Tectónica gravitacional

@techreport{ramberg1963experimental1,
    author = "Ramberg, H",
    title = "Estudio experimental de la tectónica gravitacional mediante modelos centrífugos",
    year = "1963",
    howpublished = "Bulletin, Instituto Geológico, Universidad de Uppsala, v. 62, p. 1-97",
    note = "talkorigins_source = {true}; raw_reference = {Ramberg, H., 1963, Estudio experimental de la tectónica gravitacional mediante modelos centrífugos: Bulletin, Instituto Geológico, Universidad de Uppsala, v. 62, p. 1-97.}"
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La investigación experimental sobre la resistencia y la ductilidad de la serpentinita a temperaturas hasta 700°C y presiones de confinamiento hasta 5 kb ha proporcionado resultados importantes para comprender el papel de la serpentinita en la orogénesis. Las muestras selladas de serpentinita antigorita-cristobalita, con resistencia última comparable a la de la granito a temperatura ambiente, mostraron un debilitamiento marcado por encima de 500–600°C; una serpentinita de textura de malla que contenía lizardita, crisotilo y una cantidad menor de brucita mostró una pérdida similar de resistencia a 300–350°C. La fragilidad siempre acompañó al debilitamiento a altas temperaturas, aunque las muestras que mostraron alta resistencia a temperaturas más bajas fueron a menudo dúctiles. Los exámenes petrográficos y de rayos X revelan que la serpentina en las muestras debilitadas y fragilizadas ha sufrido una deshidratación parcial a forsterita y talco. La fragilización y el debilitamiento se atribuyen a una reducción de la presión de confinamiento efectiva debido a la presión de poro del agua liberada durante la deshidratación y a una pérdida de resistencia cohesiva debido a cambios en la estructura tras la deshidratación. La hipótesis del emplazamiento tectónico de serpentinitas del tipo alpino se vuelve altamente plausible a temperaturas lo suficientemente altas para el debilitamiento por deshidratación, mientras que resulta difícil de aceptar a temperaturas más bajas donde la resistencia de la serpentinita es alta. El debilitamiento al calentamiento a la temperatura de deshidratación apropiada en el rango de 300–600°C de una corteza oceánica inferior parcialmente serpentinizada o del manto superior también debería servir para concentrar la deformación en la banda calentada, facilitando así la construcción de montañas. La fragilización asociada con la deshidratación extiende la profundidad máxima teórica para la fractura frágil en el manto hasta la de las fases hidratadas más profundas.

@article{doi101029jz070i016p03965,
    author = "Raleigh, C. B. y Paterson, Mike",
    title = "Deformación experimental de serpentinita y sus implicaciones tectónicas",
    year = "1965",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "La investigación experimental sobre la resistencia y la ductilidad de la serpentinita a temperaturas hasta 700°C y presiones de confinamiento hasta 5 kb ha proporcionado resultados importantes para comprender el papel de la serpentinita en la orogénesis. Las muestras selladas de serpentinita antigorita-cristobalita, con resistencia última comparable a la de la granito a temperatura ambiente, mostraron un debilitamiento marcado por encima de 500–600°C; una serpentinita de textura de malla que contenía lizardita, crisotilo y una cantidad menor de brucita mostró una pérdida similar de resistencia a 300–350°C. La fragilidad siempre acompañó al debilitamiento a altas temperaturas, aunque las muestras que mostraron alta resistencia a temperaturas más bajas fueron a menudo dúctiles. Los exámenes petrográficos y de rayos X revelan que la serpentina en las muestras debilitadas y fragilizadas ha sufrido una deshidratación parcial a forsterita y talco. La fragilización y el debilitamiento se atribuyen a una reducción de la presión de confinamiento efectiva debido a la presión de poro del agua liberada durante la deshidratación y a una pérdida de resistencia cohesiva debido a cambios en la estructura tras la deshidratación. La hipótesis del emplazamiento tectónico de serpentinitas del tipo alpino se vuelve altamente plausible a temperaturas lo suficientemente altas para el debilitamiento por deshidratación, mientras que resulta difícil de aceptar a temperaturas más bajas donde la resistencia de la serpentinita es alta. El debilitamiento al calentamiento a la temperatura de deshidratación apropiada en el rango de 300–600°C de una corteza oceánica inferior parcialmente serpentinizada o del manto superior también debería servir para concentrar la deformación en la banda calentada, facilitando así la construcción de montañas. La fragilización asociada con la deshidratación extiende la profundidad máxima teórica para la fractura frágil en el manto hasta la de las fases hidratadas más profundas.",
    url = "https://doi.org/10.1029/jz070i016p03965",
    doi = "10.1029/jz070i016p03965",
    openalex = "W1963862763",
    references = "doi1010160022509653900192, doi1010160040195164900101, doi101029jz065i004p01083, doi101029jz066i007p02199, doi10108800319112218032, doi101126science1473655292, doi10113000167606195970115rofpim20co2, doi10113000167606195970167rofpim20co2, doi10113000167606196576469rofpim20co2, doi101306bc743a8716be11d78645000102c1865d"
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@article{bott1975gravity,
    author = "Bott, M.H.P.",
    title = "Gravedad y tectónica",
    year = "1975",
    journal = "Chemical Geology",
    url = "https://doi.org/10.1016/0009-2541(75)90007-8",
    doi = "10.1016/0009-2541(75)90007-8",
    number = "2",
    openalex = "W2317675548",
    pages = "149",
    volume = "16"
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@article{carey1975gravity,
    author = "Carey, S.Warren",
    title = "Gravedad y tectónica",
    year = "1975",
    journal = "Tectonophysics",
    url = "https://doi.org/10.1016/0040-1951(75)90023-2",
    doi = "10.1016/0040-1951(75)90023-2",
    number = "3",
    openalex = "W2741384205",
    pages = "297-298",
    volume = "27"
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@incollection{crossref1984realm,
    title = "Realm of Gravity Tectonics",
    year = "1984",
    booktitle = "Structural and Depositional Styles of Gulf Coast Tertiary Continental Margins",
    url = "https://doi.org/10.1306/ce25434c8",
    doi = "10.1306/ce25434c8",
    openalex = "W4240032361",
    pages = "25-27"
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RESUMEN Hemos utilizado modelos de arcilla de una sola capa y multicapa para estudiar el desarrollo de pliegues forzados sobre fallas normales. Nuestros resultados de modelado muestran que los patrones de deformación asociados con el plegado forzado extensional dependen de la inclinación de la falla normal subyacente y de la presencia de desprendimientos paralelos a las capas. En modelos de arcilla de una sola capa, los pliegues forzados extensionales son monoclinas que se ensanchan hacia arriba. Las superficies axiales anticlinales se inclinan en la misma dirección que las fallas normales maestras subyacentes, y las superficies axiales sinclinales se inclinan en la dirección opuesta a las fallas normales maestras. La mayoría de las fallas secundarias son fallas normales que se empinan hacia arriba. Sin embargo, si las fallas normales maestras tienen una inclinación pronunciada, muchas fallas normales secundarias se convierten en fallas inversas de alto ángulo a profundidades superficiales. La propagación y el enlace de fallas secundarias en fallas normales continuas terminan el desarrollo de pliegues forzados extensionales. Ocurre más plegado antes del enlace de fallas si la falla normal maestra tiene una inclinación pronunciada en lugar de una suave. La mayoría de las capas inclinadas y fallas secundarias se preservan en los contrafuertes de las fallas normales continuas. En modelos de arcilla multicapa con desprendimientos paralelos a las capas, los pliegues forzados extensionales también son monoclinas que se ensanchan hacia arriba. El deslizamiento en el desprendimiento más bajo transfiere lateralmente la extensión inducida por el fallamiento normal y el plegado forzado desde la falla normal maestra hasta el borde del desprendimiento. El deslizamiento en los desprendimientos superpuestos acomoda cambios menores de espesor asociados con el ensanchamiento hacia arriba del pliegue. Las fallas secundarias incluyen fallas normales de bajo ángulo cerca de la superficie axial anticlinal, fallas empujantes menores cerca de la superficie axial sinclinal y fallas normales de alto ángulo por encima del borde del desprendimiento. Los patrones de deformación predichos por el modelo son similares a los de los pliegues forzados extensionales del Golfo de Suez y del mar de Noruega. Esta similitud sugiere que nuestros resultados de modelado se aplican a los pliegues forzados extensionales y pueden proporcionar directrices para interpretar datos de campo, de pozos y sísmicos.

@article{doi1013060c9b23fd171011d78645000102c1865d,
    author = "Withjack, Martha Oliver y Olson, Jon E. y Peterson, Eric W.",
    title = "Modelos experimentales de pliegues forzados extensionales",
    year = "1990",
    journal = "AAPG Bulletin",
    abstract = "RESUMEN Hemos utilizado modelos de arcilla de una sola capa y multicapa para estudiar el desarrollo de pliegues forzados sobre fallas normales. Nuestros resultados de modelado muestran que los patrones de deformación asociados con el plegado forzado extensional dependen de la inclinación de la falla normal subyacente y de la presencia de desprendimientos paralelos a las capas. En modelos de arcilla de una sola capa, los pliegues forzados extensionales son monoclinas que se ensanchan hacia arriba. Las superficies axiales anticlinales se inclinan en la misma dirección que las fallas normales maestras subyacentes, y las superficies axiales sinclinales se inclinan en la dirección opuesta a las fallas normales maestras. La mayoría de las fallas secundarias son fallas normales que se empinan hacia arriba. Sin embargo, si las fallas normales maestras tienen una inclinación pronunciada, muchas fallas normales secundarias se convierten en fallas inversas de alto ángulo a profundidades superficiales. La propagación y el enlace de fallas secundarias en fallas normales continuas terminan el desarrollo de pliegues forzados extensionales. Ocurre más plegado antes del enlace de fallas si la falla normal maestra tiene una inclinación pronunciada en lugar de una suave. La mayoría de las capas inclinadas y fallas secundarias se preservan en los contrafuertes de las fallas normales continuas. En modelos de arcilla multicapa con desprendimientos paralelos a las capas, los pliegues forzados extensionales también son monoclinas que se ensanchan hacia arriba. El deslizamiento en el desprendimiento más bajo transfiere lateralmente la extensión inducida por el fallamiento normal y el plegado forzado desde la falla normal maestra hasta el borde del desprendimiento. El deslizamiento en los desprendimientos superpuestos acomoda cambios menores de espesor asociados con el ensanchamiento hacia arriba del pliegue. Las fallas secundarias incluyen fallas normales de bajo ángulo cerca de la superficie axial anticlinal, fallas empujantes menores cerca de la superficie axial sinclinal y fallas normales de alto ángulo por encima del borde del desprendimiento. Los patrones de deformación predichos por el modelo son similares a los de los pliegues forzados extensionales del Golfo de Suez y del mar de Noruega. Esta similitud sugiere que nuestros resultados de modelado se aplican a los pliegues forzados extensionales y pueden proporcionar directrices para interpretar datos de campo, de pozos y sísmicos.",
    url = "https://doi.org/10.1306/0c9b23fd-1710-11d7-8645000102c1865d",
    doi = "10.1306/0c9b23fd-1710-11d7-8645000102c1865d",
    openalex = "W1906139009"
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Las proyecciones de error orbital basadas en las estimaciones de covarianza de error del Modelo de Gravedad de la Tierra Oddard (GEM)‐T3 se han demostrado fiables mediante su proyección sobre los residuos de observación dentro de conjuntos de datos independientes. Se desarrollaron soluciones especiales de geopotencial basadas en el mismo conjunto de datos y ponderación utilizados en el modelo de gravedad GEM‐T3, pero con un conjunto de datos de satélite significativo eliminado de la solución. Estos modelos de gravedad de subconjunto se utilizan luego para calcular los residuos de observación dentro de las soluciones orbitales para el satélite omitido y los resultados se comparan con sus valores predichos basados en la covarianza de error de estos modelos. Para garantizar resultados significativos, las pruebas se diseñaron de tal manera que los residuos de observación estén dominados por errores de modelado del geopotencial. Esto proporciona una prueba fiable de las estimaciones de error de las soluciones de subconjunto y, por lo tanto, prueba la ponderación de datos utilizada en la construcción de estos modelos (tanto GEM‐T3 como soluciones de subconjunto). Las estimaciones de error para GEM‐T3 se basan en un método óptimo de ponderación de datos y se han obtenido en un proceso de calibración separado. Los resultados de la prueba mostrados aquí indican que las estimaciones de error de GEM‐T3 para los parámetros de gravedad están calibradas y que los errores orbitales predichos corresponden bien con las precisiones orbitales reales. Los resultados de la prueba del modelo completo GEM‐T3 con datos de seguimiento Doppler DORIS de alta precisión totalmente independientes adquiridos en el satélite francés SPOT‐2 confirman estas conclusiones.

@article{doi10102992gl02824,
    author = "Lerch, F. J. y Nerem, R. S. y Chinn, D. S. y Chan, J. C. y Patel, G. B. y Klosko, S. M.",
    title = "Nuevas pruebas de calibración de errores para modelos de gravedad utilizando soluciones de subconjunto y datos independientes: Aplicado a GEM‐T3",
    year = "1993",
    journal = "Geophysical Research Letters",
    abstract = "Las proyecciones de error orbital basadas en las estimaciones de covarianza de error del Modelo de Gravedad de la Tierra Oddard (GEM)‐T3 se han demostrado fiables mediante su proyección sobre los residuos de observación dentro de conjuntos de datos independientes. Se desarrollaron soluciones especiales de geopotencial basadas en el mismo conjunto de datos y ponderación utilizados en el modelo de gravedad GEM‐T3, pero con un conjunto de datos de satélite significativo eliminado de la solución. Estos modelos de gravedad de subconjunto se utilizan luego para calcular los residuos de observación dentro de las soluciones orbitales para el satélite omitido y los resultados se comparan con sus valores predichos basados en la covarianza de error de estos modelos. Para garantizar resultados significativos, las pruebas se diseñaron de tal manera que los residuos de observación estén dominados por errores de modelado del geopotencial. Esto proporciona una prueba fiable de las estimaciones de error de las soluciones de subconjunto y, por lo tanto, prueba la ponderación de datos utilizada en la construcción de estos modelos (tanto GEM‐T3 como soluciones de subconjunto). Las estimaciones de error para GEM‐T3 se basan en un método óptimo de ponderación de datos y se han obtenido en un proceso de calibración separado. Los resultados de la prueba mostrados aquí indican que las estimaciones de error de GEM‐T3 para los parámetros de gravedad están calibradas y que los errores orbitales predichos corresponden bien con las precisiones orbitales reales. Los resultados de la prueba del modelo completo GEM‐T3 con datos de seguimiento Doppler DORIS de alta precisión totalmente independientes adquiridos en el satélite francés SPOT‐2 confirman estas conclusiones.",
    url = "https://doi.org/10.1029/92gl02824",
    doi = "10.1029/92gl02824",
    openalex = "W1972050706"
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@article{crossref1995experimental,
    title = "Modelos experimentales de tectónica de falla trasversal",
    year = "1995",
    journal = "International Journal of Rock Mechanics and Mining Sciences \& Geomechanics Abstracts",
    url = "https://doi.org/10.1016/0148-9062(95)92271-i",
    doi = "10.1016/0148-9062(95)92271-i",
    number = "7",
    openalex = "W4234412274",
    pages = "305",
    volume = "32"
}

Presentamos una variedad de modelos para la tectónica de falla inversa que representan una base de datos útil para intérpretes sísmicos y geólogos. En la falla inversa pura, se muestra que la geometría de la cizalla de Riedel depende del estado de tensión inicial, la interferencia de fallas basamentales paralelas y la estratificación horizontal del sobrecubrimiento. Por encima de dos fallas basamentales paralelas, puede mapearse una sola zona de falla ancha o dos zonas de falla separadas, dependiendo de la profundidad de observación. En una secuencia estratificada heterogénea, la ramificación ascendente de las cizallas de Riedel ocurre en las interfaces de las capas. En la falla oblicua, el sentido del desplazamiento vertical y la geometría del patrón de falla son indicativos del régimen tectónico. El grado de oblicuidad del rumbo de la falla puede relacionarse con la relación entre el movimiento de deslizamiento en la inclinación y el movimiento de deslizamiento lateral. En el caso de estructuras de relevo, la relación entre la longitud del desplazamiento de la falla basal y el espesor del sobrecubrimiento controla la geometría del patrón de falla.

@article{richard1995experimental,
    author = "Richard, P. D. y Naylor, M. A. y Koopman, A.",
    title = "Modelos experimentales de tectónica de falla inversa",
    year = "1995",
    journal = "Petroleum Geoscience",
    abstract = "Presentamos una variedad de modelos para la tectónica de falla inversa que representan una base de datos útil para intérpretes sísmicos y geólogos. En la falla inversa pura, se muestra que la geometría de la cizalla de Riedel depende del estado de tensión inicial, la interferencia de fallas basamentales paralelas y la estratificación horizontal del sobrecubrimiento. Por encima de dos fallas basamentales paralelas, puede mapearse una sola zona de falla ancha o dos zonas de falla separadas, dependiendo de la profundidad de observación. En una secuencia estratificada heterogénea, la ramificación ascendente de las cizallas de Riedel ocurre en las interfaces de las capas. En la falla oblicua, el sentido del desplazamiento vertical y la geometría del patrón de falla son indicativos del régimen tectónico. El grado de oblicuidad del rumbo de la falla puede relacionarse con la relación entre el movimiento de deslizamiento en la inclinación y el movimiento de deslizamiento lateral. En el caso de estructuras de relevo, la relación entre la longitud del desplazamiento de la falla basal y el espesor del sobrecubrimiento controla la geometría del patrón de falla.",
    url = "https://doi.org/10.1144/petgeo.1.1.71",
    doi = "10.1144/petgeo.1.1.71",
    number = "1",
    openalex = "W2320912424",
    pages = "71-80",
    volume = "1"
}

La provisión de modelos precisos del Ajuste Isostático Glacial (AIG) es actualmente una necesidad prioritaria en los estudios climáticos, en gran parte debido al potencial de los datos del Experimento de Recuperación de Gravedad y Clima (GRACE) para determinar evaluaciones precisas y continentales de los cambios en la masa de hielo y la hidrología. Sin embargo, el AIG modelado es incierto debido a restricciones insuficientes sobre nuestro conocimiento de los cambios glaciales pasados y a grandes simplificaciones en los modelos subyacentes de la Tierra. En consecuencia, mostramos diferencias entre modelos que exceden varios mm/año en términos de desplazamiento superficial para los dos grandes casquetes polares: Groenlandia y la Antártida. Las mediciones geodésicas del desplazamiento superficial ofrecen el potencial de establecer nuevas restricciones para los modelos de AIG, especialmente cuando se utilizan para mejorar las características estructurales del interior de la Tierra con el fin de permitir una reconstrucción más realista de la historia de la glaciación. Presentamos la distribución de las campañas y mediciones geodésicas continuas actualmente disponibles en Groenlandia y la Antártida y resumimos las velocidades superficiales publicadas hasta la fecha, mostrando un desacuerdo sustancial entre las técnicas y los modelos de AIG por igual. Revisamos el estado actual de la geodesia basada en terreno (GPS, VLBI, DORIS, SLR) en la determinación de velocidades superficiales precisas y exactas. En particular, nos enfocamos en las áreas de necesidad conocidas en los modelos de nivel de observación GPS y el marco de referencia terrestre con el fin de avanzar la precisión/exactitud de las observaciones geodésicas hacia 0,1 mm/año y, por lo tanto, restringir aún más los modelos de AIG y las estimaciones posteriores de cambios en la masa de hielo actual.

@article{doi101007s1071201091004,
    author = "King, Matt A. y Altamimi, Z. y Boehm, J. y Bos, M. S. y Dach, Rolf y Elósegui, P. y Fund, F. y Pajares, Manuel Hernández y Lavallée, David y Cerveira, P. J. Mendes y Penna, N. T. y Riva, Riccardo y Steigenberger, Peter y van Dam, Tonie y Vittuari, Luca y Williams, Simon y Willis, Pascal",
    title = "Restricciones Mejoradas para los Modelos de Ajuste Isostático Glacial: Una Revisión de la Contribución de las Observaciones Geodésicas Basadas en Terreno",
    year = "2010",
    journal = "Encuestas en Geofísica",
    abstract = "La provisión de modelos precisos del Ajuste Isostático Glacial (AIG) es actualmente una necesidad prioritaria en los estudios climáticos, en gran parte debido al potencial de los datos del Experimento de Recuperación de Gravedad y Clima (GRACE) para determinar evaluaciones precisas y continentales de los cambios en la masa de hielo y la hidrología. Sin embargo, el AIG modelado es incierto debido a restricciones insuficientes sobre nuestro conocimiento de los cambios glaciales pasados y a grandes simplificaciones en los modelos subyacentes de la Tierra. En consecuencia, mostramos diferencias entre modelos que exceden varios mm/año en términos de desplazamiento superficial para los dos grandes casquetes polares: Groenlandia y la Antártida. Las mediciones geodésicas del desplazamiento superficial ofrecen el potencial de establecer nuevas restricciones para los modelos de AIG, especialmente cuando se utilizan para mejorar las características estructurales del interior de la Tierra con el fin de permitir una reconstrucción más realista de la historia de la glaciación. Presentamos la distribución de las campañas y mediciones geodésicas continuas actualmente disponibles en Groenlandia y la Antártida y resumimos las velocidades superficiales publicadas hasta la fecha, mostrando un desacuerdo sustancial entre las técnicas y los modelos de AIG por igual. Revisamos el estado actual de la geodesia basada en terreno (GPS, VLBI, DORIS, SLR) en la determinación de velocidades superficiales precisas y exactas. En particular, nos enfocamos en las áreas de necesidad conocidas en los modelos de nivel de observación GPS y el marco de referencia terrestre con el fin de avanzar la precisión/exactitud de las observaciones geodésicas hacia 0,1 mm/año y, por lo tanto, restringir aún más los modelos de AIG y las estimaciones posteriores de cambios en la masa de hielo actual.",
    url = "https://doi.org/10.1007/s10712-010-9100-4",
    doi = "10.1007/s10712-010-9100-4",
    openalex = "W2113560018",
    references = "doi101007s0019000803003, doi1010160031920181900467, doi1010292004gl019920, doi1010292005gl025546, doi101029gm015p0247, doi101029rg010i003p00761, doi101029rs020i006p01593, doi101130mem97, doi101146annurevearth32082503144359, doi1011751520042620020190183eimobo20co2"
}

EGM2008 es un modelo de armónicos esféricos del potencial gravitacional de la Tierra, desarrollado mediante una combinación de mínimos cuadrados del modelo gravitacional ITG‐GRACE03S y su matriz de covarianza de errores asociada, con la información gravitacional obtenida de un conjunto global de anomalías de gravedad libre del aire de media área definidas sobre una cuadrícula equiangular de 5 minutos de arco. Esta cuadrícula se formó fusionando datos gravimétricos terrestres, derivados de altimetría y aéreos. En áreas donde solo estaban disponibles datos gravimétricos de menor resolución, su contenido espectral se complementó con información gravitacional implícita en la topografía. EGM2008 está completo hasta el grado y orden 2159, y contiene coeficientes adicionales hasta el grado 2190 y el orden 2159. En áreas cubiertas con datos gravimétricos de alta calidad, las discrepancias entre las ondulaciones del geoide de EGM2008 y los valores independientes de GPS/Nivelación son del orden de ±5 a ±10 cm. Las deflexiones verticales de EGM2008 sobre EE. UU. y Australia están dentro de ±1.1 a ±1.3 segundos de arco de los valores astrogeodésicos independientes. Estos resultados indican que EGM2008 rinde de manera comparable con los modelos regionales detallados del geoide contemporáneos. EGM2008 rinde igual de bien que otros modelos gravitacionales basados en GRACE en los cálculos de órbita. En comparación con EGM96, EGM2008 representa una mejora por un factor de seis en resolución, y por factores de tres a seis en precisión, dependiendo de la cantidad gravimétrica y el área geográfica. EGM2008 representa un hito y un nuevo paradigma en la modelización del campo gravitacional global, al demostrar por primera vez en la historia que, dada información gravimétrica precisa y detallada, un único modelo global puede satisfacer los requisitos de una muy amplia gama de aplicaciones.

@article{doi1010292011jb008916,
    author = "Pavlis, Nikolaos K. y Holmes, S. A. y Kenyon, S. y Factor, J. K.",
    title = "El desarrollo y evaluación del Modelo Gravitacional de la Tierra 2008 (EGM2008)",
    year = "2012",
    journal = "Journal of Geophysical Research Atmospheres",
    abstract = "EGM2008 es un modelo de armónicos esféricos del potencial gravitacional de la Tierra, desarrollado mediante una combinación de mínimos cuadrados del modelo gravitacional ITG‐GRACE03S y su matriz de covarianza de errores asociada, con la información gravitacional obtenida de un conjunto global de anomalías de gravedad libre del aire de media área definidas sobre una cuadrícula equiangular de 5 minutos de arco. Esta cuadrícula se formó fusionando datos gravimétricos terrestres, derivados de altimetría y aéreos. En áreas donde solo estaban disponibles datos gravimétricos de menor resolución, su contenido espectral se complementó con información gravitacional implícita en la topografía. EGM2008 está completo hasta el grado y orden 2159, y contiene coeficientes adicionales hasta el grado 2190 y el orden 2159. En áreas cubiertas con datos gravimétricos de alta calidad, las discrepancias entre las ondulaciones del geoide de EGM2008 y los valores independientes de GPS/Nivelación son del orden de ±5 a ±10 cm. Las deflexiones verticales de EGM2008 sobre EE. UU. y Australia están dentro de ±1.1 a ±1.3 segundos de arco de los valores astrogeodésicos independientes. Estos resultados indican que EGM2008 rinde de manera comparable con los modelos regionales detallados del geoide contemporáneos. EGM2008 rinde igual de bien que otros modelos gravitacionales basados en GRACE en los cálculos de órbita. En comparación con EGM96, EGM2008 representa una mejora por un factor de seis en resolución, y por factores de tres a seis en precisión, dependiendo de la cantidad gravimétrica y el área geográfica. EGM2008 representa un hito y un nuevo paradigma en la modelización del campo gravitacional global, al demostrar por primera vez en la historia que, dada información gravimétrica precisa y detallada, un único modelo global puede satisfacer los requisitos de una muy amplia gama de aplicaciones.",
    url = "https://doi.org/10.1029/2011jb008916",
    doi = "10.1029/2011jb008916",
    openalex = "W2053987409",
    references = "doi101007s001900050480z, doi1010292004gl019920, doi1010292005gl025285, doi10102996jb03223, doi10102998eo00426, doi101126science27753341956"
}

@incollection{crossref2014gravity,
    title = "tectónica gravitacional",
    year = "2014",
    booktitle = "Diccionario de Ingeniería Geotécnica/Wörterbuch GeoTechnik",
    url = "https://doi.org/10.1007/978-3-642-41714-6\_72068",
    doi = "10.1007/978-3-642-41714-6\_72068",
    openalex = "W4251496427",
    pages = "630-630"
}

Resumen Se describe aquí un nuevo modelo del último evento de deglaciación de la edad de hielo del Cuaternario Tardío, denominado ICE‐6G_C (VM5a). Difiere de los modelos previamente publicados en esta secuencia en que ha sido explícitamente refinado aplicando todas las mediciones disponibles del Sistema de Posicionamiento Global (GPS) del movimiento vertical de la corteza que pueden utilizarse para restringir el espesor de la capa de hielo local así como el momento de su eliminación. También se han aplicado restricciones adicionales de geodesia espacial para especificar el marco de referencia dentro del cual se describen los datos GPS. El enfoque del artículo se centra en las tres principales regiones de la capa de hielo del Máximo Glacial, a saber, América del Norte, Europa noroccidental/Eurasia y la Antártida, aunque Groenlandia y las islas británicas también se incluirán, si es periféricamente, en la discusión. En cada una de las tres regiones principales, las predicciones del modelo sobre la tasa temporal de cambio del campo gravitatorio también se comparan con las medidas por los satélites del Experimento de Recuperación de la Gravedad y el Clima como un medio independiente de verificar la mejora del modelo lograda mediante la aplicación de las restricciones GPS. También se discuten varios aspectos de las características globales de este nuevo modelo, incluida la naturaleza de las predicciones de la historia del nivel relativo del mar en ubicaciones de campo lejano, en particular la isla caribeña de Barbados, de la cual existen registros especialmente de alta calidad del cambio del nivel del mar postglacial, pero que no se emplearon en el desarrollo del modelo. Aunque ICE‐6G_C (VM5a) representa una mejora significativa en cuanto a las observaciones GPS más recientemente disponibles, la comparación de las predicciones del modelo con tales historias del nivel relativo del mar en campo lejano nos permite identificar una serie de mejoras adicionales que deberían seguir de una etapa posterior de iteración del modelo.

@article{doi1010022014jb011176,
    author = "Peltier, W. R. y Argus, Donald F. y Drummond, R.",
    title = "La geodesia espacial restringe la deglaciación terminal de la edad de hielo: El modelo global ICE‐6G\_C (VM5a)",
    year = "2014",
    journal = "Journal of Geophysical Research Solid Earth",
    abstract = "Resumen Se describe aquí un nuevo modelo del último evento de deglaciación de la edad de hielo del Cuaternario Tardío, denominado ICE‐6G\_C (VM5a). Difiere de los modelos previamente publicados en esta secuencia en que ha sido explícitamente refinado aplicando todas las mediciones disponibles del Sistema de Posicionamiento Global (GPS) del movimiento vertical de la corteza que pueden utilizarse para restringir el espesor de la capa de hielo local así como el momento de su eliminación. También se han aplicado restricciones adicionales de geodesia espacial para especificar el marco de referencia dentro del cual se describen los datos GPS. El enfoque del artículo se centra en las tres principales regiones de la capa de hielo del Máximo Glacial, a saber, América del Norte, Europa noroccidental/Eurasia y la Antártida, aunque Groenlandia y las islas británicas también se incluirán, si es periféricamente, en la discusión. En cada una de las tres regiones principales, las predicciones del modelo sobre la tasa temporal de cambio del campo gravitatorio también se comparan con las medidas por los satélites del Experimento de Recuperación de la Gravedad y el Clima como un medio independiente de verificar la mejora del modelo lograda mediante la aplicación de las restricciones GPS. También se discuten varios aspectos de las características globales de este nuevo modelo, incluida la naturaleza de las predicciones de la historia del nivel relativo del mar en ubicaciones de campo lejano, en particular la isla caribeña de Barbados, de la cual existen registros especialmente de alta calidad del cambio del nivel del mar postglacial, pero que no se emplearon en el desarrollo del modelo. Aunque ICE‐6G\_C (VM5a) representa una mejora significativa en cuanto a las observaciones GPS más recientemente disponibles, la comparación de las predicciones del modelo con tales historias del nivel relativo del mar en campo lejano nos permite identificar una serie de mejoras adicionales que deberían seguir de una etapa posterior de iteración del modelo.",
    url = "https://doi.org/10.1002/2014jb011176",
    doi = "10.1002/2014jb011176",
    openalex = "W1562504550",
    references = "doi1010160033589478900339, doi101016s0277379101001019, doi101017s0033822200034202, doi101017s0263593300020782, doi1010292005gl025546, doi10102996jb03860, doi101029rg008i001p00169, doi101029rg010i003p00761, doi101029rg012i004p00649, doi10103820859, doi101038342637a0, doi101046j1365246x199800541x, doi101111j1365246x1976tb01253x, doi101126science2655169195, doi101146annurevearth32082503144359, doi1011751520046919780352362ltvodi20co2, doi101175bams853381"
}

Resumen. El Proyecto de Intercomparación de Modelos Oceánicos (OMIP) es un proyecto avalado en el Proyecto de Intercomparación de Modelos Acoplados Fase 6 (CMIP6). OMIP aborda las preguntas científicas de CMIP6, investigando los orígenes y consecuencias de los sesgos sistemáticos de los modelos. Lo hace proporcionando un marco para evaluar (incluyendo la evaluación de sesgos sistemáticos), comprender y mejorar los componentes oceánicos, de hielo marino, de trazadores y biogeoquímicos de los modelos del clima y del sistema terrestre que contribuyen a CMIP6. Entre los Grandes Desafíos del WCRP en la ciencia del clima (GCs), OMIP contribuye principalmente a los GCs de cambio del nivel del mar regional y predicción a corto plazo (climática/decadal). OMIP proporciona (a) un protocolo experimental para modelos oceánicos/hielo marino globales ejecutados con forzamiento atmosférico prescrito; y (b) un protocolo para diagnósticos oceánicos que se guardarán como parte de CMIP6. Nos centramos aquí en el componente físico de OMIP, con un artículo complementario (Orr et al., 2016) que detalla los métodos para la química inerte y la biogeoquímica interactiva. La parte física del protocolo experimental de OMIP sigue los Experimentos de Referencia Oceano-hielo Coordinados Interanuales (CORE-II). Desde 2009, CORE-I (Forzamiento Año Normal) y CORE-II (Forzamiento Interanual) se han convertido en los métodos estándar para evaluar simulaciones oceánicas/hielo marino globales y examinar los mecanismos de la variabilidad climática oceánica forzada. El protocolo de diagnóstico de OMIP es relevante para cualquier componente de modelo oceánico de CMIP6, incluyendo los DECK (Experimentos de Diagnóstico, Evaluación y Caracterización del Clima), simulaciones históricas, FAFMIP (Flux Anomaly Forced MIP), C4MIP (Coupled Carbon Cycle Climate MIP), DAMIP (Detection and Attribution MIP), DCPP (Decadal Climate Prediction Project), ScenarioMIP, HighResMIP (High Resolution MIP), así como las simulaciones oceánicas/hielo marino de OMIP.

@article{doi105194gmd932312016,
    author = "Griffies, Stephen M. and Danabasoglu, Gökhan and Durack, Paul J. and Adcroft, Alistair and Balaji, V. and Böning, Claus W. and Chassignet, Eric P. and Curchitser, Enrique and Deshayes, Julie and Drange, Helge and Fox‐Kemper, Baylor and Gleckler, Peter J. and Gregory, Jonathan M. and Haak, Helmuth and Hallberg, Robert and Heimbach, Patrick and Hewitt, Helene T. and Holland, David M. and Ilyina, Tatiana and Jungclaus, Johann and Komuro, Yoshiki and Krasting, John P. and Large, William G. and Marsland, Simon and Masina, Simona and McDougall, Trevor J. and Nurser, A. J. George and Orr, James C. and Pirani, Anna and Qiao, Fangli and Stouffer, Ronald J. and Taylor, Karl E. and Tréguier, Anne‐Marie and Tsujino, Hiroyuki and Uotila, Petteri and Valdivieso, Maria and Wang, Qiang and Winton, Michael and Yeager, Stephen",
    title = "Contribución de OMIP a CMIP6: protocolo experimental y de diagnóstico para el componente físico del Proyecto de Intercomparación de Modelos Oceánicos",
    year = "2016",
    journal = "Desarrollo de modelos geocientíficos",
    abstract = "Resumen. El Proyecto de Intercomparación de Modelos Oceánicos (OMIP) es un proyecto avalado en el Proyecto de Intercomparación de Modelos Acoplados Fase 6 (CMIP6). OMIP aborda las preguntas científicas de CMIP6, investigando los orígenes y consecuencias de los sesgos sistemáticos de los modelos. Lo hace proporcionando un marco para evaluar (incluyendo la evaluación de sesgos sistemáticos), comprender y mejorar los componentes oceánicos, de hielo marino, de trazadores y biogeoquímicos de los modelos del clima y del sistema terrestre que contribuyen a CMIP6. Entre los Grandes Desafíos del WCRP en la ciencia del clima (GCs), OMIP contribuye principalmente a los GCs de cambio del nivel del mar regional y predicción a corto plazo (climática/decadal). OMIP proporciona (a) un protocolo experimental para modelos oceánicos/hielo marino globales ejecutados con forzamiento atmosférico prescrito; y (b) un protocolo para diagnósticos oceánicos que se guardarán como parte de CMIP6. Nos centramos aquí en el componente físico de OMIP, con un artículo complementario (Orr et al., 2016) que detalla los métodos para la química inerte y la biogeoquímica interactiva. La parte física del protocolo experimental de OMIP sigue los Experimentos de Referencia Oceano-hielo Coordinados Interanuales (CORE-II). Desde 2009, CORE-I (Forzamiento Año Normal) y CORE-II (Forzamiento Interanual) se han convertido en los métodos estándar para evaluar simulaciones oceánicas/hielo marino globales y examinar los mecanismos de la variabilidad climática oceánica forzada. El protocolo de diagnóstico de OMIP es relevante para cualquier componente de modelo oceánico de CMIP6, incluyendo los DECK (Experimentos de Diagnóstico, Evaluación y Caracterización del Clima), simulaciones históricas, FAFMIP (Flux Anomaly Forced MIP), C4MIP (Coupled Carbon Cycle Climate MIP), DAMIP (Detection and Attribution MIP), DCPP (Decadal Climate Prediction Project), ScenarioMIP, HighResMIP (High Resolution MIP), así como las simulaciones oceánicas/hielo marino de OMIP.",
    url = "https://doi.org/10.5194/gmd-9-3231-2016",
    doi = "10.5194/gmd-9-3231-2016",
    openalex = "W2522562021",
    references = "doi101007s0038201110576"
}

Resumen Para mapear los movimientos de la superficie terrestre a mayor escala y amplitudes menores, se han desarrollado y lanzado muchos nuevos instrumentos de radar de apertura sintética (Sentinel‐1A/B, Gaofen‐3, ALOS‐2) desde 2014–2017, y esta tendencia está destinada a continuar con Sentinel‐1C/D, Gaofen‐3B/C, RADARSAT Constellation programados para lanzamiento durante 2018–2025. Esto plantea más desafíos para corregir los interferogramas por efectos atmosféricos, ya que las variaciones espacio-temporales del retraso troposférico pueden dominar a gran escala y enmascarar completamente los desplazamientos reales debidos a la deformación tectónica o volcánica. Para superar esto, hemos desarrollado un modelo genérico de corrección atmosférica de radar de apertura sintética interferométrico cuyas características notables incluyen (i) cobertura global, (ii) usabilidad en todas las condiciones meteorológicas y en todo momento, (iii) mapas de corrección disponibles en tiempo casi real, y (iv) indicadores para evaluar el rendimiento y la viabilidad de la corrección. El modelo integra datos operativos de alta resolución del European Centre for Medium‐Range Weather Forecasts (ECMWF) (rejilla de 0.125°, 137 niveles verticales e intervalo de 6 horas) y estimaciones continuas de retraso troposférico GPS (cada 5 minutos) utilizando un modelo iterativo de descomposición troposférica. El rendimiento del modelo se probó utilizando ocho interferogramas Sentinel‐1 distribuidos globalmente, que abarcan tanto topografías planas como montañosas, regiones de latitud media y casi polares, y sistemas climáticos monzónicos y oceánicos, logrando una desviación estándar de fase y un desplazamiento raíz cuadrada de la media (RMS) de ~1 cm frente a GPS en amplias regiones (250 por 250 km). Se desarrollaron indicadores que describen el rendimiento del modelo, incluyendo (i) RMS cruzado de la red GPS y ECMWF, (ii) correlaciones entre fase y retraso atmosférico estimado, (iii) diferencias de tiempo ECMWF, y (iv) variaciones de topografía, para proporcionar control de calidad para el procesamiento automático posterior y ofrecer información sobre el nivel de confianza con el que pueden aplicarse los mapas de corrección atmosférica generados.

@article{doi1010292017jb015305,
    author = "Yu, Chen y Li, Zhenhong y Penna, N. T. y Crippa, Paola",
    title = "Modelo de Corrección Atmosférica Genérico para Observaciones de Radar de Apertura Sintética Interferométrico",
    year = "2018",
    journal = "Journal of Geophysical Research Solid Earth",
    abstract = "Resumen Para mapear los movimientos de la superficie terrestre a mayor escala y amplitudes menores, se han desarrollado y lanzado muchos nuevos instrumentos de radar de apertura sintética (Sentinel‐1A/B, Gaofen‐3, ALOS‐2) desde 2014–2017, y esta tendencia está destinada a continuar con Sentinel‐1C/D, Gaofen‐3B/C, RADARSAT Constellation programados para lanzamiento durante 2018–2025. Esto plantea más desafíos para corregir los interferogramas por efectos atmosféricos, ya que las variaciones espacio-temporales del retraso troposférico pueden dominar a gran escala y enmascarar completamente los desplazamientos reales debidos a la deformación tectónica o volcánica. Para superar esto, hemos desarrollado un modelo genérico de corrección atmosférica de radar de apertura sintética interferométrico cuyas características notables incluyen (i) cobertura global, (ii) usabilidad en todas las condiciones meteorológicas y en todo momento, (iii) mapas de corrección disponibles en tiempo casi real, y (iv) indicadores para evaluar el rendimiento y la viabilidad de la corrección. El modelo integra datos operativos de alta resolución del European Centre for Medium‐Range Weather Forecasts (ECMWF) (rejilla de 0.125°, 137 niveles verticales e intervalo de 6 horas) y estimaciones continuas de retraso troposférico GPS (cada 5 minutos) utilizando un modelo iterativo de descomposición troposférica. El rendimiento del modelo se probó utilizando ocho interferogramas Sentinel‐1 distribuidos globalmente, que abarcan tanto topografías planas como montañosas, regiones de latitud media y casi polares, y sistemas climáticos monzónicos y oceánicos, logrando una desviación estándar de fase y un desplazamiento raíz cuadrada de la media (RMS) de \textasciitilde 1 cm frente a GPS en amplias regiones (250 por 250 km). Se desarrollaron indicadores que describen el rendimiento del modelo, incluyendo (i) RMS cruzado de la red GPS y ECMWF, (ii) correlaciones entre fase y retraso atmosférico estimado, (iii) diferencias de tiempo ECMWF, y (iv) variaciones de topografía, para proporcionar control de calidad para el procesamiento automático posterior y ofrecer información sobre el nivel de confianza con el que pueden aplicarse los mapas de corrección atmosférica generados.",
    url = "https://doi.org/10.1029/2017jb015305",
    doi = "10.1029/2017jb015305",
    openalex = "W2892096864",
    references = "doi1010292005gl025546"
}

Resumen Adoptamos un enfoque multidisciplinario para investigar el escenario sismotectónico del terremoto de Norcia del 30 de octubre de 2016, M w 6.5, el mayor sismo de la secuencia de terremotos de Italia central de 2016–2017. Primero, utilizamos datos sismológicos y geodésicos para inferir el buzamiento de la principal zona de deslizamiento de la falla sismogénica, que resultó ser bastante de bajo ángulo (~37°). Para evaluar si este es un buzamiento aceptable para la principal fuente sismogénica, modelamos la deformación sísmica utilizando modelos de falla única y múltiple deducidos de análisis de patrones de réplicas. Estos modelos muestran que la deformación coseísmica generada por el terremoto de Norcia es coherente con el deslizamiento a lo largo de un plano con un buzamiento bastante suave. Para comprender la significación geológica de esta solución, reconstruimos la arquitectura subsuperficial del área epicentral. Dado que los datos disponibles no son lo suficientemente robustos para converger en un único modelo de falla, construimos tres modelos diferentes que abarcan toda la evidencia geológica principal y las incertidumbres asociadas, incluyendo el estilo tectónico y la ubicación de los niveles principales de décollement. En todos los modelos, las estructuras derivadas de la fase contraccional juegan un papel significativo: desde controlar la segmentación hasta reutilizar parcialmente fallas heredadas, hasta reactivar completamente en extensión una falla regional, geométricamente compatible con la fuente del terremoto de Norcia. Basándonos en nuestras conclusiones, algunas fuentes sismogénicas adicionales que caen en las porciones orientales y externas de los Apeninos pueden coincidir con estructuras heredadas. Esto puede ser un fenómeno común en esta región de la cadena, donde el inicio de la extensión es tan reciente como el Pleistoceno Medio-Superior.

@article{doi1010292018tc005185,
    author = "Bonini, Lorenzo y Basili, Roberto y Burrato, Pierfrancesco y Cannelli, Valentina y Fracassi, Umberto y Maesano, Francesco Emanuele y Melini, Daniele y Tarabusi, Gabriele y Tiberti, Mara Monica y Vannoli, Paola y Valensise, Gianluca",
    title = "Testing Different Tectonic Models for the Source of the M w 6.5, 30 October 2016, Norcia Earthquake (Central Italy): A Youthful Normal Fault, or Negative Inversion of an Old Thrust?",
    year = "2019",
    journal = "Tectonics",
    abstract = "Resumen Adoptamos un enfoque multidisciplinario para investigar el escenario sismotectónico del terremoto de Norcia del 30 de octubre de 2016, M w 6.5, el mayor sismo de la secuencia de terremotos de Italia central de 2016–2017. Primero, utilizamos datos sismológicos y geodésicos para inferir el buzamiento de la principal zona de deslizamiento de la falla sismogénica, que resultó ser bastante de bajo ángulo (\textasciitilde 37°). Para evaluar si este es un buzamiento aceptable para la principal fuente sismogénica, modelamos la deformación sísmica utilizando modelos de falla única y múltiple deducidos de análisis de patrones de réplicas. Estos modelos muestran que la deformación coseísmica generada por el terremoto de Norcia es coherente con el deslizamiento a lo largo de un plano con un buzamiento bastante suave. Para comprender la significación geológica de esta solución, reconstruimos la arquitectura subsuperficial del área epicentral. Dado que los datos disponibles no son lo suficientemente robustos para converger en un único modelo de falla, construimos tres modelos diferentes que abarcan toda la evidencia geológica principal y las incertidumbres asociadas, incluyendo el estilo tectónico y la ubicación de los niveles principales de décollement. En todos los modelos, las estructuras derivadas de la fase contraccional juegan un papel significativo: desde controlar la segmentación hasta reutilizar parcialmente fallas heredadas, hasta reactivar completamente en extensión una falla regional, geométricamente compatible con la fuente del terremoto de Norcia. Basándonos en nuestras conclusiones, algunas fuentes sismogénicas adicionales que caen en las porciones orientales y externas de los Apeninos pueden coincidir con estructuras heredadas. Esto puede ser un fenómeno común en esta región de la cadena, donde el inicio de la extensión es tan reciente como el Pleistoceno Medio-Superior.",
    url = "https://doi.org/10.1029/2018tc005185",
    doi = "10.1029/2018tc005185",
    openalex = "W2913934732",
    references = "doi101016jjsg201611010"
}

@inproceedings{andsoucey2021investigating,
    author = "Soucey, Charles y Dean, Sarah L.",
    title = "INVESTIGATING GRAVITY-DRIVEN SHALE TECTONICS: RESULTS FROM CLAY MODELS",
    year = "2021",
    booktitle = "Geological Society of America Abstracts with Programs",
    url = "https://doi.org/10.1130/abs/2021am-366124",
    doi = "10.1130/abs/2021am-366124",
    openalex = "W3210111459"
}

@incollection{anonymoussNonegravity,
    author = "Anonymouss",
    title = "Gravity slide tectonics",
    year = "None",
    booktitle = "Encyclopedia of Earth Science",
    url = "https://doi.org/10.1007/3-540-31080-0\_48",
    doi = "10.1007/3-540-31080-0\_48",
    openalex = "W193267893",
    pages = "317-323",
    references = "doi102475ajs2526321"
}