Causalidad

@article{trethowan1938causality,
    author = "Trethowan, Illtyd",
    title = "Causality",
    year = "1938",
    journal = "The Downside Review",
    url = "https://doi.org/10.1177/001258063805600103",
    doi = "10.1177/001258063805600103",
    number = "1",
    pages = "18-30",
    volume = "56"
}

Generalmente se asume que el espacio-tiempo es un continuo. Esta suposición no es requerida por la invariancia de Lorentz. En este artículo damos un ejemplo de un espacio-tiempo discreto invariante de Lorentz.Recibido 13 de mayo de 1946DOI:https://doi.org/10.1103/PhysRev.71.38©1947 American Physical Society

@article{doi101103physrev7138,
    author = "Snyder, Hartland S.",
    title = "Espacio-Tiempo Cuantizado",
    year = "1947",
    journal = "Physical Review",
    abstract = "Generalmente se asume que el espacio-tiempo es un continuo. Esta suposición no es requerida por la invariancia de Lorentz. En este artículo damos un ejemplo de un espacio-tiempo discreto invariante de Lorentz.Recibido 13 de mayo de 1946DOI:https://doi.org/10.1103/PhysRev.71.38©1947 American Physical Society",
    url = "https://doi.org/10.1103/physrev.71.38",
    doi = "10.1103/physrev.71.38",
    openalex = "W2225001832"
}

En este artículo se hacen dos cosas. (1) Se muestra que se puede lograr una considerable simplificación al escribir los elementos de matriz para procesos complejos en electrodinámica. Además, está disponible un punto de vista físico que permite escribirlos directamente para cualquier problema específico. Sin embargo, al ser simplemente una reformulación de la electrodinámica convencional, los elementos de matriz divergen para procesos complejos. (2) La electrodinámica se modifica alterando la interacción de los electrones a distancias cortas. Todos los elementos de matriz son ahora finitos, con la excepción de aquellos relacionados con problemas de polarización del vacío. Estos últimos se evalúan de una manera sugerida por Pauli y Bethe, lo que también da resultados finitos para estas matrices. Los únicos efectos sensibles a la modificación son los cambios en la masa y la carga de los electrones. Tales cambios no podrían observarse directamente. Los fenómenos directamente observables son insensibles a los detalles de la modificación utilizada (excepto a energías extremas). Para tales fenómenos, se puede tomar un límite a medida que el rango de la modificación tiende a cero. Los resultados entonces coinciden con los de Schwinger. Por lo tanto, está disponible un método completo, sin ambigüedades y presumiblemente consistente para el cálculo de todos los procesos que involucran electrones y fotones. La simplificación en la escritura de las expresiones resulta de un énfasis en la visión general del espacio-tiempo resultante del estudio de la solución de las ecuaciones de la electrodinámica. Se discute la relación de esto con el punto de vista más convencional de Hamiltoniano. Sería muy difícil hacer la modificación propuesta si uno insistiera en tener las ecuaciones en forma hamiltoniana. Los métodos también se aplican a cargas que obedecen la ecuación de Klein-Gordon y a las diversas teorías de mesones de las fuerzas nucleares. Se dan ejemplos ilustrativos. Aunque una modificación como la utilizada en la electrodinámica puede hacer que todas las matrices sean finitas para todas las teorías de mesones, para algunas de las teorías ya no es cierto que todos los fenómenos directamente observables sean insensibles a los detalles de la modificación utilizada. La evaluación real de las integrales que aparecen en los elementos de matriz puede facilitarse, en los casos más simples, mediante los métodos descritos en el apéndice.

@article{doi101103physrev76769,
    author = "Feynman, Richard P.",
    title = "Enfoque espacio-tiempo a la electrodinámica cuántica",
    year = "1949",
    journal = "Physical Review",
    abstract = "En este artículo se hacen dos cosas. (1) Se muestra que se puede lograr una considerable simplificación al escribir los elementos de matriz para procesos complejos en electrodinámica. Además, está disponible un punto de vista físico que permite escribirlos directamente para cualquier problema específico. Sin embargo, al ser simplemente una reformulación de la electrodinámica convencional, los elementos de matriz divergen para procesos complejos. (2) La electrodinámica se modifica alterando la interacción de los electrones a distancias cortas. Todos los elementos de matriz son ahora finitos, con la excepción de aquellos relacionados con problemas de polarización del vacío. Estos últimos se evalúan de una manera sugerida por Pauli y Bethe, lo que también da resultados finitos para estas matrices. Los únicos efectos sensibles a la modificación son los cambios en la masa y la carga de los electrones. Tales cambios no podrían observarse directamente. Los fenómenos directamente observables son insensibles a los detalles de la modificación utilizada (excepto a energías extremas). Para tales fenómenos, se puede tomar un límite a medida que el rango de la modificación tiende a cero. Los resultados entonces coinciden con los de Schwinger. Por lo tanto, está disponible un método completo, sin ambigüedades y presumiblemente consistente para el cálculo de todos los procesos que involucran electrones y fotones. La simplificación en la escritura de las expresiones resulta de un énfasis en la visión general del espacio-tiempo resultante del estudio de la solución de las ecuaciones de la electrodinámica. Se discute la relación de esto con el punto de vista más convencional de Hamiltoniano. Sería muy difícil hacer la modificación propuesta si uno insistiera en tener las ecuaciones en forma hamiltoniana. Los métodos también se aplican a cargas que obedecen la ecuación de Klein-Gordon y a las diversas teorías de mesones de las fuerzas nucleares. Se dan ejemplos ilustrativos. Aunque una modificación como la utilizada en la electrodinámica puede hacer que todas las matrices sean finitas para todas las teorías de mesones, para algunas de las teorías ya no es cierto que todos los fenómenos directamente observables sean insensibles a los detalles de la modificación utilizada. La evaluación real de las integrales que aparecen en los elementos de matriz puede facilitarse, en los casos más simples, mediante los métodos descritos en el apéndice.",
    url = "https://doi.org/10.1103/physrev.76.769",
    doi = "10.1103/physrev.76.769",
    openalex = "W2081796865"
}

El objetivo general es obtener la máxima información sobre la matriz $S$ con un mínimo de suposiciones sobre la interacción. Este programa se lleva a cabo para la dispersión del campo electromagnético por un centro fijo. Se asume que el centro es esféricamente simétrico y de tamaño finito, de modo que se puede aplicar la condición de causalidad. De esta condición se deduce rigurosamente que la matriz $S$ tiene una continuación analítica univaluada, cuyas únicas singularidades son polos en el semiplano inferior, y cuyo comportamiento en el infinito puede especificarse. Las consecuencias particulares son: (i) las propiedades analíticas de la función de Wigner $R$; (ii) la relación integral que conecta las partes real e imaginaria de $S$; (iii) relaciones que conectan la suma de las fuerzas osciladoras con la sección eficaz de dispersión.

@article{doi101103physrev891072,
    author = "van Kampen, N. G.",
    title = "Matriz S y Condición de Causalidad. I. Campo de Maxwell",
    year = "1953",
    journal = "Physical Review",
    abstract = "El objetivo general es obtener la máxima información sobre la matriz $S$ con un mínimo de suposiciones sobre la interacción. Este programa se lleva a cabo para la dispersión del campo electromagnético por un centro fijo. Se asume que el centro es esféricamente simétrico y de tamaño finito, de modo que se puede aplicar la condición de causalidad. De esta condición se deduce rigurosamente que la matriz $S$ tiene una continuación analítica univaluada, cuyas únicas singularidades son polos en el semiplano inferior, y cuyo comportamiento en el infinito puede especificarse. Las consecuencias particulares son: (i) las propiedades analíticas de la función de Wigner $R$; (ii) la relación integral que conecta las partes real e imaginaria de $S$; (iii) relaciones que conectan la suma de las fuerzas osciladoras con la sección eficaz de dispersión.",
    url = "https://doi.org/10.1103/physrev.89.1072",
    doi = "10.1103/physrev.89.1072",
    openalex = "W2051953758"
}

La aplicación de la "condición de causalidad" a la matriz $S$ para partículas no relativistas encuentra varias dificultades: (a) no existe una velocidad máxima; (b) hay que tener en cuenta la interferencia de las ondas entrantes y salientes; (c) no existen paquetes de ondas con un frente agudo. Por lo tanto, la condición se reformula de la siguiente manera: En cualquier momento, la probabilidad total de encontrar la partícula fuera del centro de dispersión no debe ser mayor que 1, para cualquier forma del paquete de ondas incidente. De aquí se deduce para las ondas esféricas que $S$, como función del momento $p$, es analítica y holomorfa en el primer cuadrante y que ${e}^{2iap}S(p)$ (donde $a$ es el radio del centro de dispersión) tiene una parte imaginaria \ensuremath{\leqslant} 1. Eso es suficiente para dar una representación integral explícita y una expansión en productos para $S$, pero estas permiten una forma más general para $S$ de la que usualmente se piensa. Si, sin embargo, se asume además la relación de simetría habitual $S(\ensuremath{-}p)=S{(p)}^{*}$ junto con la condición de causalidad, se pueden derivar ecuaciones más específicas, que son generalizaciones directas de las del Parte I. En particular, se pueden deducir relaciones integrales entre las partes real e imaginaria de $S$, y las propiedades que Wigner encontró para la matriz $R$.

@article{doi101103physrev911267,
    author = "van Kampen, N. G.",
    title = "Matriz S y Condición de Causalidad. II. Partículas No Relativistas",
    year = "1953",
    journal = "Physical Review",
    abstract = {La aplicación de la "condición de causalidad" a la matriz $S$ para partículas no relativistas encuentra varias dificultades: (a) no existe una velocidad máxima; (b) hay que tener en cuenta la interferencia de las ondas entrantes y salientes; (c) no existen paquetes de ondas con un frente agudo. Por lo tanto, la condición se reformula de la siguiente manera: En cualquier momento, la probabilidad total de encontrar la partícula fuera del centro de dispersión no debe ser mayor que 1, para cualquier forma del paquete de ondas incidente. De aquí se deduce para las ondas esféricas que $S$, como función del momento $p$, es analítica y holomorfa en el primer cuadrante y que ${e}^{2iap}S(p)$ (donde $a$ es el radio del centro de dispersión) tiene una parte imaginaria \ensuremath{\leqslant} 1. Eso es suficiente para dar una representación integral explícita y una expansión en productos para $S$, pero estas permiten una forma más general para $S$ de la que usualmente se piensa. Si, sin embargo, se asume además la relación de simetría habitual $S(\ensuremath{-}p)=S{(p)}^{*}$ junto con la condición de causalidad, se pueden derivar ecuaciones más específicas, que son generalizaciones directas de las del Parte I. En particular, se pueden deducir relaciones integrales entre las partes real e imaginaria de $S$, y las propiedades que Wigner encontró para la matriz $R$.},
    url = "https://doi.org/10.1103/physrev.91.1267",
    doi = "10.1103/physrev.91.1267",
    openalex = "W2017461348"
}

Las limitaciones impuestas a las amplitudes de dispersión por los requisitos de causalidad se deducen de la exigencia de que el conmutador de los operadores de campo desaparezca si los operadores se toman en puntos con separaciones tipo espacio. Se discuten los problemas de la dispersión de partículas de espín cero por un centro de fuerza y la dispersión de fotones por un campo de materia cuantizado. Los requisitos de causalidad conducen de manera natural a la conocida relación de dispersión de Kramers y Kronig. Se deriva una nueva regla de suma para el fotoefecto nuclear y se discute la dispersión de fotones por nucleones.

@article{doi101103physrev951612,
    author = "Gell‐Mann, Murray y Goldberger, M. L. y Thirring, Walter",
    title = "Uso de las condiciones de causalidad en la teoría cuántica",
    year = "1954",
    journal = "Physical Review",
    abstract = "Las limitaciones impuestas a las amplitudes de dispersión por los requisitos de causalidad se deducen de la exigencia de que el conmutador de los operadores de campo desaparezca si los operadores se toman en puntos con separaciones tipo espacio. Se discuten los problemas de la dispersión de partículas de espín cero por un centro de fuerza y la dispersión de fotones por un campo de materia cuantizado. Los requisitos de causalidad conducen de manera natural a la conocida relación de dispersión de Kramers y Kronig. Se deriva una nueva regla de suma para el fotoefecto nuclear y se discute la dispersión de fotones por nucleones.",
    url = "https://doi.org/10.1103/physrev.95.1612",
    doi = "10.1103/physrev.95.1612",
    openalex = "W2052995304",
    references = "doi101016s0031891446800788, doi101103physrev75651, doi101103physrev76790, doi101103physrev78115, doi101103physrev81115, doi101103physrev891072, doi101103physrev911267, doi101103physrev93233, doi10111911933407, doi101364josa12000547"
}

La "causalidad estricta" es la suposición de que ninguna señal, por pequeña que sea, puede transmitirse a través de un intervalo tipo espacio en el espacio-tiempo, o que ninguna señal puede viajar más rápido que la velocidad de la luz en el vacío. En este artículo se proporciona una prueba rigurosa de la equivalencia lógica de la causalidad estricta ("ninguna salida antes de la entrada") y la validez de una relación de dispersión, por ejemplo, la relación que expresa la parte real de una amplitud de dispersión generalizada como una integral que involucra la parte imaginaria. Esta prueba se aplica a un sistema lineal general con una conexión independiente del tiempo entre la salida y una entrada libremente variable y tiene la ventaja sobre trabajos anteriores de que no se hacen suposiciones tácitas sobre el comportamiento analítico o la unicidad del valor de la amplitud, sino que, por el contrario, se demuestra que la causalidad estricta implica que la amplitud de dispersión generalizada es analítica en la mitad superior del plano de frecuencia complejo. Las relaciones de dispersión se dan primero como una relación entre las partes real e imaginaria de la amplitud de dispersión generalizada y luego en términos del desplazamiento de fase complejo.

@article{doi101103physrev1041760,
    author = "Toll, John S.",
    title = "Causalidad y la Relación de Dispersión: Fundamentos Lógicos",
    year = "1956",
    journal = "Physical Review",
    abstract = {"La causalidad estricta" es la suposición de que ninguna señal, por pequeña que sea, puede transmitirse a través de un intervalo tipo espacio en el espacio-tiempo, o que ninguna señal puede viajar más rápido que la velocidad de la luz en el vacío. En este artículo se proporciona una prueba rigurosa de la equivalencia lógica de la causalidad estricta ("ninguna salida antes de la entrada") y la validez de una relación de dispersión, por ejemplo, la relación que expresa la parte real de una amplitud de dispersión generalizada como una integral que involucra la parte imaginaria. Esta prueba se aplica a un sistema lineal general con una conexión independiente del tiempo entre la salida y una entrada libremente variable y tiene la ventaja sobre trabajos anteriores de que no se hacen suposiciones tácitas sobre el comportamiento analítico o la unicidad del valor de la amplitud, sino que, por el contrario, se demuestra que la causalidad estricta implica que la amplitud de dispersión generalizada es analítica en la mitad superior del plano de frecuencia complejo. Las relaciones de dispersión se dan primero como una relación entre las partes real e imaginaria de la amplitud de dispersión generalizada y luego en términos del desplazamiento de fase complejo.},
    url = "https://doi.org/10.1103/physrev.104.1760",
    doi = "10.1103/physrev.104.1760",
    openalex = "W2076972285",
    references = "doi101103physrev951612"
}

Con la introducción de topologías de conexión múltiple en la física, surge una cuestión de causalidad. Existen rutas alternativas entre dos puntos en un espacio de conexión múltiple. Por lo tanto, se puede preguntar si una señal que viaja a la velocidad de la luz a lo largo de una ruta podría ser superada por una señal que ha recorrido un camino mucho más corto a través de un mango o "agujero de gusano". Este artículo examina una de estas situaciones y demuestra que en este ejemplo la causalidad se preserva. Resulta esencial en el análisis distinguir entre aquellas regiones del espacio-tiempo que son catastróficas y aquellas que no lo son. Una región catastrófica está compuesta de puntos catastróficos. Un punto catastrófico en el espacio-tiempo está ubicado de tal manera con respecto a las singularidades eventuales en la geometría intrínseca que cada geodésica tipo tiempo que lo atraviesa necesariamente se encuentra con una región de curvatura infinita en algún momento del futuro---o nació de una región de curvatura infinita en algún momento del pasado---o ambas. Si fuera posible un análisis clásico de la naturaleza---lo cual no es así---entonces sería natural postular que la física de laboratorio se realiza en regiones no catastróficas del espacio-tiempo. Se demuestra que existen dos tales regiones en el ejemplo considerado en el artículo. Se muestra que nunca se puede enviar una señal de una a la otra. El punto clave para evitar cualquier violación de la causalidad es simple: La garganta (Schwarzschild) del agujero de gusano se estrangula en un tiempo finito y atrapa la señal en una región de curvatura infinita. Esta investigación también muestra algunas de las características geométricas inusuales de la solución de Schwarzschild de las ecuaciones de Einstein para un centro de atracción simétrico esférico. Se calculan las geodésicas espaciales radiales que pasan por la garganta y se demuestra que existen regiones del espacio-tiempo inalcanzables por cualquier geodésica radial que emane de un punto dado. Además, existen puntos en el espacio-tiempo desde los cuales nunca se pueden recibir señales de luz, sin importar cuánto tiempo se espere.

@article{doi101103physrev128919,
    author = "Fuller, Robert W. and Wheeler, John",
    title = "Causalidad y Espacio-Tiempo de Conexión Múltiple",
    year = "1962",
    journal = "Physical Review",
    abstract = {Con la introducción de topologías de conexión múltiple en la física, surge una cuestión de causalidad. Existen rutas alternativas entre dos puntos en un espacio de conexión múltiple. Por lo tanto, se puede preguntar si una señal que viaja a la velocidad de la luz a lo largo de una ruta podría ser superada por una señal que ha recorrido un camino mucho más corto a través de un mango o "agujero de gusano". Este artículo examina una de estas situaciones y demuestra que en este ejemplo la causalidad se preserva. Resulta esencial en el análisis distinguir entre aquellas regiones del espacio-tiempo que son catastróficas y aquellas que no lo son. Una región catastrófica está compuesta de puntos catastróficos. Un punto catastrófico en el espacio-tiempo está ubicado de tal manera con respecto a las singularidades eventuales en la geometría intrínseca que cada geodésica tipo tiempo que lo atraviesa necesariamente se encuentra con una región de curvatura infinita en algún momento del futuro---o nació de una región de curvatura infinita en algún momento del pasado---o ambas. Si fuera posible un análisis clásico de la naturaleza---lo cual no es así---entonces sería natural postular que la física de laboratorio se realiza en regiones no catastróficas del espacio-tiempo. Se demuestra que existen dos tales regiones en el ejemplo considerado en el artículo. Se muestra que nunca se puede enviar una señal de una a la otra. El punto clave para evitar cualquier violación de la causalidad es simple: La garganta (Schwarzschild) del agujero de gusano se estrangula en un tiempo finito y atrapa la señal en una región de curvatura infinita. Esta investigación también muestra algunas de las características geométricas inusuales de la solución de Schwarzschild de las ecuaciones de Einstein para un centro de atracción simétrico esférico. Se calculan las geodésicas espaciales radiales que pasan por la garganta y se demuestra que existen regiones del espacio-tiempo inalcanzables por cualquier geodésica radial que emane de un punto dado. Además, existen puntos en el espacio-tiempo desde los cuales nunca se pueden recibir señales de luz, sin importar cuánto tiempo se espere.},
    url = "https://doi.org/10.1103/physrev.128.919",
    doi = "10.1103/physrev.128.919",
    openalex = "W2090749997"
}

La causalidad se representa mediante un orden parcial en el espacio de Minkowski, y se demuestra que el grupo de todos los automorfismos que preservan este orden parcial está generado por el grupo de Lorentz inhomogéneo y las dilataciones.

@article{doi10106311704140,
    author = "Zeeman, E. C.",
    title = "La causalidad implica el grupo de Lorentz",
    year = "1964",
    journal = "Journal of Mathematical Physics",
    abstract = "La causalidad se representa mediante un orden parcial en el espacio de Minkowski, y se demuestra que el grupo de todos los automorfismos que preservan este orden parcial está generado por el grupo de Lorentz inhomogéneo y las dilataciones.",
    url = "https://doi.org/10.1063/1.1704140",
    doi = "10.1063/1.1704140",
    openalex = "W2027332450"
}

Se sabe que toda la geometría de muchos espacios-tiempo relativistas puede resumirse en dos conceptos, una medida espacio-tiempo $\ensuremath{\mu}$ y una relación de orden causal o cronológico espacio-tiempo $C$, que define un espacio de medida causal. Por razones de finitud, unidad y simetría, argumentamos que el espacio-tiempo macroscópico puede ser el límite geométrico clásico de un espacio cuántico causal. Se proporciona un marco conceptual tentativo. Los individuos matemáticos que naturalmente forman espacios causales son conjuntos de símbolos o palabras, tomados en el orden de su generación. Se formula la extensión natural de este concepto puramente lógico a símbolos cuánticos. Se plantea el problema de dar reglas cuánticas finitas para la generación de conjuntos de símbolos cuánticos de tal manera que el orden de generación se convierta, en el límite clásico, en el orden causal del espacio-tiempo---es decir, romper el código espacio-tiempo. Se generan los espacios cuánticos causales de tres códigos simples para compararlos con la realidad. El código singulary (repeticiones de un dígito) da un mundo externo ordenado linealmente de una dimensión temporal y un espacio interno circular. El código binario da el cono nulo futuro de la relatividad especial y un espacio interno circular. El espacio cuántico causal de pares de palabras en el código binario da el cono de luz sólido $t>{({x}^{2}+{y}^{2}+{z}^{2})}^{\frac{1}{2}}$ de la relatividad especial y un espacio interno $U(2,C)$ adecuado para la descripción de la carga y el isospín. En el límite clásico, hay invariancia translacional completa y Lorentziana propia excepto en el borde del cono de luz, donde falla el límite geométrico clásico. Se discuten las consecuencias plausibles de este modelo para la cosmología y las partículas elementales. Hay un cuanto de tiempo $\ensuremath{\tau}\ensuremath{\lesssim}\frac{\ensuremath{\hbar}}{{m}_{\ensuremath{\mu}}{c}^{3}}$ y una relación de complementariedad espacio-tiempo $\ensuremath{\Delta}t\ensuremath{\Delta}x\ensuremath{\Delta}y\ensuremath{\Delta}z\ensuremath{\gtrsim}{\ensuremath{\tau}}^{4}$.

@article{doi101103physrev1841261,
    author = "Finkelstein, David",
    title = "Código Espacio-Tiempo",
    year = "1969",
    journal = "Physical Review",
    abstract = "Se sabe que toda la geometría de muchos espacios-tiempo relativistas puede resumirse en dos conceptos, una medida espacio-tiempo $\ensuremath{\mu}$ y una relación de orden causal o cronológico espacio-tiempo $C$, que define un espacio de medida causal. Por razones de finitud, unidad y simetría, argumentamos que el espacio-tiempo macroscópico puede ser el límite geométrico clásico de un espacio cuántico causal. Se proporciona un marco conceptual tentativo. Los individuos matemáticos que naturalmente forman espacios causales son conjuntos de símbolos o palabras, tomados en el orden de su generación. Se formula la extensión natural de este concepto puramente lógico a símbolos cuánticos. Se plantea el problema de dar reglas cuánticas finitas para la generación de conjuntos de símbolos cuánticos de tal manera que el orden de generación se convierta, en el límite clásico, en el orden causal del espacio-tiempo---es decir, romper el código espacio-tiempo. Se generan los espacios cuánticos causales de tres códigos simples para compararlos con la realidad. El código singulary (repeticiones de un dígito) da un mundo externo ordenado linealmente de una dimensión temporal y un espacio interno circular. El código binario da el cono nulo futuro de la relatividad especial y un espacio interno circular. El espacio cuántico causal de pares de palabras en el código binario da el cono de luz sólido $t>{({x}^{2}+{y}^{2}+{z}^{2})}^{\frac{1}{2}}$ de la relatividad especial y un espacio interno $U(2,C)$ adecuado para la descripción de la carga y el isospín. En el límite clásico, hay invariancia translacional completa y Lorentziana propia excepto en el borde del cono de luz, donde falla el límite geométrico clásico. Se discuten las consecuencias plausibles de este modelo para la cosmología y las partículas elementales. Hay un cuanto de tiempo $\ensuremath{\tau}\ensuremath{\lesssim}\frac{\ensuremath{\hbar}}{{m}\_{\ensuremath{\mu}}{c}^{3}}$ y una relación de complementariedad espacio-tiempo $\ensuremath{\Delta}t\ensuremath{\Delta}x\ensuremath{\Delta}y\ensuremath{\Delta}z\ensuremath{\gtrsim}{\ensuremath{\tau}}^{4}$.",
    url = "https://doi.org/10.1103/physrev.184.1261",
    doi = "10.1103/physrev.184.1261",
    openalex = "W2055748416",
    references = "doi101017s030500410004144x, doi10106311704140, doi101103physrev7138, doi10111911975143, doi1032917hmj1558576822, doi1043249780203203866"
}

La Teoría General de la Relatividad de Einstein conduce a dos predicciones notables: primero, que el destino final de muchas estrellas masivas es sufrir un colapso gravitacional y desaparecer de la vista, dejando atrás un 'agujero negro' en el espacio; y segundo, que existirán singularidades en el propio espacio-tiempo. Estas singularidades son lugares donde el espacio-tiempo comienza o termina, y las leyes de la física conocidas actualmente se rompen. Ocurredrán dentro de los agujeros negros, y en el pasado son lo que podría interpretarse como el comienzo del universo. Para mostrar cómo surgen estas predicciones, los autores discuten la Teoría General de la Relatividad a gran escala. Comenzando con una formulación precisa de la teoría y una descripción del fondo necesario de geometría diferencial, se discute la importancia de la curvatura del espacio-tiempo y se examinan las propiedades globales de varias soluciones exactas de las ecuaciones de campo de Einstein. Se desarrolla la teoría de la estructura causal de un espacio-tiempo general y se utiliza para estudiar agujeros negros y demostrar una serie de teoremas que establecen la inevitabilidad de las singularidades bajo ciertas condiciones. También se incluye en este libro de 1973 una discusión sobre el problema de Cauchy para la Relatividad General.

@book{doi101017cbo9780511524646,
    author = "Hawking, S. W. y Ellis, George",
    title = "La Estructura a Gran Escala del Espacio-Tiempo",
    year = "1973",
    booktitle = "Cambridge University Press eBooks",
    abstract = "La Teoría General de la Relatividad de Einstein conduce a dos predicciones notables: primero, que el destino final de muchas estrellas masivas es sufrir un colapso gravitacional y desaparecer de la vista, dejando atrás un 'agujero negro' en el espacio; y segundo, que existirán singularidades en el propio espacio-tiempo. Estas singularidades son lugares donde el espacio-tiempo comienza o termina, y las leyes de la física conocidas actualmente se rompen. Ocurredrán dentro de los agujeros negros, y en el pasado son lo que podría interpretarse como el comienzo del universo. Para mostrar cómo surgen estas predicciones, los autores discuten la Teoría General de la Relatividad a gran escala. Comenzando con una formulación precisa de la teoría y una descripción del fondo necesario de geometría diferencial, se discute la importancia de la curvatura del espacio-tiempo y se examinan las propiedades globales de varias soluciones exactas de las ecuaciones de campo de Einstein. Se desarrolla la teoría de la estructura causal de un espacio-tiempo general y se utiliza para estudiar agujeros negros y demostrar una serie de teoremas que establecen la inevitabilidad de las singularidades bajo ciertas condiciones. También se incluye en este libro de 1973 una discusión sobre el problema de Cauchy para la Relatividad General.",
    url = "https://doi.org/10.1017/cbo9780511524646",
    doi = "10.1017/cbo9780511524646",
    openalex = "W2029403139"
}

Se recapitula el concepto de una dinámica cuántica. La ecuación de Dirac se obtiene de una dinámica cuántica pura como el límite del tiempo clásico. La teoría es defectuosa en la invariancia de gauge proyectiva y la coherencia semántica, pero ilustra la relación entre los elementos dinámicos y experimentales de la dinámica cuántica, y es finita, invariante Lorentz y local.

@article{doi101103physrevd92231,
    author = "Finkelstein, David y Frye, Graham y Susskind, Leonard",
    title = "Código espacio-tiempo. V",
    year = "1974",
    journal = "Physical review. D. Partículas, campos, gravitación y cosmología/Physical review. D. Partículas y campos",
    abstract = "Se recapitula el concepto de una dinámica cuántica. La ecuación de Dirac se obtiene de una dinámica cuántica pura como el límite del tiempo clásico. La teoría es defectuosa en la invariancia de gauge proyectiva y la coherencia semántica, pero ilustra la relación entre los elementos dinámicos y experimentales de la dinámica cuántica, y es finita, invariante Lorentz y local.",
    url = "https://doi.org/10.1103/physrevd.9.2231",
    doi = "10.1103/physrevd.9.2231",
    openalex = "W2111346223"
}

Se propone una nueva topología para los espacios-tiempo fuertemente causales. A diferencia de la topología de variedad estándar (que simplemente caracteriza las propiedades de continuidad), la nueva topología determina las estructuras causal, diferencial y conforme del espacio-tiempo. La topología es más atractiva, física y manejable que la topología previamente propuesta por Zeeman para el espacio de Minkowski. Por lo tanto, parece que muchas cálculos que involucran las estructuras anteriores pueden realizarse puramente de manera topológica.

@article{doi1010631522874,
    author = "Hawking, S. W. y King, Alannah y McCarthy, Patrick J.",
    title = "Una nueva topología para el espacio-tiempo curvo que incorpora las estructuras causal, diferencial y conforme",
    year = "1976",
    journal = "Journal of Mathematical Physics",
    abstract = "Se propone una nueva topología para los espacios-tiempo fuertemente causales. A diferencia de la topología de variedad estándar (que simplemente caracteriza las propiedades de continuidad), la nueva topología determina las estructuras causal, diferencial y conforme del espacio-tiempo. La topología es más atractiva, física y manejable que la topología previamente propuesta por Zeeman para el espacio de Minkowski. Por lo tanto, parece que muchas cálculos que involucran las estructuras anteriores pueden realizarse puramente de manera topológica.",
    url = "https://doi.org/10.1063/1.522874",
    doi = "10.1063/1.522874",
    openalex = "W2157084252"
}

Este volumen introduce y desarrolla sistemáticamente el cálculo de 2-espinores. Esta es la primera exposición detallada de esta técnica, que no solo conduce a una comprensión más profunda de la estructura del espacio-tiempo, sino que también proporciona atajos para algunos cálculos muy tediosos. Se presentan aquí muchos resultados por primera vez.

@book{doi101017cbo9780511564048,
    author = "Penrose, Roger y Rindler, Wolfgang",
    title = "Spinors y Espacio-Tiempo",
    year = "1984",
    booktitle = "Cambridge University Press eBooks",
    abstract = "Este volumen introduce y desarrolla sistemáticamente el cálculo de 2-espinores. Esta es la primera exposición detallada de esta técnica, que no solo conduce a una comprensión más profunda de la estructura del espacio-tiempo, sino que también proporciona atajos para algunos cálculos muy tediosos. Se presentan aquí muchos resultados por primera vez.",
    url = "https://doi.org/10.1017/cbo9780511564048",
    doi = "10.1017/cbo9780511564048",
    openalex = "W1789645782"
}

@misc{morris1984times1,
    author = "Morris, R",
    title = "Time's Arrows",
    year = "1984",
    howpublished = "New York, Simon and Schuster",
    note = "talkorigins\_source = {true}; raw\_reference = {Morris, R., 1984, Time's Arrows: New York, Simon and Schuster.}"
}

El método de elementos finitos (colocación) nos permite construir sistemas cuánticos de tiempo discreto en malla que aproximan con precisión los sistemas cuánticos continuos. Los sistemas cuánticos discretos generados de esta manera son sistemas mecánico-cuánticos plenamente consistentes en sí mismos. Este artículo ofrece un tratamiento exhaustivo de tales sistemas cuánticos. Examinamos varios esquemas de elementos finitos, construimos el Hamiltoniano de red efectivo y calculamos los valores propios. Los resultados numéricos son extremadamente fáciles de obtener y son muy precisos.

@article{doi101103physrevd321476,
    author = "Bender, Carl M. y Milton, Kimball A. y Sharp, David H. y Simmons, L. M. y Stong, Richard",
    title = "Mecánica cuántica de tiempo discreto",
    year = "1985",
    journal = "Physical review. D. Partículas, campos, gravitación y cosmología/Physical review. D. Partículas y campos",
    abstract = "El método de elementos finitos (colocación) nos permite construir sistemas cuánticos de tiempo discreto en malla que aproximan con precisión los sistemas cuánticos continuos. Los sistemas cuánticos discretos generados de esta manera son sistemas mecánico-cuánticos plenamente consistentes en sí mismos. Este artículo ofrece un tratamiento exhaustivo de tales sistemas cuánticos. Examinamos varios esquemas de elementos finitos, construimos el Hamiltoniano de red efectivo y calculamos los valores propios. Los resultados numéricos son extremadamente fáciles de obtener y son muy precisos.",
    url = "https://doi.org/10.1103/physrevd.32.1476",
    doi = "10.1103/physrevd.32.1476",
    openalex = "W2054343861"
}

La prueba habitual del teorema CPT no se aplica a teorías que incluyen el campo gravitatorio. No obstante, se demuestra que la invariancia CPT sigue siendo válida en estos casos, siempre que, como se ha propuesto recientemente, el estado cuántico del Universo se defina mediante una integral de camino sobre métricas que son compactas sin frontera. Se muestra que la asimetría observada o la flecha del tiempo definida por la dirección del tiempo en la que aumenta la entropía está relacionada con la flecha del tiempo cosmológica definida por la dirección del tiempo en la que el Universo se expande. Esto surge porque en el estado cuántico propuesto el Universo habría sido suave y homogéneo cuando era pequeño, pero irregular e inhomogéneo cuando era grande. La flecha termodinámica se invertiría durante una fase de contracción del Universo o dentro de los agujeros negros. Se discuten posibles pruebas observacionales de esta predicción.

@article{doi101103physrevd322489,
    author = "Hawking, S. W.",
    title = "Arrow of time in cosmology",
    year = "1985",
    journal = "Physical review. D. Partículas, campos, gravitación y cosmología/Physical review. D. Partículas y campos",
    abstract = "La prueba habitual del teorema CPT no se aplica a teorías que incluyen el campo gravitatorio. No obstante, se demuestra que la invariancia CPT sigue siendo válida en estos casos, siempre que, como se ha propuesto recientemente, el estado cuántico del Universo se defina mediante una integral de camino sobre métricas que son compactas sin frontera. Se muestra que la asimetría observada o la flecha del tiempo definida por la dirección del tiempo en la que aumenta la entropía está relacionada con la flecha del tiempo cosmológica definida por la dirección del tiempo en la que el Universo se expande. Esto surge porque en el estado cuántico propuesto el Universo habría sido suave y homogéneo cuando era pequeño, pero irregular e inhomogéneo cuando era grande. La flecha termodinámica se invertiría durante una fase de contracción del Universo o dentro de los agujeros negros. Se discuten posibles pruebas observacionales de esta predicción.",
    url = "https://doi.org/10.1103/physrevd.32.2489",
    doi = "10.1103/physrevd.32.2489",
    openalex = "W1998523925",
    references = "doi101007bf01206031, doi101016055032137890161x, doi1010160550321384900932, doi101017cbo9780511524646, doi10108800319112264026, doi10108800319112314029, doi101103physrevd282960, doi101103physrevd311777, doi101103revmodphys17157, doi101103revmodphys21425"
}

Proponemos que el espacio-tiempo a las escalas más pequeñas es en realidad un conjunto causal: un conjunto localmente finito de elementos dotado de un orden parcial que corresponde a la relación macroscópica que define el pasado y el futuro. Exploramos cómo un manifold lorentziano puede aproximar un conjunto causal, señalando en particular que la dimensión efectiva definida por ello de un conjunto causal dado puede variar con la escala de longitud. Finalmente, especulamos brevemente sobre la dinámica cuántica de los conjuntos causales, indicando por qué una elección apropiada de la acción puede reproducir la relatividad general en el límite clásico.

@article{doi101103physrevlett59521,
    author = "Bombelli, L. y Lee, Joohan y Meyer, David y Sorkin, Rafael D.",
    title = "El espacio-tiempo como un conjunto causal",
    year = "1987",
    journal = "Physical Review Letters",
    abstract = "Proponemos que el espacio-tiempo a las escalas más pequeñas es en realidad un conjunto causal: un conjunto localmente finito de elementos dotado de un orden parcial que corresponde a la relación macroscópica que define el pasado y el futuro. Exploramos cómo un manifold lorentziano puede aproximar un conjunto causal, señalando en particular que la dimensión efectiva definida por ello de un conjunto causal dado puede variar con la escala de longitud. Finalmente, especulamos brevemente sobre la dinámica cuántica de los conjuntos causales, indicando por qué una elección apropiada de la acción puede reproducir la relatividad general en el límite clásico.",
    url = "https://doi.org/10.1103/physrevlett.59.521",
    doi = "10.1103/physrevlett.59.521",
    openalex = "W2077470755",
    references = "doi1010160370269377906785, doi1010160370269386914255, doi1010160550321385905061, doi101017s030500410004144x, doi1010631522874, doi1010631523436, doi101103physrev1841261, doi101103physrevd16953, doi101103physrevd323201, doi101103physrevlett551846"
}

Se introduce el concepto de tiempo como un tema principal para la investigación organizacional y de gestión. Incluyendo una discusión sobre tiempos y temporalidades diferentes, se describen investigaciones y teorías a nivel macro que relacionan el tiempo con áreas sustantivas como la cultura organizacional, la planificación estratégica y la teoría de la contingencia organizacional. A nivel micro, se revisan críticamente la teoría e investigación sobre tiempo y diferencias individuales, toma de decisiones, motivación y comportamiento grupal. Se identifican temas organizacionales y de gestión de particular relevancia para la futura investigación temporal y la práctica de gestión.

@article{doi101177014920638801400209,
    author = "Bluedorn, Allen C. y Denhardt, Robert B.",
    title = "Tiempo y Organizaciones",
    year = "1988",
    journal = "Journal of Management",
    abstract = "Se introduce el concepto de tiempo como un tema principal para la investigación organizacional y de gestión. Incluyendo una discusión sobre tiempos y temporalidades diferentes, se describen investigaciones y teorías a nivel macro que relacionan el tiempo con áreas sustantivas como la cultura organizacional, la planificación estratégica y la teoría de la contingencia organizacional. A nivel micro, se revisan críticamente la teoría e investigación sobre tiempo y diferencias individuales, toma de decisiones, motivación y comportamiento grupal. Se identifican temas organizacionales y de gestión de particular relevancia para la futura investigación temporal y la práctica de gestión.",
    url = "https://doi.org/10.1177/014920638801400209",
    doi = "10.1177/014920638801400209",
    openalex = "W2142325015",
    references = "openalexw3021036590"
}

Argumentamos que la ecuación de Wheeler-DeWitt con una condición de frontera consistente es solo compatible con una flecha del tiempo que formalmente se invierte en un universo en recollapso. Para recuperar un universo clásicamente en recollapso en términos de paquetes de ondas, imponemos la condición de frontera habitual de excluir funciones de onda que aumentan exponencialmente para grandes factores de escala. La consistencia de estas flechas opuestas se facilita entonces por efectos cuánticos en la región del punto de giro clásico. También discutimos en este contexto el significado de la expresión asimétrica en el tiempo utilizada en la definición de ``historias consistentes.'' Dado que la dilatación gravitacional del tiempo diverge en los horizontes, uno tiene que concluir que la materia colapsante debe comenzar a reexpandirse ``anticausalmente'' (controlada por la flecha invertida) en este escenario antes de que se formen horizontes o singularidades. Entonces tampoco habría inflación de masa ni ningún paradoja de pérdida de información.

@article{doi101103physrevd514145,
    author = "Kiefer, Claus y Zeh, H. D.",
    title = "Flecha del tiempo en un universo cuántico en recollapso",
    year = "1995",
    journal = "Physical review. D. Partículas, campos, gravitación y cosmología/Physical review. D. Partículas y campos",
    abstract = "Argumentamos que la ecuación de Wheeler-DeWitt con una condición de frontera consistente es solo compatible con una flecha del tiempo que formalmente se invierte en un universo en recollapso. Para recuperar un universo clásicamente en recollapso en términos de paquetes de ondas, imponemos la condición de frontera habitual de excluir funciones de onda que aumentan exponencialmente para grandes factores de escala. La consistencia de estas flechas opuestas se facilita entonces por efectos cuánticos en la región del punto de giro clásico. También discutimos en este contexto el significado de la expresión asimétrica en el tiempo utilizada en la definición de ``historias consistentes.'' Dado que la dilatación gravitacional del tiempo diverge en los horizontes, uno tiene que concluir que la materia colapsante debe comenzar a reexpandirse ``anticausalmente'' (controlada por la flecha invertida) en este escenario antes de que se formen horizontes o singularidades. Entonces tampoco habría inflación de masa ni ningún paradoja de pérdida de información.",
    url = "https://doi.org/10.1103/physrevd.51.4145",
    doi = "10.1103/physrevd.51.4145",
    openalex = "W1985544149",
    references = "doi101103physrevd322489"
}

En este artículo sugiero una nueva estrategia para abordar el problema de las condiciones de realidad en el enfoque de Ashtekar a la relatividad general clásica y cuántica. Al escribir una restricción de Hamiltoniano modificada en el espacio de fases usual SO(3) de Yang-Mills, demuestro que es posible describir espacio-tiempos con firma lorentziana sin la introducción de variables complejas. Se mantienen todas las características del formalismo de Ashtekar relacionadas con la naturaleza geométrica de las nuevas variables; en particular, sigue siendo posible, en principio, utilizar el enfoque de variables de lazo en el paso a la teoría cuántica. La cuestión clave en la nueva formulación es cómo abordar la restricción de Hamiltoniano más complicada que debe utilizarse para evitar la introducción de campos complejos.

@article{doi101103physrevd515507,
    author = "Barbero, J F G",
    title = "Variables de Ashtekar reales para espacio-tiempos de firma lorentziana",
    year = "1995",
    journal = "Physical review. D. Partículas, campos, gravitación y cosmología/Physical review. D. Partículas y campos",
    abstract = "En este artículo sugiero una nueva estrategia para abordar el problema de las condiciones de realidad en el enfoque de Ashtekar a la relatividad general clásica y cuántica. Al escribir una restricción de Hamiltoniano modificada en el espacio de fases usual SO(3) de Yang-Mills, demuestro que es posible describir espacio-tiempos con firma lorentziana sin la introducción de variables complejas. Se mantienen todas las características del formalismo de Ashtekar relacionadas con la naturaleza geométrica de las nuevas variables; en particular, sigue siendo posible, en principio, utilizar el enfoque de variables de lazo en el paso a la teoría cuántica. La cuestión clave en la nueva formulación es cómo abordar la restricción de Hamiltoniano más complicada que debe utilizarse para evitar la introducción de campos complejos.",
    url = "https://doi.org/10.1103/physrevd.51.5507",
    doi = "10.1103/physrevd.51.5507",
    openalex = "W2126106103",
    references = "doi101103physrevd361587, doi101103physrevlett572244"
}

Proponemos un procedimiento canónico para cuantizar campos con interacción en espacio-tiempo discreto. El operador de evolución temporal que reproduce la ecuación del campo se representa utilizando variables canónicas. El generador del operador es una cantidad conservada, pero su existencia no es obvia. Es posible calcular la matriz S de manera perturbativa. Nuestra cuantización da los mismos resultados que los dados por la cuantización mediante integrales de camino. 1. Introducción

@article{doi101143ptp94249,
    author = "Hashimoto, T. y Hayashi, A. y Horibe, M. y Yamamoto, H.",
    title = "Cómo cuantizar campos canónicamente en espacio-tiempo discreto",
    year = "1995",
    journal = "Progress of Theoretical Physics",
    abstract = "Proponemos un procedimiento canónico para cuantizar campos con interacción en espacio-tiempo discreto. El operador de evolución temporal que reproduce la ecuación del campo se representa utilizando variables canónicas. El generador del operador es una cantidad conservada, pero su existencia no es obvia. Es posible calcular la matriz S de manera perturbativa. Nuestra cuantización da los mismos resultados que los dados por la cuantización mediante integrales de camino. 1. Introducción",
    url = "https://doi.org/10.1143/ptp.94.249",
    doi = "10.1143/ptp.94.249",
    openalex = "W2097736033"
}

Discutimos los principios a utilizar en la construcción de la mecánica clásica y cuántica de tiempo discreto aplicada a sistemas de partículas puntuales. En la teoría clásica esto incluye el concepto de trayectoria virtual y la construcción de funciones del sistema a partir de Lagrangianos clásicos, el principio variacional de Cadzow aplicado a la suma de acciones, los invariantes de movimiento de Maeda-Noether y Logan, el comportamiento de osciladores armónicos elípticos e hiperbólicos, la electrodinámica invariante bajo gauge y la conservación de la carga, y el oscilador de Grassmann. La mecánica de tiempo discreto cuantizada de primer orden se discute a través del concepto de amplitud del sistema, lo que permite la construcción de todas las cantidades de interés tales como conmutadores y amplitudes de dispersión. Discutimos la mecánica cuántica estroboscópica, o la construcción de la teoría cuántica de tiempo discreto a partir de la teoría cuántica de tiempo continuo, y mostramos cómo funciona esto en detalle para la partícula newtoniana libre. Concluimos con una aplicación del principio de acción de Schwinger al importante caso del oscilador inhomogéneo de tiempo discreto cuantizado. 1

@article{openalexw3125786388,
    author = "Jaroszkiewicz, George y Norton, Keith",
    title = "Principios de la Mecánica de Tiempo Discreto: I. Sistemas de Partículas",
    year = "1996",
    abstract = "Discutimos los principios a utilizar en la construcción de la mecánica clásica y cuántica de tiempo discreto aplicada a sistemas de partículas puntuales. En la teoría clásica esto incluye el concepto de trayectoria virtual y la construcción de funciones del sistema a partir de Lagrangianos clásicos, el principio variacional de Cadzow aplicado a la suma de acciones, los invariantes de movimiento de Maeda-Noether y Logan, el comportamiento de osciladores armónicos elípticos e hiperbólicos, la electrodinámica invariante bajo gauge y la conservación de la carga, y el oscilador de Grassmann. La mecánica de tiempo discreto cuantizada de primer orden se discute a través del concepto de amplitud del sistema, lo que permite la construcción de todas las cantidades de interés tales como conmutadores y amplitudes de dispersión. Discutimos la mecánica cuántica estroboscópica, o la construcción de la teoría cuántica de tiempo discreto a partir de la teoría cuántica de tiempo continuo, y mostramos cómo funciona esto en detalle para la partícula newtoniana libre. Concluimos con una aplicación del principio de acción de Schwinger al importante caso del oscilador inhomogéneo de tiempo discreto cuantizado. 1",
    openalex = "W3125786388",
    references = "doi101007bf01832628, doi1010160370269383906871, doi10108000207177008905922, doi10108803054470264023, doi10108803054470309023, doi101103physrevd321476, doi101143ptp931173, doi101143ptp94249, openalexw3104223222"
}

Aplicamos los principios discutidos en un artículo anterior a la construcción de teorías de campos de tiempo discreto. Derivamos las ecuaciones de movimiento de los campos de tiempo discreto y el teorema de Noether y las aplicamos a la ecuación de Schrödinger para ilustrar la metodología. Las soluciones estacionarias a la ecuación de onda de Schrödinger de tiempo discreto se encuentran idénticas a las soluciones estándar de autovalores de energía, excepto por un límite fundamental en la energía. Luego aplicamos el formalismo al sistema de Klein-Gordon neutro libre, derivando las ecuaciones de movimiento y cantidades conservadas como el momento lineal y el momento angular. Mostramos que existe un límite superior en la magnitud del momento lineal para soluciones físicas de tipo partícula. Extendemos el formalismo al campo escalar cargado acoplado a la electrodinámica de Maxwell de manera invariante de gauge. Aplicamos el formalismo para incluir los campos de Maxwell y Dirac, preparando el escenario para la segunda cuantización de la mecánica de tiempo discreto y la electrodinámica cuántica de tiempo discreto.

@article{doi10108803054470309023,
    author = "Jaroszkiewicz, George y Norton, Keith",
    title = "Principios de la mecánica de tiempo discreto: II. Teoría de campos clásica",
    year = "1997",
    journal = "Journal of Physics A Mathematical and General",
    abstract = "Aplicamos los principios discutidos en un artículo anterior a la construcción de teorías de campos de tiempo discreto. Derivamos las ecuaciones de movimiento de los campos de tiempo discreto y el teorema de Noether y las aplicamos a la ecuación de Schrödinger para ilustrar la metodología. Las soluciones estacionarias a la ecuación de onda de Schrödinger de tiempo discreto se encuentran idénticas a las soluciones estándar de autovalores de energía, excepto por un límite fundamental en la energía. Luego aplicamos el formalismo al sistema de Klein-Gordon neutro libre, derivando las ecuaciones de movimiento y cantidades conservadas como el momento lineal y el momento angular. Mostramos que existe un límite superior en la magnitud del momento lineal para soluciones físicas de tipo partícula. Extendemos el formalismo al campo escalar cargado acoplado a la electrodinámica de Maxwell de manera invariante de gauge. Aplicamos el formalismo para incluir los campos de Maxwell y Dirac, preparando el escenario para la segunda cuantización de la mecánica de tiempo discreto y la electrodinámica cuántica de tiempo discreto.",
    url = "https://doi.org/10.1088/0305-4470/30/9/023",
    doi = "10.1088/0305-4470/30/9/023",
    openalex = "W2051206171"
}

Aplicamos los principios discutidos en un artículo anterior a la construcción de teorías de campos de tiempo discreto. Derivamos las ecuaciones de movimiento de los campos de tiempo discreto y el teorema de Noether y las aplicamos a la ecuación de Schrödinger para ilustrar la metodología. Las soluciones estacionarias a la ecuación de onda de Schrödinger de tiempo discreto se encuentran idénticas a las soluciones estándar de autovalores de energía, excepto por un límite fundamental en la energía. Luego aplicamos el formalismo al sistema de Klein-Gordon neutro libre, derivando las ecuaciones de movimiento y cantidades conservadas como el momento lineal y el momento angular. Mostramos que existe un límite superior en la magnitud del momento lineal para soluciones físicas tipo partícula. Extendemos el formalismo al campo escalar cargado acoplado a la electrodinámica de Maxwell de manera invariante de gauge. Aplicamos el formalismo para incluir los campos de Maxwell y Dirac, preparando el escenario para la segunda cuantización de la mecánica de tiempo discreto y la electrodinámica cuántica de tiempo discreto. 1

@article{openalexw3104223222,
    author = "Jaroszkiewicz, George y Norton, Keith",
    title = "Principios de la mecánica de tiempo discreto: II. Teoría de campos clásica",
    year = "1997",
    abstract = "Aplicamos los principios discutidos en un artículo anterior a la construcción de teorías de campos de tiempo discreto. Derivamos las ecuaciones de movimiento de los campos de tiempo discreto y el teorema de Noether y las aplicamos a la ecuación de Schrödinger para ilustrar la metodología. Las soluciones estacionarias a la ecuación de onda de Schrödinger de tiempo discreto se encuentran idénticas a las soluciones estándar de autovalores de energía, excepto por un límite fundamental en la energía. Luego aplicamos el formalismo al sistema de Klein-Gordon neutro libre, derivando las ecuaciones de movimiento y cantidades conservadas como el momento lineal y el momento angular. Mostramos que existe un límite superior en la magnitud del momento lineal para soluciones físicas tipo partícula. Extendemos el formalismo al campo escalar cargado acoplado a la electrodinámica de Maxwell de manera invariante de gauge. Aplicamos el formalismo para incluir los campos de Maxwell y Dirac, preparando el escenario para la segunda cuantización de la mecánica de tiempo discreto y la electrodinámica cuántica de tiempo discreto. 1",
    openalex = "W3104223222"
}

@article{doi101016s0370269399002671,
    author = "Veneziano, G.",
    title = "Origen pre-bangiano de nuestra entropía y flecha del tiempo",
    year = "1999",
    journal = "Physics Letters B",
    url = "https://doi.org/10.1016/s0370-2693(99)00267-1",
    doi = "10.1016/s0370-2693(99)00267-1",
    openalex = "W2125534773",
    references = "doi101007bf00670342"
}

Aunque existe mucha investigación relacionada con el `tiempo', hay poca investigación `sobre el tiempo'. Esto es notable dado que el tiempo es un punto clave para comprender las organizaciones, sus acciones, cultura, eficacia, etc. La mayoría de los estudios sobre el tiempo en la gestión y la teoría organizacional dan por sentado el tiempo. Aunque existen numerosos estudios que abordan cuestiones temporales, están ampliamente dispersos y son sistemáticos. Este artículo proporciona una clasificación de los estudios temporales sobre organizaciones y gestión. El esquema se basa en dos criterios: conceptos de tiempo y el papel del tiempo en el diseño de la investigación. En el primero, hay dos conceptos contrastantes de tiempo: el tiempo cronológico y el tiempo social. En el segundo, el tiempo desempeña los roles de variables independientes o dependientes. Al intersectar los dos criterios, se introducen cuatro nociones de temporalidad (`decidir', `trabajar', `variar' y `cambiar' tiempos) para explicar una variedad de estudios sobre el tiempo. La clasificación resultante no solo revela la situación actual de los estudios sobre el tiempo, sino que también indica una dirección que debería tomar el esfuerzo de investigación adicional. Concluimos mostrando que los enfoques sensibles al tiempo beneficiarán la investigación sobre las organizaciones.

@article{doi1011770170840699206006,
    author = "Lee, Heejin y Liebenau, Jonathan",
    title = "El tiempo en los estudios organizacionales: Hacia una nueva dirección de investigación",
    year = "1999",
    journal = "Organization Studies",
    abstract = "Aunque existe mucha investigación relacionada con el `tiempo', hay poca investigación `sobre el tiempo'. Esto es notable dado que el tiempo es un punto clave para comprender las organizaciones, sus acciones, cultura, eficacia, etc. La mayoría de los estudios sobre el tiempo en la gestión y la teoría organizacional dan por sentado el tiempo. Aunque existen numerosos estudios que abordan cuestiones temporales, están ampliamente dispersos y son sistemáticos. Este artículo proporciona una clasificación de los estudios temporales sobre organizaciones y gestión. El esquema se basa en dos criterios: conceptos de tiempo y el papel del tiempo en el diseño de la investigación. En el primero, hay dos conceptos contrastantes de tiempo: el tiempo cronológico y el tiempo social. En el segundo, el tiempo desempeña los roles de variables independientes o dependientes. Al intersectar los dos criterios, se introducen cuatro nociones de temporalidad (`decidir', `trabajar', `variar' y `cambiar' tiempos) para explicar una variedad de estudios sobre el tiempo. La clasificación resultante no solo revela la situación actual de los estudios sobre el tiempo, sino que también indica una dirección que debería tomar el esfuerzo de investigación adicional. Concluimos mostrando que los enfoques sensibles al tiempo beneficiarán la investigación sobre las organizaciones.",
    url = "https://doi.org/10.1177/0170840699206006",
    doi = "10.1177/0170840699206006",
    openalex = "W2122121725",
    references = "openalexw3021036590"
}

Se formula una definición matemática de la causalidad clásica sobre la dinámica del espacio-tiempo discreto. El enfoque es libre de fondo y permite definir la causalidad de manera precisa siempre que la dinámica del espacio-tiempo lo permita. Otorga un significado natural a los conceptos de tiempo cósmico, hipersuperficies espaciales y flujos temporales o lumínicos sin asumir la noción de una métrica de fondo. Se discuten los conceptos de propagadores causales y la velocidad de la causalidad. En este enfoque, los conceptos de espacio-tiempo y dinámica están vinculados en un todo esencial e inseparable, sin significado alguno por sí solos.

@article{doi101007978146154285813,
    author = "Jaroszkiewicz, George",
    title = "Espacio-tiempo discreto: causalidad clásica, predicción, retrodicción y la flecha matemática del tiempo",
    year = "2000",
    journal = "CERN Bulletin",
    abstract = "Se formula una definición matemática de la causalidad clásica sobre la dinámica del espacio-tiempo discreto. El enfoque es libre de fondo y permite definir la causalidad de manera precisa siempre que la dinámica del espacio-tiempo lo permita. Otorga un significado natural a los conceptos de tiempo cósmico, hipersuperficies espaciales y flujos temporales o lumínicos sin asumir la noción de una métrica de fondo. Se discuten los conceptos de propagadores causales y la velocidad de la causalidad. En este enfoque, los conceptos de espacio-tiempo y dinámica están vinculados en un todo esencial e inseparable, sin significado alguno por sí solos.",
    url = "https://doi.org/10.1007/978-1-4615-4285-8\_13",
    doi = "10.1007/978-1-4615-4285-8\_13",
    openalex = "W1620972594",
    references = "doi101017cbo9780511565748, doi101017cbo9780511612909003, doi101103physrev1841261, doi101103physrevd525743, doi101103physrevd92231, doi101103physrevlett59521, openalexw2962925375, openalexw3021036590, openalexw3101093997, openalexw3125786388"
}

@article{doi101016s1355219899000301,
    author = "Rohrlich, F.",
    title = "Causalidad y la Flecha del Tiempo Clásico",
    year = "2000",
    journal = "Studies in History and Philosophy of Science Part B Studies in History and Philosophy of Modern Physics",
    url = "https://doi.org/10.1016/s1355-2198(99)00030-1",
    doi = "10.1016/s1355-2198(99)00030-1",
    openalex = "W2051180531",
    references = "doi1010079783662025956, doi10100797894015344754, doi1010160003491660900300, doi101017cbo9780511624933, doi10106313059791, doi101098rspa19380124, doi101103physrevd553457, doi101103physrevd563381, doi1023072215819, openalexw1616093546"
}

Discutimos la aparición de la dilatación del tiempo como una característica normal esperada en cualquier sistema donde un procesador central pueda tener que esperar uno o más ciclos de reloj antes de concluir un cálculo local. Mostramos cómo el proceso de implicación causal en un autómata celular newtoniano típico conduce naturalmente a las transformaciones de Lorentz y a una estructura causal invariante.

@misc{doi1048550arxivgrqc0008022,
    author = "Jaroszkiewicz, George",
    title = "Implicación causal y el origen de la dilatación del tiempo",
    year = "2000",
    booktitle = "arXiv (Universidad de Cornell)",
    abstract = "Discutimos la aparición de la dilatación del tiempo como una característica normal esperada en cualquier sistema donde un procesador central pueda tener que esperar uno o más ciclos de reloj antes de concluir un cálculo local. Mostramos cómo el proceso de implicación causal en un autómata celular newtoniano típico conduce naturalmente a las transformaciones de Lorentz y a una estructura causal invariante.",
    url = "https://doi.org/10.48550/arxiv.gr-qc/0008022",
    doi = "10.48550/arxiv.gr-qc/0008022",
    openalex = "W1569125338",
    references = "doi101007978146154285813"
}

El fin del tiempo: La próxima revolución en la física de Julian Barbour. Richard Feynman solía bromear que es lo que ocurre cuando nada más ocurre. Pero Julian Barbour no está de acuerdo: si nada ocurriera, si nada cambiara, entonces el tiempo se detendría. Porque el tiempo es nada más que cambio. Es el cambio lo que percibimos ocurriendo a nuestro alrededor, no el tiempo. En pocas palabras, el tiempo no existe. En este volumen altamente provocador, Barbour presenta las pruebas básicas de un universo atemporal y muestra por qué seguimos experimentando el mundo como intensamente temporal. Es un libro que va al corazón de la física moderna. Pone en duda la mayor contribución de Einstein, el continuo espacio-tiempo, pero también apunta a la solución de uno de los grandes paradojas de la ciencia moderna, el abismo entre la física clásica y la cuántica. De hecho, Barbour argumenta que la santa grial de los físicos --la unificación de la relatividad general de Einstein con la mecánica cuántica-- podría bien significar el fin del tiempo. Barbour escribe con una claridad notable mientras recorre desde los antiguos filósofos Heráclito y Parménides, pasando por los gigantes de la ciencia Galileo, Newton y Einstein, hasta el trabajo de los físicos contemporáneos John Wheeler, Roger Penrose y Steven Hawking. A lo largo del camino nos ofrece tentadoras miradas a algunos de los misterios del universo y presenta ideas intrigantes sobre múltiples mundos, viajes en el tiempo, inmortalidad y, sobre todo, la ilusión del movimiento. El fin del tiempo es un libro vibrante y revolucionario. Voltea nuestro entendimiento de la realidad de adentro hacia afuera.

@article{doi105860choice380352,
    title = "El fin del tiempo: la próxima revolución en la física",
    year = "2000",
    journal = "Choice Reviews Online",
    abstract = "El fin del tiempo: La próxima revolución en la física de Julian Barbour. Richard Feynman solía bromear que es lo que ocurre cuando nada más ocurre. Pero Julian Barbour no está de acuerdo: si nada ocurriera, si nada cambiara, entonces el tiempo se detendría. Porque el tiempo es nada más que cambio. Es el cambio lo que percibimos ocurriendo a nuestro alrededor, no el tiempo. En pocas palabras, el tiempo no existe. En este volumen altamente provocador, Barbour presenta las pruebas básicas de un universo atemporal y muestra por qué seguimos experimentando el mundo como intensamente temporal. Es un libro que va al corazón de la física moderna. Pone en duda la mayor contribución de Einstein, el continuo espacio-tiempo, pero también apunta a la solución de uno de los grandes paradojas de la ciencia moderna, el abismo entre la física clásica y la cuántica. De hecho, Barbour argumenta que la santa grial de los físicos --la unificación de la relatividad general de Einstein con la mecánica cuántica-- podría bien significar el fin del tiempo. Barbour escribe con una claridad notable mientras recorre desde los antiguos filósofos Heráclito y Parménides, pasando por los gigantes de la ciencia Galileo, Newton y Einstein, hasta el trabajo de los físicos contemporáneos John Wheeler, Roger Penrose y Steven Hawking. A lo largo del camino nos ofrece tentadoras miradas a algunos de los misterios del universo y presenta ideas intrigantes sobre múltiples mundos, viajes en el tiempo, inmortalidad y, sobre todo, la ilusión del movimiento. El fin del tiempo es un libro vibrante y revolucionario. Voltea nuestro entendimiento de la realidad de adentro hacia afuera.",
    url = "https://doi.org/10.5860/choice.38-0352",
    doi = "10.5860/choice.38-0352",
    openalex = "W1587936857"
}

Se discuten algunos principios que sustentan el funcionamiento del Universo. El más importante, el principio de la máquina, establece que el Universo es un autómata cuántico completamente autónomo, autoorganizado y autoverificativo. El espacio y el tiempo continuos, la conciencia y los observadores semiclásicos de la mecánica cuántica son todos fenómenos emergentes que no operan en el nivel fundamental del Universo máquina. Los procesos cuánticos definen el presente, la interfaz entre el futuro y el pasado, otorgando un orden temporal al funcionamiento del Universo que es no integrable excepto en escalas emergentes. Se utiliza un enfoque diagramático para discutir la topología cuántica del paradoja EPR, los decaimientos de partículas y los procesos de dispersión. Se presenta un modelo de juguete de un universo autorreferencial.

@misc{doi1048550arxivquantph0105013,
    author = "Jaroszkiewicz, George",
    title = "El funcionamiento del Universo y la estructura cuántica del tiempo",
    year = "2001",
    booktitle = "arXiv (Universidad de Cornell)",
    abstract = "Se discuten algunos principios que sustentan el funcionamiento del Universo. El más importante, el principio de la máquina, establece que el Universo es un autómata cuántico completamente autónomo, autoorganizado y autoverificativo. El espacio y el tiempo continuos, la conciencia y los observadores semiclásicos de la mecánica cuántica son todos fenómenos emergentes que no operan en el nivel fundamental del Universo máquina. Los procesos cuánticos definen el presente, la interfaz entre el futuro y el pasado, otorgando un orden temporal al funcionamiento del Universo que es no integrable excepto en escalas emergentes. Se utiliza un enfoque diagramático para discutir la topología cuántica del paradoja EPR, los decaimientos de partículas y los procesos de dispersión. Se presenta un modelo de juguete de un universo autorreferencial.",
    url = "https://doi.org/10.48550/arxiv.quant-ph/0105013",
    doi = "10.48550/arxiv.quant-ph/0105013",
    openalex = "W1761165074",
    references = "doi101007978146154285813"
}

La causalidad en las teorías de campo clásicas debe insertarse a mano eligiendo la solución retardada. Se muestra cómo resolver las aparentes contradicciones en la gauge de Coulomb y que existe un campo de Coulomb causal a pesar de la apariencia contraria. De manera similar, se muestra cómo la gravitación newtoniana conduce de la acción a distancia a un campo causal cuando se aplica una corrección de primer orden para la curvatura del espacio-tiempo.

@article{doi10111911435345,
    author = "Rohrlich, F.",
    title = "Causalidad, el campo de Coulomb y la ley de gravitación de Newton",
    year = "2002",
    journal = "American Journal of Physics",
    abstract = "La causalidad en las teorías de campo clásicas debe insertarse a mano eligiendo la solución retardada. Se muestra cómo resolver las aparentes contradicciones en la gauge de Coulomb y que existe un campo de Coulomb causal a pesar de la apariencia contraria. De manera similar, se muestra cómo la gravitación newtoniana conduce de la acción a distancia a un campo causal cuando se aplica una corrección de primer orden para la curvatura del espacio-tiempo.",
    url = "https://doi.org/10.1119/1.1435345",
    doi = "10.1119/1.1435345",
    openalex = "W1985441238",
    references = "doi101016s1355219899000301"
}

@article{doi101016jshpsb200402005,
    author = "Rovelli, Carlo",
    title = "Comentario sobre: «Causalidad y la flecha del tiempo clásico», de Fritz Rohrlich",
    year = "2004",
    journal = "Estudios en Historia y Filosofía de la Ciencia Parte B Estudios en Historia y Filosofía de la Física Moderna",
    url = "https://doi.org/10.1016/j.shpsb.2004.02.005",
    doi = "10.1016/j.shpsb.2004.02.005",
    openalex = "W1971928963",
    references = "doi101016s1355219899000301"
}

Desde la teoría de la información y consideraciones termodinámicas se infiere un límite universal en el tiempo de relajación $\ensuremath{\tau}$ de un sistema perturbado, $\ensuremath{\tau}\ensuremath{\ge}\ensuremath{\hbar}/\ensuremath{\pi}T$, donde $T$ es la temperatura del sistema. Mostramos que los agujeros negros cumplen con el límite; de hecho, pueden saturarlo. Así, cuando se juzgan por sus propiedades de relajación, los agujeros negros son los objetos más extremos en la naturaleza, teniendo la tasa de relajación máxima permitida por la teoría cuántica.

@article{doi101103physrevd75064013,
    author = "Hod, Shahar",
    title = "Universal bound on dynamical relaxation times and black-hole quasinormal ringing",
    year = "2007",
    journal = "Physical review. D. Partículas, campos, gravitación y cosmología/Physical review. D, Partículas, campos, gravitación y cosmología",
    abstract = "Desde la teoría de la información y consideraciones termodinámicas se infiere un límite universal en el tiempo de relajación $\ensuremath{\tau}$ de un sistema perturbado, $\ensuremath{\tau}\ensuremath{\ge}\ensuremath{\hbar}/\ensuremath{\pi}T$, donde $T$ es la temperatura del sistema. Mostramos que los agujeros negros cumplen con el límite; de hecho, pueden saturarlo. Así, cuando se juzgan por sus propiedades de relajación, los agujeros negros son los objetos más extremos en la naturaleza, teniendo la tasa de relajación máxima permitida por la teoría cuántica.",
    url = "https://doi.org/10.1103/physrevd.75.064013",
    doi = "10.1103/physrevd.75.064013",
    openalex = "W2116008920",
    references = "doi10108000107510310001632523"
}

La causalidad de Granger es una noción estadística de influencia causal basada en la predicción mediante autorregresión vectorial. Desarrollada originalmente en el campo de la econometría, desde entonces ha encontrado aplicación en un ámbito más amplio, particularmente en neurociencia. Más recientemente, la entropía de transferencia, una medida de la teoría de la información de la transferencia de información dirigida en el tiempo entre procesos conjuntamente dependientes, ha ganado popularidad en un campo igualmente amplio. Aunque se ha reconocido que los dos conceptos deben estar relacionados, la relación exacta no ha sido descrita formalmente hasta ahora. Aquí mostramos que para variables gaussianas, la causalidad de Granger y la entropía de transferencia son completamente equivalentes, así uniendo los enfoques autorregresivos y de la teoría de la información para la inferencia causal basada en datos.

@article{doi101103physrevlett103238701,
    author = "Barnett, Lionel y Barrett, Adam B. y Seth, Anil K.",
    title = "La causalidad de Granger y la entropía de transferencia son equivalentes para variables gaussianas",
    year = "2009",
    journal = "Physical Review Letters",
    abstract = "La causalidad de Granger es una noción estadística de influencia causal basada en la predicción mediante autorregresión vectorial. Desarrollada originalmente en el campo de la econometría, desde entonces ha encontrado aplicación en un ámbito más amplio, particularmente en neurociencia. Más recientemente, la entropía de transferencia, una medida de la teoría de la información de la transferencia de información dirigida en el tiempo entre procesos conjuntamente dependientes, ha ganado popularidad en un campo igualmente amplio. Aunque se ha reconocido que los dos conceptos deben estar relacionados, la relación exacta no ha sido descrita formalmente hasta ahora. Aquí mostramos que para variables gaussianas, la causalidad de Granger y la entropía de transferencia son completamente equivalentes, así uniendo los enfoques autorregresivos y de la teoría de la información para la inferencia causal basada en datos.",
    url = "https://doi.org/10.1103/physrevlett.103.238701",
    doi = "10.1103/physrevlett.103.238701",
    openalex = "W2079656335"
}

@incollection{vandrongelen2010causality,
    author = "van Drongelen, Wim",
    title = "Causalidad",
    year = "2010",
    booktitle = "Procesamiento de señales para neurocientíficos",
    url = "https://doi.org/10.1016/b978-0-12-384915-1.00007-3",
    doi = "10.1016/b978-0-12-384915-1.00007-3",
    pages = "159-175"
}

@incollection{crossref2011thinking,
    title = "Pensar con causalidad sobre la «causalidad»",
    year = "2011",
    booktitle = "Pensamiento contrario",
    url = "https://doi.org/10.1093/acprof:osobl/9780199795550.003.0004",
    doi = "10.1093/acprof:osobl/9780199795550.003.0004",
    pages = "46-56"
}

Resumen\nLa noción de tiempo térmico ha sido introducida como una posible base para una termodinámica completamente relativista general. Aquí estudiamos esta noción en el contexto restringido de espacios-tiempo estacionarios. Mostramos que el efecto Tolman-Ehrenfest (en un campo gravitatorio estacionario, la temperatura no es constante en el espacio en equilibrio térmico) puede derivarse muy simplemente aplicando el principio de equivalencia a una propiedad clave del tiempo térmico en equilibrio: la temperatura es la tasa de tiempo térmico con respecto al tiempo propio? la «velocidad del (tiempo) térmico». A diferencia de otras derivaciones publicadas de la ley de Tolman-Ehrenfest, esta está libre de cualquier suposición dinámica adicional, ilustrando así la importancia física de la noción de tiempo térmico.

@article{doi10108802649381287075007,
    author = "Rovelli, Carlo y Smerlak, Matteo",
    title = "Tiempo térmico y efecto Tolman–Ehrenfest: «la temperatura como la velocidad del tiempo»",
    year = "2011",
    journal = "Classical and Quantum Gravity",
    abstract = "Resumen\nLa noción de tiempo térmico ha sido introducida como una posible base para una termodinámica completamente relativista general. Aquí estudiamos esta noción en el contexto restringido de espacios-tiempo estacionarios. Mostramos que el efecto Tolman-Ehrenfest (en un campo gravitatorio estacionario, la temperatura no es constante en el espacio en equilibrio térmico) puede derivarse muy simplemente aplicando el principio de equivalencia a una propiedad clave del tiempo térmico en equilibrio: la temperatura es la tasa de tiempo térmico con respecto al tiempo propio? la «velocidad del (tiempo) térmico». A diferencia de otras derivaciones publicadas de la ley de Tolman-Ehrenfest, esta está libre de cualquier suposición dinámica adicional, ilustrando así la importancia física de la noción de tiempo térmico.",
    url = "https://doi.org/10.1088/0264-9381/28/7/075007",
    doi = "10.1088/0264-9381/28/7/075007",
    openalex = "W2009557756"
}

Suele afirmarse o esperarse que algunas asimetrías temporales se explican mediante la asimetría termodinámica en el tiempo. La termodinámica, la física macroscópica de la presión, la temperatura, el volumen y demás, describe muchos procesos asimétricos en el tiempo. El calor fluye espontáneamente de objetos calientes a objetos fríos (en sistemas cerrados), nunca al revés. De manera más general, los sistemas se mueven espontáneamente desde estados de no equilibrio hacia estados de equilibrio, nunca al revés. Profundizando en los fundamentos de la mecánica estadística, este capítulo revisa las muchas preguntas abiertas en ese campo en relación con la asimetría temporal. Tomando partido sobre muchas de ellas, aborda preguntas sobre la naturaleza de las probabilidades, el papel de las condiciones de frontera e incluso la naturaleza y alcance de la mecánica estadística.

@book{doi101093oxfordhb97801992982040030011,
    author = "North, Jill",
    title = "Time in Thermodynamics",
    year = "2011",
    booktitle = "Oxford University Press eBooks",
    abstract = "Suele afirmarse o esperarse que algunas asimetrías temporales se explican mediante la asimetría termodinámica en el tiempo. La termodinámica, la física macroscópica de la presión, la temperatura, el volumen y demás, describe muchos procesos asimétricos en el tiempo. El calor fluye espontáneamente de objetos calientes a objetos fríos (en sistemas cerrados), nunca al revés. De manera más general, los sistemas se mueven espontáneamente desde estados de no equilibrio hacia estados de equilibrio, nunca al revés. Profundizando en los fundamentos de la mecánica estadística, este capítulo revisa las muchas preguntas abiertas en ese campo en relación con la asimetría temporal. Tomando partido sobre muchas de ellas, aborda preguntas sobre la naturaleza de las probabilidades, el papel de las condiciones de frontera e incluso la naturaleza y alcance de la mecánica estadística.",
    url = "https://doi.org/10.1093/oxfordhb/9780199298204.003.0011",
    doi = "10.1093/oxfordhb/9780199298204.003.0011",
    openalex = "W1555357518",
    references = "doi101016jshpsb200402005, doi101016s1355219899000301"
}

El tiempo en el electromagnetismo comparte muchas características con el tiempo en otras teorías físicas. Pero hay un aspecto de la relación del electromagnetismo con el tiempo que siempre ha sido controversial, aunque no siempre ha atraído la atención que merece: la flecha electromagnética del tiempo. Comenzando con un reanálisis de un famoso argumento entre Ritz y Einstein sobre los orígenes de la flecha de la radiación, este capítulo enmarca el debate entre los modernos einsteinianos y los neo-ritzianos. Intenta encontrar una declaración clara de qué es la flecha y luego explica cómo se relaciona con las flechas cosmológica y termodinámica, representando el ataque más desarrollado y sofisticado hasta ahora, ya sea en la literatura de física o filosofía, sobre la flecha electromagnética del tiempo.

@book{doi101093oxfordhb97801992982040030017,
    author = "Earman, John",
    title = "Afilar la Flecha(s) Electromagnética del Tiempo",
    year = "2011",
    booktitle = "Oxford University Press eBooks",
    abstract = "El tiempo en el electromagnetismo comparte muchas características con el tiempo en otras teorías físicas. Pero hay un aspecto de la relación del electromagnetismo con el tiempo que siempre ha sido controversial, aunque no siempre ha atraído la atención que merece: la flecha electromagnética del tiempo. Comenzando con un reanálisis de un famoso argumento entre Ritz y Einstein sobre los orígenes de la flecha de la radiación, este capítulo enmarca el debate entre los modernos einsteinianos y los neo-ritzianos. Intenta encontrar una declaración clara de qué es la flecha y luego explica cómo se relaciona con las flechas cosmológica y termodinámica, representando el ataque más desarrollado y sofisticado hasta ahora, ya sea en la literatura de física o filosofía, sobre la flecha electromagnética del tiempo.",
    url = "https://doi.org/10.1093/oxfordhb/9780199298204.003.0017",
    doi = "10.1093/oxfordhb/9780199298204.003.0017",
    openalex = "W176576763",
    references = "doi101016jshpsb200402005, doi101016s1355219899000301"
}

Identificar redes causales es importante para recomendaciones efectivas de políticas y gestión sobre el clima, la epidemiología, la regulación financiera y mucho más. Presentamos un método, basado en la reconstrucción no lineal del espacio de estados, que puede distinguir la causalidad de la correlación. Se extiende a sistemas dinámicos débilmente conectados no separables (casos no cubiertos por el paradigma actual de causalidad de Granger). El enfoque se ilustra tanto mediante modelos simples (donde, a diferencia del mundo real, conocemos las ecuaciones/relaciones subyacentes y, por lo tanto, podemos verificar la validez de nuestro método) como mediante la aplicación a sistemas ecológicos reales, incluido el controvertido problema de la sardina-ansov-temperatura.

@article{doi101126science1227079,
    author = "Sugihara, George and May, Robert M. and Ye, Hao and Hsieh, Chih‐hao and Deyle, Ethan R. and Fogarty, Michael J. and Munch, Stephan B.",
    title = "Detecting Causality in Complex Ecosystems",
    year = "2012",
    journal = "Science",
    abstract = "Identifying causal networks is important for effective policy and management recommendations on climate, epidemiology, financial regulation, and much else. We introduce a method, based on nonlinear state space reconstruction, that can distinguish causality from correlation. It extends to nonseparable weakly connected dynamic systems (cases not covered by the current Granger causality paradigm). The approach is illustrated both by simple models (where, in contrast to the real world, we know the underlying equations/relations and so can check the validity of our method) and by application to real ecological systems, including the controversial sardine-anchovy-temperature problem.",
    url = "https://doi.org/10.1126/science.1227079",
    doi = "10.1126/science.1227079",
    openalex = "W2083278075",
    references = "doi101007bf01053745, doi101007bfb0091924, doi101038344734a0, doi101103physrevlett45712, doi101103physrevlett85461, doi101111j146800841990mp52002003x, doi1011751520047719980790061apgtwa20co2, doi1023071912017, doi1023071912791, doi1023071913236"
}

Si un agujero negro comienza en un estado cuántico puro y se evapora completamente mediante un proceso unitario, la entropía de von Neumann de la radiación de Hawking aumenta inicialmente y luego disminuye hasta cero cuando el agujero negro ha desaparecido. Aquí se presentan resultados numéricos para una aproximación de la dependencia temporal de la entropía de la radiación bajo la suposición de un mezclado rápido, para agujeros negros grandes no rotantes que emiten esencialmente solo fotones y gravitones. El máximo de la entropía de von Neumann ocurre entonces después de aproximadamente el 53.81% del tiempo de evaporación, cuando el agujero negro ha perdido aproximadamente el 40.25% de su entropía de Bekenstein-Hawking (BH) original (un límite superior para su entropía de von Neumann) y luego tiene una entropía BH que es igual a la entropía en la radiación, que es aproximadamente el 59.75% de la entropía BH original 4 pi M_0^2, o aproximadamente 7.509 M_0^2 \approx 6.268 x 10^{76}(M_0/M_sun)^2, utilizando mis cálculos de 1976 de que el proceso de emisión de fotones y gravitones en el espacio vacío da aproximadamente 1.4847 veces la pérdida de entropía BH del agujero negro. También se presentan resultados para agujeros negros en estados inicialmente impuros. Si el agujero negro comienza en un estado máximamente mezclado, la entropía de von Neumann de la radiación de Hawking aumenta desde cero hasta un máximo de aproximadamente el 119.51% de la entropía BH original, o aproximadamente 15.018 M_0^2 \approx 1.254 x 10^{77}(M_0/M_sun)^2, y luego disminuye nuevamente hasta 4 pi M_0^2 = 1.049 x 10^{77}(M_0/M_sun)^2.

@article{doi10108814757516201309028,
    author = "Page, Don N.",
    title = "Dependencia temporal de la entropía de la radiación de Hawking",
    year = "2013",
    journal = "Journal of Cosmology and Astroparticle Physics",
    abstract = "Si un agujero negro comienza en un estado cuántico puro y se evapora completamente mediante un proceso unitario, la entropía de von Neumann de la radiación de Hawking aumenta inicialmente y luego disminuye hasta cero cuando el agujero negro ha desaparecido. Aquí se presentan resultados numéricos para una aproximación de la dependencia temporal de la entropía de la radiación bajo la suposición de un mezclado rápido, para agujeros negros grandes no rotantes que emiten esencialmente solo fotones y gravitones. El máximo de la entropía de von Neumann ocurre entonces después de aproximadamente el 53.81% del tiempo de evaporación, cuando el agujero negro ha perdido aproximadamente el 40.25% de su entropía de Bekenstein-Hawking (BH) original (un límite superior para su entropía de von Neumann) y luego tiene una entropía BH que es igual a la entropía en la radiación, que es aproximadamente el 59.75% de la entropía BH original 4 pi M\_0^2, o aproximadamente 7.509 M\_0^2 \approx 6.268 x 10^{76}(M\_0/M\_sun)^2, utilizando mis cálculos de 1976 de que el proceso de emisión de fotones y gravitones en el espacio vacío da aproximadamente 1.4847 veces la pérdida de entropía BH del agujero negro. También se presentan resultados para agujeros negros en estados inicialmente impuros. Si el agujero negro comienza en un estado máximamente mezclado, la entropía de von Neumann de la radiación de Hawking aumenta desde cero hasta un máximo de aproximadamente el 119.51% de la entropía BH original, o aproximadamente 15.018 M\_0^2 \approx 1.254 x 10^{77}(M\_0/M\_sun)^2, y luego disminuye nuevamente hasta 4 pi M\_0^2 = 1.049 x 10^{77}(M\_0/M\_sun)^2.",
    url = "https://doi.org/10.1088/1475-7516/2013/09/028",
    doi = "10.1088/1475-7516/2013/09/028",
    openalex = "W2110969537",
    references = "doi10108000107510310001632523"
}

Aclaramos varios temas relacionados con los conceptos de invarianza ante la inversión temporal y asimetría temporal en la electrodinámica clásica. En particular, consideramos tres preguntas: (I) Si la electrodinámica es invariante ante la inversión temporal, ¿por qué los procesos radiativos que ocurren en la naturaleza son asimétricos en el tiempo? (II) ¿Por qué la invarianza ante la inversión temporal de la electrodinámica no contradice el hecho de que una partícula cargada en movimiento siente una fuerza de amortiguamiento radiativo? (III) ¿Por qué las soluciones avanzadas de las ecuaciones de Maxwell no ocurren en la naturaleza —¿hay algún principio que las prohíba? Argumentamos que estas preguntas no son específicas de la electrodinámica, sino que también surgen en muchos otros sistemas en los que se irradian ondas, y respondemos a ellas en el contexto de un modelo simple que describe un sistema acoplado partícula-campo en (1+1) dimensiones.

@article{doi10111914807756,
    author = "Boozer, A. D.",
    title = "Invarianza ante la inversión temporal y asimetría temporal en la electrodinámica clásica",
    year = "2013",
    journal = "American Journal of Physics",
    abstract = "Aclaramos varios temas relacionados con los conceptos de invarianza ante la inversión temporal y asimetría temporal en la electrodinámica clásica. En particular, consideramos tres preguntas: (I) Si la electrodinámica es invariante ante la inversión temporal, ¿por qué los procesos radiativos que ocurren en la naturaleza son asimétricos en el tiempo? (II) ¿Por qué la invarianza ante la inversión temporal de la electrodinámica no contradice el hecho de que una partícula cargada en movimiento siente una fuerza de amortiguamiento radiativo? (III) ¿Por qué las soluciones avanzadas de las ecuaciones de Maxwell no ocurren en la naturaleza —¿hay algún principio que las prohíba? Argumentamos que estas preguntas no son específicas de la electrodinámica, sino que también surgen en muchos otros sistemas en los que se irradian ondas, y respondemos a ellas en el contexto de un modelo simple que describe un sistema acoplado partícula-campo en (1+1) dimensiones.",
    url = "https://doi.org/10.1119/1.4807756",
    doi = "10.1119/1.4807756",
    openalex = "W2031362412",
    references = "doi101016jshpsb200402005"
}

¿Podría el tiempo ser discreto en alguna escala inimaginablemente pequeña? Explorando la idea en profundidad, esta introducción única a la mecánica de tiempo discreto construye sistemáticamente la teoría desde cero, comenzando con el contexto histórico, físico y matemático de la hipótesis del cronón. Abarcando la mecánica de tiempo discreto clásica y cuántica, este libro presenta todas las herramientas necesarias para formular y desarrollar aplicaciones de la mecánica de tiempo discreto en diversas áreas, incluyendo la mecánica de hojas de cálculo, la mecánica de registros clásica y cuántica, y la mecánica clásica y cuántica y las teorías de campos. Se mantiene un énfasis consistente en la contextualidad y la relación observador-sistema a lo largo de todo el libro.

@book{doi101017cbo9781139525381,
    author = "Jaroszkiewicz, George",
    title = "Principles of Discrete Time Mechanics",
    year = "2014",
    booktitle = "Cambridge University Press eBooks",
    abstract = "¿Podría el tiempo ser discreto en alguna escala inimaginablemente pequeña? Explorando la idea en profundidad, esta introducción única a la mecánica de tiempo discreto construye sistemáticamente la teoría desde cero, comenzando con el contexto histórico, físico y matemático de la hipótesis del cronón. Abarcando la mecánica de tiempo discreto clásica y cuántica, este libro presenta todas las herramientas necesarias para formular y desarrollar aplicaciones de la mecánica de tiempo discreto en diversas áreas, incluyendo la mecánica de hojas de cálculo, la mecánica de registros clásica y cuántica, y la mecánica clásica y cuántica y las teorías de campos. Se mantiene un énfasis consistente en la contextualidad y la relación observador-sistema a lo largo de todo el libro.",
    url = "https://doi.org/10.1017/cbo9781139525381",
    doi = "10.1017/cbo9781139525381",
    openalex = "W578618433",
    references = "doi101007978146154285813, doi101017cbo9780511565748, openalexw3125786388"
}

Las leyes físicas microscópicas básicas son reversibles en el tiempo. En contraste, la segunda ley de la termodinámica, que es una representación física macroscópica del mundo, es capaz de describir procesos irreversibles en un sistema aislado a través del cambio de entropía ΔS > 0. Es el intento del presente manuscrito de conectar el mundo físico microscópico con su contraparte macroscópica mediante un enfoque alternativo a la teoría de la mecánica estadística de Gibbs y Boltzmann. Se propone que el tiempo es discreto con un tamaño de paso constante. Su consecuencia es la presencia de irreversibilidad del tiempo a nivel microscópico si la fuerza presente es de naturaleza compleja (F (r) ≠ const). Con el fin de comparar esta mecánica irreversible de tiempo discreto (para simplificar, se selecciona una partícula "clásica" única en un espacio unidimensional) con su análogo clásico de Newton, la reversibilidad del tiempo se reintroduce escalando los pasos de tiempo para cualquier paso de tiempo n dado por la variable sn, lo que conduce a la Lagrangiana de Nosé-Hoover. La Hamiltoniana correspondiente de Nosé-Hoover incluye un término Ndf kB T ln sn (kB la constante de Boltzmann, T la temperatura, y Ndf el número de grados de libertad), que se define como la entropía microscópica Sn en el punto de tiempo n multiplicada por T. Al promediar sobre el conjunto esta entropía microscópica Sn en equilibrio para un sistema que no tiene fuerzas que cambian rápidamente, se aproxima a su contraparte macroscópica conocida de la termodinámica. La derivación presentada con la resultante analogía entre la entropía microscópica promedio sobre el conjunto y su análogo termodinámico sugiere que la descripción original de la entropía por Boltzmann y Gibbs es simplemente un promedio sobre el conjunto de la variable de escalado del tiempo sn, que en equilibrio está cerca de 1, pero que el término de entropía en sí tiene su raíz no en la mecánica estadística sino más bien en la discreción del tiempo.

@article{doi103929ethzb000087164,
    author = "Riek, Roland",
    title = "A Derivation of a Microscopic Entropy and Time Irreversibility From the Discreteness of Time",
    year = "2014",
    journal = "Repository for Publications and Research Data (ETH Zurich)",
    abstract = "Las leyes físicas microscópicas básicas son reversibles en el tiempo. En contraste, la segunda ley de la termodinámica, que es una representación física macroscópica del mundo, es capaz de describir procesos irreversibles en un sistema aislado a través del cambio de entropía ΔS > 0. Es el intento del presente manuscrito de conectar el mundo físico microscópico con su contraparte macroscópica mediante un enfoque alternativo a la teoría de la mecánica estadística de Gibbs y Boltzmann. Se propone que el tiempo es discreto con un tamaño de paso constante. Su consecuencia es la presencia de irreversibilidad del tiempo a nivel microscópico si la fuerza presente es de naturaleza compleja (F (r) ≠ const). Con el fin de comparar esta mecánica irreversible de tiempo discreto (para simplificar, se selecciona una partícula "clásica" única en un espacio unidimensional) con su análogo clásico de Newton, la reversibilidad del tiempo se reintroduce escalando los pasos de tiempo para cualquier paso de tiempo n dado por la variable sn, lo que conduce a la Lagrangiana de Nosé-Hoover. La Hamiltoniana correspondiente de Nosé-Hoover incluye un término Ndf kB T ln sn (kB la constante de Boltzmann, T la temperatura, y Ndf el número de grados de libertad), que se define como la entropía microscópica Sn en el punto de tiempo n multiplicada por T. Al promediar sobre el conjunto esta entropía microscópica Sn en equilibrio para un sistema que no tiene fuerzas que cambian rápidamente, se aproxima a su contraparte macroscópica conocida de la termodinámica. La derivación presentada con la resultante analogía entre la entropía microscópica promedio sobre el conjunto y su análogo termodinámico sugiere que la descripción original de la entropía por Boltzmann y Gibbs es simplemente un promedio sobre el conjunto de la variable de escalado del tiempo sn, que en equilibrio está cerca de 1, pero que el término de entropía en sí tiene su raíz no en la mecánica estadística sino más bien en la discreción del tiempo.",
    url = "https://doi.org/10.3929/ethz-b-000087164",
    doi = "10.3929/ethz-b-000087164",
    openalex = "W3103854884",
    references = "openalexw3125786388"
}

Se discuten diferentes aspectos del concepto de causalidad, incluido el hecho de que no existe una definición ampliamente aceptada de causalidad. Sin embargo, el concepto ha sido esencial para el desarrollo de la ciencia. Además, se discuten aspectos de cómo establecer relaciones causales, incluyendo causalidad y estadística, modelos causales empíricos versus mecanísticos, concordancia de las relaciones causales dentro de márgenes de error aceptables cuando los datos estadísticos forman parte de la establecimiento de tales relaciones, y el concepto de falsabilidad de Karl Popper. Se mencionan brevemente algunos conceptos y herramientas relacionados con la causalidad en calidad y fiabilidad. Se mencionan desarrollos más recientes en causalidad y estadística y se proporcionan referencias a la literatura importante sobre estos desarrollos, además de referencias a conocimientos más establecidos.

@misc{evandt2014causality,
    author = "Evandt, Øystein",
    title = "Causalidad",
    year = "2014",
    booktitle = "Wiley StatsRef: Estadística de Referencia en Línea",
    abstract = "Se discuten diferentes aspectos del concepto de causalidad, incluido el hecho de que no existe una definición ampliamente aceptada de causalidad. Sin embargo, el concepto ha sido esencial para el desarrollo de la ciencia. Además, se discuten aspectos de cómo establecer relaciones causales, incluyendo causalidad y estadística, modelos causales empíricos versus mecanísticos, concordancia de las relaciones causales dentro de márgenes de error aceptables cuando los datos estadísticos forman parte de la establecimiento de tales relaciones, y el concepto de falsabilidad de Karl Popper. Se mencionan brevemente algunos conceptos y herramientas relacionados con la causalidad en calidad y fiabilidad. Se mencionan desarrollos más recientes en causalidad y estadística y se proporcionan referencias a la literatura importante sobre estos desarrollos, además de referencias a conocimientos más establecidos.",
    url = "https://doi.org/10.1002/9781118445112.stat03920",
    doi = "10.1002/9781118445112.stat03920"
}

@incollection{crossref2015perceptual,
    title = "Causalidad Perceptual y Causalidad Narrativa",
    year = "2015",
    booktitle = "Historias, Significado y Experiencia",
    url = "https://doi.org/10.4324/9781315880488-2",
    doi = "10.4324/9781315880488-2",
    pages = "13-50"
}

Consideramos correcciones de derivadas superiores al acoplamiento de tres puntos del gravitón dentro de una teoría débilmente acoplada de la gravedad. La invariancia de Lorentz permite estructuras adicionales más allá de la presente en la teoría de Einstein. Argumentamos que estas están restringidas por la causalidad. Diseñamos un experimento mental que involucra un proceso de dispersión de alta energía que conduce a una violación de la causalidad si el vértice de tres puntos del gravitón contiene las estructuras adicionales. Esta violación no puede ser corregida añadiendo partículas convencionales con espines J ≤ 2. Pero, sí puede ser corregida añadiendo una torre infinita de partículas masivas adicionales con espines más altos, J > 2. En teorías AdS esto implica una restricción sobre los coeficientes de la anomalía conforme $$ \left|\frac{a-c}{c}\right|\lesssim \frac{1}{\Delta_{\mathrm{gap}}^2} $$ en términos de Δgap, la dimensión del operador de rastro simple más ligero con spin J > 2. Para la inflación, o soluciones similares a de Sitter, indica la existencia de partículas masivas de espín más alto si la no-gaussianidad de las ondas gravitacionales se desvía significativamente de la calculada en la teoría de Einstein.

@article{doi101007jhep022016020,
    author = "Camanho, Xián O. y Edelstein, José D. y Maldacena, Juan y Zhiboedov, Alexander",
    title = "Restricciones de causalidad sobre correcciones al acoplamiento de tres puntos del gravitón",
    year = "2016",
    journal = "Journal of High Energy Physics",
    abstract = "Consideramos correcciones de derivadas superiores al acoplamiento de tres puntos del gravitón dentro de una teoría débilmente acoplada de la gravedad. La invariancia de Lorentz permite estructuras adicionales más allá de la presente en la teoría de Einstein. Argumentamos que estas están restringidas por la causalidad. Diseñamos un experimento mental que involucra un proceso de dispersión de alta energía que conduce a una violación de la causalidad si el vértice de tres puntos del gravitón contiene las estructuras adicionales. Esta violación no puede ser corregida añadiendo partículas convencionales con espines J ≤ 2. Pero, sí puede ser corregida añadiendo una torre infinita de partículas masivas adicionales con espines más altos, J > 2. En teorías AdS esto implica una restricción sobre los coeficientes de la anomalía conforme $$ \left|\frac{a-c}{c}\right|\lesssim \frac{1}{\Delta\_{\mathrm{gap}}^2} $$ en términos de Δgap, la dimensión del operador de rastro simple más ligero con spin J > 2. Para la inflación, o soluciones similares a de Sitter, indica la existencia de partículas masivas de espín más alto si la no-gaussianidad de las ondas gravitacionales se desvía significativamente de la calculada en la teoría de Einstein.",
    url = "https://doi.org/10.1007/jhep02(2016)020",
    doi = "10.1007/jhep02(2016)020",
    openalex = "W1752223565"
}

Consideramos correcciones de derivadas superiores al acoplamiento de tres puntos del gravitón dentro de una teoría débilmente acoplada de la gravedad. La invariancia de Lorentz permite estructuras adicionales más allá de la presente en la teoría de Einstein. Argumentamos que estas están restringidas por la causalidad. Diseñamos un experimento mental que involucra un proceso de dispersión de alta energía que conduce a una violación de la causalidad si el vértice de tres puntos del gravitón contiene las estructuras adicionales. Esta violación no puede ser corregida añadiendo partículas convencionales con espines $J \\leq 2$. Sin embargo, puede ser corregida añadiendo una torre infinita de partículas masivas adicionales con espines más altos, $J > 2$. En teorías AdS esto implica una restricción sobre los coeficientes de anomalía conforme $\\left|{a - c \\over c} \\right| \\lesssim {1 \\over \\Delta_{gap}^2}$ en términos de $\\Delta_{gap}$, la dimensión del operador de partícula individual más ligero con espín $J > 2$. Para la inflación, o soluciones tipo de Sitter, indica la existencia de partículas masivas de espín más alto si la no-gaussianidad de las ondas gravitacionales se desvía significativamente de la calculada en la teoría de Einstein.

@article{doi101007jhep0228201629020,
    author = "Camanho, Xián O.",
    title = "Restricciones de causalidad sobre las correcciones al acoplamiento de tres puntos del gravitón",
    year = "2016",
    journal = "MPG.PuRe (Sociedad Max Planck)",
    abstract = "Consideramos correcciones de derivadas superiores al acoplamiento de tres puntos del gravitón dentro de una teoría débilmente acoplada de la gravedad. La invariancia de Lorentz permite estructuras adicionales más allá de la presente en la teoría de Einstein. Argumentamos que estas están restringidas por la causalidad. Diseñamos un experimento mental que involucra un proceso de dispersión de alta energía que conduce a una violación de la causalidad si el vértice de tres puntos del gravitón contiene las estructuras adicionales. Esta violación no puede ser corregida añadiendo partículas convencionales con espines $J \\leq 2$. Sin embargo, puede ser corregida añadiendo una torre infinita de partículas masivas adicionales con espines más altos, $J > 2$. En teorías AdS esto implica una restricción sobre los coeficientes de anomalía conforme $\\left|{a - c \\over c} \\right| \\lesssim {1 \\over \\Delta\_{gap}^2}$ en términos de $\\Delta_{gap}$, la dimensión del operador de partícula individual más ligero con espín $J > 2$. Para la inflación, o soluciones tipo de Sitter, indica la existencia de partículas masivas de espín más alto si la no-gaussianidad de las ondas gravitacionales se desvía significativamente de la calculada en la teoría de Einstein.",
    url = "https://doi.org/10.1007/jhep02\%282016\%29020",
    doi = "10.1007/jhep02\%282016\%29020",
    openalex = "W3101868850"
}

Estudiamos la dinámica de circuitos cuánticos fotónicos compuestos por nodos acoplados mediante canales cuánticos. Nos interesa el régimen en el que el retardo temporal en la comunicación entre los nodos es significativo. Esto incluye el problema de la retroalimentación cuántica, donde una señal cuántica se retroalimenta en un sistema con un retardo temporal. Desarrollamos un enfoque de estados producto de matrices para resolver la ecuación de Schrödinger estocástica cuántica con retardos temporales, que tiene en cuenta de manera eficiente la entrelazamiento de los nodos con el flujo de fotones emitidos en la guía de ondas, y por lo tanto el carácter no markoviano de la dinámica. Ilustramos este enfoque con dos ejemplos paradigmáticos de óptica cuántica: dos átomos distantes coherentemente impulsados acoplados a una guía de ondas fotónica con un retardo temporal, y un átomo impulsado acoplado a su propio campo de salida con un retardo temporal como instancia de un problema de retroalimentación cuántica.

@article{doi101103physrevlett116093601,
    author = "Pichler, Hannes y Zoller, P.",
    title = "Circuitos fotónicos con retardos temporales y retroalimentación cuántica",
    year = "2016",
    journal = "Physical Review Letters",
    abstract = "Estudiamos la dinámica de circuitos cuánticos fotónicos compuestos por nodos acoplados mediante canales cuánticos. Nos interesa el régimen en el que el retardo temporal en la comunicación entre los nodos es significativo. Esto incluye el problema de la retroalimentación cuántica, donde una señal cuántica se retroalimenta en un sistema con un retardo temporal. Desarrollamos un enfoque de estados producto de matrices para resolver la ecuación de Schrödinger estocástica cuántica con retardos temporales, que tiene en cuenta de manera eficiente la entrelazamiento de los nodos con el flujo de fotones emitidos en la guía de ondas, y por lo tanto el carácter no markoviano de la dinámica. Ilustramos este enfoque con dos ejemplos paradigmáticos de óptica cuántica: dos átomos distantes coherentemente impulsados acoplados a una guía de ondas fotónica con un retardo temporal, y un átomo impulsado acoplado a su propio campo de salida con un retardo temporal como instancia de un problema de retroalimentación cuántica.",
    url = "https://doi.org/10.1103/physrevlett.116.093601",
    doi = "10.1103/physrevlett.116.093601",
    openalex = "W2283341665",
    references = "doi101103physreva101096"
}

@incollection{crossref2017causality,
    title = "Causalidad",
    year = "2017",
    booktitle = "Enciclopedia de Filosofía y Teoría de la Educación",
    url = "https://doi.org/10.1007/978-981-287-588-4\_100075",
    doi = "10.1007/978-981-287-588-4\_100075",
    pages = "102-102"
}

@incollection{silva2017causality,
    author = "Silva, Ricardo",
    title = "Causalidad",
    year = "2017",
    booktitle = "Enciclopedia de Aprendizaje Automático y Minería de Datos",
    url = "https://doi.org/10.1007/978-1-4899-7687-1\_36",
    doi = "10.1007/978-1-4899-7687-1\_36",
    pages = "194-202"
}

Utilizando varios métodos para la detección de causalidad en series temporales, demostramos en un estudio numérico que los sistemas dinámicos caóticos acoplados violan el primer principio de la causalidad de Granger, que establece que la causa precede al efecto. Aunque tal violación puede observarse en aplicaciones formales de métodos de análisis de series temporales, no puede ocurrir en la naturaleza, debido a la relación entre la producción de entropía y la irreversibilidad temporal. El conocimiento obtenido, sin embargo, puede ayudar a comprender el tipo de relaciones causales observadas en datos experimentales, es decir, puede ayudar a distinguir la transferencia lineal de señales con retraso temporal de las interacciones no lineales. Ilustramos estos hallazgos en la causalidad detectada en series temporales experimentales del sistema climático y las interacciones cardio-respiratorias de los mamíferos.

@article{doi10106315019944,
    author = "Paluš, Milan y Krakovská, Anna y Jakubík, Jozef y Chvosteková, Martina",
    title = "Causalidad, sistemas dinámicos y la flecha del tiempo",
    year = "2018",
    journal = "Chaos An Interdisciplinary Journal of Nonlinear Science",
    abstract = "Utilizando varios métodos para la detección de causalidad en series temporales, demostramos en un estudio numérico que los sistemas dinámicos caóticos acoplados violan el primer principio de la causalidad de Granger, que establece que la causa precede al efecto. Aunque tal violación puede observarse en aplicaciones formales de métodos de análisis de series temporales, no puede ocurrir en la naturaleza, debido a la relación entre la producción de entropía y la irreversibilidad temporal. El conocimiento obtenido, sin embargo, puede ayudar a comprender el tipo de relaciones causales observadas en datos experimentales, es decir, puede ayudar a distinguir la transferencia lineal de señales con retraso temporal de las interacciones no lineales. Ilustramos estos hallazgos en la causalidad detectada en series temporales experimentales del sistema climático y las interacciones cardio-respiratorias de los mamíferos.",
    url = "https://doi.org/10.1063/1.5019944",
    doi = "10.1063/1.5019944",
    openalex = "W2884343086",
    references = "doi101007bfb0091924, doi101016s0370157302001370, doi101016s1053811903002027, doi101070rm1977v032n04abeh001639, doi101103physreva331134, doi101103physrevlett103238701, doi101103physrevlett784193, doi101103physrevlett85461, doi101126science1227079, doi1023071912791"
}

La causalidad en la teoría cuántica de campos se define por la anulación de los conmutadores de campo para separaciones tipo espacio. Sin embargo, esto no implica una dirección para los efectos causales. Oculto en nuestras convenciones de cuantización existe una conexión con la definición de una flecha de causalidad, es decir, ¿qué es el pasado y qué es el futuro. Si mezclamos convenciones de cuantización dentro de la misma teoría, obtenemos una violación de la microcausalidad. En una teoría con convenciones mezcladas, la definición dominante de la flecha de causalidad está determinada por los estados estables. En algunas teorías de gravedad cuántica, como la gravedad cuadrática y posiblemente la seguridad asintótica, ocurre tal condición de causalidad mezclada. Discutimos algunas de las implicaciones.

@article{doi101103physrevlett123171601,
    author = "Donoghue, John F. y Menezes, Gabriel",
    title = "Flecha de la causalidad y gravedad cuántica",
    year = "2019",
    journal = "Physical Review Letters",
    abstract = "La causalidad en la teoría cuántica de campos se define por la anulación de los conmutadores de campo para separaciones tipo espacio. Sin embargo, esto no implica una dirección para los efectos causales. Oculto en nuestras convenciones de cuantización existe una conexión con la definición de una flecha de causalidad, es decir, ¿qué es el pasado y qué es el futuro. Si mezclamos convenciones de cuantización dentro de la misma teoría, obtenemos una violación de la microcausalidad. En una teoría con convenciones mezcladas, la definición dominante de la flecha de causalidad está determinada por los estados estables. En algunas teorías de gravedad cuántica, como la gravedad cuadrática y posiblemente la seguridad asintótica, ocurre tal condición de causalidad mezclada. Discutimos algunas de las implicaciones.",
    url = "https://doi.org/10.1103/physrevlett.123.171601",
    doi = "10.1103/physrevlett.123.171601",
    openalex = "W2968394523"
}

@article{doi101016jppnp2020103812,
    author = "Donoghue, John F. y Menezes, Gabriel",
    title = "Causalidad cuántica y las flechas del tiempo y la termodinámica",
    year = "2020",
    journal = "Avances en Física de Partículas y Nuclear",
    url = "https://doi.org/10.1016/j.ppnp.2020.103812",
    doi = "10.1016/j.ppnp.2020.103812",
    openalex = "W3047557861",
    references = "doi1010079783540680017, doi101007jhep062014080, doi1010160550321369900984, doi10106311703676, doi101103physrev951612, doi101103physreva101096, doi101103physrevd16953, doi101103revmodphys487, doi10111911973770, openalexw2798647535"
}

Resumen El concepto de interacciones causales entre componentes es una parte integral de la hidrología y las ciencias del sistema terrestre. Los modeladores, tomadores de decisiones, científicos y otras partes interesadas en los recursos hídricos utilizan todas alguna noción de causa y efecto para comprender procesos, tomar decisiones e inferir cómo reaccionan los sistemas al cambio. Sin embargo, existen diferentes perspectivas sobre el significado de la causalidad en sistemas complejos y, además, diferentes marcos y metodologías para detectar interacciones causales. Proponemos aquí que la teoría de la información (TI) proporciona un marco convincente para la detección de la causalidad y discutimos enfoques para varios niveles de análisis que capturan interacciones que van desde pares hasta multivariadas en su naturaleza. Ilustramos estos tipos de análisis con un ejemplo basado en variables de series temporales de estaciones meteorológicas, en las que las variables pueden interactuar en pares o conjuntamente y en escalas de tiempo cortas a largas. En general, muchas preguntas sin resolver o incluso imprevistas en las ciencias hidrológicas podrían beneficiarse de esta perspectiva.

@article{doi1010292019wr024940,
    author = "Goodwell, Allison E. y Jiang, Peishi y Ruddell, Benjamin L. y Kumar, Praveen",
    title = "Debates—¿Proporciona la Teoría de la Información un Nuevo Paradigma para las Ciencias de la Tierra? Causalidad, Interacción y Retroalimentación",
    year = "2020",
    journal = "Water Resources Research",
    abstract = "Resumen El concepto de interacciones causales entre componentes es una parte integral de la hidrología y las ciencias del sistema terrestre. Los modeladores, tomadores de decisiones, científicos y otras partes interesadas en los recursos hídricos utilizan todas alguna noción de causa y efecto para comprender procesos, tomar decisiones e inferir cómo reaccionan los sistemas al cambio. Sin embargo, existen diferentes perspectivas sobre el significado de la causalidad en sistemas complejos y, además, diferentes marcos y metodologías para detectar interacciones causales. Proponemos aquí que la teoría de la información (TI) proporciona un marco convincente para la detección de la causalidad y discutimos enfoques para varios niveles de análisis que capturan interacciones que van desde pares hasta multivariadas en su naturaleza. Ilustramos estos tipos de análisis con un ejemplo basado en variables de series temporales de estaciones meteorológicas, en las que las variables pueden interactuar en pares o conjuntamente y en escalas de tiempo cortas a largas. En general, muchas preguntas sin resolver o incluso imprevistas en las ciencias hidrológicas podrían beneficiarse de esta perspectiva.",
    url = "https://doi.org/10.1029/2019wr024940",
    doi = "10.1029/2019wr024940",
    openalex = "W3009145004",
    references = "doi10106315019944"
}

Detectar causalidad a partir de datos observacionales es un problema desafiante. Aquí, proponemos un enfoque de causalidad basado en aprendizaje automático, Causalidad de Computación de Reservorios (RCC), para identificar sistemáticamente las relaciones causales entre variables. Demostramos que RCC es capaz de identificar la dirección causal, el retraso de acoplamiento y las relaciones de cadena causal a partir de series temporales. En comparación con un método de causalidad basado en reconstrucción de espacio de fases bien conocido, Mapeo Cruzado Convergente Extendido, RCC no requiere la estimación de la dimensión de incrustación y el tiempo de retraso. Además, RCC tiene tres ventajas adicionales: (i) robustez frente a series temporales ruidosas; (ii) eficiencia computacional; y (iii) inferencia causal sin interrupciones a partir de datos de alta dimensión. También ilustramos el poder de RCC para identificar interacciones causales remotas de sistemas de alta dimensión y demostramos su usabilidad en un ejemplo del mundo real utilizando datos de circulación atmosférica. Nuestros resultados sugieren que RCC puede detectar con precisión las relaciones causales en sistemas complejos.

@article{doi10106350007670,
    author = "Huang, Yu y Fu, Zuntao y Franzke, Christian L. E.",
    title = "Detecting causality from time series in a machine learning framework",
    year = "2020",
    journal = "Chaos An Interdisciplinary Journal of Nonlinear Science",
    abstract = "Detectar causalidad a partir de datos observacionales es un problema desafiante. Aquí, proponemos un enfoque de causalidad basado en aprendizaje automático, Causalidad de Computación de Reservorios (RCC), para identificar sistemáticamente las relaciones causales entre variables. Demostramos que RCC es capaz de identificar la dirección causal, el retraso de acoplamiento y las relaciones de cadena causal a partir de series temporales. En comparación con un método de causalidad basado en reconstrucción de espacio de fases bien conocido, Mapeo Cruzado Convergente Extendido, RCC no requiere la estimación de la dimensión de incrustación y el tiempo de retraso. Además, RCC tiene tres ventajas adicionales: (i) robustez frente a series temporales ruidosas; (ii) eficiencia computacional; y (iii) inferencia causal sin interrupciones a partir de datos de alta dimensión. También ilustramos el poder de RCC para identificar interacciones causales remotas de sistemas de alta dimensión y demostramos su usabilidad en un ejemplo del mundo real utilizando datos de circulación atmosférica. Nuestros resultados sugieren que RCC puede detectar con precisión las relaciones causales en sistemas complejos.",
    url = "https://doi.org/10.1063/5.0007670",
    doi = "10.1063/5.0007670",
    openalex = "W3033702084",
    references = "doi10106315019944"
}

La reconstrucción del espacio de estados es esencial para analizar la dinámica y las interacciones internas de los sistemas complejos. Sin embargo, es difícil estimar la información mutua condicional de alta dimensión y seleccionar los retrasos temporales óptimos en la mayoría de los métodos existentes de reconstrucción de espacio de estados no uniformes. Por lo tanto, proponemos un método de incrustación no uniforme enmarcado en la teoría de la información para la reconstrucción del espacio de estados. Utilizamos una aproximación de baja dimensión del criterio de información mutua condicional para la selección de retrasos temporales, que se resuelve eficazmente mediante el algoritmo de optimización por enjambre de partículas. El vector incrustado obtenido tiene una independencia relativamente fuerte y baja redundancia, lo que caracteriza mejor los sistemas complejos multivariados y detecta el acoplamiento dentro de los sistemas complejos. Además, el método de incrustación no uniforme propuesto muestra un buen rendimiento en la detección de acoplamiento en sistemas estocásticos lineales, estocásticos no lineales y caóticos. En la aplicación práctica, se ha demostrado la importancia de los pequeños aeropuertos que causan la propagación de retrasos mediante la construcción de la red de propagación de retrasos.

@article{doi101103physreve101062113,
    author = "Jia, Ziyu y Lin, Youfang y Liu, Yunxiao y Jiao, Zehui y Wang, Jing",
    title = "Refinamiento de la incrustación no uniforme para la detección de acoplamiento en series temporales multivariadas",
    year = "2020",
    journal = "Physical review. E",
    abstract = "La reconstrucción del espacio de estados es esencial para analizar la dinámica y las interacciones internas de los sistemas complejos. Sin embargo, es difícil estimar la información mutua condicional de alta dimensión y seleccionar los retrasos temporales óptimos en la mayoría de los métodos existentes de reconstrucción de espacio de estados no uniformes. Por lo tanto, proponemos un método de incrustación no uniforme enmarcado en la teoría de la información para la reconstrucción del espacio de estados. Utilizamos una aproximación de baja dimensión del criterio de información mutua condicional para la selección de retrasos temporales, que se resuelve eficazmente mediante el algoritmo de optimización por enjambre de partículas. El vector incrustado obtenido tiene una independencia relativamente fuerte y baja redundancia, lo que caracteriza mejor los sistemas complejos multivariados y detecta el acoplamiento dentro de los sistemas complejos. Además, el método de incrustación no uniforme propuesto muestra un buen rendimiento en la detección de acoplamiento en sistemas estocásticos lineales, estocásticos no lineales y caóticos. En la aplicación práctica, se ha demostrado la importancia de los pequeños aeropuertos que causan la propagación de retrasos mediante la construcción de la red de propagación de retrasos.",
    url = "https://doi.org/10.1103/physreve.101.062113",
    doi = "10.1103/physreve.101.062113",
    openalex = "W3033188742",
    references = "doi10106315019944"
}

La física contemporánea, con dos teorías de Einstein (llamadas "relatividad", lo cual puede interpretarse erróneamente) y con el principio de indeterminación de Heisenberg (mejor: "falta de determinismo epistémico"), se interpreta frecuentemente como una eliminación de la causalidad de la física. Argumentamos que esto es incorrecto. No hay indicios en la física, ya sea clásica o cuántica, de que las leyes físicas sean indeterministas a nivel ontológico. Por otro lado, tanto la física clásica como la cuántica son, prácticamente, indeterministas a nivel epistémico: no tenemos medios para predecir el futuro detallado del mundo. Además, esencialmente todos los principios físicos, incluida la flecha del tiempo y la conservación de la energía, podrían, hipotéticamente, violarse (con algunas excepciones en el mundo de los quarks más pesados y, probablemente, la flecha del tiempo cosmológica). Sin embargo, a diferencia del escepticismo de Hume, no tenemos evidencia experimental de que la causalidad pueda ser eliminada o incluso "colgada" en ningún caso. El texto también contiene algunos problemas didácticos.

@article{doi1029202philcosm242,
    author = "Karwasz, Grzegorz P.",
    title = "Entre la física y la metafísica — sobre determinismo, flecha del tiempo y causalidad",
    year = "2020",
    journal = "Filosofía y Cosmología",
    abstract = {La física contemporánea, con dos teorías de Einstein (llamadas "relatividad", lo cual puede interpretarse erróneamente) y con el principio de indeterminación de Heisenberg (mejor: "falta de determinismo epistémico"), se interpreta frecuentemente como una eliminación de la causalidad de la física. Argumentamos que esto es incorrecto. No hay indicios en la física, ya sea clásica o cuántica, de que las leyes físicas sean indeterministas a nivel ontológico. Por otro lado, tanto la física clásica como la cuántica son, prácticamente, indeterministas a nivel epistémico: no tenemos medios para predecir el futuro detallado del mundo. Además, esencialmente todos los principios físicos, incluida la flecha del tiempo y la conservación de la energía, podrían, hipotéticamente, violarse (con algunas excepciones en el mundo de los quarks más pesados y, probablemente, la flecha del tiempo cosmológica). Sin embargo, a diferencia del escepticismo de Hume, no tenemos evidencia experimental de que la causalidad pueda ser eliminada o incluso "colgada" en ningún caso. El texto también contiene algunos problemas didácticos.},
    url = "https://doi.org/10.29202/phil-cosm/24/2",
    doi = "10.29202/phil-cosm/24/2",
    openalex = "W3001756571",
    references = "doi10106311580050, doi10108802649381115001, doi101103physrev128919, doi101103physrev4873, doi101103physrev59223, doi101103physrevlett801121, doi10111911356698, doi1043249780203995150, doi105860choice520330, openalexw600996220"
}

@article{donoghue2020quantum,
    author = "Donoghue, John F. y Menezes, Gabriel",
    title = "Causalidad cuántica y las flechas del tiempo y la termodinámica",
    year = "2020",
    journal = "Progress in Particle and Nuclear Physics",
    url = "https://doi.org/10.1016/j.ppnp.2020.103812",
    doi = "10.1016/j.ppnp.2020.103812",
    openalex = "W3047557861",
    pages = "103812",
    volume = "115",
    references = "doi1010079783540680017, doi101007jhep062014080, doi1010160550321369900984, doi10106311703676, doi101103physrev951612, doi101103physreva101096, doi101103physrevd16953, doi101103revmodphys487, doi10111911973770, openalexw2798647535"
}

Resumen En esta contribución, identificamos dos escenarios para el universo evolutivo de corte de rama. En el primer escenario, el universo evoluciona continuamente desde el sector de tiempo cosmológico complejo negativo, antes de una singularidad primordial, hacia el positivo, evitando continuamente un corte de rama, y no ocurre ninguna singularidad primordial en el sector imaginario, solo puntos de rama. En el segundo escenario, el corte de rama y el punto de rama desaparecen después de la realización del componente imaginario del tiempo complejo mediante una rotación de Wick, que es reemplazada por el tiempo térmico. En el segundo escenario, el universo tiene su origen en el Big Bang, pero el modelo contempla simultáneamente un universo evolutivo paralelo reflejado que avanza hacia atrás en el sector negativo de tiempo térmico cosmológico. Se bosqueja una formulación cuántica basada en la ecuación de Wheeler–DeWitt y se extraen conclusiones preliminares.

@article{doi101002asna202113993,
    author = "Vasconcellos, César A. Zen y Hess, Peter O. y Hadjimichef, Dimiter y Bodmann, B. y RAZEIRA, MOISÉS y Volkmer, G. L.",
    title = "Pushing the limits of time beyond the Big Bang singularity: Scenarios for the branch cut universe",
    year = "2021",
    journal = "Astronomische Nachrichten",
    abstract = "Resumen En esta contribución, identificamos dos escenarios para el universo evolutivo de corte de rama. En el primer escenario, el universo evoluciona continuamente desde el sector de tiempo cosmológico complejo negativo, antes de una singularidad primordial, hacia el positivo, evitando continuamente un corte de rama, y no ocurre ninguna singularidad primordial en el sector imaginario, solo puntos de rama. En el segundo escenario, el corte de rama y el punto de rama desaparecen después de la realización del componente imaginario del tiempo complejo mediante una rotación de Wick, que es reemplazada por el tiempo térmico. En el segundo escenario, el universo tiene su origen en el Big Bang, pero el modelo contempla simultáneamente un universo evolutivo paralelo reflejado que avanza hacia atrás en el sector negativo de tiempo térmico cosmológico. Se bosqueja una formulación cuántica basada en la ecuación de Wheeler–DeWitt y se extraen conclusiones preliminares.",
    url = "https://doi.org/10.1002/asna.202113993",
    doi = "10.1002/asna.202113993",
    openalex = "W3174775746",
    references = "doi101002andp19153521505, doi10100797894011198016, doi101007jhep042018147, doi101017cbo9780511755804, doi101049sqj19660063, doi10108802649381287075007, doi101093mnras935325, doi101103physrev1601113, doi101103physrevlett121161102, doi101103physrevlett93211101"
}

El determinismo, la causalidad, el azar, la libre albedrío y la providencia divina forman una clase de problemas entrelazados que se sitúan en tres dominios: la filosofía, la teología y la física. El reciente artículo de Dariusz Łukasiewicz en Roczniki Filozoficzne (n.º 3, 2020) es un gran ejemplo. La física clásica, la de Newton y Laplace, puede conducir al deísmo: Dios creó el mundo, pero luego funciona como un reloj mecánico. La mecánica cuántica trajo cierta «esperanza» para una teología bastante ingenua: Dios actúa en los huecos entre los cuantos de indeterminación. Obviamente, cualquier determinismo estricto pone en peligro la existencia de la libre albedrío. Sí, pero solo si la mente humana sigue las leyes de la física y solo si nada existe fuera de los límites físicos del espacio y el tiempo. Argumentamos que la acción humana se sitúa entre dos mundos: «tierra» y «cielos», utilizando el lenguaje del Génesis. En ese mundo inmaterial, fuera de las restricciones del tiempo y el espacio, no hay lugar para la cadena de eventos deterministas. Discutimos, a su vez, que el principio de causalidad, una ley superior incluso en la física, también reina en el mundo inmaterial. Aunque, el determinismo en el universo material y la causalidad en ambos mundos parecen ser condiciones suficientes para eliminar las causas «caóticas» o probabilísticas de la acción humana (y divina).

@article{doi1018290rf216941,
    author = "Karwasz, Grzegorz P.",
    title = "Sobre el determinismo, la causalidad y la libre albedrío: Contribución de la Física",
    year = "2021",
    journal = "Roczniki Filozoficzne",
    abstract = "El determinismo, la causalidad, el azar, la libre albedrío y la providencia divina forman una clase de problemas entrelazados que se sitúan en tres dominios: la filosofía, la teología y la física. El reciente artículo de Dariusz Łukasiewicz en Roczniki Filozoficzne (n.º 3, 2020) es un gran ejemplo. La física clásica, la de Newton y Laplace, puede conducir al deísmo: Dios creó el mundo, pero luego funciona como un reloj mecánico. La mecánica cuántica trajo cierta «esperanza» para una teología bastante ingenua: Dios actúa en los huecos entre los cuantos de indeterminación. Obviamente, cualquier determinismo estricto pone en peligro la existencia de la libre albedrío. Sí, pero solo si la mente humana sigue las leyes de la física y solo si nada existe fuera de los límites físicos del espacio y el tiempo. Argumentamos que la acción humana se sitúa entre dos mundos: «tierra» y «cielos», utilizando el lenguaje del Génesis. En ese mundo inmaterial, fuera de las restricciones del tiempo y el espacio, no hay lugar para la cadena de eventos deterministas. Discutimos, a su vez, que el principio de causalidad, una ley superior incluso en la física, también reina en el mundo inmaterial. Aunque, el determinismo en el universo material y la causalidad en ambos mundos parecen ser condiciones suficientes para eliminar las causas «caóticas» o probabilísticas de la acción humana (y divina).",
    url = "https://doi.org/10.18290/rf21694-1",
    doi = "10.18290/rf21694-1",
    openalex = "W4200600165",
    references = "doi1029202philcosm242"
}

Se utiliza un enfoque de teoría de la información para detectar la causalidad y la transferencia de información con el fin de identificar las interacciones entre la actividad solar y las condiciones del medio interplanetario con los sistemas magnetosfera-ionosfera de la Tierra. Se detecta una transferencia de información causal desde los parámetros del viento solar hasta los índices geomagnéticos. El componente vertical del campo magnético interplanetario (Bz) influye en el índice de la electrojet auroral (AE) con un retraso en la transferencia de información de 10 minutos y en las perturbaciones geomagnéticas en latitudes medias medidas por el campo simétrico en el componente H (índice SYM-H) con un retraso de aproximadamente 30 minutos. Utilizando una medida de causalidad debidamente condicionada, no se puede detectar ningún vínculo causal entre AE y SYM-H, ni entre las subtormentas magnetosféricas y las tormentas magnéticas. Las relaciones causales observadas pueden describirse como una transferencia de información lineal con retraso temporal.

@article{doi103390e23040390,
    author = "Manshour, Pouya y Balasis, Georgios y Consolini, Giuseppe y Papadimitriou, Constantinos y Paluš, Milan",
    title = "Causalidad y Transferencia de Información Entre el Viento Solar y el Sistema Magnetosfera–Ionosfera",
    year = "2021",
    journal = "Entropía",
    abstract = "Se utiliza un enfoque de teoría de la información para detectar la causalidad y la transferencia de información con el fin de identificar las interacciones entre la actividad solar y las condiciones del medio interplanetario con los sistemas magnetosfera-ionosfera de la Tierra. Se detecta una transferencia de información causal desde los parámetros del viento solar hasta los índices geomagnéticos. El componente vertical del campo magnético interplanetario (Bz) influye en el índice de la electrojet auroral (AE) con un retraso en la transferencia de información de 10 minutos y en las perturbaciones geomagnéticas en latitudes medias medidas por el campo simétrico en el componente H (índice SYM-H) con un retraso de aproximadamente 30 minutos. Utilizando una medida de causalidad debidamente condicionada, no se puede detectar ningún vínculo causal entre AE y SYM-H, ni entre las subtormentas magnetosféricas y las tormentas magnéticas. Las relaciones causales observadas pueden describirse como una transferencia de información lineal con retraso temporal.",
    url = "https://doi.org/10.3390/e23040390",
    doi = "10.3390/e23040390",
    openalex = "W3137353578",
    references = "doi10106315019944"
}

El análisis de causalidad es un problema importante que se encuentra en el corazón de la ciencia, y es de particular importancia en la ciencia de datos y el aprendizaje automático. Sin embargo, un esfuerzo durante los últimos 16 años que considera la causalidad como una noción física real para formularla desde primeros principios, parece haber pasado desapercibido. Este estudio presenta a la comunidad esta línea de trabajo, con una generalización tan esperada de la inferencia causal de series temporales bivariadas basada en el flujo de información a series multivariadas, basada en el reciente avance en el desarrollo teórico. La fórmula resultante es transparente y puede implementarse como un algoritmo computacionalmente muy eficiente para su aplicación. Puede normalizarse y probarse para significancia estadística. A diferencia del trabajo anterior en esta línea donde solo se estiman los flujos de información, aquí también se implementa un algoritmo para cuantificar la influencia de una unidad sobre sí misma. Si bien esto plantea un desafío en algunas inferencias causales, aquí surge naturalmente, por lo que la identificación de bucles de autoconexión en un grafo causal se cumple automáticamente a medida que se infieren las causalidades a lo largo de las aristas. Para demostrar el poder del enfoque, se presentan aquí dos aplicaciones en situaciones extremas. La primera es una red de procesos multivariados enterrados en ruidos intensos (con una relación señal-ruido superior a 100), y la segunda una red con osciladores caóticos casi sincronizados. En ambos grafos, existen procesos confusores. Si bien parece ser un desafío reconstruir estos grafos causales a partir de las series dadas, una aplicación sencilla del algoritmo revela inmediatamente el desideratum. En particular, los procesos confusores han sido diferenciados con precisión. Considerando el aumento del interés en la comunidad, este estudio es muy oportuno.

@article{doi103390e23060679,
    author = "Liang, X. San",
    title = "Análisis de causalidad en series temporales multivariadas normalizadas y reconstrucción de grafos causales",
    year = "2021",
    journal = "PubMed Central",
    abstract = "El análisis de causalidad es un problema importante que se encuentra en el corazón de la ciencia, y es de particular importancia en la ciencia de datos y el aprendizaje automático. Sin embargo, un esfuerzo durante los últimos 16 años que considera la causalidad como una noción física real para formularla desde primeros principios, parece haber pasado desapercibido. Este estudio presenta a la comunidad esta línea de trabajo, con una generalización tan esperada de la inferencia causal de series temporales bivariadas basada en el flujo de información a series multivariadas, basada en el reciente avance en el desarrollo teórico. La fórmula resultante es transparente y puede implementarse como un algoritmo computacionalmente muy eficiente para su aplicación. Puede normalizarse y probarse para significancia estadística. A diferencia del trabajo anterior en esta línea donde solo se estiman los flujos de información, aquí también se implementa un algoritmo para cuantificar la influencia de una unidad sobre sí misma. Si bien esto plantea un desafío en algunas inferencias causales, aquí surge naturalmente, por lo que la identificación de bucles de autoconexión en un grafo causal se cumple automáticamente a medida que se infieren las causalidades a lo largo de las aristas. Para demostrar el poder del enfoque, se presentan aquí dos aplicaciones en situaciones extremas. La primera es una red de procesos multivariados enterrados en ruidos intensos (con una relación señal-ruido superior a 100), y la segunda una red con osciladores caóticos casi sincronizados. En ambos grafos, existen procesos confusores. Si bien parece ser un desafío reconstruir estos grafos causales a partir de las series dadas, una aplicación sencilla del algoritmo revela inmediatamente el desideratum. En particular, los procesos confusores han sido diferenciados con precisión. Considerando el aumento del interés en la comunidad, este estudio es muy oportuno.",
    url = "https://doi.org/10.3390/e23060679",
    doi = "10.3390/e23060679",
    openalex = "W3165761151",
    references = "doi10106315019944"
}

Resumen Basamos nuestro análisis inicial de la flecha del tiempo en una relación entre el operador de evolución temporal de un sistema cuántico y el operador de densidad independiente del tiempo, que describe el estado de equilibrio de un sistema de muchas partículas a una temperatura. Destacamos mediante este análisis la identificación del componente temporal imaginario del factor de forma cósmico complejo de corte de rama con la dirección en la que fluye el parámetro temporal globalmente, o la flecha del tiempo. Como novedad, en este trabajo, calculamos el número de ramas en el universo de corte de rama para lograr la causalidad que involucra el tiempo global de evolución del universo y el tiempo local de viaje de la luz alrededor de cada horizonte de Hubble. El resultado preliminar obtenido es comparable a 60 e‐pliegues de contracción en el factor de escala cósmico FLRW para superar la causalidad lograda en el modelo de rebote.

@article{doi101002asna20220086,
    author = "Bodmann, B. y Vasconcellos, César A. Zen y de Freitas Pacheco, José y Hess, Peter O. y Hadjimichef, Dimiter",
    title = "Causalidad y la flecha del tiempo en la cosmología de corte de rama",
    year = "2022",
    journal = "Astronomische Nachrichten",
    abstract = "Resumen Basamos nuestro análisis inicial de la flecha del tiempo en una relación entre el operador de evolución temporal de un sistema cuántico y el operador de densidad independiente del tiempo, que describe el estado de equilibrio de un sistema de muchas partículas a una temperatura. Destacamos mediante este análisis la identificación del componente temporal imaginario del factor de forma cósmico complejo de corte de rama con la dirección en la que fluye el parámetro temporal globalmente, o la flecha del tiempo. Como novedad, en este trabajo, calculamos el número de ramas en el universo de corte de rama para lograr la causalidad que involucra el tiempo global de evolución del universo y el tiempo local de viaje de la luz alrededor de cada horizonte de Hubble. El resultado preliminar obtenido es comparable a 60 e‐pliegues de contracción en el factor de escala cósmico FLRW para superar la causalidad lograda en el modelo de rebote.",
    url = "https://doi.org/10.1002/asna.20220086",
    doi = "10.1002/asna.20220086",
    openalex = "W4311112706",
    references = "doi101002asna202113993, doi101007bf00670342, doi101016jphysletb201906056, doi10105100046361201833910, doi10108000107510310001632523, doi10108813616382aac482, doi101093mnras1166662, doi101103physrevd322489, doi101103physrevd64123522, doi101103physrevd89023525"
}

La investigación sobre conceptos y métodos computacionales de causalidad tiene una larga historia, y existen diversos conceptos de causalidad así como algoritmos de cálculo correspondientes basados en datos medidos. Aquí, considerando causas y efectos desde una perspectiva dinámica, presentamos un marco matemático unificado para la llamada causalidad dinámica (DC), que puede detectar interacciones causales a lo largo del tiempo; notablemente, este marco abarca la causalidad de Granger, la entropía de transferencia, la causalidad de incrustación y sus versiones condicionales. Basándonos en este marco, proponemos además un criterio de causalidad llamado entropía de incrustación (EE) para medir la DC entre dos variables. Además, se deriva su versión condicional, la entropía de incrustación condicional (cEE), para detectar la causalidad condicional/directa. Las ventajas significativas de EE y cEE son que pueden emplearse para resolver no solo la inferencia causal no lineal sino también el problema de no separabilidad, y pueden reducir el sesgo de escala en el cálculo numérico. El rendimiento y la robustez de EE y cEE se demostraron mediante simulaciones numéricas, y la inferencia causal en diversos conjuntos de datos del mundo real validó su efectividad.

@article{doi101098rsif20210766,
    author = "Shi, Jifan y Chen, Luonan y Aihara, Kazuyuki",
    title = "Entropía de incrustación: una medida no lineal de la causalidad dinámica",
    year = "2022",
    journal = "Journal of The Royal Society Interface",
    abstract = "La investigación sobre conceptos y métodos computacionales de causalidad tiene una larga historia, y existen diversos conceptos de causalidad así como algoritmos de cálculo correspondientes basados en datos medidos. Aquí, considerando causas y efectos desde una perspectiva dinámica, presentamos un marco matemático unificado para la llamada causalidad dinámica (DC), que puede detectar interacciones causales a lo largo del tiempo; notablemente, este marco abarca la causalidad de Granger, la entropía de transferencia, la causalidad de incrustación y sus versiones condicionales. Basándonos en este marco, proponemos además un criterio de causalidad llamado entropía de incrustación (EE) para medir la DC entre dos variables. Además, se deriva su versión condicional, la entropía de incrustación condicional (cEE), para detectar la causalidad condicional/directa. Las ventajas significativas de EE y cEE son que pueden emplearse para resolver no solo la inferencia causal no lineal sino también el problema de no separabilidad, y pueden reducir el sesgo de escala en el cálculo numérico. El rendimiento y la robustez de EE y cEE se demostraron mediante simulaciones numéricas, y la inferencia causal en diversos conjuntos de datos del mundo real validó su efectividad.",
    url = "https://doi.org/10.1098/rsif.2021.0766",
    doi = "10.1098/rsif.2021.0766",
    openalex = "W4220791818",
    references = "doi10106315019944"
}

Se exploran las dependencias direccionales de diferentes índices climáticos utilizando el flujo de información de Liang-Kleeman con el fin de desentrañar la influencia de ciertas regiones del globo sobre el desarrollo de la variabilidad de baja frecuencia de otras. Se seleccionan siete índices clave (la temperatura de la superficie del mar en la región de El Niño 3.4, la Oscilación Multidecadal del Atlántico, la Oscilación del Atlántico Norte, el patrón de América del Pacífico Norte, la Oscilación del Ártico, la Oscilación Decadal del Pacífico y el índice del Atlántico Tropical Norte), junto con tres series temporales locales situadas en Europa Occidental (Bélgica). El análisis se realiza en escalas temporales que van de un mes a 5 años mediante el uso de una ventana deslizante como procedimiento de filtrado. Emergen algunos nuevos resultados clave sobre la influencia remota: (i) La Oscilación del Ártico juega un papel clave a escalas de tiempo cortas (mensuales) en la dinámica del Pacífico Norte y el Atlántico Norte; (ii) la Oscilación del Atlántico Norte está desempeñando un papel global a escalas de tiempo largas (varios años); (iii) la Oscilación Decadal del Pacífico está efectivamente sometida a otras influencias; (iv) los observables locales sobre Europa Occidental influyen en la variabilidad de las cuencas oceánicas a escalas de tiempo largas. Estos resultados ilustran aún más el poder del flujo de información de Liang-Kleeman en el desentrañamiento de las dependencias dinámicas.

@article{doi1016993tellusa44,
    author = "Vannitsem, Stéphane y Liang, X. San",
    title = "Dependencias Dinámicas a Escalas Temporales Mensuales e Interanuales en el Sistema Climático: Estudio de las Regiones del Pacífico Norte y del Atlántico",
    year = "2022",
    journal = "Tellus A Meteorología Dinámica y Oceanografía",
    abstract = "Se exploran las dependencias direccionales de diferentes índices climáticos utilizando el flujo de información de Liang-Kleeman con el fin de desentrañar la influencia de ciertas regiones del globo sobre el desarrollo de la variabilidad de baja frecuencia de otras. Se seleccionan siete índices clave (la temperatura de la superficie del mar en la región de El Niño 3.4, la Oscilación Multidecadal del Atlántico, la Oscilación del Atlántico Norte, el patrón de América del Pacífico Norte, la Oscilación del Ártico, la Oscilación Decadal del Pacífico y el índice del Atlántico Tropical Norte), junto con tres series temporales locales situadas en Europa Occidental (Bélgica). El análisis se realiza en escalas temporales que van de un mes a 5 años mediante el uso de una ventana deslizante como procedimiento de filtrado. Emergen algunos nuevos resultados clave sobre la influencia remota: (i) La Oscilación del Ártico juega un papel clave a escalas de tiempo cortas (mensuales) en la dinámica del Pacífico Norte y el Atlántico Norte; (ii) la Oscilación del Atlántico Norte está desempeñando un papel global a escalas de tiempo largas (varios años); (iii) la Oscilación Decadal del Pacífico está efectivamente sometida a otras influencias; (iv) los observables locales sobre Europa Occidental influyen en la variabilidad de las cuencas oceánicas a escalas de tiempo largas. Estos resultados ilustran aún más el poder del flujo de información de Liang-Kleeman en el desentrañamiento de las dependencias dinámicas.",
    url = "https://doi.org/10.16993/tellusa.44",
    doi = "10.16993/tellusa.44",
    openalex = "W4293146516",
    references = "doi10106315019944"
}

La causalidad es la relación entre causas y efectos. Siguiendo la Relatividad, cualquier causa de un evento debe estar siempre en el cono de luz pasado del propio evento, pero las causas y los efectos deben estar siempre relacionados con algunas interacciones. En este artículo, la causalidad se desarrolla como consecuencia del análisis de la paradoja de Einstein, Podolsky y Rosen. La causalidad se interpreta como el resultado de la generación del tiempo, debido a las interacciones irreversibles de los sistemas reales entre ellos. El tiempo resulta como consecuencia de la irreversibilidad; por lo tanto, cualquier función de estado de un sistema en su cono espacial, cuando se ve afectada por una interacción con un observador, se mueve hacia un cono de luz o dentro de él, con la consecuencia de que cualquier causa debe preceder a su efecto en un cono de luz común.

@article{doi103390math10152711,
    author = "Lucia, Umberto y Grisolia, Giulia",
    title = "Definición termodinámica del tiempo: Consideraciones sobre la paradoja EPR",
    year = "2022",
    journal = "Matemáticas",
    abstract = "La causalidad es la relación entre causas y efectos. Siguiendo la Relatividad, cualquier causa de un evento debe estar siempre en el cono de luz pasado del propio evento, pero las causas y los efectos deben estar siempre relacionados con algunas interacciones. En este artículo, la causalidad se desarrolla como consecuencia del análisis de la paradoja de Einstein, Podolsky y Rosen. La causalidad se interpreta como el resultado de la generación del tiempo, debido a las interacciones irreversibles de los sistemas reales entre ellos. El tiempo resulta como consecuencia de la irreversibilidad; por lo tanto, cualquier función de estado de un sistema en su cono espacial, cuando se ve afectada por una interacción con un observador, se mueve hacia un cono de luz o dentro de él, con la consecuencia de que cualquier causa debe preceder a su efecto en un cono de luz común.",
    url = "https://doi.org/10.3390/math10152711",
    doi = "10.3390/math10152711",
    openalex = "W4289173373",
    references = "doi1010029780470432709, doi101002andp19053221004, doi101002andp19273892002, doi1010079789401708494, doi101007bf01449770, doi101007bf01491891, doi101016jppnp2020103812, doi101038121580a0, doi10106313051743, doi101103physrev32858, doi101103physrev47777, donoghue2020quantum"
}

Basamos nuestro análisis inicial de la flecha del tiempo en una relación entre el operador de evolución temporal de un sistema cuántico y el operador de densidad independiente del tiempo que describe el estado de equilibrio de un sistema de muchas partículas a la temperatura $T$. Destacamos mediante este análisis la identificación del componente temporal imaginario del factor de forma cósmico complejo de corte de ramas con la dirección en la que fluye el parámetro de tiempo globalmente, o la flecha del tiempo. Como novedad, en este trabajo calculamos el número de ramas en el universo de corte de ramas para lograr la causalidad que involucra el tiempo global de evolución del universo y el tiempo local de viaje de la luz alrededor de cada horizonte de Hubble. El resultado preliminar obtenido es comparable a 60 e-pliegos de contracción en el factor de escala cósmico FLRW $a(t)$ para superar la causalidad lograda en el modelo de rebote.

@misc{doi1048550arxiv221202670,
    author = "Bodmann, B. y Vasconcellos, César A. Zen y de Freitas Pacheco, José y Hess, Peter O. y Hadjimichef, Dimiter",
    title = "Causalidad y la Flecha del Tiempo en la Cosmología de Corte de Ramas",
    year = "2022",
    booktitle = "arXiv (Universidad Cornell)",
    abstract = "Basamos nuestro análisis inicial de la flecha del tiempo en una relación entre el operador de evolución temporal de un sistema cuántico y el operador de densidad independiente del tiempo que describe el estado de equilibrio de un sistema de muchas partículas a la temperatura $T$. Destacamos mediante este análisis la identificación del componente temporal imaginario del factor de forma cósmico complejo de corte de ramas con la dirección en la que fluye el parámetro de tiempo globalmente, o la flecha del tiempo. Como novedad, en este trabajo calculamos el número de ramas en el universo de corte de ramas para lograr la causalidad que involucra el tiempo global de evolución del universo y el tiempo local de viaje de la luz alrededor de cada horizonte de Hubble. El resultado preliminar obtenido es comparable a 60 e-pliegos de contracción en el factor de escala cósmico FLRW $a(t)$ para superar la causalidad lograda en el modelo de rebote.",
    url = "https://doi.org/10.48550/arxiv.2212.02670",
    doi = "10.48550/arxiv.2212.02670",
    openalex = "W4310881808"
}

@article{doi101140epjss11734023009792,
    author = "Plotnitsky, Arkady",
    title = "t no es tiempo: realidad, causalidad y la flecha de los eventos en la teoría cuántica",
    year = "2023",
    journal = "The European Physical Journal Special Topics",
    url = "https://doi.org/10.1140/epjs/s11734-023-00979-2",
    doi = "10.1140/epjs/s11734-023-00979-2",
    openalex = "W4386476348",
    references = "doi101001archinte195900270050166032, doi1010160003491657900325, doi101016016093278490022x, doi101038nphys2930, doi101088003191121011015, doi101103physrev48696, doi10111914874855, doi1015159783110213195, doi1043249780203132241, doi105860choice380352"
}

El interés académico en el bienestar ha florecido hasta el punto de que se han propuesto numerosas formas de bienestar, abarcando aspectos múltiples de la persona (por ejemplo, mental, físico, social, espiritual) y de la vida en general (por ejemplo, comunitario, económico, ambiental). Esta proliferación de formas plantea la cuestión de cómo podrían idealmente relacionarse entre sí y si existe algún tipo de bienestar general que las una. Con ese fin, este artículo argumenta que un cenit de bienestar último o completo implicaría lograr mantener el bienestar a través de numerosos sistemas (es decir, configuraciones de diferentes procesos y entidades), de tal manera que estén en equilibrio y armonía. Estos sistemas incluyen: (a) las diversas dimensiones de la persona; (b) yo-y-otro; (c) personas-y-entorno; y (d) el tiempo. Sugerimos que lograr todas estas diversas formas de bienestar sostenible constituye un ideal de florecimiento al que las personas y las sociedades pueden y deben aspirar.

@article{doi1010801743976020242362435,
    author = "Lomas, Tim y Pawelski, James O. y VanderWeele, Tyler J.",
    title = "Florecer como «bienestar sostenible»: equilibrio y armonía dentro y entre personas, ecosistemas y tiempo",
    year = "2024",
    journal = "The Journal of Positive Psychology",
    abstract = "El interés académico en el bienestar ha florecido hasta el punto de que se han propuesto numerosas formas de bienestar, abarcando aspectos múltiples de la persona (por ejemplo, mental, físico, social, espiritual) y de la vida en general (por ejemplo, comunitario, económico, ambiental). Esta proliferación de formas plantea la cuestión de cómo podrían idealmente relacionarse entre sí y si existe algún tipo de bienestar general que las una. Con ese fin, este artículo argumenta que un cenit de bienestar último o completo implicaría lograr mantener el bienestar a través de numerosos sistemas (es decir, configuraciones de diferentes procesos y entidades), de tal manera que estén en equilibrio y armonía. Estos sistemas incluyen: (a) las diversas dimensiones de la persona; (b) yo-y-otro; (c) personas-y-entorno; y (d) el tiempo. Sugerimos que lograr todas estas diversas formas de bienestar sostenible constituye un ideal de florecimiento al que las personas y las sociedades pueden y deben aspirar.",
    url = "https://doi.org/10.1080/17439760.2024.2362435",
    doi = "10.1080/17439760.2024.2362435",
    openalex = "W4399298986",
    references = "doi1010801743976020222131608"
}

A la luz de casi un siglo de lucha por dar sentido (común) a la Mecánica Cuántica y reconciliarla con la Relatividad General, se propone que (por un tiempo) olvidemos cuantizar la gravedad o buscar una Teoría de Todo o "Weltformel", que describiría toda la realidad sin juntas ni marcas de sutura. En lugar de un único formalismo monolítico, se aboga por un enfoque compuesto de tres patas. Se propone la Mecánica Cuántica, la Relatividad y la Termodinámica como los pilares principales de la realidad, cada uno con su reino bien definido, características específicas e interfaces claramente marcadas entre los tres. No solo la realidad clásica, que es bastante accesible directamente para nosotros, se modela de manera exhaustiva mediante su combinación abarcadora. Los fenómenos cuánticos se entienden como que sin duda yacen en la base de la física clásica y, al mismo tiempo, solo se vuelven "plenamente reales" cuando se insertan en marcos clásicos entre la preparación y la medición en el tiempo. Es allí donde entra la termodinámica y proporciona la cola mediatriz. El objetivo de esta breve contribución no es ofrecer resultados cuantitativos novedosos, sino más bien proponer un programa de investigación exhaustivo y bosquejar de manera gruesa un boceto auto-referencial muy rígidamente coherente que comience desde el principio del único universo, en el que habitamos.

@misc{doi1020944preprints2024031778v1,
    author = "Thomsen, K.",
    title = "A Heuristic Sketch How It Could Fit All Together With Time",
    year = "2024",
    booktitle = "Preprints.org",
    abstract = "A la luz de casi un siglo de lucha por dar sentido (común) a la Mecánica Cuántica y reconciliarla con la Relatividad General, se propone que (por un tiempo) olvidemos cuantizar la gravedad o buscar una Teoría de Todo o "Weltformel", que describiría toda la realidad sin juntas ni marcas de sutura. En lugar de un único formalismo monolítico, se aboga por un enfoque compuesto de tres patas. Se propone la Mecánica Cuántica, la Relatividad y la Termodinámica como los pilares principales de la realidad, cada uno con su reino bien definido, características específicas e interfaces claramente marcadas entre los tres. No solo la realidad clásica, que es bastante accesible directamente para nosotros, se modela de manera exhaustiva mediante su combinación abarcadora. Los fenómenos cuánticos se entienden como que sin duda yacen en la base de la física clásica y, al mismo tiempo, solo se vuelven "plenamente reales" cuando se insertan en marcos clásicos entre la preparación y la medición en el tiempo. Es allí donde entra la termodinámica y proporciona la cola mediatriz. El objetivo de esta breve contribución no es ofrecer resultados cuantitativos novedosos, sino más bien proponer un programa de investigación exhaustivo y bosquejar de manera gruesa un boceto auto-referencial muy rígidamente coherente que comience desde el principio del único universo, en el que habitamos.",
    url = "https://doi.org/10.20944/preprints202403.1778.v1",
    doi = "10.20944/preprints202403.1778.v1",
    openalex = "W4393867694",
    references = "doi103390math10152711"
}

@incollection{crossref2025causality,
    title = "Causalidad, Acausalidad y Aprendizaje Automático",
    year = "2025",
    booktitle = "Cálculo Fraccional",
    url = "https://doi.org/10.1142/9789819814404\_0009",
    doi = "10.1142/9789819814404\_0009",
    pages = "135-157"
}

A nivel meta-científico, se discute cómo se puede construir una comprensión general del universo físico sobre la base de teorías bien demostradas, observaciones y experimentos recientes. A la luz de casi un siglo de lucha por dar sentido (común) a la Mecánica Cuántica y reconciliarla con la Relatividad General, se propone que (por un tiempo) olvidemos cuantizar la gravedad o buscar una Teoría de Todo o "Weltformel", que describiría toda la realidad de manera continua sin juntas ni marcas de sutura. En lugar de un único formalismo monolítico, se argumenta a favor de un enfoque compuesto de tres patas. Se propone la Mecánica Cuántica, la Relatividad y la Termodinámica como los pilares principales de la realidad, cada uno con su dominio bien definido, características específicas e interfaces claramente marcadas entre los tres. No solo la realidad clásica, que es bastante accesible directamente para nosotros, se modela de manera exhaustiva mediante su combinación abarcadora. Los fenómenos cuánticos se entienden como que sin duda yacen en la base de la física clásica y, al mismo tiempo, solo se vuelven "plenamente reales" cuando están incrustados en marcos clásicos, es decir, preparación y mediciones en el tiempo. Es entonces donde entra la termodinámica y proporciona el pegamento mediador, como lo hace en las interfaces hacia la gravedad. La decoherencia se entiende como una manera suave de transferir gradualmente información y básicamente eliminar la entropía a un entorno adecuado. El objetivo de esta breve contribución no es ofrecer resultados cuantitativos novedosos, sino más bien proponer un programa de investigación exhaustivo y bosquejar de manera gruesa un boceto muy rígidamente coherente que comience desde el principio del único universo, en el que habitamos. Se afirma que la imagen abarcadora es una de emergencia ("mutuamente inducida").

@article{doi1032388vnfm11,
    author = "Thomsen, K.",
    title = "A Heuristic Sketch of How It Could All Fit Together with Time",
    year = "2025",
    journal = "Qeios",
    abstract = "A nivel meta-científico, se discute cómo se puede construir una comprensión general del universo físico sobre la base de teorías bien demostradas, observaciones y experimentos recientes. A la luz de casi un siglo de lucha por dar sentido (común) a la Mecánica Cuántica y reconciliarla con la Relatividad General, se propone que (por un tiempo) olvidemos cuantizar la gravedad o buscar una Teoría de Todo o "Weltformel", que describiría toda la realidad de manera continua sin juntas ni marcas de sutura. En lugar de un único formalismo monolítico, se argumenta a favor de un enfoque compuesto de tres patas. Se propone la Mecánica Cuántica, la Relatividad y la Termodinámica como los pilares principales de la realidad, cada uno con su dominio bien definido, características específicas e interfaces claramente marcadas entre los tres. No solo la realidad clásica, que es bastante accesible directamente para nosotros, se modela de manera exhaustiva mediante su combinación abarcadora. Los fenómenos cuánticos se entienden como que sin duda yacen en la base de la física clásica y, al mismo tiempo, solo se vuelven "plenamente reales" cuando están incrustados en marcos clásicos, es decir, preparación y mediciones en el tiempo. Es entonces donde entra la termodinámica y proporciona el pegamento mediador, como lo hace en las interfaces hacia la gravedad. La decoherencia se entiende como una manera suave de transferir gradualmente información y básicamente eliminar la entropía a un entorno adecuado. El objetivo de esta breve contribución no es ofrecer resultados cuantitativos novedosos, sino más bien proponer un programa de investigación exhaustivo y bosquejar de manera gruesa un boceto muy rígidamente coherente que comience desde el principio del único universo, en el que habitamos. Se afirma que la imagen abarcadora es una de emergencia ("mutuamente inducida").",
    url = "https://doi.org/10.32388/vnfm11",
    doi = "10.32388/vnfm11",
    openalex = "W4408298266",
    references = "doi103390math10152711"
}

@incollection{fowlerNonecausality,
    author = "Fowler, O. S.",
    title = "Causalidad.",
    year = "None",
    booktitle = "Memoria y mejora intelectual aplicadas a la autoeducación y la instrucción juvenil (25ª ed., mejorada).",
    url = "https://doi.org/10.1037/12006-014",
    doi = "10.1037/12006-014",
    pages = "168-188"
}