Fallas

@article{carlson1957permeability,
    author = "Carlson, Roy W.",
    title = "Permeabilidad, Presión de Poros y Elevación en Presas de Gravedad",
    year = "1957",
    journal = "Transactions of the American Society of Civil Engineers",
    url = "https://doi.org/10.1061/taceat.0007421",
    doi = "10.1061/taceat.0007421",
    number = "1",
    openalex = "W2211057396",
    pages = "587-602",
    volume = "122"
}

La promesa de resolver la paradoja de las fallas de empuje surge de considerar la influencia de la presión de los fluidos intersticiales sobre las tensiones efectivas en las rocas. Si, en una roca porosa llena de un fluido a presión p, las componentes normal y de corte del esfuerzo total a través de cualquier plano dado son S y T, entonces son las componentes correspondientes del esfuerzo efectivo en el sólido solo. Según la ley de Mohr-Coulomb, el deslizamiento a lo largo de cualquier plano interno en la roca debería ocurrir cuando el esfuerzo de corte a lo largo de ese plano alcanza el valor crítico donde σ es el esfuerzo normal a través del plano de deslizamiento, τ 0 la resistencia al corte del material cuando σ es cero, y ϕ el ángulo de fricción interna. Sin embargo, una vez que se inicia una fractura, τ 0 se elimina, y el deslizamiento adicional resulta cuando Esto se puede simplificar aún más expresando p en términos de S mediante la ecuación que, al introducirse en la ecuación (4), da De las ecuaciones (4) y (6) se sigue que, sin cambiar el coeficiente de fricción tan ϕ, el valor crítico del esfuerzo cortante puede hacerse arbitrariamente pequeño simplemente aumentando la presión del fluido p. En un bloque horizontal, el peso total por unidad de área S zz es soportado conjuntamente por la presión del fluido p y el esfuerzo residual del sólido σ zz; a medida que p aumenta, σ zz disminuye correspondientemente hasta que, a medida que p se acerca al límite S zz, o λ se acerca a 1, σ zz se acerca a 0. Para el caso de deslizamiento gravitacional, en una pendiente subaérea de ángulo θ donde T es el esfuerzo cortante total, y S el esfuerzo normal total en el plano inclinado. Sin embargo, de las ecuaciones (2) y (6) Entonces, igualando los términos del lado derecho de las ecuaciones (7) y (8), obtenemos lo que indica que el ángulo de pendiente θ por el cual el bloque se deslizará puede hacerse acercarse a 0 a medida que λ se acerca a 1, correspondiente al acercamiento de la presión del fluido p al esfuerzo normal total S. Por lo tanto, dada suficiente presión de fluidos, los bloques de falla mucho más largos podrían ser empujados sobre una superficie casi horizontal, o los bloques bajo su propio peso podrían deslizarse por pendientes mucho más suaves de lo que sería posible de otro modo. Que las presiones requeridas realmente existen es atestiguado por la frecuencia creciente con la que se observan presiones tan grandes como 0.9 S zz en pozos petroleros profundos en diversas partes del mundo.

@article{doi10113000167606195970115rofpim20co2,
    author = "Hubbert, M. King y Rubey, W. W.",
    title = "EL ROL DE LA PRESIÓN DE FLUIDOS EN LA MECÁNICA DE LAS FALLAS DE EMPUJE",
    year = "1959",
    journal = "Bulletin de la Sociedad Geológica de América",
    abstract = "La promesa de resolver la paradoja de las fallas de empuje surge de considerar la influencia de la presión de los fluidos intersticiales sobre las tensiones efectivas en las rocas. Si, en una roca porosa llena de un fluido a presión p, las componentes normal y de corte del esfuerzo total a través de cualquier plano dado son S y T, entonces son las componentes correspondientes del esfuerzo efectivo en el sólido solo. Según la ley de Mohr-Coulomb, el deslizamiento a lo largo de cualquier plano interno en la roca debería ocurrir cuando el esfuerzo de corte a lo largo de ese plano alcanza el valor crítico donde σ es el esfuerzo normal a través del plano de deslizamiento, τ 0 la resistencia al corte del material cuando σ es cero, y ϕ el ángulo de fricción interna. Sin embargo, una vez que se inicia una fractura, τ 0 se elimina, y el deslizamiento adicional resulta cuando Esto se puede simplificar aún más expresando p en términos de S mediante la ecuación que, al introducirse en la ecuación (4), da De las ecuaciones (4) y (6) se sigue que, sin cambiar el coeficiente de fricción tan ϕ, el valor crítico del esfuerzo cortante puede hacerse arbitrariamente pequeño simplemente aumentando la presión del fluido p. En un bloque horizontal, el peso total por unidad de área S zz es soportado conjuntamente por la presión del fluido p y el esfuerzo residual del sólido σ zz; a medida que p aumenta, σ zz disminuye correspondientemente hasta que, a medida que p se acerca al límite S zz, o λ se acerca a 1, σ zz se acerca a 0. Para el caso de deslizamiento gravitacional, en una pendiente subaérea de ángulo θ donde T es el esfuerzo cortante total, y S el esfuerzo normal total en el plano inclinado. Sin embargo, de las ecuaciones (2) y (6) Entonces, igualando los términos del lado derecho de las ecuaciones (7) y (8), obtenemos lo que indica que el ángulo de pendiente θ por el cual el bloque se deslizará puede hacerse acercarse a 0 a medida que λ se acerca a 1, correspondiente al acercamiento de la presión del fluido p al esfuerzo normal total S. Por lo tanto, dada suficiente presión de fluidos, los bloques de falla mucho más largos podrían ser empujados sobre una superficie casi horizontal, o los bloques bajo su propio peso podrían deslizarse por pendientes mucho más suaves de lo que sería posible de otro modo. Que las presiones requeridas realmente existen es atestiguado por la frecuencia creciente con la que se observan presiones tan grandes como 0.9 S zz en pozos petroleros profundos en diversas partes del mundo.",
    url = "https://doi.org/10.1130/0016-7606(1959)70[115:rofpim]2.0.co;2",
    doi = "10.1130/0016-7606(1959)70[115:rofpim]2.0.co;2",
    openalex = "W2724477917"
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@article{doi10113000167606195970167rofpim20co2,
    author = "Rubey, W. W. y Hubbert, M. King",
    title = "EL PAPEL DE LA PRESIÓN DE FLUIDO EN LA MECÁNICA DE LAS FALLAS DE EMPUJE",
    year = "1959",
    journal = "Bulletin de la Sociedad Geológica de América",
    url = "https://doi.org/10.1130/0016-7606(1959)70[167:rofpim]2.0.co;2",
    doi = "10.1130/0016-7606(1959)70[167:rofpim]2.0.co;2",
    openalex = "W2588373281"
}

@article{doi10113000167606196576469rofpim20co2,
    author = "RUBEY, WILLIAM W. y HUBBERT, M. KING",
    title = "EL PAPEL DE LA PRESIÓN DE FLUIDOS EN LA MECÁNICA DE LAS FALLAS DE EMPUJE: RESPUESTA",
    year = "1965",
    journal = "Bulletin de la Sociedad Geológica de América",
    url = "https://doi.org/10.1130/0016-7606(1965)76[469:rofpim]2.0.co;2",
    doi = "10.1130/0016-7606(1965)76[469:rofpim]2.0.co;2",
    openalex = "W2062507664"
}

@article{crossref1978pore,
    title = "Desarrollo de la presión de poro bajo estructuras de gravedad en alta mar",
    year = "1978",
    journal = "International Journal of Rock Mechanics and Mining Sciences \& Geomechanics Abstracts",
    url = "https://doi.org/10.1016/0148-9062(78)90153-5",
    doi = "10.1016/0148-9062(78)90153-5",
    number = "3",
    openalex = "W4231883504",
    pages = "61-62",
    volume = "15"
}

La expansión del fluido de poro causada por el calentamiento friccional podría tener un efecto importante en la resistencia fraccional y la temperatura durante un terremoto y una influencia controladora sobre la física del proceso sísmico. Cuando el agua confinada se calienta, la presión aumenta rápidamente (≳10 bares/°C). Como señaló Sibson (1973), esto podría causar una reducción aguda del esfuerzo normal efectivo y la fricción dinámica en la superficie de la falla. Si ocurre o no esta reducción transitoria de estrés depende de la operación en serie de varios procesos, cualquiera de los cuales puede romper la cadena que vincula el calor friccional al estrés friccional: la fricción debe causar un aumento apreciable de temperatura (imponiendo condiciones sobre el ancho de la zona de cizallamiento y la tasa de transporte conductivo); el aumento de temperatura debe causar un aumento apreciable de la presión del fluido (imponiendo condiciones sobre la tasa de dilatación de poro o fracturación hidráulica, y la tasa de transporte de Darcy); el aumento de la presión del fluido debe causar una reducción apreciable de la fricción (requiriendo la presencia de una fase fluida continua). Cada proceso depende de la duración del evento, la velocidad de partícula y el valor inicial de la fricción dinámica. Con la incertidumbre actual en los parámetros controladores (principalmente permeabilidad, ancho de la zona de cizallamiento, estrés inicial y factores que controlan la fracturación hidráulica transitoria y la dilatación de poro), es posible una amplia variedad de comportamientos de falla. Sin embargo, los límites del comportamiento de falla para varios rangos de los parámetros controladores pueden estimarse a partir de las ecuaciones gobernantes, y los resultados pueden resumirse gráficamente. Si la ley de esfuerzo efectivo se aplica y la dilatación de poro es insignificante, la fricción dinámica caería desde un valor inicial de 1 kbar a ∼100 bares cuando la deformación por cizallamiento alcanzara 10 para la mayoría de los terremotos si la permeabilidad fuera menor de 0,1 μdarcy; el aumento máximo de temperatura sería solo ∼150°C independientemente de la deformación final. Si la permeabilidad fuera ≳100 mdarcies, sin embargo, la fricción no se vería afectada por la falla y las temperaturas podrían acercarse al punto de fusión para deformaciones por cizallamiento ∼20. Para permeabilidades ∼1 mdarcy, la fricción podría reducirse apreciablemente durante grandes terremotos, pero durante los pequeños no podría. Combinado con efectos térmicos, la deformación dilatacional de un pocos por ciento del volumen de poro podría llevar a una falla virtualmente sin fricción o a un aumento de la resistencia friccional, dependiendo de su signo; la propagación inestable de fracturas hidráulicas (después de que la presión del fluido excediera el menor esfuerzo principal) podría causar un aumento repentino de la fricción de la falla. El fortalecimiento debido al enfriamiento y el flujo de Darcy al final de un terremoto podría ocurrir en segundos o semanas dependiendo de la duración del evento, los parámetros de transporte y el ancho de la zona de cizallamiento; podría influir en la redistribución del estrés por réplicas.

@article{doi101029jb085ib11p06097,
    author = "Lachenbruch, Arthur H.",
    title = "Calentamiento friccional, presión de fluidos y la resistencia al movimiento de fallas",
    year = "1980",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "La expansión del fluido de poro causada por el calentamiento friccional podría tener un efecto importante en la resistencia fraccional y la temperatura durante un terremoto y una influencia controladora sobre la física del proceso sísmico. Cuando el agua confinada se calienta, la presión aumenta rápidamente (≳10 bares/°C). Como ha señalado Sibson (1973), esto podría causar una reducción aguda del esfuerzo normal efectivo y la fricción dinámica en la superficie de la falla. Si ocurre o no esta reducción transitoria de estrés depende de la operación en serie de varios procesos, cualquiera de los cuales puede romper la cadena que vincula el calor friccional al estrés friccional: la fricción debe causar un aumento apreciable de temperatura (imponiendo condiciones sobre el ancho de la zona de cizallamiento y la tasa de transporte conductivo); el aumento de temperatura debe causar un aumento apreciable de presión de fluido (imponiendo condiciones sobre la tasa de dilatación de poro o fracturación hidráulica, y la tasa de transporte de Darcy); el aumento de presión de fluido debe causar una reducción apreciable de fricción (requiriendo la presencia de una fase fluida continua). Cada proceso depende de la duración del evento, la velocidad de partícula y el valor inicial de fricción dinámica. Con la incertidumbre actual en los parámetros controladores (principalmente permeabilidad, ancho de la zona de cizallamiento, estrés inicial y factores que controlan la fracturación hidráulica transitoria y la dilatación de poro) es posible una amplia variedad de comportamiento de falla. Sin embargo, los límites del comportamiento de falla para varios rangos de los parámetros controladores pueden estimarse a partir de las ecuaciones gobernantes, y los resultados pueden resumirse gráficamente. Si la ley de esfuerzo efectivo se aplica y la dilatación de poro es insignificante, la fricción dinámica caería desde un valor inicial de 1 kbar a ∼100 bares cuando la deformación por cizallamiento alcanzara 10 para la mayoría de los terremotos si la permeabilidad fuera menor de 0,1 μdarcy; el aumento máximo de temperatura sería solo ∼150°C independientemente de la deformación final. Si la permeabilidad fuera ≳100 mdarcies, sin embargo, la fricción no se vería afectada por la falla y las temperaturas podrían acercarse al punto de fusión para deformaciones por cizallamiento ∼20. Para permeabilidades ∼1 mdarcy, la fricción podría reducirse apreciablemente durante grandes terremotos, pero durante los pequeños no podría. Combinado con efectos térmicos, la deformación dilatacional de un pocos por ciento del volumen de poro podría conducir a una falla prácticamente sin fricción o a un aumento de la resistencia friccional, dependiendo de su signo; la propagación inestable de fracturas hidráulicas (después de que la presión de fluido excediera el esfuerzo principal menor) podría causar un aumento repentino de la fricción de la falla. El fortalecimiento debido al enfriamiento y el flujo de Darcy al final de un terremoto podría ocurrir en segundos o semanas dependiendo de la duración del evento, los parámetros de transporte y el ancho de la zona de cizallamiento; podría influir en la redistribución del estrés por réplicas.",
    url = "https://doi.org/10.1029/jb085ib11p06097",
    doi = "10.1029/jb085ib11p06097",
    openalex = "W2039285506"
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@article{guth1982limitations,
    author = "GUTH, PETER L. y HODGES, KIP V. y WILLEMIN, JAMES H.",
    title = "Limitaciones sobre el papel de la presión de poro en el deslizamiento por gravedad",
    year = "1982",
    journal = "Geological Society of America Bulletin",
    url = "https://doi.org/10.1130/0016-7606(1982)93<606:lotrop>2.0.co;2",
    doi = "10.1130/0016-7606(1982)93<606:lotrop>2.0.co;2",
    number = "7",
    openalex = "W2110946136",
    pages = "606",
    volume = "93"
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@techreport{guth1982limitations1,
    author = "Guth, P. L. y Hodges, L. V. y Willemin, J. H",
    title = "Limitaciones sobre el papel de la presión de poro en el deslizamiento gravitacional",
    year = "1982",
    howpublished = "Bulletin de la Sociedad Geológica de América, v. 93, p. 611",
    note = "talkorigins_source = {true}; raw_reference = {Guth, P. L., Hodges, L. V., y Willemin, J. H., 1982, Limitaciones sobre el papel de la presión de poro en el deslizamiento gravitacional: Bulletin de la Sociedad Geológica de América, v. 93, p. 611.}"
}

@article{crossref1983limitations,
    title = "Limitaciones sobre el papel de la presión de poro en el deslizamiento por gravedad",
    year = "1983",
    journal = "International Journal of Rock Mechanics and Mining Sciences \& Geomechanics Abstracts",
    url = "https://doi.org/10.1016/0148-9062(83)90387-x",
    doi = "10.1016/0148-9062(83)90387-x",
    number = "2",
    openalex = "W4237918989",
    pages = "A39",
    volume = "20"
}

@article{doi10113000917613198311279ldamve20co2,
    author = "Westbrook, Graham K. y Smith, M. J.",
    title = "Descolamientos largos y volcanes de lodo: Evidencia del Complejo de la Dorsal de Barbados sobre el papel de la alta presión de fluidos de poro en el desarrollo de un complejo acretionario",
    year = "1983",
    journal = "Geología",
    url = "https://doi.org/10.1130/0091-7613(1983)11<279:ldamve>2.0.co;2",
    doi = "10.1130/0091-7613(1983)11<279:ldamve>2.0.co;2",
    openalex = "W1987216519"
}

@incollection{crossref1984thinskinned,
    title = "Deslizamiento gravitacional de corteza delgada como mecanismo para la formación de fallas de crecimiento",
    year = "1984",
    booktitle = "Estilos estructurales y deposicionales de los márgenes continentales terciarios de la costa del Golfo",
    url = "https://doi.org/10.1306/ce25434c10",
    doi = "10.1306/ce25434c10",
    openalex = "W4243627427",
    pages = "37-45"
}

Many mesothermal gold-quartz deposits are localized along high-angle reverse or reverse-oblique shear zones within greenstone belt terrains. Characteristically, these fault-hosted vein deposits exhibit a mixed brittle-ductile style of deformation (discrete shears and vein fractures as well as a schistose shear-zone fabric) developed under greenschist facies metamorphic conditions. Many of the vein systems are of considerable vertical extent (>2 km); they include steeply dipping fault veins (lenticular veins subparallel to the shear-zone schistosity) and, in some cases, associated flats (subhorizontal extensional veins). Textures of both vein sets record histories of incremental deposition. We infer that the vein sets developed near the roofs of active metamorphic/magmatic systems and represent the roots of brittle, high-angle reverse fault systems extending upward through the seismogenic regime. Friction theory and field relations suggest that the high-angle reverse faults acted as valves, promoting cyclic fluctuations in fluid pressure from supralithostatic to hydrostatic values. Because of their unfavorable orientation in the prevailing stress field, reactivation of the faults could only occur when fluid pressure exceeded the lithostatic load. Seismogenic fault failure then created fracture permeability within the rupture zone, allowing sudden draining of the geopressured reservoir at depth. Incremental opening of flats is attributed to the prefailure stage of supralithostatic fluid pressures; deposition within fault veins is attributed to the immediate postfailure discharge phase. Hydrothermal self-sealing leads to reaccumulation of fluid pressure and a repetition of the cycle. Mutual crosscutting relations between the two vein sets are a natural consequence of the cyclicity of the process. Abrupt fluid-pressure fluctuations from this fault-valve behavior of reverse faults seem likely to be integral to the mineralizing process at this structural level.

@article{doi1011300091761319880160551harffp23co2,
    author = "Sibson, Richard H. and Robert, F. and Poulsen, K H",
    title = "High-angle reverse faults, fluid-pressure cycling, and mesothermal gold-quartz deposits",
    year = "1988",
    journal = "Geology",
    abstract = "Many mesothermal gold-quartz deposits are localized along high-angle reverse or reverse-oblique shear zones within greenstone belt terrains. Characteristically, these fault-hosted vein deposits exhibit a mixed brittle-ductile style of deformation (discrete shears and vein fractures as well as a schistose shear-zone fabric) developed under greenschist facies metamorphic conditions. Many of the vein systems are of considerable vertical extent (>2 km); they include steeply dipping fault veins (lenticular veins subparallel to the shear-zone schistosity) and, in some cases, associated flats (subhorizontal extensional veins). Textures of both vein sets record histories of incremental deposition. We infer that the vein sets developed near the roofs of active metamorphic/magmatic systems and represent the roots of brittle, high-angle reverse fault systems extending upward through the seismogenic regime. Friction theory and field relations suggest that the high-angle reverse faults acted as valves, promoting cyclic fluctuations in fluid pressure from supralithostatic to hydrostatic values. Because of their unfavorable orientation in the prevailing stress field, reactivation of the faults could only occur when fluid pressure exceeded the lithostatic load. Seismogenic fault failure then created fracture permeability within the rupture zone, allowing sudden draining of the geopressured reservoir at depth. Incremental opening of flats is attributed to the prefailure stage of supralithostatic fluid pressures; deposition within fault veins is attributed to the immediate postfailure discharge phase. Hydrothermal self-sealing leads to reaccumulation of fluid pressure and a repetition of the cycle. Mutual crosscutting relations between the two vein sets are a natural consequence of the cyclicity of the process. Abrupt fluid-pressure fluctuations from this fault-valve behavior of reverse faults seem likely to be integral to the mineralizing process at this structural level.",
    url = "https://doi.org/10.1130/0091-7613(1988)016<0551:harffp>2.3.co;2",
    doi = "10.1130/0091-7613(1988)016<0551:harffp>2.3.co;2",
    openalex = "W2004131413"
}

Las fallas normales de bajo ángulo (inclinación < 30°) acomodan gran parte de la extensión de la corteza continental. Parece que se mueven bajo una tensión de corte resoluida baja y son anormalmente débiles, características que comparten con la falla de San Andrés. Los argumentos estructurales, texturales y geoquímicos sugieren que las fallas normales de bajo ángulo son débiles tanto en los regímenes dúctiles como frágiles, en parte o totalmente debido a una presión de fluido de poro elevada. La alta presión de poro en las zonas de despegue puede estar contenida por estratos de la placa superior, precipitación mineral en sus contrafuertes, formación de capas de microbrecha de baja permeabilidad, gradientes de presión umbral y miunitas de baja permeabilidad debajo de brechas de clorita. El análisis mecánico muestra que el debilitamiento de la falla puede impedir la igualdad de los tensores de tensión regionales y de la zona de falla, y predice la reorientación y aumento de las tensiones principales en las zonas de falla débiles. Estos cambios suprimen la fracturación hidráulica en la zona de despegue frágil y permiten el deslizamiento bajo condiciones de deslizamiento friccional típicas de las rocas de la corteza superior. El debilitamiento de la falla concentra la extensión en la corteza superior en zonas de corte dúctil-frágil de bajo ángulo en la corteza media, promoviendo la propagación de fallas normales frágiles de bajo ángulo hacia la corteza superior.

@article{doi10102992jb00517,
    author = "Axen, Gary J.",
    title = "Pore pressure, stress increase, and fault weakening in low‐angle normal faulting",
    year = "1992",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Low‐angle (dip < 30°) normal faults accommodate much extension of the continental crust. They apparently move under low resolved shear stress and are anomalously weak, characteristics that they share with the San Andreas fault. Structural, textural, and geochemical arguments suggest that low‐angle normal faults are weak in both the ductile and brittle regimes, partly or totally due to elevated pore fluid pressure. High pore pressure in detachment zones may be contained by upper‐plate strata, mineral precipitation in their hanging walls, formation of low‐permeability microbreccia layers, threshold pressure gradients, and low‐permeability mylonites below chlorite breccia. Mechanical analysis shows that fault weakening may preclude equality of the regional and fault‐zone stress tensors, and predicts reorientation and increase of principal stresses in weak fault zones. These changes suppress hydraulic fracturing in the brittle detachment zone and allow slip under frictional sliding conditions typical of upper crustal rocks. Fault weakening focuses extension in the upper crust onto low‐angle normal ductile‐brittle shear zones in the midcrust, promoting propagation of low‐angle brittle normal faults into the upper crust.",
    url = "https://doi.org/10.1029/92jb00517",
    doi = "10.1029/92jb00517",
    openalex = "W2135668552",
    references = "doi101007bf00876528, doi1010160191814189900369, doi101029jb073i006p02225, doi101029jb085ib11p06248, doi101029jb088ib05p04183, doi101038291645a0, doi101126science23848301105, doi10113000167606195970115rofpim20co2, doi101130001676061970813513ioptft20co2, doi10113000167606198293606lotrop20co2, doi1011300091761319880160551harffp23co2, guth1982limitations"
}

@article{openalexw3096527154,
    author = "Rice, J. R.",
    title = "Estados de tensión de fallas, distribuciones de presión de poro y la debilidad de la Falla de San Andrés",
    year = "1992",
    journal = "Medical Entomology and Zoology",
    openalex = "W3096527154"
}

Analizamos las condiciones para el deslizamiento inestable de una falla infiltrada por un fluido utilizando un modelo de fricción dependiente de la tasa y el estado, incluyendo los efectos de la dilatancia y la compactación de poros. Postulamos la existencia de una porosidad drenada en estado estacionario de la gouge de la falla que depende de la velocidad de deslizamiento como ϕ ss = ϕ 0 + εln(v / v 0) en el rango considerado, donde v es la velocidad de deslizamiento y ε y v 0 son constantes. La porosidad evoluciona hacia el estado estacionario sobre la misma escala de distancia, d c, que el "estado". Este modelo constitutivo predice cambios en la porosidad ante cambios escalonados en la velocidad de deslizamiento que son consistentes con los experimentos drenados de Marone et al. (1990). Para la carga no drenada, el efecto de la dilatancia es aumentar (fortalecer) ∂τ ss /∂ln v por μ ss ε/(σ – p)β, donde μ ss es la fricción en estado estacionario, σ y p son el esfuerzo normal de la falla y la presión de poro, y β es una combinación de las compresibilidades del fluido y del poro. Asumiendo ε ∼ 1.7×10 −4 ajustando los datos de Marone et al., encontramos que el efecto de "fortalecimiento por dilatancia" es razonablemente consistente con las pruebas no drenadas realizadas por Lockner y Byerlee (1994). El análisis de perturbaciones linealizado de un modelo de un grado de libertad en deslizamiento estacionario muestra que el deslizamiento inestable ocurre si la rigidez del resorte es menor que un valor crítico dado por k crit = (σ‐ p)(b ‐ a)/ d c ‐ εμ ss F (c *)/β d c, donde a y b son coeficientes en la ley de fricción y F (C *) es una función de la difusividad hidráulica del modelo c * (difusividad/longitud de difusión 2). En el límite c * →∞, F (c *) → 0, recuperando el resultado drenado de Ruina (1983). En el límite no drenado, c * → 0, F (c *) → 1, por lo que para ε suficientemente grande el deslizamiento es siempre estable ante pequeñas perturbaciones. Bajo condiciones no drenadas, (σ – p) debe exceder εμ ss /β(b ‐ a) para que se nuclee la inestabilidad, incluso para una rigidez arbitrariamente reducida. Esto impone restricciones sobre lo alta que puede ser la presión de poro en la zona de falla, para racionalizar la ausencia de una anomalía de flujo de calor en la falla de San Andrés, y aún permitir que los terremotos se nucleeen sin transporte concomitante de fluidos. Para las leyes constitutivas de dilatancia examinadas aquí, las simulaciones numéricas no exhiben grandes aumentos interísmicos en la presión de poro de la zona de falla. Las simulaciones sí exhiben, sin embargo, un amplio rango de comportamientos interesantes, incluyendo: oscilaciones de amplitud finita sostenidas cerca del estado estacionario y eventos repetidos de deslizamiento y adherencia en los cuales la caída de tensión disminuye con la disminución de la difusividad, un resultado del fortalecimiento por dilatancia. Para algunos valores de parámetros observamos eventos similares a "repicotes" que siguen al evento principal de deslizamiento y adherencia. Estos repicotes son notables en que involucran la reruptura de la superficie debido a la interacción de los efectos de dilatancia y debilitamiento por deslizamiento, en lugar de la interacción con porciones vecinas de la falla. Este mecanismo puede explicar los repicotes que parecen estar ubicados dentro de zonas de alto deslizamiento del sismo principal, aunque no se puede descartar una pobre resolución en las distribuciones de deslizamiento del sismo principal.

@article{doi10102995jb02403,
    author = "Segall, P. and Rice, J. R.",
    title = "Dilatancia, compactación e inestabilidad de deslizamiento de una falla infiltrada por fluido",
    year = "1995",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "Analizamos las condiciones para el deslizamiento inestable de una falla infiltrada por fluido utilizando un modelo de fricción dependiente de la tasa y el estado, incluyendo los efectos de la dilatancia y la compactación de poros. Postulamos la existencia de una porosidad drenada en estado estacionario de la gouge de la falla que depende de la velocidad de deslizamiento como ϕ ss = ϕ 0 + εln(v / v 0) en el rango considerado, donde v es la velocidad de deslizamiento y ε y v 0 son constantes. La porosidad evoluciona hacia el estado estacionario sobre la misma escala de distancia, d c, que el "estado". Este modelo constitutivo predice cambios en la porosidad ante cambios escalonados en la velocidad de deslizamiento que son consistentes con los experimentos drenados de Marone et al. (1990). Para la carga no drenada, el efecto de la dilatancia es aumentar (fortalecer) ∂τ ss /∂ln v por μ ss ε/(σ – p)β donde μ ss es la fricción en estado estacionario, σ y p son el esfuerzo normal a la falla y la presión de poro, y β es una combinación de las compresibilidades del fluido y del poro. Asumiendo ε ∼ 1.7×10 −4 ajustando los datos de Marone et al., encontramos que el efecto de "fortalecimiento por dilatancia" es razonablemente consistente con las pruebas no drenadas realizadas por Lockner y Byerlee (1994). El análisis de perturbación linealizado de un modelo de un grado de libertad en deslizamiento estacionario muestra que el deslizamiento inestable ocurre si la rigidez del resorte es menor que un valor crítico dado por k crit = (σ‐ p)(b ‐ a)/ d c ‐ εμ ss F (c *)/β d c donde a y b son coeficientes en la ley de fricción y F (C *) es una función de la difusividad hidráulica del modelo c * (difusividad/longitud de difusión 2). En el límite c * →∞ F (c *) → 0, recuperando el resultado drenado de Ruina (1983). En el límite no drenado, c * → 0, F (c *) → 1, por lo que para ε suficientemente grande el deslizamiento es siempre estable ante pequeñas perturbaciones. Bajo condiciones no drenadas (σ – p) debe exceder εμ ss /β(b ‐ a) para que se nuclee la inestabilidad, incluso para una rigidez arbitrariamente reducida. Esto impone restricciones sobre lo alta que puede ser la presión de poro en la zona de falla, para racionalizar la ausencia de una anomalía de flujo de calor en la falla de San Andrés, y aún permitir que los terremotos se nucleeen sin transporte concomitante de fluido. Para las leyes constitutivas de dilatancia examinadas aquí, las simulaciones numéricas no exhiben grandes aumentos interísmicos en la presión de poro de la zona de falla. Las simulaciones sí exhiben, sin embargo, un amplio rango de comportamientos interesantes incluyendo: oscilaciones de amplitud finita sostenida cerca del estado estacionario y eventos repetidos de deslizamiento adhesivo-deslizamiento en los cuales la caída de esfuerzo disminuye con la disminución de la difusividad, un resultado del fortalecimiento por dilatancia. Para algunos valores de parámetros observamos eventos similares a "repicotes" que siguen al evento principal de deslizamiento adhesivo-deslizamiento. Estos repicotes son notables en que involucran la reruptura de la superficie debido a la interacción de los efectos de dilatancia y debilitamiento por deslizamiento en lugar de la interacción con porciones vecinas de la falla. Este mecanismo puede explicar los repicotes que parecen estar ubicados dentro de zonas de alto deslizamiento del sismo principal, aunque no se puede descartar una pobre resolución en las distribuciones de deslizamiento del sismo principal.",
    url = "https://doi.org/10.1029/95jb02403",
    doi = "10.1029/95jb02403",
    openalex = "W2083658020"
}

El comportamiento de deslizamiento de las fallas principales depende en gran medida de las propiedades friccionales e hidrológicas del material de falla rico en arcilla. Informamos sobre experimentos de laboratorio diseñados para medir la resistencia, las propiedades constitutivas de fricción y la permeabilidad de una serie de materiales de falla saturados ricos en arcilla, incluyendo: una mezcla 50:50% de montmorillonita-cuarzo, esquistos de illita pulverizados y esquistos de clorita pulverizados. Las mediciones de fricción indican que los materiales de falla ricos en arcilla son consistentemente débiles, con un coeficiente de fricción de deslizamiento en estado estacionario de <0.35. El material de falla de montmorillonita (μ = 0.19–0.23) es consistentemente más débil que los materiales de falla de illita y clorita (μ = 0.27–0.32). A esfuerzos normales efectivos de 12 a 59 MPa, todos los materiales de falla muestran un comportamiento friccional de fortalecimiento de velocidad en el rango de velocidad de deslizamiento de 0.5–300 μ m/s. Sugerimos que el comportamiento de fortalecimiento de velocidad que observamos está relacionado con la saturación del área de contacto real, como se documenta con el parámetro de fricción b, y es una característica inherente del material de falla rico en arcilla no cohesivo y no litificado. La permeabilidad normal a la capa de material de falla medida antes, durante y después del corte varía desde 8.3 × 10 −21 m 2 hasta 3.6 × 10 −16 m 2; la permeabilidad disminuye drásticamente con el corte y, en menor medida, con el aumento del esfuerzo normal efectivo. El material de falla de clorita es consistentemente más permeable que el material de falla de montmorillonita e illita y mantiene una permeabilidad más alta después del corte. La reducción de permeabilidad mediante corte es pronunciada en deformaciones de corte ≲5 y es menor a deformaciones más altas, sugiriendo que la reducción de permeabilidad inducida por corte está vinculada al desarrollo de la estructura temprana en la historia de deformación. Nuestros resultados implican que el potencial para el desarrollo de presión de poro excesiva en el material de falla de baja permeabilidad depende tanto de la mineralogía de la arcilla como de la deformación de corte.

@article{doi1010292008jb006089,
    author = "Ikari, Matt J. y Saffer, D. M. y Marone, Chris",
    title = "Propiedades friccionales e hidrológicas de la arcilla rica en falla",
    year = "2009",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "El comportamiento de deslizamiento de las fallas principales depende en gran medida de las propiedades friccionales e hidrológicas del material de falla rico en arcilla. Informamos sobre experimentos de laboratorio diseñados para medir la resistencia, las propiedades constitutivas de fricción y la permeabilidad de una serie de materiales de falla saturados ricos en arcilla, incluyendo: una mezcla 50:50% de montmorillonita-cuarzo, esquistos de illita pulverizados y esquistos de clorita pulverizados. Las mediciones de fricción indican que los materiales de falla ricos en arcilla son consistentemente débiles, con un coeficiente de fricción de deslizamiento en estado estacionario de <0.35. El material de falla de montmorillonita (μ = 0.19–0.23) es consistentemente más débil que los materiales de falla de illita y clorita (μ = 0.27–0.32). A esfuerzos normales efectivos de 12 a 59 MPa, todos los materiales de falla muestran un comportamiento friccional de fortalecimiento de velocidad en el rango de velocidad de deslizamiento de 0.5–300 μ m/s. Sugerimos que el comportamiento de fortalecimiento de velocidad que observamos está relacionado con la saturación del área de contacto real, como se documenta con el parámetro de fricción b, y es una característica inherente del material de falla rico en arcilla no cohesivo y no litificado. La permeabilidad normal a la capa de material de falla medida antes, durante y después del corte varía desde 8.3 × 10 −21 m 2 hasta 3.6 × 10 −16 m 2; la permeabilidad disminuye drásticamente con el corte y, en menor medida, con el aumento del esfuerzo normal efectivo. El material de falla de clorita es consistentemente más permeable que el material de falla de montmorillonita e illita y mantiene una permeabilidad más alta después del corte. La reducción de permeabilidad mediante corte es pronunciada en deformaciones de corte ≲5 y es menor a deformaciones más altas, sugiriendo que la reducción de permeabilidad inducida por corte está vinculada al desarrollo de la estructura temprana en la historia de deformación. Nuestros resultados implican que el potencial para el desarrollo de presión de poro excesiva en el material de falla de baja permeabilidad depende tanto de la mineralogía de la arcilla como de la deformación de corte.",
    url = "https://doi.org/10.1029/2008jb006089",
    doi = "10.1029/2008jb006089",
    openalex = "W2026254189",
    references = "doi101016s0012821x03004242, doi1011300091761320010290183ulotsz20co2"
}

El modelo de Clarey (2012) para el empuje de South Fork (SF) contiene errores importantes en cuanto al momento del emplazamiento, el número de eventos de emplazamiento, la magnitud del desplazamiento y la geometría del alloctono de SF. Un modelo mejor respaldado por los datos: (1) tiene el empuje de SF ocurriendo antes del emplazamiento local del alloctono de Heart Mountain (HM), en lugar de después; (2) tiene el emplazamiento del alloctono de SF mediante múltiples eventos en lugar de un único evento catastrófico; (3) contempla solo cambios graduales en la magnitud del desplazamiento a lo largo de la dirección del sistema de empuje de SF, en lugar de un duplicado abrupto del desplazamiento a través de fallas de desgarro; (4) considera el alloctono de SF como segmentado por fallas de desgarro solo donde se ha movido a través de rampas laterales de contrafuerte, no en su hinterland; y (5) reconoce que la falla vista por Clarey (2012) como un break-away del sistema de SF es en realidad una falla dentro del alloctono de HM. La afirmación de Clarey (2012) de que el empuje de SF posterior al emplazamiento del alloctono de HM se basa en su aseveración de que la falla de despegue de HM y el alloctono superpuesto están plegados por encima de la rampa frontal de SF, tanto en su sección A–A′ como cerca de la falla Castle. Este argumento es refutado por el mapa geológico de Pierce y Nelson (1969), que presenta un cuadro mucho más completo de las relaciones relevantes que el mostrado en Clarey (2012). La sección transversal A–A′ de Pierce y Nelson (1969) se dibuja donde el alloctono de HM preservado y la rampa frontal de SF están en …

@article{doi102113gsrocky48163,
    author = "Hauge, Thomas A.",
    title = "South Fork Fault as a gravity slide: Its break-away, timing, and emplacement, northwestern Wyoming, U.S.A.: COMMENT",
    year = "2013",
    journal = "Rocky Mountain geology",
    abstract = "El modelo de Clarey (2012) para el empuje de South Fork (SF) contiene errores importantes en cuanto al momento del emplazamiento, el número de eventos de emplazamiento, la magnitud del desplazamiento y la geometría del alloctono de SF. Un modelo mejor respaldado por los datos: (1) tiene el empuje de SF ocurriendo antes del emplazamiento local del alloctono de Heart Mountain (HM), en lugar de después; (2) tiene el emplazamiento del alloctono de SF mediante múltiples eventos en lugar de un único evento catastrófico; (3) contempla solo cambios graduales en la magnitud del desplazamiento a lo largo de la dirección del sistema de empuje de SF, en lugar de un duplicado abrupto del desplazamiento a través de fallas de desgarro; (4) considera el alloctono de SF como segmentado por fallas de desgarro solo donde se ha movido a través de rampas laterales de contrafuerte, no en su hinterland; y (5) reconoce que la falla vista por Clarey (2012) como un break-away del sistema de SF es en realidad una falla dentro del alloctono de HM. La afirmación de Clarey (2012) de que el empuje de SF posterior al emplazamiento del alloctono de HM se basa en su aseveración de que la falla de despegue de HM y el alloctono superpuesto están plegados por encima de la rampa frontal de SF, tanto en su sección A–A′ como cerca de la falla Castle. Este argumento es refutado por el mapa geológico de Pierce y Nelson (1969), que presenta un cuadro mucho más completo de las relaciones relevantes que el mostrado en Clarey (2012). La sección transversal A–A′ de Pierce y Nelson (1969) se dibuja donde el alloctono de HM preservado y la rampa frontal de SF están en …",
    url = "https://doi.org/10.2113/gsrocky.48.1.63",
    doi = "10.2113/gsrocky.48.1.63",
    openalex = "W2326560907",
    references = "doi102113gsrocky47155"
}

Las fallidas de empujón han sido fuente de debate y discusión en la literatura creacionista durante muchos años. Su interpretación exige una mejor explicación en un contexto de Diluvio. Se examinan dos sistemas de fallidas como analogías para un modelo de "empujón". El Sistema de Fallidas South Fork (SFFS) y el Sistema de Fallidas Heart Mountain (HMFS) exhiben plegamiento y fallidamiento consistente con sistemas de empujón de piel delgada. Ambos sistemas se movieron catastróficamente bajo la influencia de la gravedad. El sistema de fallidas South Fork (SFFS, suroeste de Cody, Wyoming, exhibe fallidas de desgarro, pliegues cerrados, una zona triangular y geometrías de rampa plana a lo largo del borde delantero del sistema. El transporte fue hacia el sureste, bajando una pendiente suave durante el tiempo del Eoceno temprano a medio (Diluvio Tardío), aproximadamente coetáneo con el sistema de fallidas Heart Mountain (HMFS). El SFFS se desliza en estratos jurásicos inferiores, ricos en yeso-anhidrita, cubiertos por aproximadamente 1250 m de rocas sedimentarias y volcánicas del Jurásico al Terciario. El movimiento entre 5 km y 10 km hacia el sureste extendió la masa aloctona sobre un área que excede 1400 km2. Una fallida de desprendimiento y un área de denudación tectónica marcan la parte noroeste superior del sistema. La superficie desnuda expuesta fue cubierta por rocas volcánicas adicionales de edad Eocena poco después del deslizamiento. La carga catastrófica posterior durante el emplazamiento del HMFS pudo haber iniciado el movimiento subsiguiente en el SFFS, con procesos de deshidratación atrapando agua en una pasta casi sin fricción de anhidrita-agua. El rápido desarrollo de pliegues cerca de la superficie, como se observa en el pie del SFFS, solo pudo desarrollarse mientras los sedimentos aún no estaban litificados.

@article{openalexw3092008185,
    author = "Clarey, Timothy L.",
    title = "South Fork and Heart Mountain Faults: Examples of Catastrophic, Gravity-Driven “Overthrusts,” Northwest Wyoming, USA",
    year = "2013",
    journal = "DigitalCommons-Cedarville (Cedarville University)",
    abstract = "Overthrust faults have been a source of debate and discussion in creation literature for many years. Their interpretation demands a better explanation in a Flood context. Two fault systems are examined as analogies for an “overthrust” model. The South Fork Fault System (SFFS) and the Heart Mountain Fault System (HMFS) exhibit folding and faulting consistent with thin-skinned overthrust systems. Both systems moved catastrophically under the influence of gravity. The South Fork Fault system (SFFS, southwest of Cody, Wyoming, exhibits tear faults, tight folds, a triangle zone, and flat-ramp geometries along the leading edge of the system. Transport was southeast, down a gentle slope during early to middle Eocene time (Late Flood), approximately coeval with the Heart Mountain Fault system (HMFS). The SFFS detaches in lower Jurassic strata, rich in gypsum-anhydrite, overlain by about 1250 m of Jurassic through Tertiary sedimentary and volcanic rocks. Movement between 5 km and 10 km to the southeast spread the allochthonous mass over an area exceeding 1400 km2. A break-away fault and an area of tectonic denudation mark the upper northwest part of the system. The exposed denuded surface was buried by additional Eocene-age volcanic rocks soon after slip. Catastrophic rear-loading during emplacement of HMFS may have initiated subsequent movement on the SFFS, with dehydration processes trapping water in a near frictionless anhydrite-water slurry. Rapid development of near-surface folds, as observed in the toe of the SFFS, could only have developed while the sediments were still unlithified.",
    openalex = "W3092008185",
    references = "doi101029jb088ib02p01153, doi10113000167606195970115rofpim20co2, doi10113000167606195970167rofpim20co2, doi10113000167606196576469rofpim20co2, doi101130001676061978891189motfb20co2, doi10113000167606198293606lotrop20co2, doi1011300016760619881001898tmpolo23co2, doi101130b26340, doi102113gsrocky47155, doi105860choice460896, guth1982limitations, openalexw2107320391, openalexw2965328582, openalexw641576879"
}

El movimiento de sistemas impulsados por la gravedad en márgenes pasivos se impulsa por la pérdida de energía potencial gravitacional. Dos modos extremos (expansión gravitacional y deslizamiento gravitacional) se definen según si la pérdida de energía potencial se debe a la deformación y el movimiento hacia la base del sistema (expansión) o al movimiento paralelo a la base del sistema (deslizamiento); la mayoría de los sistemas naturales consisten en una mezcla de ambos procesos. Hasta ahora, el uso de estos conceptos ha sido limitado o ambiguo debido a la falta de una medida cuantitativa. En algunos casos, la caracterización de sistemas de deslizamiento vs. expansión basada en atributos secundarios ha generado controversia, debido a la falta de consenso sobre cuáles de estos son verdaderamente diagnósticos. Este artículo presenta un nuevo método cuantitativo simple basado en el análisis vectorial, que proporciona una medida numérica de la contribución relativa de la expansión vs. el deslizamiento. El método se aplica a ejemplos sintéticos, donde la deformación puede rastrearse, y a ejemplos naturales donde existe una reconstrucción palinspástica válida. Los resultados confirman que la mayoría de los ejemplos naturales exhiben un comportamiento de modo mixto y que algunos han sido mal caracterizados; gran parte del margen de Angola está dominado por la expansión. El método también puede proporcionar una estimación de la cantidad absoluta de energía potencial gravitacional liberada en el movimiento, y la contribución de energía hecha por el deslizamiento vs. la expansión. Determinar el proceso dominante tiene implicaciones para predecir el desarrollo de la topografía del fondo marino y la arquitectura estratigráfica.

@article{doi101016jtecto201406023,
    author = "Peel, Frank",
    title = "Los motores del movimiento impulsado por la gravedad en márgenes pasivos: Cuantificación de la contribución relativa de los mecanismos de expansión vs. deslizamiento gravitacional",
    year = "2014",
    journal = "Tectonophysics",
    abstract = "El movimiento de sistemas impulsados por la gravedad en márgenes pasivos se impulsa por la pérdida de energía potencial gravitacional. Dos modos extremos (expansión gravitacional y deslizamiento gravitacional) se definen según si la pérdida de energía potencial se debe a la deformación y el movimiento hacia la base del sistema (expansión) o al movimiento paralelo a la base del sistema (deslizamiento); la mayoría de los sistemas naturales consisten en una mezcla de ambos procesos. Hasta ahora, el uso de estos conceptos ha sido limitado o ambiguo debido a la falta de una medida cuantitativa. En algunos casos, la caracterización de sistemas de deslizamiento vs. expansión basada en atributos secundarios ha generado controversia, debido a la falta de consenso sobre cuáles de estos son verdaderamente diagnósticos. Este artículo presenta un nuevo método cuantitativo simple basado en el análisis vectorial, que proporciona una medida numérica de la contribución relativa de la expansión vs. el deslizamiento. El método se aplica a ejemplos sintéticos, donde la deformación puede rastrearse, y a ejemplos naturales donde existe una reconstrucción palinspástica válida. Los resultados confirman que la mayoría de los ejemplos naturales exhiben un comportamiento de modo mixto y que algunos han sido mal caracterizados; gran parte del margen de Angola está dominado por la expansión. El método también puede proporcionar una estimación de la cantidad absoluta de energía potencial gravitacional liberada en el movimiento, y la contribución de energía hecha por el deslizamiento vs. la expansión. Determinar el proceso dominante tiene implicaciones para predecir el desarrollo de la topografía del fondo marino y la arquitectura estratigráfica.",
    url = "https://doi.org/10.1016/j.tecto.2014.06.023",
    doi = "10.1016/j.tecto.2014.06.023",
    openalex = "W2058198578",
    references = "doi101016jearscirev201009010, doi101016jmarpetgeo201103004, doi101144gslsp19870290114"
}

Resumen En un contexto de cambio global y creciente presión antrópica sobre el medio ambiente, el monitoreo del sistema terrestre y su evolución se ha convertido en una de las misiones clave de las geociencias. La geodesia es la geociencia que mide la forma geométrica de la Tierra, su orientación en el espacio y el campo gravitatorio. La gravedad variable en el tiempo, debido a su alta precisión, puede utilizarse para construir una imagen y comprensión mejoradas de la Tierra cambiante. La gravimetría basada en tierra puede determinar el cambio en la gravedad relacionado con la fluctuación de la rotación de la Tierra, con las atracciones de los cuerpos celestes y la Tierra, con la masa en la proximidad directa de los instrumentos, y con el desplazamiento vertical del propio instrumento sobre el suelo. En este artículo, revisamos las preguntas geofísicas que pueden abordarse con gravímetros terrestres utilizados para monitorear la gravedad variable en el tiempo. Esto se hace en relación con las características instrumentales, las fuentes de ruido y las buenas prácticas. También discutimos los próximos desafíos que debe enfrentar la gravimetría terrestre, el lugar que la gravimetría terrestre debería ocupar en el sistema de observación de la Tierra, y perspectivas y recomendaciones sobre el futuro de la instrumentación de gravedad terrestre.

@article{doi1010022017rg000566,
    author = "Camp, Michel Van y de Viron, O. y Watlet, Arnaud y Meurers, Bruno y Francis, Olivier y Caudron, Corentin",
    title = "Geofísica desde mediciones de gravedad terrestre variable en el tiempo",
    year = "2017",
    journal = "Reviews of Geophysics",
    abstract = "Resumen En un contexto de cambio global y creciente presión antrópica sobre el medio ambiente, el monitoreo del sistema terrestre y su evolución se ha convertido en una de las misiones clave de las geociencias. La geodesia es la geociencia que mide la forma geométrica de la Tierra, su orientación en el espacio y el campo gravitatorio. La gravedad variable en el tiempo, debido a su alta precisión, puede utilizarse para construir una imagen y comprensión mejoradas de la Tierra cambiante. La gravimetría basada en tierra puede determinar el cambio en la gravedad relacionado con la fluctuación de la rotación de la Tierra, con las atracciones de los cuerpos celestes y la Tierra, con la masa en la proximidad directa de los instrumentos, y con el desplazamiento vertical del propio instrumento sobre el suelo. En este artículo, revisamos las preguntas geofísicas que pueden abordarse con gravímetros terrestres utilizados para monitorear la gravedad variable en el tiempo. Esto se hace en relación con las características instrumentales, las fuentes de ruido y las buenas prácticas. También discutimos los próximos desafíos que debe enfrentar la gravimetría terrestre, el lugar que la gravimetría terrestre debería ocupar en el sistema de observación de la Tierra, y perspectivas y recomendaciones sobre el futuro de la instrumentación de gravedad terrestre.",
    url = "https://doi.org/10.1002/2017rg000566",
    doi = "10.1002/2017rg000566",
    openalex = "W2759383864",
    references = "doi1010022015rg000502, doi1010160031920181900467, doi101029rg024i003p00579, doi101071pvv2011n155other, doi101103physrevlett116061102, doi101126science1099192, doi101126science1108339, doi101126science1227079, doi1011371010093, doi101175bams853381, doi101256qj04176, openalexw2315214008"
}

Resumen Las fallas normales comúnmente representan uno de los controles principales sobre el origen y formación de depósitos minerales hospedados en rocas sedimentarias. Su presencia dentro de cuencas de rift tiene un efecto profundo sobre el flujo de fluidos, con un impacto que va desde actuar como barreras, causando la compartimentalización de presión de los fluidos de poro de la cuenca, hasta formar conductos para el flujo de fluidos hacia arriba a lo largo de la falla. A pesar de su importancia establecida en el control de la migración y atrapamiento de fluidos mineralizantes, aún no hemos logrado reconciliar adecuadamente esta dualidad de comportamiento de flujo y su impacto en los sistemas de flujo mineral dentro de secuencias de cuenca desde una perspectiva semicuantitativa hasta cuantitativa. Combinando conocimientos y modelos derivados de estudios de sismos, hidrocarburos y minerales, se revisan los procesos principales y modelos para el flujo de fluidos relacionado con fallas dentro de cuencas sedimentarias y se define un modelo conceptual unificado para su papel en sistemas minerales. Ilustramos los conceptos asociados con estudios de caso de depósitos de Zn-Pb de tipo irlandés, depósitos de Cu hospedados en rocas sedimentarias y cuencas sedimentarias activas. Mostramos que las fallas pueden afectar activamente el flujo de fluidos mediante una variedad de procesos asociados, incluyendo bombeo y pulsación sísmica, o pueden proporcionar vías para el flujo ascendente de fluidos sobrepresurizados o el hundimiento descendente de salmueras pesadas. Los modelos asociados apoyan la generación de sistemas de flujo convectivo a escala crustal que sustentan la formación de provincias minerales importantes y proporcionan una base para las diferencias en el comportamiento de flujo de las fallas, dependiendo de una variedad de factores como las complejidades de la zona de falla, las propiedades de la roca hospedante, las condiciones de deformación y las fuerzas de presión. La heterogeneidad de flujo a lo largo de las fallas proporciona una base para los sistemas de flujo totalmente tridimensionales que localizan el flujo de fluidos y conducen a la formación de depósitos minerales.

@incollection{doi105382sp2111,
    author = "Walsh, John J. y Torremans, Koen y Güven, John y Kyne, Roisin y Conneally, John y Bonson, C.G",
    title = "Flujo de fluidos controlado por fallas dentro de cuencas extensionales y sus implicaciones para los depósitos minerales hospedados en rocas sedimentarias",
    year = "2018",
    abstract = "Resumen Las fallas normales comúnmente representan uno de los controles principales sobre el origen y formación de depósitos minerales hospedados en rocas sedimentarias. Su presencia dentro de cuencas de rift tiene un efecto profundo sobre el flujo de fluidos, con un impacto que va desde actuar como barreras, causando la compartimentalización de presión de los fluidos de poro de la cuenca, hasta formar conductos para el flujo de fluidos hacia arriba a lo largo de la falla. A pesar de su importancia establecida en el control de la migración y atrapamiento de fluidos mineralizantes, aún no hemos logrado reconciliar adecuadamente esta dualidad de comportamiento de flujo y su impacto en los sistemas de flujo mineral dentro de secuencias de cuenca desde una perspectiva semicuantitativa hasta cuantitativa. Combinando conocimientos y modelos derivados de estudios de sismos, hidrocarburos y minerales, se revisan los procesos principales y modelos para el flujo de fluidos relacionado con fallas dentro de cuencas sedimentarias y se define un modelo conceptual unificado para su papel en sistemas minerales. Ilustramos los conceptos asociados con estudios de caso de depósitos de Zn-Pb de tipo irlandés, depósitos de Cu hospedados en rocas sedimentarias y cuencas sedimentarias activas. Mostramos que las fallas pueden afectar activamente el flujo de fluidos mediante una variedad de procesos asociados, incluyendo bombeo y pulsación sísmica, o pueden proporcionar vías para el flujo ascendente de fluidos sobrepresurizados o el hundimiento descendente de salmueras pesadas. Los modelos asociados apoyan la generación de sistemas de flujo convectivo a escala crustal que sustentan la formación de provincias minerales importantes y proporcionan una base para las diferencias en el comportamiento de flujo de las fallas, dependiendo de una variedad de factores como las complejidades de la zona de falla, las propiedades de la roca hospedante, las condiciones de deformación y las fuerzas de presión. La heterogeneidad de flujo a lo largo de las fallas proporciona una base para los sistemas de flujo totalmente tridimensionales que localizan el flujo de fluidos y conducen a la formación de depósitos minerales.",
    url = "https://doi.org/10.5382/sp.21.11",
    doi = "10.5382/sp.21.11",
    openalex = "W2948737631",
    references = "doi101144gslsp19870290125"
}

La corteza superficial de la Tierra está extensamente fracturada por grietas y fallas que a menudo están llenas de arcillas saturadas como la montmorillonita. La presión de poro en la montmorillonita es difícil de medir debido a su permeabilidad extremadamente baja, lo que resulta en grandes incertidumbres en su fricción, lo que, a su vez, puede afectar nuestra comprensión de los comportamientos mecánicos de la corteza superficial. Esta dificultad nos motiva a investigar la presión de poro en la montmorillonita durante el deslizamiento friccional. Aquí proporcionamos una comprensión de primer orden sobre la evolución de la presión de poro en la montmorillonita durante el deslizamiento friccional combinando datos experimentales con un modelo de consolidación analítico. Nuestro resultado muestra grandes variaciones en la presión de poro en la montmorillonita durante el deslizamiento friccional, las cuales requieren corrección para la evaluación de la fricción de la montmorillonita. Revisamos este problema con las tensiones medidas al final de nuestros experimentos de carga lenta donde la presión de poro modelada se acerca a cero y obtenemos una nueva relación que muestra una resistencia cohesiva significativa. La nueva relación puede unirse con nuestra presión de poro modelada con un coeficiente de tensión efectiva Biot‐Willis de α ∼ 0.5. El análisis de difracción de rayos X en polvo de nuestras muestras muestra evidencia de que ocurrió una deformación intensa durante el deslizamiento friccional con endurecimiento por deformación, consistente con la ocurrencia de localización de cizallamiento en la matriz de arcilla después del deslizamiento friccional extendido (Tembe et al., 2010, https://doi.org/10.1029/2009JB006383). Estos resultados sugieren que nuestra nueva relación puede representar una relación constitutiva para una montmorillonita saturada intensamente cortada en deslizamiento friccional. Nuestro resultado también sugiere que puede aparecer una cohesión sustancial en algunas fallas naturales ricas en arcilla.

@article{chu2023pore,
    author = "Chu, Chaw‐Long y Wang, Chi‐Yuen",
    title = "Presión de poro en Montmorillonita Durante Deslizamiento Friccional",
    year = "2023",
    journal = "Journal of Geophysical Research: Solid Earth",
    abstract = "La corteza superficial de la Tierra está extensamente fracturada por grietas y fallas que a menudo están llenas de arcillas saturadas como la montmorillonita. La presión de poro en la montmorillonita es difícil de medir debido a su permeabilidad extremadamente baja, lo que resulta en grandes incertidumbres en su fricción, lo que, a su vez, puede afectar nuestra comprensión de los comportamientos mecánicos de la corteza superficial. Esta dificultad nos motiva a investigar la presión de poro en la montmorillonita durante el deslizamiento friccional. Aquí proporcionamos una comprensión de primer orden sobre la evolución de la presión de poro en la montmorillonita durante el deslizamiento friccional combinando datos experimentales con un modelo de consolidación analítico. Nuestro resultado muestra grandes variaciones en la presión de poro en la montmorillonita durante el deslizamiento friccional, las cuales requieren corrección para la evaluación de la fricción de la montmorillonita. Revisamos este problema con las tensiones medidas al final de nuestros experimentos de carga lenta donde la presión de poro modelada se acerca a cero y obtenemos una nueva relación que muestra una resistencia cohesiva significativa. La nueva relación puede unirse con nuestra presión de poro modelada con un coeficiente de tensión efectiva Biot‐Willis de α ∼ 0.5. El análisis de difracción de rayos X en polvo de nuestras muestras muestra evidencia de que ocurrió una deformación intensa durante el deslizamiento friccional con endurecimiento por deformación, consistente con la ocurrencia de localización de cizallamiento en la matriz de arcilla después del deslizamiento friccional extendido (Tembe et al., 2010, https://doi.org/10.1029/2009JB006383). Estos resultados sugieren que nuestra nueva relación puede representar una relación constitutiva para una montmorillonita saturada intensamente cortada en deslizamiento friccional. Nuestro resultado también sugiere que puede aparecer una cohesión sustancial en algunas fallas naturales ricas en arcilla.",
    url = "https://doi.org/10.1029/2023jb027601",
    doi = "10.1029/2023jb027601",
    number = "11",
    openalex = "W4388871474",
    volume = "128",
    references = "doi1010029780470172766, doi101016s0012821x03004242, doi101016s0191814102000147, doi101029jb073i006p02225, doi101029jb076i026p06414, doi1010970001069419810100000013, doi101111j1365246x1967tb06218x, doi1011300091761320010290183ulotsz20co2"
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La gravedad es una fuerza que contribuye a la energía de deformación y al estrés tectónico que impulsa la falla y genera terremotos. Este artículo discute el papel de la gravedad en la mecánica de los terremotos para diferentes configuraciones tectónicas. Considerando el estado de esfuerzo en configuraciones tectónicas normales e inversas, incluyendo la gravedad como una contribución directa a la carga litostática, es posible demostrar que los terremotos en fallas normales no tienen una fuente de energía diferente a la rebote elástico y que esto explica las diferencias con los terremotos de falla inversa. El artículo discute las implicaciones de descartar la teoría del rebote elástico o limitar su validez a la falla inversa o de deslizamiento lateral, como se sugiere para apoyar el modelo de gravitermos, y las consecuencias para la mecánica de los terremotos de deslizamiento en dip. Un modelo simple de estrés tectónico basado en la teoría de falla de Anderson puede describir el diferente estado de esfuerzo de los terremotos de falla normal e inversa, mostrando valores más altos de estrés tectónico actuando sobre fallas inversas que normales, para diferentes valores del coeficiente de fricción estática. El modelo muestra que la diferencia entre el estrés tectónico antes y después de un terremoto de deslizamiento en dip aumenta con el coeficiente de fricción estática, enfatizando el efecto de las condiciones drenadas en el estrés tectónico compresivo, y el efecto despreciable para configuraciones tectónicas extensionales. El deslizamiento puede ocurrir en fallas normales creando deformación extensional horizontal cuando el esfuerzo mínimo es compresivo, ya que la extensión es causada por el esfuerzo desviador actuando sobre el plano de falla. El diferente estado de esfuerzo puede explicar numerosas observaciones sismológicas, probablemente teniendo en cuenta la fricción no-Byerlee, la heterogeneidad de esfuerzo y resistencia y la complejidad geométrica. La adopción del rebote elástico no implica que la energética de los terremotos de falla normal e inversa sea la misma. Considerar las fallas crustales como sujetos pasivos que acomodan el deslizamiento causado por el colapso de volumen contradice las observaciones geológicas de la estructura de la zona de falla, los experimentos de laboratorio y el espectro de comportamiento de deslizamiento de falla. Las fallas son sujetos geológicos activos que caracterizan la localización de la deformación y la liberación de energía.

@article{cocco2025the,
    author = "Cocco, Massimo",
    title = "El papel de la gravedad en los terremotos de falla normal e inversa",
    year = "2025",
    journal = "Annals of Geophysics",
    abstract = "La gravedad es una fuerza que contribuye a la energía de deformación y al estrés tectónico que impulsa la falla y genera terremotos. Este artículo discute el papel de la gravedad en la mecánica de los terremotos para diferentes configuraciones tectónicas. Considerando el estado de esfuerzo en configuraciones tectónicas normales e inversas, incluyendo la gravedad como una contribución directa a la carga litostática, es posible demostrar que los terremotos en fallas normales no tienen una fuente de energía diferente a la rebote elástico y que esto explica las diferencias con los terremotos de falla inversa. El artículo discute las implicaciones de descartar la teoría del rebote elástico o limitar su validez a la falla inversa o de deslizamiento lateral, como se sugiere para apoyar el modelo de gravitermos, y las consecuencias para la mecánica de los terremotos de deslizamiento en dip. Un modelo simple de estrés tectónico basado en la teoría de falla de Anderson puede describir el diferente estado de esfuerzo de los terremotos de falla normal e inversa, mostrando valores más altos de estrés tectónico actuando sobre fallas inversas que normales, para diferentes valores del coeficiente de fricción estática. El modelo muestra que la diferencia entre el estrés tectónico antes y después de un terremoto de deslizamiento en dip aumenta con el coeficiente de fricción estática, enfatizando el efecto de las condiciones drenadas en el estrés tectónico compresivo, y el efecto despreciable para configuraciones tectónicas extensionales. El deslizamiento puede ocurrir en fallas normales creando deformación extensional horizontal cuando el esfuerzo mínimo es compresivo, ya que la extensión es causada por el esfuerzo desviador actuando sobre el plano de falla. El diferente estado de esfuerzo puede explicar numerosas observaciones sismológicas, probablemente teniendo en cuenta la fricción no-Byerlee, la heterogeneidad de esfuerzo y resistencia y la complejidad geométrica. La adopción del rebote elástico no implica que la energética de los terremotos de falla normal e inversa sea la misma. Considerar las fallas crustales como sujetos pasivos que acomodan el deslizamiento causado por el colapso de volumen contradice las observaciones geológicas de la estructura de la zona de falla, los experimentos de laboratorio y el espectro de comportamiento de deslizamiento de falla. Las fallas son sujetos geológicos activos que caracterizan la localización de la deformación y la liberación de energía.",
    url = "https://doi.org/10.4401/ag-9445",
    doi = "10.4401/ag-9445",
    number = "6",
    openalex = "W4416912680",
    pages = "S689",
    volume = "68"
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