doi103133ofr96677,
    author = "Glicken, Harry",
    title = "Rockslide-debris avalanche of May 18, 1980, Mount St. Helens Volcano, Washington",
    year = "1996",
    journal = "Antarctica A Keystone in a Changing World",
    abstract = "iv entwickelt sich. Während einige Aufschlüsse besser sind als damals, als Harry die Ablagerung kartierte, existieren andere nicht mehr.",
    url = "https://doi.org/10.3133/ofr96677",
    doi = "10.3133/ofr96677",
    openalex = "W2130485868",
    references = "openalexw2167464155, openalexw2623958108"
}

Die Frequenz-Magnitude-Verteilung von Erdbeben, charakterisiert durch den b-Wert, wird als Funktion des Raums unter dem Mount St. Helens (1988–1996) und Mt. Spurr (1991–1995) untersucht. Am Mount St. Helens können zwei Volumina mit anomal hohem b (b > 1,3) in Tiefen von 2,6–3,6 km unter dem Kraterboden und unter 6,4 km beobachtet werden. Diese Anomalien fallen mit (1) der Tiefe der Vesikulation aufsteigenden Magmas und (2) dem vorgeschlagenen Standort einer Magmakammer am Mount St. Helens zusammen. Die Untersuchung des Mt. Spurr zeigt einen Bereich mit hohem b-Wert (b ≥ 1,3) in einer Tiefe von etwa 2,3–4,5 km unter dem Kraterboden des aktiven Kraters Crater Peak. Wir schlagen vor, dass die höhere Materialheterogenität in der Nähe einer Magmakammer oder eines Magmakanals aufgrund der Vesikulation des aufsteigenden Magmas die Hauptursache für den erhöhten b-Wert in geringen Tiefen ist. Alternativ könnte die Wechselwirkung von Magma mit Grundwasser den Porendruck erhöht und den effektiven Spannungsabfall verringert haben. Die tiefere Anomalie am Mount St. Helens wird wahrscheinlich durch hohe thermische Spannungsgradienten in der Nähe der Magmakammer verursacht. Unsere Ergebnisse deuten darauf hin, dass eine detaillierte Kartierung der Frequenz-Magnitude-Verteilung als Werkzeug zur Verfolgung der Vesikulation und zum Ortung aktiver Magmakammern verwendet werden kann.

@article{doi10102996gl03779,
    author = "Wiemer, Stefan und McNutt, Stephen R.",
    title = "Variationen in der Frequenz-Magnitude-Verteilung mit der Tiefe in zwei vulkanischen Gebieten: Mount St. Helens, Washington, und Mt. Spurr, Alaska",
    year = "1997",
    journal = "Geophysical Research Letters",
    abstract = "Die Frequenz-Magnitude-Verteilung von Erdbeben, charakterisiert durch den b-Wert, wird als Funktion des Raums unter dem Mount St. Helens (1988–1996) und Mt. Spurr (1991–1995) untersucht. Am Mount St. Helens können zwei Volumina mit anomal hohem b (b > 1,3) in Tiefen von 2,6–3,6 km unter dem Kraterboden und unter 6,4 km beobachtet werden. Diese Anomalien fallen mit (1) der Tiefe der Vesikulation aufsteigenden Magmas und (2) dem vorgeschlagenen Standort einer Magmakammer am Mount St. Helens zusammen. Die Untersuchung des Mt. Spurr zeigt einen Bereich mit hohem b-Wert (b ≥ 1,3) in einer Tiefe von etwa 2,3–4,5 km unter dem Kraterboden des aktiven Kraters Crater Peak. Wir schlagen vor, dass die höhere Materialheterogenität in der Nähe einer Magmakammer oder eines Magmakanals aufgrund der Vesikulation des aufsteigenden Magmas die Hauptursache für den erhöhten b-Wert in geringen Tiefen ist. Alternativ könnte die Wechselwirkung von Magma mit Grundwasser den Porendruck erhöht und den effektiven Spannungsabfall verringert haben. Die tiefere Anomalie am Mount St. Helens wird wahrscheinlich durch hohe thermische Spannungsgradienten in der Nähe der Magmakammer verursacht. Unsere Ergebnisse deuten darauf hin, dass eine detaillierte Kartierung der Frequenz-Magnitude-Verteilung als Werkzeug zur Verfolgung der Vesikulation und zum Ortung aktiver Magmakammern verwendet werden kann.",
    url = "https://doi.org/10.1029/96gl03779",
    doi = "10.1029/96gl03779",
    openalex = "W1967379622",
    references = "doi101007bf00278003"
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Die Auswirkungen der Isolation auf die Primärsukzession sind schlecht dokumentiert. Ich überwachte die Vegetationswiederherstellung auf zwei Laharen (Mudflows) des Mount St. Helens mit unterschiedlichen Isolationsgraden unter Verwendung von angrenzenden Parzellen. Siebzehn Jahre nach der Eruption war die Artenvielfalt stabil, aber die Deckung nahm weiterhin zu. Dass die Isolation die Gemeinschaftsstruktur beeinflusst, wurde auf verschiedene Weise bestätigt. Die Dominanzhierarchien der Lahare unterschieden sich deutlich. Eine Detrended Correspondence Analysis an Lahar I zeigte einen Trend in Bezug auf die Entfernung zu einem angrenzenden Wald, während die Vegetation auf Lahar II relativ homogen war. Auch die Spektren von Wachstumsformen und Ausbreitungstypen unterschieden sich. Lahar I wurde von Arten mit mäßiger Ausbreitungsfähigkeit dominiert, während Lahar II von Arten mit besserer Ausbreitung dominiert wurde. Die Variation zwischen den Parzellen sollte im Laufe der Zeit abnehmen, eine Vorhersage, die an Lahar II bestätigt wurde. Lahar I blieb trotz einer deutlich höheren Deckung heterogen. Hier hat die zunehmende Entfernung vom Wald verhindert, dass sich die Parzellen homogener werden. In diesem Stadium der frühen Primärsukzession konvergieren weder Lahar noch zur Artenzusammensetzung der angrenzenden Vegetation. Diese Studie zeigt, dass Isolation und unterschiedliche Ausbreitungsfähigkeit zusammenwirken, um die anfängliche Vegetationsstruktur zu bestimmen. Stochastische Effekte, die aus Ausbreitungseinschränkungen resultieren, können den deterministischeren Effekten des Wettbewerbs widerstehen, die zu einer floristischen Konvergenz führen könnten.

@article{moral1998early,
    author = "Moral, Roger del",
    title = "Early succession on lahars spawned by Mount St. Helens",
    year = "1998",
    journal = "American Journal of Botany",
    abstract = "The effects of isolation on primary succession are poorly documented. I monitored vegetation recovery on two Mount St. Helens lahars (mud flows) with different degrees of isolation using contiguous plots. Seventeen years after the eruption, species richness was stable, but cover continued to increase. That isolation affects community structure was confirmed in several ways. The dominance hierarchies of the lahars differed sharply. Detrended correspondence analysis on Lahar I showed a trend related to distance from an adjacent woodland, whereas vegetation on Lahar II was relatively homogeneous. Spectra of growth forms and dispersal types also differed. Lahar I was dominated by species with modest dispersal ability, while Lahar II was dominated by species with better dispersal. Variation between plots should decline through time, a prediction confirmed on Lahar II. Lahar I remained heterogeneous despite having developed significantly higher cover. Here, the increasing distance from the forest has prevented plots from becoming more homogeneous. At this stage of early primary succession, neither lahar is converging towards the species composition of adjacent vegetation. This study shows that isolation and differential dispersal ability combine to determine initial vegetation structure. Stochastic effects resulting from dispersal limitations may resist the more deterministic effects of competition that could lead to floristic convergence.",
    url = "https://doi.org/10.2307/2446417",
    doi = "10.2307/2446417",
    number = "6",
    openalex = "W2118210219",
    pages = "820-828",
    volume = "85",
    references = "doi10100797894009406116, doi101007978940095526419, doi10100797894009919727, doi101038371065a0, doi101046j15231739199206040513x, doi1018900012965819970780081cirlag20co2, doi1023071218728, doi1023071938349, doi1023071939377, doi1023071942661"
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Die Komplexität der Strömung und die große Vielfalt der Ablagerungsprozesse, die in subaquatischen Dichteströmungen ablaufen, kombiniert mit post-depositioneller Konsolidierung und Weichsedimentdeformation, machen es oft schwierig, die Eigenschaften der ursprünglichen Strömung aus dem sedimentären Aufschluss zu interpretieren. Dies hat zu erheblicher Namenschaos in der Literatur geführt. Dieser Artikel versucht, diese Situation zu klären, indem er eine einfache Klassifikation sedimentärer Dichteströmungen vorlegt, die auf physikalischen Strömungseigenschaften und Korntragmechanismen basiert, und bespricht kurz die wahrscheinlichlichen Eigenschaften der abgelagerten Sedimente. Kohäsive Strömungen werden üblicherweise als Schuttströmungen und Schlammströmungen bezeichnet und basierend auf Sedimentmerkmalen definiert. Die Grenze zwischen kohäsiven und nicht-kohäsiven Dichteströmungen (Reibungsströmungen) ist schlecht definiert, aber dimensionslose Zahlen könnten nützlich sein, um Strömungsschwellen zu definieren. Reibungsströmungen umfassen eine kontinuierliche Reihe von Sedimentrutschungen bis hin zu Turbiditätsströmungen. Die Unterteilung dieser Strömungen erfolgt basierend auf den dominierenden Partikeltragmechanismen, die unter anderem Matrixfestigkeit (in kohäsiven Strömungen), Auftrieb, Porenwasserdruck, Korn-zu-Korn-Interaktion (verursachend dispersive Druck), Reynolds-Spannungen (Turbulenz) und Bodenträger (Partikel, die auf dem stationären Boden bewegt werden) umfassen. Der dominante Partikeltragmechanismus hängt von den Strömungsbedingungen, der Partikelkonzentration, der Korngrößenverteilung und dem Partikeltyp ab. In hyperkonzentrierten Dichteströmungen machen sehr hohe Sedimentkonzentrationen (>25 Volumen%) Partikelinteraktionen von großer Bedeutung. Der Unterschied zwischen hyperkonzentrierten Dichteströmungen und kohäsiven Strömungen besteht darin, dass die ersteren reibungsdominiert sind. Mit abnehmender Sedimentkonzentration kann vertikale Partikelsortierung durch unterschiedliches Absinken entstehen, und Strömungen, in denen dies auftreten kann, werden als konzentrierte Dichteströmungen bezeichnet. Die Grenze zwischen hyperkonzentrierten und konzentrierten Dichteströmungen wird durch eine Änderung des Partikelverhaltens definiert, sodass dichtere oder größere Körner nicht mehr vollständig durch Korninteraktion getragen werden, wodurch eine grobkörnige Schwanz (oder dichte-körnige Schwanz) normale Schichtung ermöglicht. Die Konzentration, bei der diese Änderung auftritt, hängt von Partikelgröße, Sortierung, Zusammensetzung und relativer Dichte ab, sodass eine einzelne Schwellenkonzentration nicht definiert werden kann. Konzentrierte Dichteströmungen können hocherosiv sein und anschließend vollständige oder unvollständige Lowe- und Bouma-Sequenzen ablagern. Umgekehrt kann Hydroplanieren an der Basis von Schuttströmungen und möglicherweise auch in einigen hyperkonzentrierten Strömungen den Fluidwiderstand reduzieren, wodurch hohe Strömungsgeschwindigkeiten ermöglicht werden, während großräumige Erosion verhindert wird. Strömungen mit Konzentrationen <9% Volumen sind echte Turbiditätsströmungen (sensu Bagnold, 1962), bei denen Fluidturbulenz der Hauptpartikeltragmechanismus ist. Turbiditätsströmungen und konzentrierte Dichteströmungen können basierend auf der Strömungsdauer in momentane Stöße, längere Dauer stossähnliche Strömungen und quasi-stationäre Strömungen unterteilt werden. Die Strömungsdauer zeigt sich als Kontrolle für die Natur der resultierenden Ablagerungen. Stossähnliche Turbiditätsströmungen neigen dazu, klassische Bouma-Sequenzen zu produzieren, deren Natur an einem bestimmten Ort von Faktoren wie Strömungsgröße, Sedimenttyp und Nähe zur Quelle abhängt. Im Gegensatz dazu können quasi-stationäre Turbiditätsströmungen, die durch hyperpyknalen Flussabfluss erzeugt werden, Einheiten mit grobkörnigerer Struktur ablagern, die von Einheiten mit feinerer Struktur gekrönt werden (wegen Wachsend- und Schwindend-Bedingungen) und können auch dicke Einheiten von einheitlichem Charakter umfassen (resultierend aus längeren Perioden nahezu stationärer Bedingungen). Jeder Strömungstyp kann sich entlang des Transportpfades schrittweise ändern, wobei die Transformation primär auf Reduktionen der Sedimentkonzentration durch fortschreitende Einmischung umgebenden Fluids und/oder Sedimentablagerung zurückzuführen ist. Die Rate der Fluid-Einmischung und folglich der Strömungs-Transformation hängt von Faktoren ab, einschließlich Gefällegradient, lateraler Einschränkung, Bodenrauheit, Strömungsdicke und Wassertiefe. Strömungen mit hohen und niedrigen Sedimentkonzentrationen können in einem einzigen Transportereignis koexistieren aufgrund von Abwärts-Transformationen, Strömungsschichtung oder Scherschichtentwicklung der Mischgrenze mit dem darüberliegenden Wasser (Mischwolkenbildung). Ablagerungen eines einzelnen Strömungseignisses an einem Ort können daher aus einer Folge unterschiedlicher Strömungstypen entstehen, und dies führt zu erheblicher Komplexität bei der Klassifizierung des Strömungseignisses oder der Komponenten-Strömungstypen aus den Ablagerungen.

@article{doi101046j13653091200100360x,
    author = "Mulder, Thierry und Alexander, Jan",
    title = "Der physikalische Charakter von subaquatischen sedimentären Dichteströmungen und deren Ablagerungen",
    year = "2001",
    journal = "Sedimentology",
    abstract = "Die Komplexität der Strömung und die große Vielfalt der Ablagerungsprozesse, die in subaquatischen Dichteströmungen ablaufen, kombiniert mit post-depositionärer Konsolidierung und weichen Sedimentdeformationen, machen es oft schwierig, die Eigenschaften der ursprünglichen Strömung aus dem sedimentären Record zu interpretieren. Dies hat zu erheblicher Verwirrung in der Nomenklatur in der Literatur geführt. Dieser Artikel versucht, diese Situation zu klären, indem er eine einfache Klassifikation von sedimentären Dichteströmungen vorlegt, die auf physikalischen Strömungseigenschaften und Korn-Tragmechanismen basiert, und diskutiert kurz die wahrscheinlichsten Eigenschaften der abgelagerten Sedimente. Kohäsive Strömungen werden häufig als Debrisflows und Mudflows bezeichnet und basierend auf Sedimentmerkmalen definiert. Die Grenze zwischen kohäsiven und nicht-kohäsiven Dichteströmungen (Reibungsströmungen) ist schlecht definiert, aber dimensionslose Zahlen können nützlich sein, um Strömungsschwellen zu definieren. Reibungsströmungen umfassen eine kontinuierliche Reihe von Sedimentrutschungen bis zu Turbiditätsströmungen. Die Unterteilung dieser Strömungen erfolgt basierend auf den dominierenden Partikel-Tragmechanismen, die die Matrixfestigkeit (in kohäsiven Strömungen), Auftrieb, Porenwasserdruck, Korn-zu-Korn-Interaktion (verursachend dispersive Druck), Reynolds-Spannungen (Turbulenz) und Bettunterstützung (Partikel, die auf dem stationären Bett bewegt werden) umfassen. Der dominante Partikel-Tragmechanismus hängt von den Strömungsbedingungen, der Partikelkonzentration, der Korngrößenverteilung und dem Partikeltyp ab. In hyperkonzentrierten Dichteströmungen machen sehr hohe Sedimentkonzentrationen (>25 Volumen%) Partikelinteraktionen von großer Bedeutung. Der Unterschied zwischen hyperkonzentrierten Dichteströmungen und kohäsiven Strömungen besteht darin, dass die ersteren reibungsdominiert sind. Mit abnehmender Sedimentkonzentration kann vertikale Partikelsortierung durch unterschiedliches Absinken resultieren, und Strömungen, in denen dies auftreten kann, werden als konzentrierte Dichteströmungen bezeichnet. Die Grenze zwischen hyperkonzentrierten und konzentrierten Dichteströmungen wird durch eine Änderung des Partikelverhaltens definiert, sodass dichtere oder größere Körner nicht mehr vollständig durch Korninteraktion unterstützt werden, wodurch eine grobkörnige Schwanz (oder dichte-Korn-Schwanz) normale Graduierung ermöglicht wird. Die Konzentration, bei der diese Änderung auftritt, hängt von Partikelgröße, Sortierung, Zusammensetzung und relativer Dichte ab, sodass eine einzelne Schwellenwertkonzentration nicht definiert werden kann. Konzentrierte Dichteströmungen können hoch erosiv sein und anschließend vollständige oder unvollständige Lowe- und Bouma-Sequenzen ablagern. Umgekehrt kann Hydroplanieren an der Basis von Debrisflows und möglicherweise auch in einigen hyperkonzentrierten Strömungen den Fluidwiderstand reduzieren, wodurch hohe Strömungsgeschwindigkeiten ermöglicht werden, während großflächige Erosion verhindert wird. Strömungen mit Konzentrationen <9% Volumen sind echte Turbiditätsströmungen (sensu Bagnold, 1962), bei denen Fluidturbulenz der Hauptpartikel-Tragmechanismus ist. Turbiditätsströmungen und konzentrierte Dichteströmungen können basierend auf der Strömungsdauer in instantane Surge, längere Dauer Surge-ähnliche Strömungen und quasi-stationäre Strömungen unterteilt werden. Die Strömungsdauer zeigt, dass sie die Natur der resultierenden Ablagerungen kontrolliert. Surge-ähnliche Turbiditätsströmungen neigen dazu, klassische Bouma-Sequenzen zu produzieren, deren Natur an einem bestimmten Standort von Faktoren wie Strömungsgröße, Sedimenttyp und Nähe zur Quelle abhängt. Im Gegensatz dazu können quasi-stationäre Turbiditätsströmungen, die durch hyperpyknalen Flussabfluss erzeugt werden, Einheiten mit zunehmender Grobkörnigkeit ablagern, die von Einheiten mit abnehmender Grobkörnigkeit gekrönt werden (wegen Wachstums und Abklingens der Bedingungen) und können auch dicke Einheiten von einheitlichem Charakter umfassen (resultierend aus längeren Perioden von nahezu stationären Bedingungen). Jeder Strömungstyp kann sich entlang des Transportpfades schrittweise verändern, wobei die Transformation primär auf Reduktionen der Sedimentkonzentration durch fortschreitende Einmischung umgebender Flüssigkeit und/oder Sedimentablagerung zurückzuführen ist. Die Rate der Fluid-Einmischung und folglich der Strömungs-Transformation hängt von Faktoren ab, einschließlich Neigungsgradient, lateraler Einschränkung, Bett-Rauheit, Strömungsdicke und Wassertiefe. Strömungen mit hohen und niedrigen Sedimentkonzentrationen können in einem Transportereignis koexistieren aufgrund von Abwärts-Transformationen, Strömungsschichtung oder Scherschichtentwicklung der Mischgrenze mit dem darüberliegenden Wasser (Mischwolkenbildung). Ablagerungen eines einzelnen Strömungseignisses an einem Standort können daher aus einer Folge unterschiedlicher Strömungstypen bestehen, und dies führt zu erheblicher Komplexität bei der Klassifizierung des Strömungseignisses oder der Komponenten-Strömungstypen aus den Ablagerungen.",
    url = "https://doi.org/10.1046/j.1365-3091.2001.00360.x",
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Zusammenfassung. Ein intensiver lateraler Ausbruch verwüstete den Mount St. Helens im Jahr 1980, doch Überreste der Waldunterwuchsarten überlebten in einigen nördlichen Hang-'Refugien'. Wir untersuchten die Auswirkungen der Refugien auf die Besiedlung von kahlen Pumitz im Jahr 1997 und 1998, 18 Jahre nach dem Ausbruch. Der Samenregen von 23 Besiedlern stammte hauptsächlich aus Populationen, die zuvor in Refugien etabliert waren. Fallschirmspringer hatten kleine, windverbreitbare Samen, Gleitschirme hatten geflügelte Samen, und Tumbler wurden am Boden entlang geweht. Letztere beiden Gruppen sind schwerer und verbreiten sich langsamer, sind aber eher überlebensfähig. Der Anteil der Vegetation, der durch windverbreitete Arten repräsentiert wird, nahm mit zunehmender Entfernung von den Refugien zu. Die Dichte der Fallschirmspringer nahm mit der Zeit und der Nähe zu den Refugien ab. Während sich die Vegetation in der Nähe der Refugien entwickelte, expandierten die Populationen der Gleitschirme und Tumbler, was ihre Dominanz in weiter entfernten Pumitzgebieten vorwegnahm. Refugien spielten eine entscheidende Rolle bei der Bestimmung des Tempos und des Verlaufs der Sukzession, indem sie fruchtbare Inseln bereitstellten, die es Pionieren und Trockenwiesenarten ermöglichten, sich in der Nähe von kahlen Pumitz zu etablieren. Arten, die in Refugien überlebten, spielten eine vernachlässigbare Rolle bei der Besiedlung. Diese Studie zeigte, dass Refugien, wenn sie scharf mit neuen Substraten kontrastieren, die Erholung beschleunigen, indem sie die Invasion von Pionierarten erleichtern.

@article{doi101111j165411032003tb02195x,
    author = "Fuller, R.N. und del Moral, R.",
    title = "The role of refugia and dispersal in primary succession on Mount St. Helens, Washington",
    year = "2003",
    journal = "Journal of Vegetation Science",
    abstract = "Zusammenfassung. Ein intensiver lateraler Ausbruch verwüstete den Mount St. Helens im Jahr 1980, doch Überreste der Waldunterwuchsarten überlebten in einigen nördlichen Hang-'Refugien'. Wir untersuchten die Auswirkungen der Refugien auf die Besiedlung von kahlen Pumitz im Jahr 1997 und 1998, 18 Jahre nach dem Ausbruch. Der Samenregen von 23 Besiedlern stammte hauptsächlich aus Populationen, die zuvor in Refugien etabliert waren. Fallschirmspringer hatten kleine, windverbreitbare Samen, Gleitschirme hatten geflügelte Samen, und Tumbler wurden am Boden entlang geweht. Letztere beiden Gruppen sind schwerer und verbreiten sich langsamer, sind aber eher überlebensfähig. Der Anteil der Vegetation, der durch windverbreitete Arten repräsentiert wird, nahm mit zunehmender Entfernung von den Refugien zu. Die Dichte der Fallschirmspringer nahm mit der Zeit und der Nähe zu den Refugien ab. Während sich die Vegetation in der Nähe der Refugien entwickelte, expandierten die Populationen der Gleitschirme und Tumbler, was ihre Dominanz in weiter entfernten Pumitzgebieten vorwegnahm. Refugien spielten eine entscheidende Rolle bei der Bestimmung des Tempos und des Verlaufs der Sukzession, indem sie fruchtbare Inseln bereitstellten, die es Pionieren und Trockenwiesenarten ermöglichten, sich in der Nähe von kahlen Pumitz zu etablieren. Arten, die in Refugien überlebten, spielten eine vernachlässigbare Rolle bei der Besiedlung. Diese Studie zeigte, dass Refugien, wenn sie scharf mit neuen Substraten kontrastieren, die Erholung beschleunigen, indem sie die Invasion von Pionierarten erleichtern.",
    url = "https://doi.org/10.1111/j.1654-1103.2003.tb02195.x",
    doi = "10.1111/j.1654-1103.2003.tb02195.x",
    openalex = "W4238340471",
    references = "moral1998early"
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Zusammenfassung. Ein intensiver seitlicher Ausbruch verwüstete den Mount St. Helens im Jahr 1980, aber Wald-Unterwuchsspezies überlebten in einigen Rückzugsgebieten an der Nordseite. Wir untersuchten die Auswirkungen von Rückzugsgebieten auf die Besiedlung von kahlen Pumitz im Jahr 1997 und 1998, 18 Jahre nach der Eruption. Der Samenregen von 23 Besiedlern stammte hauptsächlich aus Populationen, die zuvor in Rückzugsgebieten etabliert waren. Fallschirmspringer hatten kleine, windverbreitbare Samen, Gleitschirme hatten geflügelte Samen, und Tumbler wurden am Boden entlang geweht. Letztere beiden Gruppen sind schwerer und breiten sich langsamer aus, sind aber eher überlebensfähig. Der Anteil der Vegetation, der durch windverbreitete Arten repräsentiert wird, nahm mit zunehmender Entfernung von den Rückzugsgebieten zu. Die Dichte der Fallschirmspringer nahm mit der Zeit und der Nähe zu den Rückzugsgebieten ab. Während sich die Vegetation in der Nähe der Rückzugsgebiete entwickelte, expandierten die Populationen der Gleitschirme und Tumbler, was ihre Dominanz in weiter entfernten Pumitzgebieten vorwegnahm. Rückzugsgebiete spielten eine entscheidende Rolle bei der Bestimmung des Tempos und des Verlaufs der Nacheisung, indem sie fruchtbare Inseln bereitstellten, die es Pionieren und Trockenwiesenarten ermöglichten, sich in der Nähe von kahlen Pumitz zu etablieren. Arten, die in Rückzugsgebieten überlebten, spielten eine vernachlässigbare Rolle bei der Besiedlung. Diese Studie zeigte, dass Rückzugsgebiete, die sich scharf von neuen Substraten unterscheiden, die Erholung beschleunigen, indem sie die Invasion von Pionierarten erleichtern.

@article{doi1016581100923320030140637trorad20co2,
    author = "Fuller, R.N. und del Moral, R.",
    title = "Die Rolle von Rückzugsgebieten und Ausbreitung bei der Primärnacheisung auf dem Mount St. Helens, Washington",
    year = "2003",
    journal = "Journal of Vegetation Science",
    abstract = "Zusammenfassung. Ein intensiver seitlicher Ausbruch verwüstete den Mount St. Helens im Jahr 1980, aber Wald-Unterwuchsspezies überlebten in einigen Rückzugsgebieten an der Nordseite. Wir untersuchten die Auswirkungen von Rückzugsgebieten auf die Besiedlung von kahlen Pumitz im Jahr 1997 und 1998, 18 Jahre nach der Eruption. Der Samenregen von 23 Besiedlern stammte hauptsächlich aus Populationen, die zuvor in Rückzugsgebieten etabliert waren. Fallschirmspringer hatten kleine, windverbreitbare Samen, Gleitschirme hatten geflügelte Samen, und Tumbler wurden am Boden entlang geweht. Letztere beiden Gruppen sind schwerer und breiten sich langsamer aus, sind aber eher überlebensfähig. Der Anteil der Vegetation, der durch windverbreitete Arten repräsentiert wird, nahm mit zunehmender Entfernung von den Rückzugsgebieten zu. Die Dichte der Fallschirmspringer nahm mit der Zeit und der Nähe zu den Rückzugsgebieten ab. Während sich die Vegetation in der Nähe der Rückzugsgebiete entwickelte, expandierten die Populationen der Gleitschirme und Tumbler, was ihre Dominanz in weiter entfernten Pumitzgebieten vorwegnahm. Rückzugsgebiete spielten eine entscheidende Rolle bei der Bestimmung des Tempos und des Verlaufs der Nacheisung, indem sie fruchtbare Inseln bereitstellten, die es Pionieren und Trockenwiesenarten ermöglichten, sich in der Nähe von kahlen Pumitz zu etablieren. Arten, die in Rückzugsgebieten überlebten, spielten eine vernachlässigbare Rolle bei der Besiedlung. Diese Studie zeigte, dass Rückzugsgebiete, die sich scharf von neuen Substraten unterscheiden, die Erholung beschleunigen, indem sie die Invasion von Pionierarten erleichtern.",
    url = "https://doi.org/10.1658/1100-9233(2003)014[0637:trorad]2.0.co;2",
    doi = "10.1658/1100-9233(2003)014[0637:trorad]2.0.co;2",
    openalex = "W2069751725",
    references = "moral1998early"
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@article{doi101007s004450060109y,
    author = "Belousov, Alexander und Voight, B. und Belousova, Marina",
    title = "Directed blasts and blast-generated pyroclastic density currents: a comparison of the Bezymianny 1956, Mount St Helens 1980, und Soufrière Hills, Montserrat 1997 Eruptionen und Ablagerungen",
    year = "2007",
    journal = "Bulletin of Volcanology",
    url = "https://doi.org/10.1007/s00445-006-0109-y",
    doi = "10.1007/s00445-006-0109-y",
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    references = "crandell1987deposits, doi101007bf00302002, doi101007bf01073511, doi1010160377027384900027, doi101038323598a0, doi101093petrology41121, doi101111j1365246x1980tb02613x, doi101306212f7f312b2411d78648000102c1865d, doi103133pp1444, doi105860choice352778, doi107551mitpress119930030017, openalexw1587261652, openalexw2100680228, openalexw597459718"
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Zusammenfassung Die 1918er Eruption des glazial bedeckten Katla-Vulkans im Süden Islands erzeugte einen gewaltigen jökulhlaup, oder Gletscherdurchbruch, der ein großes Gebiet von Mýrdalssandur, der proglazialen Auswaschenebene, überflutete, wo er ca. 1 km³ vulkanisches Sediment ablagerte. Die Natur des 1918er jökulhlaup ist umstritten und wurde je nach lokaler Auskluftanalyse unterschiedlich kategorisiert als turbulenter Wasserfluss, hyperkonzentrierter Fluss oder als Geröllfluss. In dieser Studie zeigen auskluftbasierte architektonische Analysen der 1918er Ablagerungen das Vorhandensein von linsenförmigen und tafelförmigen Bettsets, die mit Ablagerungen aus quasi-stationären Antidunen und stromabwärts wandernden Antidunen sowie aus regelmäßigen Bettsets verbunden sind, die mit transienten Schlucht-und-Pool-Bettformen assoziiert sind, alle von denen mit turbulenten, transkritischen bis superkritischen Wasserflussbedingungen verbunden sind. Antidunenwellenlängen reichen von 24 bis 96 m, was Fließgeschwindigkeiten von 6 bis 12 m sec⁻¹ und durchschnittlichen Fließtiefen von 5 bis 19 m entspricht. Dieser Bereich berechneter Fließgeschwindigkeiten stimmt gut mit Schätzungen aus Augenzeugenberichten überein. Die architektonische Analyse der 1918er jökulhlaup-Ablagerungen hat zu einer verbesserten Schätzung der Flussparameter und der Fließhydraulik geführt, die mit dem 1918er jökulhlaup verbunden sind, die nicht durch lokale Auskluftanalyse erreicht worden wäre. Die hier präsentierten Beobachtungen bieten zusätzliche sedimentologische und architektonische Kriterien für die Erkennung von Ablagerungen, die mit transkritischen und superkritischen Wasserflussbedingungen verbunden sind. Die physikalische Skala sedimentärer Architekturen, die mit der Wanderung von Bettformen verbunden sind, hängt weitgehend von der Größe der formenden Flussereignisse oder -prozesse ab; sedimentäre Analysen müssen daher auf der entsprechenden physikalischen Skala durchgeführt werden, wenn zuverlässige Interpretationen bezüglich Ablagerungsmodi und formender Fließhydraulik getroffen werden sollen.

@article{doi101111j13653091200700931x,
    author = "Duller, Robert A. und Mountney, Nigel P. und Russell, Andrew J. und CASSIDY, NIGEL C.",
    title = "Architectural analysis of a volcaniclastic jökulhlaup deposit, southern Iceland: sedimentary evidence for supercritical flow",
    year = "2008",
    journal = "Sedimentology",
    abstract = "Zusammenfassung Die 1918er Eruption des glazial bedeckten Katla-Vulkans im Süden Islands erzeugte einen gewaltigen jökulhlaup, oder Gletscherdurchbruch, der ein großes Gebiet von Mýrdalssandur, der proglazialen Auswaschenebene, überflutete, wo er ca. 1 km³ vulkanisches Sediment ablagerte. Die Natur des 1918er jökulhlaup ist umstritten und wurde je nach lokaler Auskluftanalyse unterschiedlich kategorisiert als turbulenter Wasserfluss, hyperkonzentrierter Fluss oder als Geröllfluss. In dieser Studie zeigen auskluftbasierte architektonische Analysen der 1918er Ablagerungen das Vorhandensein von linsenförmigen und tafelförmigen Bettsets, die mit Ablagerungen aus quasi-stationären Antidunen und stromabwärts wandernden Antidunen sowie aus regelmäßigen Bettsets verbunden sind, die mit transienten Schlucht-und-Pool-Bettformen assoziiert sind, alle von denen mit turbulenten, transkritischen bis superkritischen Wasserflussbedingungen verbunden sind. Antidunenwellenlängen reichen von 24 bis 96 m, was Fließgeschwindigkeiten von 6 bis 12 m sec⁻¹ und durchschnittlichen Fließtiefen von 5 bis 19 m entspricht. Dieser Bereich berechneter Fließgeschwindigkeiten stimmt gut mit Schätzungen aus Augenzeugenberichten überein. Die architektonische Analyse der 1918er jökulhlaup-Ablagerungen hat zu einer verbesserten Schätzung der Flussparameter und der Fließhydraulik geführt, die mit dem 1918er jökulhlaup verbunden sind, die nicht durch lokale Auskluftanalyse erreicht worden wäre. Die hier präsentierten Beobachtungen bieten zusätzliche sedimentologische und architektonische Kriterien für die Erkennung von Ablagerungen, die mit transkritischen und superkritischen Wasserflussbedingungen verbunden sind. Die physikalische Skala sedimentärer Architekturen, die mit der Wanderung von Bettformen verbunden sind, hängt weitgehend von der Größe der formenden Flussereignisse oder -prozesse ab; sedimentäre Analysen müssen daher auf der entsprechenden physikalischen Skala durchgeführt werden, wenn zuverlässige Interpretationen bezüglich Ablagerungsmodi und formender Fließhydraulik getroffen werden sollen.",
    url = "https://doi.org/10.1111/j.1365-3091.2007.00931.x",
    doi = "10.1111/j.1365-3091.2007.00931.x",
    openalex = "W1764022448",
    references = "doi101007bf00301484"
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Die Unsicherheit bezüglich des Ursprungs der distalen Massendepositionsmaxima, die in vielen jüngsten Tephra-Fallablagerungen beobachtet werden, bleibt bestehen. In dieser Studie wird der Zusammenhang zwischen Ascheklumpenbildung und der Entstehung distaler Massendepositionsmaxima durch eine Neuanalyse des Tephra-Falls vom Ausbruch des Mount St. Helens am 18. Mai 1980 (MSH80) untersucht. Darüber hinaus werden alle Daten zusammengetragen, die zur Modellierung der distalen Aschensedimentation aus der MSH80-Ausbruchswolke benötigt werden. Vier Teilchengrößen-Subpopulationen waren im distalen Fall vorhanden, mit Moden bei 2,2 Φ, 4,2 Φ, 5,9 Φ und 8,3 Φ. Die Absinkraten der gröbsten Subpopulation entsprachen nahezu den vorhergesagten Endfallgeschwindigkeiten einzelner Partikel. Die Sedimentation von Partikeln <100 μm wurde stark verstärkt, hauptsächlich durch die Aggregation einer Teilchengrößen-Subpopulation mit einem Modaldurchmesser von 5,9 ± 0,2 Φ (19 ± 3 μm). Mammatus auf der MSH80-Wolke boten einen Mechanismus, um sehr feine Aschepartikel mit vorhergesagten atmosphärischen Lebensdauern von Tagen bis Wochen aus der oberen Troposphäre innerhalb weniger Stunden an die Oberfläche zu transportieren. In diesem Mechanismus initiieren Aschepartikel die Bildung von Eishydrometeoren in großer Höhe in der Troposphäre. Anschließend sinkt die vulkanische Wolke schnell ab, während sich Mammatus durch erhöhte Partikelbelastung und Sublimation der Wolkenbasis entwickeln. Ein schneller Fall erfolgt, wenn die Wolke die Schmelzzone passiert, in einem Prozess, der der Aggregation von Schneeflocken ähnelt. Aggregate sedimentieren en masse und bilden die distalen Massendepositionsmaxima, die in vielen jüngsten vulkanischen Aschefallablagerungen beobachtet werden. Diese Arbeit stellt eine Datenressource bereit, die die Modellierung der Tephra-Sedimentation erleichtern und Modellvergleiche ermöglichen wird.

@article{doi1010292008jb005756,
    author = "Durant, A. J. und Rose, William I. und Sarna‐Wojcicki, Andrei M. und Carey, S. und Volentik, A. C.",
    title = "Hydrometeor‐verstärkte Tephra‐Sedimentation: Einschränkungen aus dem Ausbruch des Mount St. Helens am 18. Mai 1980",
    year = "2009",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Die Unsicherheit bezüglich des Ursprungs der distalen Massendepositionsmaxima, die in vielen jüngsten Tephra-Fallablagerungen beobachtet werden, bleibt bestehen. In dieser Studie wird der Zusammenhang zwischen Ascheklumpenbildung und der Entstehung distaler Massendepositionsmaxima durch eine Neuanalyse des Tephra-Falls vom Ausbruch des Mount St. Helens am 18. Mai 1980 (MSH80) untersucht. Darüber hinaus werden alle Daten zusammengetragen, die zur Modellierung der distalen Aschensedimentation aus der MSH80-Ausbruchswolke benötigt werden. Vier Teilchengrößen-Subpopulationen waren im distalen Fall vorhanden, mit Moden bei 2,2 Φ, 4,2 Φ, 5,9 Φ und 8,3 Φ. Die Absinkraten der gröbsten Subpopulation entsprachen nahezu den vorhergesagten Endfallgeschwindigkeiten einzelner Partikel. Die Sedimentation von Partikeln <100 μm wurde stark verstärkt, hauptsächlich durch die Aggregation einer Teilchengrößen-Subpopulation mit einem Modaldurchmesser von 5,9 ± 0,2 Φ (19 ± 3 μm). Mammatus auf der MSH80-Wolke boten einen Mechanismus, um sehr feine Aschepartikel mit vorhergesagten atmosphärischen Lebensdauern von Tagen bis Wochen aus der oberen Troposphäre innerhalb weniger Stunden an die Oberfläche zu transportieren. In diesem Mechanismus initiieren Aschepartikel die Bildung von Eishydrometeoren in großer Höhe in der Troposphäre. Anschließend sinkt die vulkanische Wolke schnell ab, während sich Mammatus durch erhöhte Partikelbelastung und Sublimation der Wolkenbasis entwickeln. Ein schneller Fall erfolgt, wenn die Wolke die Schmelzzone passiert, in einem Prozess, der der Aggregation von Schneeflocken ähnelt. Aggregate sedimentieren en masse und bilden die distalen Massendepositionsmaxima, die in vielen jüngsten vulkanischen Aschefallablagerungen beobachtet werden. Diese Arbeit stellt eine Datenressource bereit, die die Modellierung der Tephra-Sedimentation erleichtern und Modellvergleiche ermöglichen wird.",
    url = "https://doi.org/10.1029/2008jb005756",
    doi = "10.1029/2008jb005756",
    openalex = "W2074885278",
    references = "doi101007bf00302002"
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Zusammenfassung Unterwasser-Sedimentdichte-Strömungen sind einer der wichtigsten Prozesse zur Bewegung von Sedimenten über unseren Planeten, doch sie sind extrem schwierig direkt zu überwachen. Die Geschwindigkeit von lang auslaufenden unterwasser-dichten Strömungen wurde direkt nur an fünf Standorten weltweit gemessen, und ihre Sedimentkonzentration wurde noch nie direkt gemessen. Das einzige Aufzeichnungsmaterial für die meisten Dichteströmungen ist ihr Sedimentablagerung. Dieser Artikel fasst die Prozesse zusammen, durch die Dichteströmungen Sediment ablagern, und schlägt eine neue einheitliche Klassifikation für die daraus resultierenden Ablagerungstypen vor. Kolloidale Eigenschaften von feinem kohärenten Schlamm stellen sicher, dass Schlammablagerungen komplex sind, und große Volumina von Schlamm können manchmal über lange Distanzen in Becken-Tiefen stauen oder zurückdrainieren. Die Ablagerung von nicht sortiertem Schlamm (T E-3) führt höchstwahrscheinlich schließlich zu einer en masse Konsolidierung in relativ dünnen und dichten Strömungen, obwohl die anfängliche Größensortierung von Schlamm frühere Stadien von verdünnten und ausgedehnten Strömungen anzeigt. Sortierter Schlamm (T E-2) und fein laminierte Schlamm (T E-1) entstehen höchstwahrscheinlich durch Flockenabscheidung bei niedrigeren Schlammkonzentrationen. Korngrößenbrüche unter Schlammintervallen sind üblich und dokumentieren das Umgehen von intermediären Korngrößen aufgrund von kolloidalem Schlammverhalten. Planar-laminierte (T D) und wellen-kreuzlaminierte (T C) nicht-kohäsive Schlamm oder feiner Sand wird durch verdünnte Strömungen abgelagert, und die externe Ablagerungsform ist mit vorherigen Modellen von räumlich verlangsamen (dissipativen) verdünnten Strömungen konsistent. Ein Korngrößenbruch unter dem wellen-kreuzlaminierten (T C) Intervall ist üblich und dokumentiert eine Periode der Sediment-Umarbeitung (manchmal in Dünen) oder Umgehung. Fein planar-laminierte Sand kann durch niederamplitudige Bettwellen in verdünnten Strömungen (T B-1) abgelagert werden, aber es ist am wahrscheinlichsten, dass es hauptsächlich durch hochkonzentrierte bodennahe Schichten unter hochdichten Strömungen (T B-2) abgelagert wird. Weiters gestaffelte planare Lamination (T B-3) tritt unter massivem reinem Sand (T A) auf und wird auch durch hochdichte Turbiditätsströmungen gebildet. Hochdichte Turbidit-Ablagerungen (T A, T B-2 und T B-3) haben eine tabellarische Form, die mit gehinderter Abscheidung konsistent ist, und werden typischerweise von einem umfangreicheren Überzug niedrigerdichter Turbidite (T D und T C,) überlagert. Diese Kern- und Überzugsform deutet darauf hin, dass Ereignisse manchmal zwei distincte Strömungskomponenten umfassen. Massiver reiner Sand wird weniger häufig en masse durch verflüssigten Schuttströmung (D CS) abgelagert, in welchem Fall der reine Sand nicht sortiert ist oder eine fleckige Korngrünetextur aufweist. Reine Sand-Schuttströmungen können sich über mehrere zehn Kilometer erstrecken, bevor sie abrupt auslaufen. Stromaufwärts-Übergänge deuten darauf hin, dass reine Sand-Schuttströmungen manchmal durch Transformation von hochdichten Turbiditätsströmungen entstehen. Kohäsive Schuttströmungen können drei Arten von nicht sortiertem schlammigem Sand ablagern, der Klümpel enthalten kann. Dicke kohäsive Schuttströmungen treten tendenziell in näheren Settings auf und erstrecken sich von einer anfänglichen Hangrutschung. Dünnere und hochmobile schwach-kohäsive Schuttströmungen produzieren ausgedehnte Ablagerungen, die auf distale Bereiche beschränkt sind. Diese schwach-kohäsiven Schuttströmungen können Klümpel enthalten und lange Distanzen zurücklegen (D M-2), oder sie entstehen durch lokale Strömungs-Transformation aufgrund von Turbulenz-Dämpfung durch kohäsiven Schlamm (D M-1). Kartierung einzelner Strömungsablagerungen (Betten) betont, wie ein einzelnes Ereignis mehrere Strömungstypen enthalten kann, mit Transformationen zwischen Strömungstypen. Strömungs-Transformation kann von verdünnter zu dichter Strömung sowie von dichter zu verdünnter Strömung sein. Strömungszustand, Ablagerungstyp und Strömungs-Transformation hängen stark vom Volumenanteil von kohäsivem feinem Schlamm innerhalb einer Strömung ab. Jüngste Feldbeobachtungen zeigen signifikante Abweichungen von vorher weit zitierten Modellen, und viele Hypothesen, die Strömungstyp mit Ablagerungstyp verknüpfen, sind schlecht getestet. Es gibt noch viel zu lernen über diese bemerkenswerten Strömungen.

@article{doi101111j13653091201201353x,
    author = "Talling, Peter J. und Masson, Douglas G. und Sumner, E. J. und Malgesini, G.",
    title = "Subaqueous sediment density flows: Depositional processes and deposit types",
    year = "2012",
    journal = "Sedimentology",
    abstract = "Abstract Submarine sediment density flows are one of the most important processes for moving sediment across our planet, yet they are extremely difficult to monitor directly. The speed of long run‐out submarine density flows has been measured directly in just five locations worldwide and their sediment concentration has never been measured directly. The only record of most density flows is their sediment deposit. This article summarizes the processes by which density flows deposit sediment and proposes a new single classification for the resulting types of deposit. Colloidal properties of fine cohesive mud ensure that mud deposition is complex, and large volumes of mud can sometimes pond or drain‐back for long distances into basinal lows. Deposition of ungraded mud (T E‐3) most probably finally results from en masse consolidation in relatively thin and dense flows, although initial size sorting of mud indicates earlier stages of dilute and expanded flow. Graded mud (T E‐2) and finely laminated mud (T E‐1) most probably result from floc settling at lower mud concentrations. Grain‐size breaks beneath mud intervals are commonplace, and record bypass of intermediate grain sizes due to colloidal mud behaviour. Planar‐laminated (T D) and ripple cross‐laminated (T C) non‐cohesive silt or fine sand is deposited by dilute flow, and the external deposit shape is consistent with previous models of spatial decelerating (dissipative) dilute flow. A grain‐size break beneath the ripple cross‐laminated (T C) interval is common, and records a period of sediment reworking (sometimes into dunes) or bypass. Finely planar‐laminated sand can be deposited by low‐amplitude bed waves in dilute flow (T B‐1), but it is most likely to be deposited mainly by high‐concentration near‐bed layers beneath high‐density flows (T B‐2). More widely spaced planar lamination (T B‐3) occurs beneath massive clean sand (T A), and is also formed by high‐density turbidity currents. High‐density turbidite deposits (T A, T B‐2 and T B‐3) have a tabular shape consistent with hindered settling, and are typically overlain by a more extensive drape of low‐density turbidite (T D and T C,). This core and drape shape suggests that events sometimes comprise two distinct flow components. Massive clean sand is less commonly deposited en masse by liquefied debris flow (D CS), in which case the clean sand is ungraded or has a patchy grain‐size texture. Clean‐sand debrites can extend for several tens of kilometres before pinching out abruptly. Up‐current transitions suggest that clean‐sand debris flows sometimes form via transformation from high‐density turbidity currents. Cohesive debris flows can deposit three types of ungraded muddy sand that may contain clasts. Thick cohesive debrites tend to occur in more proximal settings and extend from an initial slope failure. Thinner and highly mobile low‐strength cohesive debris flows produce extensive deposits restricted to distal areas. These low‐strength debris flows may contain clasts and travel long distances (D M‐2), or result from more local flow transformation due to turbulence damping by cohesive mud (D M‐1). Mapping of individual flow deposits (beds) emphasizes how a single event can contain several flow types, with transformations between flow types. Flow transformation may be from dilute to dense flow, as well as from dense to dilute flow. Flow state, deposit type and flow transformation are strongly dependent on the volume fraction of cohesive fine mud within a flow. Recent field observations show significant deviations from previous widely cited models, and many hypotheses linking flow type to deposit type are poorly tested. There is much still to learn about these remarkable flows.",
    url = "https://doi.org/10.1111/j.1365-3091.2012.01353.x",
    doi = "10.1111/j.1365-3091.2012.01353.x",
    openalex = "W1934469433",
    references = "dejong1972flysch, doi1010160012825283900223, doi1010160037073880900524, doi1010160040195171900382, doi101016jmarpetgeo200301003, doi101016jmarpetgeo200309001, doi101016jmarpetgeo200902012, doi101016s0012825297818582, doi101016s0264817299000112, doi10102900eo00168, doi10102997rg00426, doi101046j13653091200100360x, doi101086625710, doi101086629606, doi101098rspa19540186, doi101098rsta20061810, doi101098rstl18830029, doi101111j136530911976tb00051x, doi101111j136530911977tb00122x, doi101111j13653091200801019x, doi101111j13653091200901073x, doi101146annurevfluid121108145618, doi1013062f9182e316ce11d78645000102c1865d, doi10130674d7262b2b2111d78648000102c1865d, doi102110sedred200434, nardin1979a, openalexw1570283708, openalexw580680426"
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@article{doi101007s0044501610953,
    author = "Gardner, James E. und Andrews, B. J. und Dennen, R. L.",
    title = "Liftoff of the 18 May 1980 surge of Mount St. Helens (USA) und die zurückgelassenen Ablagerungen",
    year = "2016",
    journal = "Bulletin of Volcanology",
    url = "https://doi.org/10.1007/s00445-016-1095-3",
    doi = "10.1007/s00445-016-1095-3",
    openalex = "W2565756080",
    references = "openalexw2167464155"
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