Tectônica gravitacional

@techreport{ramberg1963experimental1,
    author = "Ramberg, H",
    title = "Estudo experimental de tectônica gravitacional por meio de modelos centrífugos",
    year = "1963",
    howpublished = "Bulletin, Instituto Geológico, Universidade de Uppsala, v. 62, p. 1-97",
    note = "talkorigins_source = {true}; raw_reference = {Ramberg, H., 1963, Estudo experimental de tectônica gravitacional por meio de modelos centrífugos: Bulletin, Instituto Geológico, Universidade de Uppsala, v. 62, p. 1-97.}"
}

Investigação experimental sobre a resistência e ductilidade da serpentinita a temperaturas até 700°C e pressões confinantes até 5 kb resultou em dados importantes para a compreensão do papel da serpentinita na orogênese. Amostras seladas de serpentinita antigorita-crisotila, com resistência última comparável à da granito à temperatura ambiente, mostraram um enfraquecimento acentuado acima de 500–600°C; uma serpentinita de textura em malha contendo lizardita, crisotila e uma quantidade menor de brucita mostrou uma perda similar de resistência a 300–350°C. A fragilidade sempre acompanhou o enfraquecimento em altas temperaturas, embora as amostras que mostraram alta resistência em temperaturas mais baixas fossem frequentemente dúcteis. Exames petrográficos e de raios-X revelam que a serpentina nas amostras enfraquecidas e fragilizadas sofreu desidratação parcial para forsterita e talco. A fragilização e o enfraquecimento são atribuídos a uma redução na pressão confinante efetiva devido à pressão de poros da água liberada durante a desidratação e a uma perda de resistência coesiva devido a mudanças na estrutura durante a desidratação. A hipótese de emplacamento tectônico de serpentinitas do tipo alpino torna-se, portanto, altamente plausível em temperaturas suficientemente altas para o enfraquecimento por desidratação, enquanto é difícil de aceitar em temperaturas mais baixas onde a resistência da serpentinita é alta. O enfraquecimento ao aquecimento à temperatura adequada de desidratação, na faixa de 300–600°C, de uma crosta oceânica inferior parcialmente serpentinizada ou manto superior também deve servir para concentrar a deformação na faixa aquecida, facilitando assim a construção de montanhas. A fragilização associada à desidratação estende a profundidade teórica máxima para fratura frágil no manto até a das fases hidratadas mais profundas.

@article{doi101029jz070i016p03965,
    author = "Raleigh, C. B. e Paterson, Mike",
    title = "Deformação experimental de serpentinita e suas implicações tectônicas",
    year = "1965",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Investigação experimental sobre a resistência e ductilidade da serpentinita a temperaturas até 700°C e pressões confinantes até 5 kb resultou em dados importantes para a compreensão do papel da serpentinita na orogênese. Amostras seladas de serpentinita antigorita-crisotila, com resistência última comparável à da granito à temperatura ambiente, mostraram um enfraquecimento acentuado acima de 500–600°C; uma serpentinita de textura em malha contendo lizardita, crisotila e uma quantidade menor de brucita mostrou uma perda similar de resistência a 300–350°C. A fragilidade sempre acompanhou o enfraquecimento em altas temperaturas, embora as amostras que mostraram alta resistência em temperaturas mais baixas fossem frequentemente dúcteis. Exames petrográficos e de raios-X revelam que a serpentina nas amostras enfraquecidas e fragilizadas sofreu desidratação parcial para forsterita e talco. A fragilização e o enfraquecimento são atribuídos a uma redução na pressão confinante efetiva devido à pressão de poros da água liberada durante a desidratação e a uma perda de resistência coesiva devido a mudanças na estrutura durante a desidratação. A hipótese de emplacamento tectônico de serpentinitas do tipo alpino torna-se, portanto, altamente plausível em temperaturas suficientemente altas para o enfraquecimento por desidratação, enquanto é difícil de aceitar em temperaturas mais baixas onde a resistência da serpentinita é alta. O enfraquecimento ao aquecimento à temperatura adequada de desidratação, na faixa de 300–600°C, de uma crosta oceânica inferior parcialmente serpentinizada ou manto superior também deve servir para concentrar a deformação na faixa aquecida, facilitando assim a construção de montanhas. A fragilização associada à desidratação estende a profundidade teórica máxima para fratura frágil no manto até a das fases hidratadas mais profundas.",
    url = "https://doi.org/10.1029/jz070i016p03965",
    doi = "10.1029/jz070i016p03965",
    openalex = "W1963862763",
    references = "doi1010160022509653900192, doi1010160040195164900101, doi101029jz065i004p01083, doi101029jz066i007p02199, doi10108800319112218032, doi101126science1473655292, doi10113000167606195970115rofpim20co2, doi10113000167606195970167rofpim20co2, doi10113000167606196576469rofpim20co2, doi101306bc743a8716be11d78645000102c1865d"
}

@article{bott1975gravity,
    author = "Bott, M.H.P.",
    title = "Gravidade e tectônica",
    year = "1975",
    journal = "Chemical Geology",
    url = "https://doi.org/10.1016/0009-2541(75)90007-8",
    doi = "10.1016/0009-2541(75)90007-8",
    number = "2",
    openalex = "W2317675548",
    pages = "149",
    volume = "16"
}

@article{carey1975gravity,
    author = "Carey, S.Warren",
    title = "Gravidade e tectônica",
    year = "1975",
    journal = "Tectonophysics",
    url = "https://doi.org/10.1016/0040-1951(75)90023-2",
    doi = "10.1016/0040-1951(75)90023-2",
    number = "3",
    openalex = "W2741384205",
    pages = "297-298",
    volume = "27"
}

RESUMO Utilizamos modelos de argila de camada única e multicamada para estudar o desenvolvimento de dobras forçadas acima de falhas normais. Nossos resultados de modelagem mostram que os padrões de deformação associados à dobra forçada extensional dependem do mergulho da falha normal subjacente e da presença de descolamentos paralelos às camadas. Em modelos de argila de camada única, as dobras forçadas extensionais são monoclinas que se alargam para cima. As superfícies axiais anticlinais mergulham na mesma direção das falhas normais mestras subjacentes, e as superfícies axiais sinclinais mergulham na direção oposta às falhas normais mestras. A maioria das falhas secundárias são falhas normais que se acentuam para cima. No entanto, se as falhas normais mestres tiverem mergulho acentuado, muitas falhas normais secundárias tornam-se falhas inversas de alto ângulo em profundidades rasas. A propagação e o enlace das falhas secundárias em falhas normais contínuas terminam o desenvolvimento de dobras forçadas extensionais. Mais dobramento ocorre antes do enlace da falha se a falha normal mestre tiver mergulho acentuado em vez de suave. A maioria das camadas mergulhadas e falhas secundárias é preservada nas paredes de sustentação das falhas normais contínuas. Em modelos de argila multicamada com descolamentos paralelos às camadas, as dobras forçadas extensionais também são monoclinas que se alargam para cima. O deslizamento no descolamento mais baixo transfere lateralmente a extensão induzida por falhamento normal e dobra forçada da falha normal mestre para a borda do descolamento. O deslizamento em descolamentos sobrejacentes acomuta pequenas mudanças de espessura associadas ao alargamento para cima da dobra. Falhas secundárias incluem falhas normais de baixo ângulo perto da superfície axial anticlinal, pequenas falhas de empurrão perto da superfície axial sinclinal e falhas normais de alto ângulo acima da borda do descolamento. Os padrões de deformação previstos pelo modelo são semelhantes aos das dobras forçadas extensionais do Golfo de Suez e do norueguês offshore. Essa semelhança sugere que nossos resultados de modelagem se aplicam a dobras forçadas extensionais e podem fornecer diretrizes para interpretar dados de campo, poços e sísmicos.

@article{doi1013060c9b23fd171011d78645000102c1865d,
    author = "Withjack, Martha Oliver e Olson, Jon E. e Peterson, Eric W.",
    title = "Modelos Experimentais de Dobras Forçadas Extensionais",
    year = "1990",
    journal = "AAPG Bulletin",
    abstract = "RESUMO Utilizamos modelos de argila de camada única e multicamada para estudar o desenvolvimento de dobras forçadas acima de falhas normais. Nossos resultados de modelagem mostram que os padrões de deformação associados à dobra forçada extensional dependem do mergulho da falha normal subjacente e da presença de descolamentos paralelos às camadas. Em modelos de argila de camada única, as dobras forçadas extensionais são monoclinas que se alargam para cima. As superfícies axiais anticlinais mergulham na mesma direção das falhas normais mestras subjacentes, e as superfícies axiais sinclinais mergulham na direção oposta às falhas normais mestras. A maioria das falhas secundárias são falhas normais que se acentuam para cima. No entanto, se as falhas normais mestres tiverem mergulho acentuado, muitas falhas normais secundárias tornam-se falhas inversas de alto ângulo em profundidades rasas. A propagação e o enlace das falhas secundárias em falhas normais contínuas terminam o desenvolvimento de dobras forçadas extensionais. Mais dobramento ocorre antes do enlace da falha se a falha normal mestre tiver mergulho acentuado em vez de suave. A maioria das camadas mergulhadas e falhas secundárias é preservada nas paredes de sustentação das falhas normais contínuas. Em modelos de argila multicamada com descolamentos paralelos às camadas, as dobras forçadas extensionais também são monoclinas que se alargam para cima. O deslizamento no descolamento mais baixo transfere lateralmente a extensão induzida por falhamento normal e dobra forçada da falha normal mestre para a borda do descolamento. O deslizamento em descolamentos sobrejacentes acomuta pequenas mudanças de espessura associadas ao alargamento para cima da dobra. Falhas secundárias incluem falhas normais de baixo ângulo perto da superfície axial anticlinal, pequenas falhas de empurrão perto da superfície axial sinclinal e falhas normais de alto ângulo acima da borda do descolamento. Os padrões de deformação previstos pelo modelo são semelhantes aos das dobras forçadas extensionais do Golfo de Suez e do norueguês offshore. Essa semelhança sugere que nossos resultados de modelagem se aplicam a dobras forçadas extensionais e podem fornecer diretrizes para interpretar dados de campo, poços e sísmicos.",
    url = "https://doi.org/10.1306/0c9b23fd-1710-11d7-8645000102c1865d",
    doi = "10.1306/0c9b23fd-1710-11d7-8645000102c1865d",
    openalex = "W1906139009"
}

Projeções de erro orbital baseadas nas estimativas de covariância de erro do Modelo de Terra da Oddard Geopotencial (GEM)‐T3 demonstraram-se confiáveis através de sua projeção sobre resíduos de observação dentro de conjuntos de dados independentes. Soluções de geopotencial especiais foram desenvolvidas com base no mesmo conjunto de dados e ponderação utilizados no modelo de gravidade GEM‐T3, mas com um conjunto de dados de satélite significativo eliminado da solução. Esses modelos de gravidade de subconjunto são então usados para calcular os resíduos de observação dentro das soluções orbitais para o satélite omitido e os resultados são comparados aos seus valores previstos com base na covariância de erro desses modelos. Para garantir resultados significativos, os testes foram projetados de modo que os resíduos de observação sejam dominados por erros de modelagem de geopotencial. Isso resulta em um teste confiável das estimativas de erro das soluções de subconjunto e, portanto, testa a ponderação de dados usada na construção desses modelos (tanto o GEM‐T3 quanto as soluções de subconjunto). As estimativas de erro para o GEM‐T3 são baseadas em um método de ponderação de dados ótimo e foram obtidas em um processo de calibração separado. Os resultados do teste mostrados aqui indicam que as estimativas de erro do GEM‐T3 para os parâmetros de gravidade estão calibradas e que os erros orbitais previstos correspondem bem às acurácias orbitais reais. Os resultados do teste do modelo completo GEM‐T3 com dados de rastreamento Doppler DORIS de alta precisão totalmente independentes adquiridos no satélite francês SPOT‐2 confirmam essas conclusões.

@article{doi10102992gl02824,
    author = "Lerch, F. J. e Nerem, R. S. e Chinn, D. S. e Chan, J. C. e Patel, G. B. e Klosko, S. M.",
    title = "Novos testes de calibração de erro para modelos de gravidade usando soluções de subconjunto e dados independentes: Aplicado ao GEM‐T3",
    year = "1993",
    journal = "Geophysical Research Letters",
    abstract = "Projeções de erro orbital baseadas nas estimativas de covariância de erro do Modelo de Terra da Oddard Geopotencial (GEM)‐T3 demonstraram-se confiáveis através de sua projeção sobre resíduos de observação dentro de conjuntos de dados independentes. Soluções de geopotencial especiais foram desenvolvidas com base no mesmo conjunto de dados e ponderação utilizados no modelo de gravidade GEM‐T3, mas com um conjunto de dados de satélite significativo eliminado da solução. Esses modelos de gravidade de subconjunto são então usados para calcular os resíduos de observação dentro das soluções orbitais para o satélite omitido e os resultados são comparados aos seus valores previstos com base na covariância de erro desses modelos. Para garantir resultados significativos, os testes foram projetados de modo que os resíduos de observação sejam dominados por erros de modelagem de geopotencial. Isso resulta em um teste confiável das estimativas de erro das soluções de subconjunto e, portanto, testa a ponderação de dados usada na construção desses modelos (tanto o GEM‐T3 quanto as soluções de subconjunto). As estimativas de erro para o GEM‐T3 são baseadas em um método de ponderação de dados ótimo e foram obtidas em um processo de calibração separado. Os resultados do teste mostrados aqui indicam que as estimativas de erro do GEM‐T3 para os parâmetros de gravidade estão calibradas e que os erros orbitais previstos correspondem bem às acurácias orbitais reais. Os resultados do teste do modelo completo GEM‐T3 com dados de rastreamento Doppler DORIS de alta precisão totalmente independentes adquiridos no satélite francês SPOT‐2 confirmam essas conclusões.",
    url = "https://doi.org/10.1029/92gl02824",
    doi = "10.1029/92gl02824",
    openalex = "W1972050706"
}

@article{crossref1995experimental,
    title = "Modelos experimentais de tectônica de falha transcorrente",
    year = "1995",
    journal = "International Journal of Rock Mechanics and Mining Sciences \& Geomechanics Abstracts",
    url = "https://doi.org/10.1016/0148-9062(95)92271-i",
    doi = "10.1016/0148-9062(95)92271-i",
    number = "7",
    openalex = "W4234412274",
    pages = "305",
    volume = "32"
}

@incollection{crossref2014gravity,
    title = "gravidade tectônica",
    year = "2014",
    booktitle = "Dicionário de Engenharia Geotécnica/Wörterbuch GeoTechnik",
    url = "https://doi.org/10.1007/978-3-642-41714-6\_72068",
    doi = "10.1007/978-3-642-41714-6\_72068",
    openalex = "W4251496427",
    pages = "630-630"
}

Resumo Um novo modelo do último evento de deglaciação da era do gelo do Quaternário Recente é aqui descrito e denominado ICE‐6G_C (VM5a). Ele difere dos modelos anteriormente publicados nesta sequência em que foi explicitamente refinado aplicando todas as medições disponíveis do Sistema de Posicionamento Global (GPS) do movimento vertical da crosta que podem ser utilizadas para restringir a espessura da cobertura de gelo local, bem como o momento de sua remoção. Restrições adicionais de geodesia espacial também foram aplicadas para especificar o referencial no qual os dados do GPS são descritos. O foco do artigo está sobre as três principais regiões de cobertura de gelo do Último Máximo Glacial, a saber, América do Norte, Noroeste da Europa/Eurásia e Antártida, embora a Groenlândia e as Ilhas Britânicas também serão incluídas, se periféricas, na discussão. Em cada uma das três principais regiões, as previsões do modelo sobre a taxa temporal de mudança do campo gravitacional também são comparadas àquela medida pelos satélites do Experimento de Recuperação de Gravidade e Clima como um meio independente de verificar a melhoria do modelo alcançada pela aplicação das restrições do GPS. Vários aspectos das características globais deste novo modelo também são discutidos, incluindo a natureza das previsões de história do nível relativo do mar em locais de campo distante, em particular a ilha caribenha de Barbados, da qual estão disponíveis registros especialmente de alta qualidade da mudança do nível do mar pós-glacial, mas que tais registros não foram empregados no desenvolvimento do modelo. Embora ICE‐6G_C (VM5a) seja uma melhoria significativa na medida em que as observações do GPS mais recentemente disponíveis estão envolvidas, a comparação das previsões do modelo com tais histórias de nível relativo do mar de campo distante nos permite identificar uma série de melhorias adicionais que devem seguir de uma etapa adicional de iteração do modelo.

@article{doi1010022014jb011176,
    author = "Peltier, W. R. e Argus, Donald F. e Drummond, R.",
    title = "Geodesia espacial restringe a deglaciação terminal da era do gelo: O modelo global ICE‐6G\_C (VM5a)",
    year = "2014",
    journal = "Journal of Geophysical Research Solid Earth",
    abstract = "Resumo Um novo modelo do último evento de deglaciação da era do gelo do Quaternário Recente é aqui descrito e denominado ICE‐6G\_C (VM5a). Ele difere dos modelos anteriormente publicados nesta sequência em que foi explicitamente refinado aplicando todas as medições disponíveis do Sistema de Posicionamento Global (GPS) do movimento vertical da crosta que podem ser utilizadas para restringir a espessura da cobertura de gelo local, bem como o momento de sua remoção. Restrições adicionais de geodesia espacial também foram aplicadas para especificar o referencial no qual os dados do GPS são descritos. O foco do artigo está sobre as três principais regiões de cobertura de gelo do Último Máximo Glacial, a saber, América do Norte, Noroeste da Europa/Eurásia e Antártida, embora a Groenlândia e as Ilhas Britânicas também serão incluídas, se periféricas, na discussão. Em cada uma das três principais regiões, as previsões do modelo sobre a taxa temporal de mudança do campo gravitacional também são comparadas àquela medida pelos satélites do Experimento de Recuperação de Gravidade e Clima como um meio independente de verificar a melhoria do modelo alcançada pela aplicação das restrições do GPS. Vários aspectos das características globais deste novo modelo também são discutidos, incluindo a natureza das previsões de história do nível relativo do mar em locais de campo distante, em particular a ilha caribenha de Barbados, da qual estão disponíveis registros especialmente de alta qualidade da mudança do nível do mar pós-glacial, mas que tais registros não foram empregados no desenvolvimento do modelo. Embora ICE‐6G\_C (VM5a) seja uma melhoria significativa na medida em que as observações do GPS mais recentemente disponíveis estão envolvidas, a comparação das previsões do modelo com tais histórias de nível relativo do mar de campo distante nos permite identificar uma série de melhorias adicionais que devem seguir de uma etapa adicional de iteração do modelo.",
    url = "https://doi.org/10.1002/2014jb011176",
    doi = "10.1002/2014jb011176",
    openalex = "W1562504550",
    references = "doi1010160033589478900339, doi101016s0277379101001019, doi101017s0033822200034202, doi101017s0263593300020782, doi1010292005gl025546, doi10102996jb03860, doi101029rg008i001p00169, doi101029rg010i003p00761, doi101029rg012i004p00649, doi10103820859, doi101038342637a0, doi101046j1365246x199800541x, doi101111j1365246x1976tb01253x, doi101126science2655169195, doi101146annurevearth32082503144359, doi1011751520046919780352362ltvodi20co2, doi101175bams853381"
}

Resumo. O Projeto de Comparação de Modelos Oceânicos (OMIP) é um projeto endossado no Projeto de Comparação de Modelos Acoplados Fase 6 (CMIP6). O OMIP aborda questões científicas do CMIP6, investigando as origens e consequências de vieses sistemáticos nos modelos. Ele faz isso fornecendo um quadro para avaliar (incluindo a avaliação de vieses sistemáticos), compreender e melhorar os componentes oceânicos, de gelo marinho, de traçadores e biogeoquímicos dos modelos de clima e do sistema terrestre que contribuem para o CMIP6. Entre os Grandes Desafios do WCRP em ciência do clima (GCs), o OMIP contribui principalmente para os GCs de mudança do nível do mar regional e previsão de curto prazo (clima/decadal). O OMIP fornece (a) um protocolo experimental para modelos oceânicos/gelo marinho globais executados com forçamento atmosférico prescrito; e (b) um protocolo para diagnósticos oceânicos a serem salvos como parte do CMIP6. Focamos aqui no componente físico do OMIP, com um artigo companheiro (Orr et al., 2016) detalhando métodos para a química inerte e a biogeoquímica interativa. A porção física do protocolo experimental do OMIP segue os Experimentos de Referência Oceano-Gelo Coordenados Interanuais (CORE-II). Desde 2009, o CORE-I (Forçamento de Ano Normal) e o CORE-II (Forçamento Interanual) tornaram-se os métodos padrão para avaliar simulações oceânicas/gelo marinho globais e examinar mecanismos para variabilidade climática oceânica forçada. O protocolo diagnóstico do OMIP é relevante para qualquer componente de modelo oceânico do CMIP6, incluindo os DECK (Experimentos de Diagnóstico, Avaliação e Caracterização de Clima), simulações históricas, FAFMIP (Flux Anomaly Forced MIP), C4MIP (Coupled Carbon Cycle Climate MIP), DAMIP (Detection and Attribution MIP), DCPP (Decadal Climate Prediction Project), ScenarioMIP, HighResMIP (High Resolution MIP), bem como as simulações oceânicas/gelo marinho do OMIP.

@article{doi105194gmd932312016,
    author = "Griffies, Stephen M. and Danabasoglu, Gökhan and Durack, Paul J. and Adcroft, Alistair and Balaji, V. and Böning, Claus W. and Chassignet, Eric P. and Curchitser, Enrique and Deshayes, Julie and Drange, Helge and Fox‐Kemper, Baylor and Gleckler, Peter J. and Gregory, Jonathan M. and Haak, Helmuth and Hallberg, Robert and Heimbach, Patrick and Hewitt, Helene T. and Holland, David M. and Ilyina, Tatiana and Jungclaus, Johann and Komuro, Yoshiki and Krasting, John P. and Large, William G. and Marsland, Simon and Masina, Simona and McDougall, Trevor J. and Nurser, A. J. George and Orr, James C. and Pirani, Anna and Qiao, Fangli and Stouffer, Ronald J. and Taylor, Karl E. and Tréguier, Anne‐Marie and Tsujino, Hiroyuki and Uotila, Petteri and Valdivieso, Maria and Wang, Qiang and Winton, Michael and Yeager, Stephen",
    title = "Contribuição do OMIP ao CMIP6: protocolo experimental e diagnóstico para o componente físico do Projeto de Comparação de Modelos Oceânicos",
    year = "2016",
    journal = "Desenvolvimento de modelos geocientíficos",
    abstract = "Resumo. O Projeto de Comparação de Modelos Oceânicos (OMIP) é um projeto endossado no Projeto de Comparação de Modelos Acoplados Fase 6 (CMIP6). O OMIP aborda questões científicas do CMIP6, investigando as origens e consequências de vieses sistemáticos nos modelos. Ele faz isso fornecendo um quadro para avaliar (incluindo a avaliação de vieses sistemáticos), compreender e melhorar os componentes oceânicos, de gelo marinho, de traçadores e biogeoquímicos dos modelos de clima e do sistema terrestre que contribuem para o CMIP6. Entre os Grandes Desafios do WCRP em ciência do clima (GCs), o OMIP contribui principalmente para os GCs de mudança do nível do mar regional e previsão de curto prazo (clima/decadal). O OMIP fornece (a) um protocolo experimental para modelos oceânicos/gelo marinho globais executados com forçamento atmosférico prescrito; e (b) um protocolo para diagnósticos oceânicos a serem salvos como parte do CMIP6. Focamos aqui no componente físico do OMIP, com um artigo companheiro (Orr et al., 2016) detalhando métodos para a química inerte e a biogeoquímica interativa. A porção física do protocolo experimental do OMIP segue os Experimentos de Referência Oceano-Gelo Coordenados Interanuais (CORE-II). Desde 2009, o CORE-I (Forçamento de Ano Normal) e o CORE-II (Forçamento Interanual) tornaram-se os métodos padrão para avaliar simulações oceânicas/gelo marinho globais e examinar mecanismos para variabilidade climática oceânica forçada. O protocolo diagnóstico do OMIP é relevante para qualquer componente de modelo oceânico do CMIP6, incluindo os DECK (Experimentos de Diagnóstico, Avaliação e Caracterização de Clima), simulações históricas, FAFMIP (Flux Anomaly Forced MIP), C4MIP (Coupled Carbon Cycle Climate MIP), DAMIP (Detection and Attribution MIP), DCPP (Decadal Climate Prediction Project), ScenarioMIP, HighResMIP (High Resolution MIP), bem como as simulações oceânicas/gelo marinho do OMIP.",
    url = "https://doi.org/10.5194/gmd-9-3231-2016",
    doi = "10.5194/gmd-9-3231-2016",
    openalex = "W2522562021",
    references = "doi101007s0038201110576"
}

Resumo Para mapear movimentos da superfície da Terra em escalas maiores e amplitudes menores, muitos novos instrumentos de radar de abertura sintética (Sentinel‐1A/B, Gaofen‐3, ALOS‐2) foram desenvolvidos e lançados entre 2014–2017, e essa tendência deve continuar com Sentinel‐1C/D, Gaofen‐3B/C, RADARSAT Constellation, planejados para lançamento durante 2018–2025. Isso impõe mais desafios para a correção de interferogramas para efeitos atmosféricos, já que as variações espaço-temporais do atraso troposférico podem dominar em grandes escalas e completamente mascarar os deslocamentos reais devido à deformação tectônica ou vulcânica. Para superar isso, desenvolvemos um modelo genérico de correção atmosférica de radar de abertura sintética interferométrico cujas características notáveis incluem (i) cobertura global, (ii) usabilidade em todas as condições climáticas e em qualquer momento, (iii) mapas de correção disponíveis em tempo quase real, e (iv) indicadores para avaliar o desempenho e a viabilidade da correção. O modelo integra dados operacionais de alta resolução do European Centre for Medium‐Range Weather Forecasts (ECMWF) (grade de 0,125°, 137 níveis verticais e intervalo de 6 horas) e estimativas contínuas de atraso troposférico GPS (a cada 5 minutos) usando um modelo iterativo de decomposição troposférica. O desempenho do modelo foi testado usando oito interferogramas Sentinel‐1 distribuídos globalmente, abrangendo tanto topografias planas quanto montanhosas, regiões de latitude média e próximas aos polos, e sistemas climáticos monçônicos e oceânicos, alcançando um desvio padrão de fase e um deslocamento raiz do quadrado médio (RMS) de ~1 cm contra GPS em amplas regiões (250 por 250 km). Indicadores que descrevem o desempenho do modelo, incluindo (i) rede GPS e RMS cruzado do ECMWF, (ii) correlações de fase versus atraso atmosférico estimado, (iii) diferenças de tempo do ECMWF e (iv) variações de topografia, foram desenvolvidos para fornecer controle de qualidade para o processamento automático subsequente e fornecer insights sobre o nível de confiança com que os mapas de correção atmosférica gerados podem ser aplicados.

@article{doi1010292017jb015305,
    author = "Yu, Chen e Li, Zhenhong e Penna, N. T. e Crippa, Paola",
    title = "Modelo de Correção Atmosférica Genérico para Observações de Radar de Abertura Sintética Interferométrico",
    year = "2018",
    journal = "Journal of Geophysical Research Solid Earth",
    abstract = "Resumo Para mapear movimentos da superfície da Terra em escalas maiores e amplitudes menores, muitos novos instrumentos de radar de abertura sintética (Sentinel‐1A/B, Gaofen‐3, ALOS‐2) foram desenvolvidos e lançados entre 2014–2017, e essa tendência deve continuar com Sentinel‐1C/D, Gaofen‐3B/C, RADARSAT Constellation, planejados para lançamento durante 2018–2025. Isso impõe mais desafios para a correção de interferogramas para efeitos atmosféricos, já que as variações espaço-temporais do atraso troposférico podem dominar em grandes escalas e completamente mascarar os deslocamentos reais devido à deformação tectônica ou vulcânica. Para superar isso, desenvolvemos um modelo genérico de correção atmosférica de radar de abertura sintética interferométrico cujas características notáveis incluem (i) cobertura global, (ii) usabilidade em todas as condições climáticas e em qualquer momento, (iii) mapas de correção disponíveis em tempo quase real, e (iv) indicadores para avaliar o desempenho e a viabilidade da correção. O modelo integra dados operacionais de alta resolução do European Centre for Medium‐Range Weather Forecasts (ECMWF) (grade de 0,125°, 137 níveis verticais e intervalo de 6 horas) e estimativas contínuas de atraso troposférico GPS (a cada 5 minutos) usando um modelo iterativo de decomposição troposférica. O desempenho do modelo foi testado usando oito interferogramas Sentinel‐1 distribuídos globalmente, abrangendo tanto topografias planas quanto montanhosas, regiões de latitude média e próximas aos polos, e sistemas climáticos monçônicos e oceânicos, alcançando um desvio padrão de fase e um deslocamento raiz do quadrado médio (RMS) de \textasciitilde 1 cm contra GPS em amplas regiões (250 por 250 km). Indicadores que descrevem o desempenho do modelo, incluindo (i) rede GPS e RMS cruzado do ECMWF, (ii) correlações de fase versus atraso atmosférico estimado, (iii) diferenças de tempo do ECMWF e (iv) variações de topografia, foram desenvolvidos para fornecer controle de qualidade para o processamento automático subsequente e fornecer insights sobre o nível de confiança com que os mapas de correção atmosférica gerados podem ser aplicados.",
    url = "https://doi.org/10.1029/2017jb015305",
    doi = "10.1029/2017jb015305",
    openalex = "W2892096864",
    references = "doi1010292005gl025546"
}

Resumo Adotamos uma abordagem multidisciplinar para investigar o cenário sismotectônico do terremoto de 30 de outubro de 2016, M w 6,5, Norcia, o maior choque da sequência de terremotos da Itália central de 2016–2017. Primeiro, utilizamos dados sismológicos e geodésicos para inferir o mergulho da principal área de deslizamento da falha sismogênica, que se revelou bastante de baixo ângulo (~37°). Para avaliar se este é um mergulho aceitável para a principal fonte sismogênica, modelamos a deformação do terremoto usando modelos de falha única e múltipla deduzidos de análises de padrões de réplicas. Estes modelos mostram que a deformação coseísmica gerada pelo terremoto de Norcia é coerente com o deslizamento ao longo de um plano bastante de mergulho suave. Para entender a significância geológica desta solução, reconstruímos a arquitetura subsuperficial da área epicentral. Como os dados disponíveis não são robustos o suficiente para convergir em um único modelo de falha, construímos três modelos diferentes abrangendo todas as principais evidências geológicas e as incertezas associadas, incluindo o estilo tectônico e a localização dos principais níveis de descolamento. Em todos os modelos, as estruturas derivadas da fase contracional desempenham um papel significativo: desde o controle da segmentação até a reutilização parcial de falhas herdadas, até a reativação completa em extensão de um empurrão regional, geometricamente compatível com a fonte do terremoto de Norcia. Com base nas nossas conclusões, algumas fontes sismogênicas adicionais que caem nas porções leste e externas dos Apeninos podem coincidir com estruturas herdadas. Isto pode ser um ocorrência comum nesta região da cadeia, onde o início da extensão é tão recente quanto o Pleistoceno Médio-Superior.

@article{doi1010292018tc005185,
    author = "Bonini, Lorenzo e Basili, Roberto e Burrato, Pierfrancesco e Cannelli, Valentina e Fracassi, Umberto e Maesano, Francesco Emanuele e Melini, Daniele e Tarabusi, Gabriele e Tiberti, Mara Monica e Vannoli, Paola e Valensise, Gianluca",
    title = "Testando Diferentes Modelos Tectônicos para a Fonte do Terremoto de M w 6,5 de 30 de Outubro de 2016, Norcia (Itália Central): Uma Falha Normal Jovem, ou Inversão Negativa de um Empurrão Antigo?",
    year = "2019",
    journal = "Tectonics",
    abstract = "Resumo Adotamos uma abordagem multidisciplinar para investigar o cenário sismotectônico do terremoto de 30 de outubro de 2016, M w 6,5, Norcia, o maior choque da sequência de terremotos da Itália central de 2016–2017. Primeiro, utilizamos dados sismológicos e geodésicos para inferir o mergulho da principal área de deslizamento da falha sismogênica, que se revelou bastante de baixo ângulo (\textasciitilde 37°). Para avaliar se este é um mergulho aceitável para a principal fonte sismogênica, modelamos a deformação do terremoto usando modelos de falha única e múltipla deduzidos de análises de padrões de réplicas. Estes modelos mostram que a deformação coseísmica gerada pelo terremoto de Norcia é coerente com o deslizamento ao longo de um plano bastante de mergulho suave. Para entender a significância geológica desta solução, reconstruímos a arquitetura subsuperficial da área epicentral. Como os dados disponíveis não são robustos o suficiente para convergir em um único modelo de falha, construímos três modelos diferentes abrangendo todas as principais evidências geológicas e as incertezas associadas, incluindo o estilo tectônico e a localização dos principais níveis de descolamento. Em todos os modelos, as estruturas derivadas da fase contracional desempenham um papel significativo: desde o controle da segmentação até a reutilização parcial de falhas herdadas, até a reativação completa em extensão de um empurrão regional, geometricamente compatível com a fonte do terremoto de Norcia. Com base nas nossas conclusões, algumas fontes sismogênicas adicionais que caem nas porções leste e externas dos Apeninos podem coincidir com estruturas herdadas. Isto pode ser um ocorrência comum nesta região da cadeia, onde o início da extensão é tão recente quanto o Pleistoceno Médio-Superior.",
    url = "https://doi.org/10.1029/2018tc005185",
    doi = "10.1029/2018tc005185",
    openalex = "W2913934732",
    references = "doi101016jjsg201611010"
}

@inproceedings{andsoucey2021investigating,
    author = "Soucey, Charles e Dean, Sarah L.",
    title = "INVESTIGATING GRAVITY-DRIVEN SHALE TECTONICS: RESULTS FROM CLAY MODELS",
    year = "2021",
    booktitle = "Geological Society of America Abstracts with Programs",
    url = "https://doi.org/10.1130/abs/2021am-366124",
    doi = "10.1130/abs/2021am-366124",
    openalex = "W3210111459"
}

@incollection{anonymoussNonegravity,
    author = "Anonymouss",
    title = "Gravity slide tectonics",
    year = "None",
    booktitle = "Encyclopedia of Earth Science",
    url = "https://doi.org/10.1007/3-540-31080-0\_48",
    doi = "10.1007/3-540-31080-0\_48",
    openalex = "W193267893",
    pages = "317-323",
    references = "doi102475ajs2526321"
}